Безмоментные оболочки вращения

БЕЗМОМЕНТНЫЕ ОБОЛОЧКИ ВРАЩЕНИЯ 425 [c.425]

Безмоментные оболочки вращения [c.425]

Составив обычные уравнения равновесия для безмоментной оболочки вращения, нагруженной давлением р и приложенной [c.384]

Три уравнения (5.20), (5.22) и (5.24) являются искомыми уравнениями равновесия элемента безмоментной оболочки вращения. [c.135]

Тонкостенные оболочки являются распространенными элементами теплонапряженных конструкций. Для безмоментных оболочек вращения при осесимметричном нагружении напряженно-деформированное состояние обычно удается определить сравнительно просто, так что анализ работоспособности таких оболочек не связан с проведением громоздких расчетов. [c.204]

Основные уравнения осесимметричного деформирования безмоментных оболочек вращения за пределами упругости были получены и использованы для решения ряда задач А. С. Григорьевым [18—20, 23]. [c.177]

В [21, 22] того же автора рассмотрена устойчивость таких оболочек в условиях растяжения, а также определение времени вязкого разрушения и критического времени в условиях ползучести оболочек. В fll, 12, 14] указанные выше уравнения использованы для исследования ползучести осесимметрично нагруженных безмоментных оболочек вращения. Далее они получены так, как это сделано в работах Н. Т. Гаврюшиной [11—13]. [c.177]

Уравнения равновесия элемента, вырезанного главными сечениями из осесимметрично нагруженной безмоментной оболочки вращения, имеют вид [c.196]

В рамках классических теорий прочности рассмотрены вопросы оптимального проектирования конструкций. Подход основан на общем принципе равнопрочности, введенном ранее одним из авторов. Рассмотрены некоторые конкретные примеры конструкций стержневые системы, безмоментные оболочки вращения, безопорные мосты, трубопроводы, навитые из волокон сосуды давления и др. Для решения обратной задачи теории упругости [c.3]

БЕЗМОМЕНТНЫЕ ОБОЛОЧКИ ВРАЩЕНИЯ. ПРИМЕНЕНИЕ [c.196]

БЕЗМОМЕНТНЫЕ ОБОЛОЧКИ ВРАЩЕНИЯ [ГЛ. 14 [c.200]

БЕЗМОМЕНТНЫЕ ОБОЛОЧКИ ВРАЩЕНИЯ 1ГЛ. М [c.202]

БЕЗМОМЕНТНЫЕ ОБОЛОЧКИ ВРАЩЕНИЯ [c.204]

БЕЗМОМЕНТНЫЕ ОБОЛОЧКИ ВРАЩЕНИЯ 1ГЛ. U [c.206]

БЕЗМОМЕНТНЫЕ ОБОЛОЧКИ ВРАЩЕНИЯ [ГЛ. М [c.210]

Достаточно полное представление о содержании, методах и результатах исследований этого направления в ОПО из композитов дает монография [135]. Результаты исследований, основанных на использовании критерия равнопрочности, обобщены в работе [104], авторы которой рассматривают задачи оптимизации важного класса намоточных конструкций — безмоментных оболочек вращения. Упомянутые исследования систематизировали ряд фактов, накопленных в исследованиях по параметрической оптимизации оболочек из композитов к началу второй половины 70-х гг. Тем самым указанный класс задач получил статус относительно самостоятельного объекта исследования в теории ОПК из композитов, которая к этому времени сформировалась в весьма представительный раздел общей теории ОПК (см. библиографический указатель [20]). [c.12]

В первой части рассматриваются безмоментные оболочки, образованные намоткой ортотропной ленты. Приведены зависимости, позволяющие исследовать напряженно-деформированное состояние и несущую способность цилиндрической оболочки с произвольной структурой материала. Особое внимание уделяется вопросам оптимального армирования цилиндрических оболочек, нагруженных внутренним давлением, осевой силой и крутящим моментом. Исследованы оптимальные формы безмоментных оболочек вращения, образованных методом намотки ленты и нагруженных внутренним давлением. Приведены методы оптимального проектирования баллонов давления, изготовленных из стеклопластика методом непрерывной намотки, и металлических цилиндрических оболочек, усиленных стеклолентой. [c.2]

При отсутствии перерезывающих усилий и моментов (Qx—0 Qy = 0 vM.v = 0 ЛГу = 0 Mry = 0) из уравнений (1), (2) и (3) получим уравнения равновесия так называемой безмоментной оболочки вращения [c.7]

БЕЗМОМЕНТНЫЕ ОБОЛОЧКИ ВРАЩЕНИЯ 105 [c.105]

Безмоментные оболочки вращении. Общий случай плоского напряженного состояния почти точно реализуется в тонкостенных оболочках-куполах, резервуарах и т. д. Можно показать, что если оболочка выпукла, то есть полная или гауссова кривизна ее во [c.105]

БЕЗМОМЕНТНЫЕ ОБОЛОЧКИ ВРАЩЕНИЯ 107 [c.107]

Как показано в работе [83], расчет оболочек вращения по безмоментной теории сводится к решению следующего уравнения [c.273]

Оболочки вращения представляют собою наиболее простой объект для приложения безмоментной теории. Примем за направление 1 направление вдоль меридиана, за направление 2 — окружное направление. На рис. 12.15.1 изображен кусок дуги меридиана. За координатные параметры мы примем длину дуги меридиана s, отсчитываемую от произвольной параллели, и угол ф между плоскостями меридиональных секций, также отсчитываемый от произвольной плоскости. Радиус параллели, на которой Рис. 12.15.1 лежит точка М, т. е. расстояние [c.425]

Расчет оболочек вращения на осесимметричную нагрузку по безмоментной теории [c.205]

Решение системы уравнений (ЮЛ) и (10.2) относится к статической задаче безмоментной теории оболочек вращения при осесимметричной нагрузке. Чтобы найти деформации и перемещения в оболочке, к этим уравнениям следует добавить геометрические и физические уравнения. Здесь ограничиваемся исследованием только статической стороны задачи. [c.207]

Решение системы уравнений предыдущего параграфа позволяет вычислить усилия и напряжения в оболочке вращения, загруженной симметрично относительно оси, по моментной теории. Сравнение напряжений, получаемых по моментной и безмоментной теориям, приводит к выводу, что в тонких оболочках они мало отличаются. Таким образом, можно считать, что безмоментная теория дает удовлетворительные результаты, если граничные условия являются безмоментными, т. е. обеспечивают краям оболочки свободные перемещения в направлении нормали к поверхности. [c.241]

При расчете оболочки вращения по безмоментной теории, когда Qi = 0, произвольная постоянная С представляет собой равнодействующую поверхностных сил. Так как задача о краевом эффекте является однородной, то эта равнодействующая равна нулю, а значит и постоянная С тоже равна нулю. Таким образом, [c.244]

Основной расчетной схемой при анализе напряженно-деформирован-ного состояния конструкций типа баллонов давления является слоистая безмоментная оболочка вращения. Оболочка нагружена постоянным внутренним давлением р и осевыми силами Ро, равномерно распределенными по краю полюсного отверстия радиуса Гц. Осевые силы могут изменяться от значения Со = О Для баллона с открытым полюсным отверстием до значения Со = рт 2, соответствующего полюсному отверстию, закрытому жесткой силовой крышкой. В числе слоев могут быть изотропные типа внутренней герметизирующей оболочки и слои из композита, образованные нитями, уложенными под углами +фг или —фг к образующей. Учитывая взаимодействие между слоями, уравнения равновесия слоя при осесимметричном нагружении можно записать в виде [14] [c.353]

В данном разделе рассмотрены некоторые вопросы расчета оболочек, широко применяемых в различных конструкциях. В гл. V остановимся на расчете безмоментных оболочек вращения. Под безмоментной оболочкой принято понимать такую оболочку, напряженное состояние которой определяется в основном мембранны1У<и ( цепными ) напряжениями. Напряжения изгиба в таких оболочках обычно бывают малы в сравнении с мембранными. Формулы, вытекающие из безмоментной теории, играют основную роль в расчетах на прочность тонкостенных сосудов и емкостей на внутреннее давление. Безмоментное напряженное состояние в таких конструкциях обычно нарушается или в местах закрепления краев оболочки, или в местах скачкообразного изменения толщины, или в местах сочленения оболочек различной геометрической формы, а также в местах скачкообразного изменения нагрузки. Задачи этого типа рассмотрены в гл. VI. [c.59]

Задача о расчете оболочек вращения наиболее просто решается в том случае, когда возможно принять, что напряжения, возникающие в оболочке, постоянны по толщине и, следовательно, изгиб оболочки отсутствует. Теория оболочек, построенная в этом предполои<ении, называется безмоментной теорией оболочек. [c.293]

Седьмая глава посвящена расчету тонких оболочек на основе гипотез Кирхгофа — Лява. В ней рассмотрены моментная, полумоментная и безмоментная теории расчета на прочность, устойчивость и колебания. Приведены расчеты пологих оболочек на действие нагрузки и температуры. Особое внимание уделено цилиндрическим оболочкам и оболочкам вращения. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...