Оболочки теория безмоментная

До сих пор мы рассматривали оболочки, меридиональные сечения которых представляли собой плавные кривые с непрерывно изменяющейся кривизной. Расчет такой оболочки по безмоментной теории (если толщина оболочки мала) дает вполне приемлемые для практики результаты. [c.475]

Эти эпюры показывают, что приложенные к краю оболочки изгибающие моменты Мд оказывают влияние на напряженное состояние оболочки только в непосредственной близости от места их приложения. На достаточном же удалении от края напряжения практически совпадают с теми, которые получаются в результате расчета оболочки по безмоментной теории. Наличие в оболочке местных быстро зату- [c.484]

Определение напряжений в симметричных оболочках по безмоментной теории [c.294]

Расчет сферической оболочки по безмоментной теории [c.229]

Коническая оболочка наполнена жидкостью с удельным весом Y (рис. 10.22, о, б). Определить усилия в оболочке по безмоментной теории. [c.249]

При расчете оболочек по безмоментной теории полагают, что нормальные и касательные напряжения постоянны по толщине оболочки. В этом случае внутренние силы в оболочке сводятся к нормальным Л а, jVp и сдвигающим 5 силам, которые лежат в касательной (тангенциальной) плоскости к средней поверхности оболочки. [c.243]

В выражениях для усилий принято, что нормальные напряжения по толщине оболочки не изменяются, т. е. считается, что в обоих направлениях элемент подвержен чистому растяжению, который не сопровождается изгибом. По признаку отсутствия изгибающих мо(ментов такое состояние оболочки называют безмоментным, а соответствующую теорию — безмоментной. [c.98]

Длинную оболочку, опертую по криволинейным краям, можно рассматривать как балку трубчатого сечения, и напряженное состояние ее будет близко к балочному. Вследствие балочного характера распределения напряжений пространственный эффект работы длинной замкнутой оболочки значительно снижен. Расчет такой оболочки по безмоментной теории дает неверные результаты. [c.231]

Дальнейшее решение задачи заключается в следующем. Проводится расчет оболочки по безмоментному напряженному состоянию из формул (10.1) и (10.2) определяются усилия Л 5 и Общее решение задачи получается суммированием усилий краевого эффекта и усилий, полученных по безмоментной теории. Затем из граничных условий определяются произвольные постоянные общего решения. [c.247]

Будем, далее, считать, что нормальные напряжения в сечениях, параллельных срединной плоскости, пренебрежимо малы по сравнению с изгибными напряжениями, т.е. надавливание между слоями пластины отсутствует. Аналогичное допущение принимали ранее при выводе формул поперечного изгиба стержня и при исследовании напряженного состояния оболочек по безмоментной теории. [c.407]

Глава X. РАСЧЕТ ОСЕСИММЕТРИЧНЫХ ТОНКОСТЕННЫХ ОБОЛОЧЕК ПО БЕЗМОМЕНТНОЙ ТЕОРИИ [c.322]

Б. Теории безмоментных армированных оболочек, описывающие большие деформации. ................................ 243 [c.210]

Б. Теории безмоментных армированных оболочек, описывающие большие деформации [c.243]

Значение расчета оболочек по безмоментной схеме заключается также и в том, что он входит в качестве одного из элементов в моментную теорию. [c.133]

Экспериментальная оценка расчета оболочек по безмоментной теории [c.132]

Рассмотрим замкнутые оболочки в условиях произвольно распределенной нагрузки, плавно изменяющейся в продольном и кольцевом направлениях. Длинную оболочку, опертую по криволинейным краям, можно рассматривать как балку трубчатого сечения. Вследствие балочного характера распределения напряжений пространственный эффект работы длинной замкнутой оболочки значительно снижается. Расчет такой оболочки по безмоментной теории дает неверные результаты. [c.195]

При удалении от края это решение стремится к решению w (прогибу оболочки по безмоментной теории). Постоянные определяют из двух граничных условий на левом краю. В качестве характерной длины краевого эффекта берут расстояние х = Х = = и к, на котором экспоненциальные функции вносят вклад в общее решение порядка 4 % (е" = 0,043). При )1 = 0,3 длина краевого эффекта оценивается [c.422]

Последовательность решения задач с использованием теории краевого эффекта состоит в следующем. Вначале находят силы и перемещения в оболочке по безмоментной теории. Сила Т и перемещение и определяются только этими зависимостями. Нормальное перемещение и окружная сила составляются из двух слагаемых. Из уравнения (9.6.11) определяют Wg. Изгибающий момент и перерезывающую силу находят по зависимостям (9.6.12). Все моментные части сил и перемещений выражаются через константы С и С- . Их определяют из граничных условий или условий сопряжения. Если оболочка имеет несколько участков, для каждого сопрягаемого края записывается решение вида (9.6.11) со своими коэффициентами к. Из условия равенства нормальных перемещений, углов поворота нормали, изгибающих моментов и перерезывающих сил находят все искомые значения констант. [c.154]

При расчете тонкостенных конструкций, изгибная жесткость которых мала, применяется теория мягких оболочек, согласно которой оболочка считается безмоментной и неспособной воспринимать силы сжатия. При наличии растягивающих сил оболочка находится в двухосном напряженном состоянии. Если на поверхности возможно возникновение сжимающих сил, они принимаются равными нулю и оболочка или ее часть считается образованной системой нитей, направленных вдоль главной растягивающей силы (одноосная оболочка). [c.180]

При расчете оболочки по безмоментной теории принципиально важна правильная формулировка граничных условий. Безмоментная оболочка является расчетной схемой реальной оболочки и правильно отражает ее главные свойства только при определенных условиях за-гружения или закрепления. [c.135]

Здесь, как и в теории безмоментных оболочек, ре Pq,] р,г — составляющие внешней нагрузки, отнесенные к площади элемента срединной поверхности. [c.143]

В 7.3 безмоментная теория была определена как приближенный метод исследования оболочек, базирующийся на возможности выделить построение основного напряженного состояния в самостоятельную задачу, не требующую введения в рассмотрение краевого эффекта. Просматривая полученные здесь схемы построения приближения (s), замечаем, что в определенных случаях в них построение безмоментного и чисто моментного напряженных состояний во всех приближениях, включая приближение (0), должно производиться вначале, и оно не требует знания простого краевого эффекта (s). В этих случаях для определения нулевого приближения безмоментного и чисто моментного напряженных состояний не нужно знать даже нулевого приближения простого краевого эффекта, а следовательно, эта операция по смыслу совпадает с расчетом оболочки по безмоментной теории. Такими свойствами обладают схемы построения приближения (s) в 20.10— 20.12, 21.18—21.21, 21.24. [c.322]

Они являются частным случаем формул (13.1.7), полученных при расчете произвольной цилиндрической оболочки по безмоментной теории ). Отсюда следует, что при расчете оболочки по безмоментной теории мы приближенно определяем только медленно затухающие напряженные состояния. Быстро затухающие напряженные состояния при расчете по безмоментной теории выпадают, а малые корни характеристического уравнения заменяются нулями. [c.360]

При расчете оболочки по безмоментной теории пренебрегают крутящими (Muv, Mvu) и изгибающими Ми, Mv) моментами, а также поперечными силами (Q , Q ), возникающими в сечениях оболочки (см. рис. 6.4), следовательно, учитывают только нормальные Nu, Nv) и касательные (Su, 5 ) силы. [c.228]

Подставив значения (9.52) в формулы (9.51), найдем окончательные выражения для определения тангенциальных усилий. Результаты расчета оболочки по безмоментной теории представлены в виде эпюр на рис. 9.10. [c.253]

РАСЧЕТ ОБОЛОЧЕК ПО БЕЗМОМЕНТНОЙ ТЕОРИИ [c.82]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СМЕЩЕНИЯ В ЦИЛИНДРИЧЕСКИХ ОБОЛОЧКАХ ПО БЕЗМОМЕНТНОЙ ТЕОРИИ [c.146]

При определении напряженно-деформированного состояния конической оболочки ограничимся безмоментным состоянием. Уравнения моментной теории и методы их решения весьма громоздки, здесь мы их опускаем. [c.26]

Если рассматриваемые деформации оболочки не сопровождаются значительными изменениями нормальных кривизн, в выражении энергии деформации V может быть опущено слагаемое, связанное с изгибом оболочки. Теория оболочек, включающая и это упрощающее предположение, называется безмоментной теорией оболочек. [c.6]

Как известно из теории безмоментных оболочек, К = djVi. Отсюда - [c.27]

Различают моментное и безмоментное состояния оболочки. Если Afii=Af22 = -Mi2=0, то напряженное состояние оболочки называют безмоментным. Теория расчета оболочек, основанная на таком предположении, называется безмоментной теорией оболочек. В соответствии с формулами (10.51) напряжения в этом случае [c.226]

Таким образом, анализ показывает, что при достаточно жест- ких диафрагмах в виде железобетонных ферм с предварительно напряженным нижним поясом и треугольной решеткой допустимо вести расчет гладких отдельно стоящих оболочек без учета податливости диафрагм, при этом моменты должны учитываться как краевые эффекты. Для расчета отдельно стоящих ребристых оболочек безмоментный расчет может быть использован для определения усредненных в пределах ребра и полки нормальных сил и для расчета диафрагм. Расчет многоволновых покрытий по безмо-ментной теории дал значительное расхождение с опытом при определении нормальных сил в оболочке и не может быть рекомендован для применения при проектировании. Из приведенных расчетных и экспериментальных данных о распределении усилий в диафрагмах можно заключить, что расчет неразрезных оболочек по безмоментной теории без учета влияния податливости контура в своей плоскости дает заниженное значение усилий сдвига, действующих в месте примыкания оболочки к диафрагмам. Лучшее совпадение опытных и расчетных данных имело место при расчете диафрагм как у отдельно стоящих оболочек. [c.139]

Коробов Л. Д., Чиненков Ю. В. К расчету многоволновых пологих оболочек по безмоментной теории. — Строительная механика и расчет сооруже- [c.322]

Рассмотрим тонкую цилиндрическую оболочку, срединная поверхность которой имеет начальные отклонения от идеальной формы. Предположим, что внешняя нагрузка вызывает в соответствующей идеальной оболочке чисто безмоментное напряженное состояние. Для вывода уравнений нейтрального равновесия воспользуемся вариационным принципом Треффца [6] с учетом нелинейных соотношений теории оболочек. [c.210]

Физически ясно, что, если мы хотим, чтобы напряженное состояние оболочки было безмоментным, то надо так закрепить края, чтобы исключить бесконечно малые изгийания ее срединной поверхности. Высказанное утверждение иногда пйзиъашт гипотезой В. В. Новодворского. В части IV предпринята попытка положить эту гипотезу в основу формулировки условий существования краевых задач безмоментной теории. Они сформулированы в виде гипотетической теоремы о возможных изгибаниях, которая вкратце заключается в том, что, если при данном способе защемления краев изгибания срединной поверхности возможны, то решение краевой задачи безмоментной теории будет существовать только тогда, когда внешние силовые воздействия не совершают работы на перемещениях этих изгибаний. Выяснилось, что теорема о возможных изгибаниях должна быть обусловлена целым рядом дополнительных предположений, полного списка которых получить не удалось. Тем не менее в части III постоянно проводятся сопоставления получаемых там теорем существования с теоремой о возможных изгибаниях. Это позволяет обнаружить те обстоятельства, которые исключают возможность построения решения краевых задач безмоментной теории, а следовательно, как уже говорилось, являются причиной некоторого искажения свойств напряженно-деформированного состояния оболочки. [c.174]

Переход от общей теории оболочек к безмоментной теории сопровождается понижением порядка уравнений. Поэтому необходимо условиться, какие краевые задачи должны ставиться для безмоментных уравнений, чтобы их решение представляло определенный физический интерес. Напрашивающийся ответ на этот вопрос заключается в том, что безмоментные уравнения надо интегрировать с учетом таких граничных условий и таких условий сопряжения, которые связаны с тангенциальными (параллельными касательной плоскости) направлениями, т. е. что в безмоментной теории, должны быть сохранены только тангенциальные граничные условия и условия тангенциальной непрерывности. Эта точка зрения и будет принята в настоящем разделе книги. Она оправдана результатами, полученными в части П. Во всех рассмотренных там примерах оказалось, что решение сфорл улиро-ванной таким образом безмоментной краевой задачи определяет в первом приближении напряженно-деформированное состояние оболочки с точностью [c.211]

Баджория Г. Ч. Задачи расчета торсовых оболочек по безмоментной и моментной теориям и развертывание их срединных поверхностей иа плос-кость Дис.... канд. техн. наук. — М. УДН, 1985.—200 с. [c.272]

Наибольшее распространение в теории оболочек получил метод расчленения решения задачи на основное и простой краевой эффект [38, 139]. В качестве основного, медленно меняющегося состояния обычно используют решение уравнений без-моментной теории оболочек. О недостатках безмоментного решения в задачах многослойных эластомерных конструкций сказано выше. Сделаем некоторые замечания по поводу краевого эффекта в армирующем слое. На краях слоя обычно задаются статические условия, причем для Перерезывающего усилия и изгибающего момента эти условия являются однородными Qln = Л/г = 0. Если основное решение является без-моментным, то функции 1,, и М определяются только краевым эффектом. А тогда из условий свободного края следует, что простой краевой эффект не реализуется. В теории оболочек понятие безмоментного решения включает решение уравнений равновесия (5.5) и уравнений чистого изгиба 1 = ег = о = 0. В случае симметричной и кососимметричной деформации оболочки вращения чисто изгибиая деформация отсутствует, она сводится к смещениям как жесткого целого. [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...