Движение жидкости установившееся

Движение жидкости установившееся 230 [c.317]

Запишем уравнения магнитной газовой динамики для единичной струйки газа, пренебрегая вязкостью и теплопроводностью жидкости. Будем считать движение жидкости установившимся, магнитное поле — стационарным, а вектор [Е X В], определяющий работу электромагнитной силы (см. (94)),— направленным параллельно вектору скорости W. В этом случае поток вектора [Е X В] направлен по нормали к поперечному сечению струйки. [c.224]

Гидродинамическое давление — это внутреннее давление, возникающее при движении жидкости. Различают два вида движения жидкости установившееся и неустановившееся. [c.272]

Если движение жидкости установившееся и одновременно с этим размеры и форма сечений вдоль потока не изменяются и, следовательно, средние скорости во всех поперечных сечениях потока одинаковы, движение называется равномерным. [c.67]

Требуется найти расход Q в трубе, пренебрегая потерями напора (hy 0) и считая движение жидкости установившимся. [c.116]

Предположим далее, что абсолютное и относительное (в системе координат, связанной с телами) движения жидкости установившиеся, теоретически это означает, что рассматриваемое движение жидкости является предельным для тел, движущихся в жидкости с данной скоростью бесконечно долго, т. е. [c.69]

Возвратимся опять к исследованию жидкости, которую мы рассматривали в 2, т. е. к жидкости, частицы которой притягиваются по закону Ньютона и на поверхность которой действует постоянное давление. При этом мы опустим сделанное там предположение, что движение жидкости установившееся или может быть приведено к таковому, если отнести его к соответствующим образом выбранной подвижной системе координат. [c.299]

Предположим, что имеем некоторый жидкий контур АВ (рис. 1). Движение жидкости установившееся. Полное изменение циркуляции скорости по контуру АВ при его движении будет складываться из изменения циркуляции только по времени (изменение потока через контур) и из изменения циркуляции по контуру в предположении, что контур изменяется, а поток остается неизменным [c.315]

Так как движение жидкости установившееся, то количество втекающей массы через сечение АВ должно равняться количеству массы, вытекающей через сечение СО, и, следовательно, уравнение неразрывности запишется следующим образом [c.25]

Пусть круглый цилиндр радиуса а перемещается поступательно в вязкой несжимаемой жидкости параллельно оси х с постоянной скоростью и (рис. 43). Считая движение жидкости установившимся -и пренебрегая действием массовых сил и квадратичными членами инерции, получим для функции тока бигармоническое уравнение [c.161]

Рассмотрим задачу о прямолинейном поступательном движении шара в неограниченной вязкой жидкости с постоянной скоростью и, параллельной оси х (рис. 46). Предполагая 1) жидкость несжимаемой, 2) движение жидкости установившимся и осесимметричным, т. е. [c.177]

Если движение жидкости установившееся, размеры и форма сечений вдоль потока не изменяются и, следовательно, средние скорости во всех поперечных сечениях потока одинаковы, то движение называют равномерным. Если движение жидкости установившееся, но по длине потока изменяются его поперечное сечение, а следовательно, и средняя скорость, то движение называют неравномерным. Пример равномерного движения—движение жидкости в трубе постоянного диаметра с постоянным расходом, неравномерного— движение жидкости в трубе переменного сечения. [c.59]

Мы обозначили одной и той же буквой Qm главный вектор количеств движения жидких частиц, заполняющих объем III в моменты времени t и f = t dt это можно сделать, ибо движение жидкости установившееся. [c.129]

Установившееся движение и движение с потенциалом скоростей. Теоремы Бернулли и Лагранжа. Даниил Бернулли дал один интеграл дифференциальных уравнений движения жидкости для случая так называемого установившегося движения жидкости. Установившимся движением называется такое при котором скорости частиц жидкости в одной и той же точке пространства не меняются со временем. [c.699]

На рассматриваемое тонкое крыло набегает со скоростью с поток жидкости бесконечной глубины. Будем считать движение жидкости установившимся и найдем силы, действующие на крыло. [c.106]

Предположим, что пласт - неограниченный, горизонтальный, имеет постоянную мощность и непроницаемые подошву и кровлю. Пласт вскрыт множеством совершенных скважин и заполнен однородной жидкостью или газом. Движение жидкости -установившееся, подчиняется закону Дарси и является плоским. Плоское движение означает, что течение происходит в плоскостях, параллельных между собой, и картина движения во всех плоскостях идентична. В связи с этим разбирается течение в одной из этих плоскостей -в основной плоскости течения. [c.87]

Рассмотрим перенос примеси потоком в пространстве произвольного числа измерений. Будем считать поток квазиодномерным, полагая среднюю скорость зависящей от одной координаты, а флуктуации зависящими от всех координат. Будем также считать движение жидкости установившимся. Это обстоятельство, отсутствующее, например, в процессе турбулентной диффузии, придает неодномерной фильтрационной дисперсии специфические черты и требует специального анализа. [c.233]

ТЛ. Если движение жидкости установившееся, внешние силы потенциальны, а жидкость баротропна, то имеет место интеграл Бернулли вдоль каждой линии тока [c.261]

Характерными параметрами движения жидкости являются давление, скорость и ускорение, зависящие от положения материальной точки в пространстве. Различают два вида движения жидкости установившееся и неустановившееся. [c.24]

Если движение жидкости установившееся и одновременно с этим размеры и форма сечений, а также направление течения вдоль потока не изменяются, движение называется равномерным. Примером равномерного движения может служить движение жидкости в трубе постоянного диаметра без изменения направления течения и при постоянном расходе. При равномерном движении эпюра распределения скоростей по живым сечениям вдоль потока и средняя скорость остаются постоянными. Линии тока равномерного потока параллельны, поэтому его называют параллельно струйным. [c.51]

Дано (обозначения см. на чертеже) а = 1,0 л = 0,1 м = 0,05 м. Требуется найти расход Q в трубе, пренебрегая потерями напора (Л 0) и считая движение жидкости установившимся. [c.93]

Величина вакуума V на входе в насос, выраженная высотой столба жидкости, равна по уравнению Бернулли для установившегося движения жидкости во всасывающей линии (давление над жидкостью в приемном резервуаре — атмосферное) [c.411]

Для установившегося движения жидкости, пренебрегая силами тяжести, имеем из (42) следующую систему уравнений [c.581]

Течение жидкости является осесимметричным, поэтому используем цилиндрическую систему координат (г, г, ср) с центром, помещенным в точку набегания потока жидкости на пузырек (см. рис. 60, 6). В терминах стоксовой функции тока запишем уравнение установившегося движения жидкости в виде [48] [c.210]

Если движение жидкости установившееся, го число Струхаля не войдет в число критериев подобия, так как в этом случае ЛгТ/Л/ = (). При пренебрежении силами гяжести выпадает из критериев подобия число Фруда. Кригериальная зависимосгь [c.580]

В этой главе рассматривается движение жидкости в трубопрово.лах, работающих полным сечением под некоторым постояиньш па-поро.ч Я = onst. Благодаря постоянству напора движение жидкости установившееся. Прп работе трубопровода полным сечением иарз шение условий движения, например прикрытием задвижки, не изменяет живого сечения потока, жестко ограниченного стенками трубы, а отражается па распределении давления вдоль трубопровода. Поэтому рассматриваемое движение жидкости называют напорным движением. [c.119]

Чем больше силы трения в реальной жидкости, тем больше, при равных прочих условиях, потери напора hj-. Между силами трения и потерями напора hf (т. е. работой сил трения) существует, естественно, определенная зависимость. Зная распределение в потоке напряжений х, а также скоростей и (дающих нам величину перемещений частиц жидкости), мы могли бы подсчитать работу сил трения и тем самым определить потери напора. Однако такая задача является весьма трудной, в частности, в связи с тем, что поле скоростей и нам часто бывает неизвестным. Здесь приходится идти особыми приближенными путями, освещаемыми ниже. При этом, рассматривая вначале простейший случай движения жидкости — установившееся равномерное движение (местные потери отсутствуют) — мы пользуемся особым уравнением, которое дает связь только между силами трения и потерями напора. Это достаточно точное уравнение принято называть основным уравнением установившегося равномерного движения жидкости (см. 4-2). На основании этого уравнения, а также на основании законов Ньютона о силах внутреннего трения (см. 4-3), мы далее и устанавливаем необходимую нам зависимость, связывающую потери напора и скорости движения жидкости. Этот вопрос достаточно хорошо решается теоретически для простейших случаев ламинарного движения (см. 4-4 и 4-5). В случае турбулентного режима приходится прибегать к использованию некоторых экспериментальных коэффищ1ентов, вводимых в теоретический анализ. [c.130]

Если движение жидкости установившееся, то i = onst, dwidt = 0 скорость w (х, у) должна удовлетворять уравнению Пуассона с постоянной правой частью [c.238]

Если движение жидкости установившееся, то d(p/dt = О, f t) = onst и (5.20) принимает вид [c.119]

Дифференциальные уравнения движения в форме Эйлера или Громеко не интегрируются в общем виде. Только в частных случаях, когда движение жидкости 1) потенциальное и 2) движение жидкости установившееся, можно найти первые интегралы дифференциальных уравнений Эйлера. [c.88]

Выражение под знаком градиента есть функция, зависящая толь ко от времени, и следовательно, справедливо равенство (3.5). Если дополнительно к условиям теоремы 2 предположить, чт движение жидкости установившееся, т.е. 5ф/Й s О, то интегра Коши (3.5) совпадет с интефалом Бернулли (3.3). Функцию g(0 этом случае следует рассматривать как постоянную во всей облас ти движения. Полученный интефал называется интефалом Бер нулли—Эйлера и отличается от интефала Бернулли тем, что по стоянная в правой части не зависит от выбора линии тока. j В качестве примера рассмотрим задачу об истечении несжи-1 маемой идеальной жидкости из отверстия малой площади в сосуде (рис. 64). Пусть уровень жидкости в сосуде Н, S — площадь поверхности цилиндрического сосуда, s — площадь сечения от-. верстия на глубине Н. Давление воздуха (поверхностные силы на свободной поверхности жидкости) равно р . Поле массовых сил есть поле силы тяжести f=-jge , — орт вертикали. Рассмотрим процесс истечения жидкости как безвихревое установившееся течение идеальной несжимаемой жидкости, прене гая понижением уровня жидкости на изучаемом интервале времени. Эти условия будут выполняться с достаточной степенью точности, если S s-и если с момента начала течения прошло некоторое время и тече- ние приобрело установившийся характер. Обозначим скорость понижения уровня жидкости в сосуде через v, а скорость истечения из отверстия — через V. Уравнение неразрывности имеет вид = sV, г интефал Бернулли—Эйлера представляется в форме [c.262]

Таким образом, при установившемся движении вектор равнодействующей всех внешних сил, действующих иа жидкость в фиксированном объеме, равен геометрической разности количеств движения жидкости, вытекающей из этого объема и втекающей и него за единицу времени. В этом заключается теорема Эйлера об изменении количества движения ягидкого объема. [c.56]

Уравнение моментов количества движения для установившегося движения жидкости в равномерно вр)ица1шцихся каналах [c.152]

В настоящей главе предлагаются задачи установившегося ламинарного движения жидкости в плоских н кольцевых зазорах, а также в трубах различной формы поперечного сечения. Можно считать, что ламинарное течеи е в подобного рода трубопроводах и зазорах устанавливается всегда, когда число Рейнольдса Ре = vD/v меньше критического его значения, находящегося в интервале Ре, р 2000- -3000 (здесь —гидравлический диаметр поперечного сечения потока V — средняя по сечению скорость). [c.187]

Относительная скорость истечения определяется из уравнения Бернулли для установившегося отиоснтель-кого движения жидкости [c.311]

Результирующая сила Я действия потока на стенки неподвижного канала (реакция потока) при установившемся движении жидкости определяется по теореме количества движения векторным уравнением (рис. XIII—I) [c.376]

При установившемся движении жидкости в канале, перемещающемся прямолиненн т н поступательно с постоянной скоростью и, сила R определяется из уравнения [c.380]

При длительном установившемся движении жидкости в пористом металле выделение растворенного газа происходит в условиях, близких к равновесной насыщенности жидкости растворенным газом. При этом перепад давлений на образце в зависимости от уаювий может возрасти в 3...4 раза по сравнению с той же величиной при течении жидкости без образования газовых пузырьков. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...