Распространение звука вблизи точки фазового перехода

Распространение звука вблизи точки фазового перехода [c.194]

Распространение звука изучалось также вблизи точек фазовых переходов второго рода, в частности вблизи Х-точки гелия (2,18 К). На фиг. 21 представлена температурная зависимость скорости первого звука, а на фиг. 22 — коэффициент поглощения в области 0,1—4,5 К на частоте 12 МГц. В Я,-точке наблюдается провал кривой скорости звука. Коэффициент поглощения уменьшается при температуре ниже [c.200]

ВВЕДЕНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ МЕТОДЫ ИЗУЧЕНИЯ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ЗВУКА ТЕОРИЯ РАСПРОСТРАНЕНИЯ УЛЬТРАЗВУКА, УЧИТЫВАЮЩАЯ ВЯЗКОСТЬ И ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ РЕЛАКСАЦИЯ СКОРОСТЬ ЗВУКА И ТЕОРИЯ ШИДКОСТЕЙ РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА ВБЛИЗИ ТОЧКИ ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА [c.151]

Особый интерес представляет распространение звука в тех направлениях кристалла, в которых при фазовом переходе на изменениях волновых характеристик существенно сказывается изменение или обращение в нуль некоторых как линейных, так и нелинейных упругих модулей, связанное с изменением структуры кристалла. Характер этих изменений зависит от того, является ли связь деформаций с параметром порядка в высокосимметричной фазе линейной или квадратичной. В первом случае соответствующие модули второго и третьего порядков стремятся к нулю в точке фазового перехода, причем по довольно сложному закону. В случае квадратичной зависимости при переходе в высокосимметричную фазу модули упругости второго порядка должны испытывать скачок, а модули третьего порядка — оставаться неизменными. Эксперименты по наблюдению вторых гармоник, однако, показывают, что эффективность их генерации резко возрастает вблизи точки фазового перехода [50]. Этот факт не может быть объяснен на основе простой релаксационной теории. Улучшить положение можно, если включить в рассмотрение пространственные флуктуации параметра порядка в окрестности точки фазового перехода (см. [22]), которые можно описать посредством введения в разложение термодинамического потенциала (4.7) добавочного члена (grad т)). Учет пространственных флуктуаций дает возрастание модулей упругости третьего порядка по закону Т—Г ) , гдех=—(1/2—3/2)—критический индекс, значение которого определяется симметрией кристалла. Однако и флуктуационные поправки не приводят к полному согласию с экспериментами, которые показывают, что наблюдаемые критические индексы обычно больше теоретически предсказываемых. Таким образом, необходимы дальнейшие уточнения теоретических [c.297]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...