Скачок внутренней энергии

Помимо объема, в точке перехода испытывает скачок внутренняя энергия системы [c.122]

На рис. 4.1 приведена температурная зависимость внутренней энергии, энтропии и свободной энергии ртути. В точке плавления наблюдается скачок внутренней энергии, энтропии, а свободная энергия и термодинамический потенциал Гиббса непрерывны. [c.164]

Скачок внутренней энергии 375 [c.490]

Раньше обычно считали, что единственно возможной особенностью /(О, Т) является скачкообразный разрыв непрерывности некоторой ее производной. Если первые г — 1 производных были непрерывны, а г-я производная имела разрыв непрерывности, то говорили, что система имеет фазовый переход г-то порядка . В частности, переход сопровождающийся скачком внутренней энергии и (т.е. со скрытой теплотой), был назван фазовым переходом первого рода. [c.24]

Здесь принято, что нормальная к поверхности разрыва скорость дисперсных частиц у" изменяется в соответствии с идеализированной схемой прохождения частицей поверхности скачка давлений [р] в газе без возмущения частицей полей давления перед и за скачком и без вязкого взаимодействия, которое не успевает сказаться. Последнее уравнение (1.3.37) следует из того, что в узкой зоне скачка теплообмен с газом также не успевает изменить внутреннюю энергию частиц. В [9] проведена классификация разрывов. [c.43]

Такие фазовые превращения, которые характеризуются скачками объема, внутренней энергии, энтропии и ряда других параметров, а также конечной теплотой перехода, называют фазовыми переходами первого рода. Помимо них бывают еще фазовые переходы второго рода, при которых энтропия непрерывна и теплота перехода отсутствует, но испытывает скачок, например, производная дЗ/дТ. Мы не будем их касаться. Укажем только для примера, что таким образом парамагнитное вещество переходит в ферромагнитное состояние, а металл —из нормального в сверхпроводящее. [c.123]

О фазовых превращениях твердое тело — жидкость и жидкость— газ можно сказать буквально то же с мое, что было сказано в предыдущем параграфе о фазовом переходе твердое тело—газ. Они тоже являются переходами I рода и сопровождаются конечными скачками объема, внутренней энергии и энтропии. На плоскости (РТ) эти переходы изображаются соответствующими кривыми фазовых равновесий твердое тело — жидкость, АВ, и жидкость — газ, АС (рис.6.За). Точку А, в которой пересекаются линии ОА, АВ и АС, называют тройной точкой. При давлении Р. и температуре Г. находятся в равновесии твердая, жидкая и газообразная фазы. [c.123]

На примере внутренней энергии и энтальпии идеального газа показать, что в отличие от энтропии изменение этих аддитивных функций состояния при смешении газов не испытывает скачка при переходе от смеси разных газов к смеси одинаковых газов. [c.88]

Поэтому изменение внутренней энергии при смешении тождественных газов Д / = С/ц—1/ = 0 и при переходе от смеси сколь угодно близких газов к смеси тождественных газов изменение внутренней энергии вырожденных идеальных газов скачком изменяется на величину [c.326]

В классическом случае (Л- 0) скачок АС/ равен нулю, т. е. парадокс Эйнштейна не имеет классического аналога. Это обусловлено независимостью внутренней энергии классического идеального газа от его плотности NjV. В отличие от и плотность внутренней энергии этого газа u=UIV зависит от плотности газа и поэтому испытывает скачок при переходе от смешения близких газов к смешению тождественных газов. Это убедительно показывает, что парадоксы Гиббса и Эйнштейна не связаны с дискретностью различия смешиваемых газов в противном случае получалось бы, что для определения изменения внутренней энергии идеального газа непрерывный переход к тождественным газам допустим, а для определения изменения плотности его внутренней энергии такой переход противоречит законам физики. [c.326]

В предельном случае адиабатного смешения двух порций тождественного газа (m2=mt=m) выражение для внутренней энергии системы найдем из формулы (1), учитывая при этом происходящий скачок плотности [c.328]

Фазовые переходы первого рода характеризуются скачкообразным изменением ряда свойств вещества. Скачкообразно изменяются при переходе через кривую фазового равновесия объем и энтропия и, как следствие этого, внутренняя энергия, энтальпия и теплоемкость некоторые из свойств, например энергия Гиббса, при фазовом переходе первого рода скачка не испытывают. К фазовым переходам первого рода относятся испарение и конденсация, плавление и кристаллизация, многие переходы из одной кристаллической модификации в другую. [c.141]

На самом деле кривая фазового равновесия вблизи критической точки является почти параболой и не имеет прямолинейного участка. Появление этого участка обусловлено гидростатическим эффектом и представляет собой искажающее действие последнего. Гидростатический эффект, т. е. неоднородность плотности, а соответственно и внутренней энергии, сказывается также на определении теплоемкости С при эксперименте. Этот эффект может исказить действительный ход зависимости оп Т — или р — именно этим объясняется, что в некоторых опытах были получены данные о конечной величине Су в критической точке, отсутствии скачка теплоемкости в критической точке и т. д. [c.262]

Межфазные границы интерпретируются как геометрические поверхности. При переходе через границу свойства (плотность, внутренняя энергия, энтальпия и т.п.) изменяются скачком. [c.11]

Таким образом, чтобы получить формулу (11.17), правильно описывающую спектр излучения черного тела, пришлось допустить, что осциллятор не может обладать любой энергией, а может иметь лишь дискретный набор энергий. Осцилляторами моделируются атомы вещества стенок оболочки полости. Следовательно, внутренняя энергия атомов не может изменяться непрерывно, а изменяется скачками, т. е. атом может обладать лишь энергией из некоторого дискретного ряда значений. Это обстоятельство выражается также словами, что энергия атома квантуется. [c.73]

Массовая и объемная теплоемкости сырья и продуктов с и ср также не являются термодинамическими свойствами. Их отличие от свойств усугубляется тем, что обычно к теплоте, расходуемой собственно на изменение внутренней энергии продукта, которое проявляется в виде изменения его температуры, добавляют теплоту фазовых превращений. Некоторые из этих превращений происходят по-разному нагревается или охлаждается продукт (явление теплового гистерезиса). Добавление теплоты фазовых превращений резко изменяет эффективное значение с или ср. Для разных продуктов эти скачки происходят при разных температурах, особенно заметны они при замораживании продуктов, Естественно, что при этом добавляется теплота физико-химических превращений и химических реакций. Тем не менее обычно считают, что теплоемкость обладает свойством аддитивности (многочисленные эксперименты подтверждают это). [c.19]

Фазовые переходы, сопровождающиеся поглощением или выделением тепла, называются фазовыми переходами первого рода. Фазовые переходы первого рода характеризуются скачкообразным изменением ряда свойств вещества. Скачком изменяются при переходе через кривую фазового равновесия объем и энтропия и, как следствие этого, внутренняя энергия, энтальпия и теплоемкость некоторые из свойств, например изобарный потенциал, при фазовом переходе первого рода скачка не испытывают. К фазовым переходам первого рода относятся испарение и конденсация, плавление и кристаллизация, многие переходы из одной кристаллической модификации в другую. [c.137]

Кроме фазовых переходов первого рода, существуют фазовые переходы, при которых выделения или поглощения тепла не происходит. Такие фазовые переходы называются фазовыми переходами второго рода для этих переходов 5(2)=s< ) u(2)=u( ). При фазовых переходах второго рода скачкообразные изменения объема энтропии и, соответственно, внутренней энергии и энтальпии не имеют места зато теплоемкости и коэффициенты теплового расширения в точке перехода изменяются скачком. Фазовые переходы второго рода наблюдаются обычно в кристаллах [c.137]

Нужно отметить следующее положение. Так как в процессе перехода однокомпонентной среды через пограничные кривые ее теплоемкости, коэ ициенты давления, теплового расширения и другие физические величины изменяются скачком, в то время как внутренняя энергия, энтропия и вообще функции состояния сохраняют непрерывное течение, то в условиях термодинамически равновесного перехода поведение среды в целом характеризуется теми же признаками, которые свойственны фазовым превращениям второго рода. Конечно, изменения, возникающие в системе при ее переходе через пограничную кривую, представляют собой явления, по своей природе и происхождению совершенно отличные от тех, которые обычно относят к фазовым переходам второго рода. Сказанное здесь следует понимать в том смысле, что скачкообразные изменения ряда характерных макроскопических величин [c.26]

В результате смешения паровой фазы вещества и жидкого теплоносителя и гомогенизации смеси давление смеси повышается, вследствие чего резко снижается скорость звука двухфазной смеси по сравнению с однофазной, что и приводит к возникновению скачка уплотнения за смесителем 13 в трубе 2 и соответствующему повышению давления в потоке. Повышение давления в результате скачка уплотнения происходит за счет внутренней энергии потока и требует значительно меньших затрат механической энергии, необходимых для такого же повышения давления с использованием механического насоса, что снижает расход энергии на собственные нужды. [c.109]

Различают два рода фазовых переходов. К фазовым переходам первого рода относятся испарение, конденсация, плавление, кристаллизация, переходы из одной кристаллической модификации в другую. Они характеризуются поглощением или выделением тепла. При переходе через кривую фазового равновесия скачком изменяются объем, энтропия и как следствие внутренняя энергия, энтальпия и теплоемкость вещества. [c.10]

При фазовых переходах второго рода скачкообразное изменение внутренней энергии, объема, энтропии, энтальпии не имеет места, зато теплоемкости, коэффициенты теплового расширения и сжимаемости в точке перехода меняются скачком. [c.119]

Каждая экспериментальная точка на ударной адиабате определяется по результатам измерений двух независимых параметров ударного сжатия, как правило — скорости ударной волны и массовой скорости за ударным скачком. Давление, удельный объем и удельная внутренняя энергия ударно-сжатого вещества вычисляются затем на основании законов сохранения массы, импульса и энергии (1.4). Скорость ударной волны измеряется непосредственно — для этого существует ряд точных дискретных методов. Определение массовой скорости основывается обычно на анализе распада разрыва на границе между ударником и образцом или между экраном из эталонного материала и образцом. Если ударник и образец изготовлены из одного материала, то в силу симметрии величина массовой скорости точно равна половине скорости ударника. В других случаях для определения массовой скорости применяется метод торможения или метод отражения [1, 6]. [c.25]

Оценим теперь относительную роль но ска, сравнив энергию, сообщаемую им газу в слое единичной ширины, численно равную E = Xq (см. 8.3) с начальной внутренней энергией Еоо = = P (y—1) в возмущенной части этого слоя. Полагая [c.252]

При прохождении поверхности разрыва дополнительные параметры, от которых зависит внутренняя энергия, могут изменяться скачком, например, от значений, соответствующих замороженному состоянию перед скачком, до значений, соответствующих термодинамически равновесному состоянию за скачком. При этом в соотношении (4.10) или (4.11) вид функциональной зависимости теплосодержания h или внутренней энергии е от основных термодинамических параметров может быть разным перед скачком и за ним. К примеру, для совершенного газа с постоянными теплоемкостями выражение для [c.74]

Здесь 0 есть, например, химическая составляющая внутренней энергии, т. е. энергия связей атомов в молекулах. При прохождении газа через поверхность разрыва его химический состав вследствие быстрого протекания химических реакций может скачком измениться, в результате чего изменится и, в общем случае, изменятся и теплоемкости газа. [c.75]

Это уравнение обобщает соотношение Гюгонио (4.10) на случай, когда при переходе газа через скачок ему сообщается тепловая энергия д. Если эта энергия подводится в результате преобразования других видов внутренней энергии самого движущегося газа, то процесс перехода газа через скачок в целом является адиабатическим. В связи с этим соотношение (5.24) и при дфО часто называют так же, как и при / = 0,—адиабатой Гюгонио, [c.112]

Энтальпия (теплосодержание) смеси газов перед скачком и за ним с учетом нетепловых видов внутренней энергии е есть сумма энтальпий компонент смеси [c.112]

В рассматриваемом обш ем случае удельная внутренняя энергия и р, р, Хк Х21 ) может зависеть от различных механических и физико-химических вообш е переменных параметров XI, Х21--Ч характеризуюш их происходящие в частицах жидкости внутренние процессы. Эти параметры могут меняться вдоль линии тока. Равенство (8.9) и соответственно (8.10) сохранятся и в том случае, когда внутри потока в объеме V имеются сильные разрывы — скачки. [c.67]

Как уже отмечалось в 1-1, для фазовых переходов первого рода при пересечении кривой фазового равновесия скачком изменяется ход изотерм, изохор, изоэнтроп, изобар и линий других функций состояния. Это связано с различиями в структуре вещества в однофазной и двухфазной областях. Следует, однако, иметь в виду, что на пограничных кривых внутренняя энергия, энтропия, энтальпия, температура, давление и объем имеют единственные значения, не зависящие от направления подхода к этой кривой. Переход системы через пограничные кривые не нарущает непрерывности изменений самих термодинамических функций. Производные же от термодинамических функций по термическим параметрам претерпевают разрыв в точках равновесных переходов. [c.17]

Произведя расчет, легко убедиться, что для скачка уплотнения, для которого р2/р1>1, всегда рг1р>> (pilpi) и, следовательно, согласно (5.28) при переходе через скачок энтропия газа возрастает. Увеличение энтропии в скачке объясняется необратимым ударным характером изменения состояния газа в скачке. В результате такого процесса часть кинетической энергии газа необратимо переходит в теплоту при отсутствии энергетического обмена с внешней средой внутренняя энергия потока необратимо возрастает. Кривую, характеризующую процесс, протекающий по уравнению (5.29), называют ударной адиабатой (рис. 5.15,а). [c.132]

Превращение 1-го рода при образовании упорядочения по типу (СизАи) в ходе превращения скачком меняется внутренняя энергия таким образом—дискретное изменение S при критической температур/г. [c.74]

Если обозначить на индикаторной диаграмме две точки (у, р) и (Уд, Ро) соответственно через Р и Р , то выражение (37) представляет собой умноженную на те площадь тра-пещ1И, ограниченной отрезком Р Р, осью V и ординатами Ра, р. Если скачок в месте разрыва происходит без притока или оттока тепла, то точки Р ж Р будут лежать на одной и той же адиабате, а увеличение внутренней энергии будет представлено площадью, заключенной между этой кривой, осью у и телш же двумя ординатами. Поскольку адиабаты обращены вогнутостью кверху, то эта площадь (по абсолютной величине) будет меньше, чем площадь трапеции. Следовательно, если Уо>у, то работа, произведенная над участком, больше, чем увеличение его кинетической и внутренней энергии, а если ур<у, то работа, произведенная участком над средой, больше, чем учитываемая потеря энергии. [c.233]

В 1961 г. Вайсман защитил докторскую диссертацию (обобщившую и углубившую его более ранние исследования) на тему Основы термодинамики потока влажного пара . В первой части диссертации автор останавливается на следующих вопросах теплоемкости влажного пара (формула изохорной теплоемкости, скачок изохорных теплоемкостей в переходных состояниях, влияние термических парамегров на изохорную теплоемкость влажного пара) зависимость между калорическими функциями и термическими параметрами влажного пара (внутренняя энергия, энтропия, энтальпия) влияние поверхностных явлений на структуру калорических функций о соответственных состояниях парожидкостных смесей. [c.328]

Измерения времени релаксации с помощью ударных труб основаны на исследовании структуры релаксационного слоя за скачком уплотнения. Распределения газодинамических величин в слое определяются уравнениями газодинамики (1.12)—(1.14) (см. п. 1.5), которые решаются совместно с уравнением кинетики. Так, в случае колебательной релаксации кинетика описывается уравнением (2.4), причем полная внутренняя энергия 8 складывается из равновесной части 8пост + 8вращ = 2 кТ и неравновесной колебательной энергии (на 1 г). [c.227]

В то же время при 11 = О имеем= О, а из (2 Л94)-(2 Л96) следует, что скачки (р), ) и могут иметь произвольные значения. Так что несмешиваюш иеся жидкости по обе стороны от поверхности разрыва могут иметь произвольно различаюш,иеся плотности, свободно скользить одна по другой (в случае идеальных сред), и их внутренние энергии таковы, что скачок е О произволен. [c.428]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...