Производная внешняя

Независимо от закономерности трения, т. е. от характера зависимости сил трения от перемещений или их производных, внешние и внутренние силы трения вызывают силы сопротивления принципиально различного характера, на что необходимо обратить внимание. [c.121]

Первый параметр Д, наряду с толщиной потери импульса б (х), которая выражает в интегральной форме предысторию движения в пограничном слое, содержит еще первую производную внешней скорости II (х), тем самым учитывая влияние местного уклона кривой распределения этой величины. Положительным значениям соответствует ускоренное движение (конфузор-ный участок пограничного слоя), отрицательным — замедленное движение (диффузорный участок). [c.472]

Возникающие внутренние силы и реакции в подшипниках являются производными внешних сил и образуют для каждого элемента систему сил, служащих для его расчета (см., например, рис. 61). [c.147]

Заключая данный раздел, заметим, что описанный метод вычисления производных не связан каким-либо образом с конкретным содержанием параметров и функций и является внешним по отношению к алгоритму пробы, т. е. формулам расчета лучей, аберраций и других характеристик оптической системы. Это свойство и делает его универсальным. Назовем такой алгоритм вычисления производных внешней пробой производных. [c.136]

Уравнение типа уравнения (6-4.46) с дополнительными членами, добавленными для преобразования тензора т к тензору с нулевым следом, было предложено Уильямсом и Бердом [28]. Параметр обычно называют временем запаздывания. Уравнение (6-4.46) внешне выглядит совершенно аналогично уравнению общего вида (6-4.39), однако можно заметить, что старшая производная в правой части уравнения имеет тот же самый порядок, что и старшая производная левой части. Уравнение (6-4.46) можно обобщить в следующем виде [c.241]

Примеры функциональных математических моделей конструкций. Математические модели на микроуровне (модели деталей) чаще всего строятся на основе дифференциальных уравнений в частных производных. Решение этих уравнений осуществляется методами конечных элементов или конечных разностей. В результате решения уравнений ММ могут быть получены параметры искажения формы деталей под воздействием силовых, тепловых, вибрационных и других внешних нагрузок. Внутренними параметрами на микроуровне будут параметры материала деталей и их формы. [c.52]

Полученное уравнение выражает следующую теорему моментов для системы производная повремени от главного момента количеств движения системы относительно некоторого неподвижного центра равна сумме моментов всех внешних сил системы относительно того же центра. [c.292]

Таким образом, поперечная сила действительно представляет собой производную от изгибающего момента по длине бруса. Производная же от поперечной силы дает интенсивность внешней распределенной нагрузки д. [c.124]

Уравнение (50.4) выражает теорему об изменении количества движения механической системы в дифференциальной форме производная по времени от количества движения механической системы геометрически равна главному вектору внешних сил, действуюш их на эту систему. [c.133]

Уравнения (50.5) показывают, что производная по времени от проекции количества движения механической системы на любую ось равна проекции главного вектора внешних сил, действующих на систему. на ту же ось. [c.133]

Уравнение (56.1) выражает теорему об изменении кинетического момента механической системы производная по времени от кинетического момента механической системы относительно некоторого неподвижного центра геометрически равна главному моменту внешних сил, действующих на эту систему относительно того же центра. [c.153]

Уравнения (56.2) показывают, что производная по времени от кинетического момента механической системы относительно некоторой оси равна главному моменту внешних сил относительно этой оси. [c.154]

Уравнения (85.4) показывают, что производная по времени от кинетического момента механической системы относительно любой оси, проходящей через центр масс системы, в ее относительном движении по отношению к центру масс равна главному моменту внешних сил, действуюш их на точки системы, относительно этой оси. [c.231]

Теорема о количестве движения системы формулируется так Векторная производная по времени от количества движения системы равна главному вектору всех внешних сил, приложенных [c.325]

В этих задачах главный момент внешних сил, приложенных к вращающемуся твердому телу, является функцией угла поворота ф этого тела, т. е. М = /(ф). Если в уравнении (221) угловую скорость ш заменить производной у = ф, то это уравнение [c.343]

Производная по времени от количества движения системы равна главному вектору всех действующих на систему внешних сил. [c.70]

Производная от кинетического момента системы материальных точек относительно неподвижного полюса) равна главному моменту внешних сил, приложенных к точкам системы, относительно этого же полюса ). [c.73]

В связи с тем, что производная от вектора по времени равна скорости конца вектора, эту теорему можно формулировать так скорость конца вектора кинетического момента системы равна главному моменту внешних сил. В такой форме теорему об изменении кинетического момента иногда называют теоремой Резаля,. [c.73]

Теперь теорему об изменении количества движения для системы переменного состава можно сформулировать так в инерциаль-ной системе отсчета производная по времени от вектора количества движения системы постоянного объема но переменного состава) равна главному вектору внешних сил и дополнительной силы, определяемой формулой (85). [c.112]

Разумеется, уравнения (1) можно заменить соответствующими скалярными соотношениями, выписанными в цилиндрических, сферических или каких-либо иных координатах (см. гл. 1). Для этого достаточно выразить радиус-вектор г, например, через цилиндрические координаты, вычислить вторую производную от радиуса-вектора и произвести соответствующие преобразования аргументов функций Fi- Конечно, уравнения, которые получаются непосредственно в результате таких подстановок, уже не будут представлены в форме, алгебраически разрешенной относительно вторых производных новых , например, цилиндрических координат и, следовательно, по внешнему виду не будут совпадать с уравнениями (2). Кроме того, выведенные таким образом уравнения [c.121]

Но в силу теоремы об изменении кинетического момента производная в правой части равна /М, —главному моменту внешних сил относительно оси I, поэтому [c.173]

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек. Производная по времени от главного момента количеств движения системы материальных точек относительно неподвижного центра равна векторной сумме моментов всех внешних сил системы относительно того же центра, т. е. [c.193]

Производная по времени от кинетического момента системы материальных точек относительно неподвижного центра равна главному моменту всех внешних сил, действующих на систему, относительно того же центра, т. е. [c.346]

Производная по времени от кинетического момента системы относительно неподвижной оси равна главному моменту всех внешних сил относительно той же оси, т. е. [c.346]

Входящие в (5.16) частные производные выражаются через калорические свойства системы, теплоемкость при постоянных внешних переменных Ь [c.45]

Суммирование в этом выражении ведется по всем (К+с) внешним переменным v и й. Последующая задача состоит в выяснении физического смысла входящих в уравнение (6.3) производных. [c.51]

Так, величины, являющиеся термодинамическими силами имеют одинаковое значение во всех частях равновесной системы и могут, следовательно, измеряться при наличии соответствующего контакта измерительного прибора с системой и фиксироваться с помощью аналогичных свойств внешней среды. Поэтому цель преобразования характеристических функций S, и состоит в замене некоторых переменных на Zi. Основное условие, которое необходимо выполнить при такой замене, это сохранение характеристичности функции. Иначе говоря, надо ввести в качестве переменных в функцию некоторые из ее производных (9.3), так чтобы из получающейся при этом новой функции A Z q ) можно было бы однозначно восстановить исходную функцию t/(q). Только в этом случае Л(2, q ) сохранит в себе всю физическую информацию, заложенную в t/(q), и будет также характеристической. Этим требованиям удовлетворяют преобразования Лежандра. [c.80]

Из определения DEIDt следует, что изменение полной энергии смеси, описываемое этой производной, определяется только внешним воздействием (иоследние пять слагаемых),но никак не внутренними процессами (си.(1.1.34)). Поэтому выражение в фигурных скобках в правой части последнего уравнения, характеризующее [c.39]

В отличие от изменения полной энергии среды Е, описываемого производной DEiDt, изменение энтропии смеси, описываемое производной Ds/Dt, связано не только с внешним воздействием, но и с внутреннп5п1 процессами (между фазами и внутри фаз) в выделенном объеме среды. Так же как и DE/Dt, величина DslDi не связана с притоком и оттоком веш,ества фаз из выделенного объема. [c.44]

Выражение (13) являегся теоремой об изменении количества движения сис смь( в дифференциалыюй форме производная по времени от количества движения еиетемы равна векторной сумме всех внешних сил. действующих на систему. В проекциях па нрямоу ojH.iH.ie декартовы оси координат [c.212]

Уравнение (20) выражает теорему об изменении количества движения системы в дифференциальной форме производная по времени от количества движения системы равна геометрической сумме всех действующих на систему внешних сил. В проекциях на координатные оси будбт [c.281]

Если брус нагружен сосредоточенными силами или моментами, то в промежутках между точками их приложения интенсивность = 0. Следовательно, Q = onst, а М является линейной функцией z. И точках приложения сосредоточенных сил эпюра Q претерпевает скачок на величину внешней силы, а в эпюре М возникает соответствующий излом (разрыв в производной). [c.124]

Для того чтобы в подобных случаях не ошибаться в знаках, можно руководствоваться следующим простым правилом необходимо, не предугадывая формы упругой линии, изобразиаь ее на чертеже формально так, чтобы функция у и ее первая н вторая производные были бы положительны (см. пунктирную линию на рис. 488). Тогда, рассматривая рисунок, можно безошибочно выписать моменты сил со знаком плюс или минус, в зависимости от того, увеличивается или уменьшается кривизна упругой линии под действием внешних сил. Обозначим [c.416]

Уравнение (85.3) выражает теорему об изменении кинетического момента механической системы в относительном движении по отношению к центру масс системы производная по времени от кинетического момента механической системы относительно центра масс системы в ее относит.ельном движении по отношению к этому центру геометрически равны главному моменту внешних сия, дейст-вуюш их на точки системы относительно центра масс. [c.231]

Экспериментальным обоснованием этого постулата служит неизменность знака производной dUldT)b, которая представляет собой теплоемкость системы при внешних параметрах Ь. Постулат гарантирует единственность решения уравнения состояния U=U T, Ь) относительно температуры T=T U, Ь). В термодинамике принято соглашение считать производную (dUjdT) ь положительной, т. е. энергия тела считается возра-стаюш,ей функцией его температуры (см. 6). [c.27]

Таким образом, термодинамический эффект, вызванный изменениями количеств веществ в системе, можно вырааить тремя способами. Вонпервых, его можно представить как сумму эффектов от каждого из компонентов системы. Независимыми переменными в этом случае служат количества (или массы) компонентов, и вклад каждого из них о внутреннюю энергию системы записывается в виде ifdrtf. Этот способ описания пригоден для процессов в открытых системах. Вопрос о химическом равновесии внутри системы при нем остается невыясненным. Так функции и(S, V, п) или U(T, V, п) могут относиться как к химически равновесной системе, так и к системе, в которой нет химических превращений веществ. Обе эти возможности должны указываться заранее при формулировке задачи. Последнее замечание относится и к описанию процессов в закрытых системах, у которых все внешние переменные п фиксированы и поэтому обычно не включаются в набор аргументов термодинамических функций. Например, уравнение состояния (2.1) в виде Р = Р(Т, V) справедливо как для химически равновесной смеси веществ, так и для гомогенной системы без химических превращений. Общие выражения (2.2) —(2.7) для частных производных одинаковы в обоих случаях, о численные значения термических коэффициентов av, Pv и других свойств при наличии химических реакций и без них могут существенно различаться. Наглядный пример этого — уравнения (5.30), (5.31). [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...