Яркость некоторых источников

Яркость некоторых источников света [c.5]

В качестве примера приведем значения яркостей некоторых источников ночного безлунного неба 10 кд/м , полной луны — 10 кд/м , безоблачного ясного дневного неба — 10) кд/м , спирали лампочки накаливания— 10 кд/м . Солнца — 10 ,кд/м . [c.48]

Яркость некоторых источников света и освещенных предметов [c.255]

Яркость некоторых источников света в нитах [c.237]

Таблица 100 Яркость некоторых источников

Яркость и цветовая температура Тцв некоторых источников света [c.647]

Можно оценивать ослабление яркости непосредственно источника света очень малых видимых размеров (а не специальных отражательных приспособлений) хорошо известным звездным фотометром Максвелла. Однако, как показывает практика, точность измерений при этом получается меньшая в связи с некоторыми специфическими трудностями фотометрирования точечных источников света. Несомненное преимущество перед визуальными методами измерения прозрачности атмосферы имеют так называемые объективные методы с применением в качестве приемников света фотоэлементов. Но и здесь встречаются специфические трудности, связанные, в частности, с тем, что фотоэлемент не видит наблюдаемый предмет и дает ответ на весь падающий на него световой поток независимо от происхождения. [c.728]

Укажем для примера на яркость (в видимой части спектра) некоторых источников. Яркость Солнца —120000 стильб кратер обыч- [c.12]

Таким образом, измерение отношения спектральных, яркостей для двух длин волн дает возможность вычислить Т, если значение Я е) известно. Хотя величина 7 (е) определена здесь как отношение спектральных коэффициентов излучения, ее можно также, рассматривать как отношение некоторых других зависящих от длины волны, но не от температуры величин, таких, как пропускание атмосферы, спектральная чувствительность детектора и т. п. Заметим, что параметры, которые не зависят и от длины волны, и от температуры, в уравнении (7.81) не присутствуют и их можно не учитывать. Один из таких параметров—размер источника. Чувствительность метода возрастает при увеличении разницы длин волн. К сожалению, чем [c.384]

Укажем также, что в литературе (особенно в спектроскопической) часто пользуются термином интенсивность, не имеющим четкого светотехнического определения. Важно подчеркнуть, что интенсивность излучения всегда пропорциональна яркости источника, хотя количественное определение их связи часто оказывается совсем не простым. Укажем некоторые характерные особенности таких измерений. [c.42]

С помощью различных оптических устройств можно перераспределить световой поток по некоторым избранным направлениям, но нельзя увеличить исходную яркость источника, определяющую полный световой поток, испускаемый данной поверхностью. Более того, за счет поглощения, неизбежно происходящего во всех оптических системах, в результате такого перераспределения обязательно потеряется часть полного потока. [c.42]

Точечные источники, находящиеся в фокусе оптических систем, создают параллельные или слегка расходящиеся вследствие аберраций пучки. При реальных источниках, обладающих отличными от нуля размерами, угол расхождения пучков зависит от размеров источника и распределения в нем яркостей. Поскольку практически не существует источников света с равномерным распределением яркости, трудно осуществить с помощью оптической системы обычного типа (зеркала, комбинации центрированных линз) равномерное распределение силы света в телесном угле конечных размеров, чего иногда требуют задачи осветительной техники. Если точечный источник вывести из фокуса, то световой пучок расходится, но в общем случае неравномерно. Однако при некоторых условиях можно добиться равномерной силы света после преломления (или отражения) пучка от оптической системы, если только зрачок системы работает всей своей площадью (без центрального виньетирования). [c.469]

Полутоновые изображения объектов с удаленными невидимыми поверхностями (рис. 12.4). Яркость конкретной поверхности зависит (помимо других причин) от отражательной способности и расположения поверхности относительно источника света. Для реализации этого способа требуется объем вычислений, немногим больший, чем для второго. Однако результатом является построение массива точек различной интенсивности, который может быть отображен дисплеями лишь немногих типов. Существует несколько дисплейных систем, использующих для вывода телевизионные индикаторы в некоторых из них допускается задание значения интенсивности в каждой точке, определенной разрешающей способностью экрана. Дальнейшим усовершенствованием этого способа может быть отображение теней, отбрасываемых объектами сцены. [c.244]

Отношение сигнал/шум, как мы видим, зависит от большого числа параметров—яркости источника света, чувствительности приемника, заданной разрешающей способности и времени эксперимента. Кроме того, имеется группа величин, связанных только со свойствами спектрометра. Эта группа выделена в квадратные скобки. Мы воспользуемся снова работой 31], чтобы выписать значения интересующих нас параметров для некоторых, приборов (табл. 2). [c.118]

Различие между указанными двумя тинами полей может играть некоторую роль при светотехнических измерениях. Дело в том, что при непосредственном наблюдении излучающих поверхностей источников измеряется их поверхностная яркость. При использо вании рассеивателей измеряется освещенность, а по ней сила света. [c.345]

Для повышения яркости интерференционной картины целесообразно применять протяженный источник света, хотя это и приводит к ограниченной области локализации интерференционной картины. Интерференционные полосы и при широком источнике света могут наблюдаться не только в плоскости локализации, но и на некотором расстоянии от нее, однако контраст картины и ее яркость будут значительно снижены. [c.58]

Основной частью электронного осциллографа является электроннолучевая трубка, содержащая источник электронов (катод), три исполнительных преобразователя, воздействующих на поток электронов (модулятор интенсивности и две отклоняющие системы), и плоскость регистрации, покрытая носителем (экран). В технике регистрации обычно применяются трубки с катодом из вольфрама или никеля с нанесенным на подогреваемую поверхность слоем окислов некоторых элементов (тория, бария, кальция и др.) особенно эффективен катод, покрытый смесью окислов щелочноземельных металлов (так называемый оксидный катод). Выделившиеся в результате термоэлектронной эмиссии электроны ускоряются и фокусируются с помощью нескольких электродов, имеющих определенные потенциалы по отношению к катоду. На траекторию электронного луча можно воздействовать магнитными или электрическими полями чаще в измерительной технике используются трубки с электрическим управлением. Величина искривления траектории луча определяется напряжением, подаваемым на две пары отклоняющих пластин. Если на одну пару пластин подавать напряжение, линейно изменяющееся во времени, то на экране трубки получится временная развертка напряжения, подаваемого на вторую пару пластин. Экран трубки с внутренней стороны покрыт люминесцирующим составом в зависимости от состава люминофора возбуждение свечения может продолжаться от миллионных долей секунды до нескольких секунд и более. Яркость свечения люминофора зависит от плотности и скорости электронного потока. [c.154]

Пороговый блеск точечного источника зависит не только от яркости фона, но и от некоторых других условий. В частности, он зависит и от того, известно наблюдателю местоположение источника или нет. В тех случаях, когда положение слабого источника неизвестно, пороговый блеск оказывается выше. Если обратиться, например, к расчету дальности действия морских сигнальных знаков, которые [c.53]

В предлагаемом сообщении излагаются результаты исследования некоторых характеристик мощного капиллярного разряда. В качестве объекта изучения нами был выбран импульсный источник света ЭВ-45, разработанный в ГОИ [1]. В данном источнике используется мощный разряд батареи конденсаторов в капилляре из текстолита диаметром 2 мм-а длиной 10 мм. При питании такого разряда импульсом тока П-образной формы достигается постоянство плотности тока и, следовательно, яркости во время импульса. При плотности тока порядка 10 а см происходит бурное испарение материала внутренней стенки капилляра, при этом давление в капилляре поднимается до 500 атм, благодаря чему достигается сплошной спектр излучения, близкий к излучению абсолютно черного тела при температуре около 40 000° К. [c.5]

Если глаз подвергается периодическому раздражению, при котором свет определенной яркости сменяется темнотой, то зрительное восприятие такого раздражения зависит от частоты смены света и темноты. Когда источник света уже прекратил свое действие, вызванное им световое раздражение не исчезает сразу, и человек продолжает видеть источник в течение некоторого времени после того, как он исчез. [c.251]

Визуальный фотометр малых яркостей предназначен для измерения малых и высоких яркостей белых и цветных поверхностей, покрытий, источников света, люминофоров, экранов, электроннолучевых трубок, яркости неба и пр. Кроме этого, он может быть использован как визуальный люксметр. В области малых яркостей (от 10 до 0,00003 кд/м ) прибор используется главным образом для измерения эквивалентных яркостей и в некоторых случаях — малых стандартных яркостей. [c.276]

Во всех простых монохроматорах на выходную щель кроме разложенного в спектр излучения всегда поступает некоторое количество рассеянного излучения других длин волн. Причинами этого могут быть многократное отражение света от оптических деталей, блики на их оправах и внутренних стенках прибора, рассеяние света на запыленных поверхностях. Рассеянное излучение снижает точность спектрофотометрических измерений, особенно тогда, когда яркость источников или чувствительность приемников невелика. Уменьшение рассеянного света достигается чернением оправ и внутренних стенок, установкой внутри прибора бленд, применением дополнительных светофильтров. [c.387]

Субъективные фотометры. В основе субъективных фотометров лежит зрительное наблюдение. Оно основано на том, что ощущение яркости является монотонной функцией энергии падающего света. Следовательно, если два различных источника света, одинаковых по спектральному составу, вызывают в глазу одинаковые ощущения яркости, то они посылают в глаз одинаковые энергии. Этот факт лежит в основе так называемых визуальных фотометров равтюй яркости. В фотометрах равной яркости две граничащие площадки освещаются каждая отдельным источником. Изменяя расстояние до 0Д1ЮГ0 из источников, добиваются одинаковой освещенности прилегающих друг к другу полей. В этом случае каждый из источников посылает на единицу поверхности освещаемого им поля одинаковый поток энергии. Исходя из этого, с помощью визуальных фотометров можно определить силу света некоторого источника в данном направлении, если известна сила света, принятого [c.17]

Яркость В есть величина, зависящая от направления однако для некоторых источников она может от направления не зависеть. Такие источники называются источниками, подчиняющимися закону Ламберта. Строго говоря, таким источником является только абсолютно черное тело матированная поверхность или мутная среда, каждый участок которых рассеивает свет равномерно во все стороны, служат более или менее хорошими подобиями ламбертова источника. Такие среды можно назвать идеально рассеивающими, если они подчиняются закону Ламберта. [c.47]

Газосветные источники излучения в фотометрии и спектроскопии играют существенную роль. Они отличаются особой стабильностью излучения, так как электрически режим пх работы легко может быть поддержан стационарным. Мо цность и яркость этих источников в некоторых случаях достигают значительных величин. [c.250]

В общем случае, как указывалось выше, яркость в данной точке поверхности источника света зависит от направления наблюдения. Однако для некоторых источников яркость не зависит от направления. Эти источники подчиняются закону Ламберта. Строго говоря, равнояр костным источником служит только абсолютно черное тело, но идеально рассеивающие матовые поверхности практически также являются равнояркостными. В пределах некоторых телесных углов многие источники можно считать равнояркостными. В применении к таким поверхностям фотометрические зависимости примут несколько иной вид. [c.263]

Однако для некоторых источников яркость не зависит от направления. Такие источники подчиняются закону Ламберта, согласно которому яркости светорассеивающих поверхностей во всех направлениях одинаковы. Строго говоря, таким источником является только абсолютно черное тело. Но идеально рассеивающие матовые поверхности практически также являются равнояркостными. [c.243]

Так, для объективов астрономических труб, где источником служат точки, расположенные вблизи оси, важно соблюдение условий синусов и устранение с( )ерической и хроматическй аберраций для точек в центре поля для микрообъективов и ( )отообъективов, предназначенных для (фотографирования щирокого поля зрения, необходимо, кроме соблюдения условия синусов, устранение аберраций, искажающих поле (дисторсия, искривление поля и т. д.), а также хроматической аберрации. Объективы, предназначенные для наблюдения объектов малой яркости, должны иметь возможно большее относительное отверстие, и это вынуждает мириться с некоторыми аберрациями, неизбежными при работе с очень широкими пучками. Исправление хроматизма в приборах, предназначенных для визуальных наблюдений и для фотографии, рассчитано на разные спектральные области применительно к тому обстоятельству, что максимум чувствительности глаза лежит в желто-зеленой части спектра, а чувствительность фотопластинок обычно сдвинута в более коротковолновую область. Объектив коллиматора спектрального аппарата должен быть очень хорошо исправлен на хроматическую аберрацию, тогда как объектив камеры может быть совсем не ахроматизован, но в нем весьма вредны астигматизм наклонных пучков и кома впрочем обычно оптика спектрографа рассчитывается как целое, так что недостаток одной ее части в большей или меньшей степени компенсируется за счет другой части. [c.318]

Схема, используемая в некоторых типах современных фурье-спектро-метров, показана на рис. 6.8. Она отличается от схемы на рис. 6.5 одной главной особенностью свет от источника сводится в пучок (коллимируется) зеркалом С до деления амплитуд делителем пучка В. Это вариант Тваймана-Грина для интерферометра Майкельсона. Коллими-рование позволяет сделать все поперечное сечение поля освещенности в инструменте соответствующим осевому (0 = 0) направлению на рис. 6.5. Поэтому кольцевые полосы отсутствуют и все поле имеет равномерную яркость. Возникающие при перемещении зфкала изменения интенсивности измеряются с помощью показанной на рисунке системы зеркала и детектора. Таким образом, для рассматриваемого нами гипотетического случая монохроматического света детектор снова должен регистрировать синусоидальный характер изменения интенсивности излучения. Если волновое число равно и слагаемые пучки имеют равные амплитуды Ai, то интенсивность в зависимости от [c.144]

Если изобразить источник S широкоапертурным безаберрацион-ным конденсором К (рис. VI.23) и поставить экран ЭЭ в плоскость изображения 5, освещенность изображения А некоторой точки источника А не будет строго пропорциональна яркостям Вц А) в соответствующих точках источника, так как освещенность Е определяется не только яркостями В , направленными вдоль оси 00, но также и всеми остальными, например яркостью направленной под углом ш к оси. [c.461]

Электрозатворы. В качестве высокоскоростного затвора в камерах давно пользуются ячейкой Керра [21]. Спектральная чувствительность камеры с таким затвором определяется прозрачностью жидкости в ячейке Керра и чувствительностью пленки. Разрешающая способность ячейки Керра может быть довольно высока по сравнению с электронно-оптическими приборами. Хотя угловая апертура таких затворов мала, это не является ограничением при фотографировании лазеров, так как лазерный пучок сильно коллимирован. Чтобы получить более одного кадра при помощи камеры с затвором в виде ячейки Керра без применения отводящих зеркал, приходится пользоваться серией расщепителей пучка, по одному на каждую ячейку. Хотя из-за конечной длины этих расщепителей уменьшается светосила объективов, которыми можно пользоваться, это не приводит к ухудшению качества фотографий лазерных источников, В одной из конструкций камер, где данная трудность была устранена, свет распределяется по ячейкам Керра (или по ЭОП) при помощи многогранной призмы, расположенной за объективом. Такая конструкция не дает возможности получить более одного кадра лазерного источника. Допуская же некоторое снижение качества изображения, подобной камерой можно пользоваться, если лазерный пучок направить на экран из шлифованного стекла или на матовый отражатель. Тогда камера будет фотографировать изображение в рассеянном свете. При такой методике уменьшается яркость изображения и снижается разрешающая способность, причем на изображении появляются вспышки из-за пространственного фурье-преобразования на поверхности и соответствующих интерференционных эффектов. [c.58]

Вычисление яркости объекта, воспринимаемой глазом, является очень сложным, если не сделаны некоторые упрощающие предположения. Во-первых, принимаем, что освещенность поверхности пропорциональна osSj/r , где 6 — угол между нормалью поверхности и вектором, направленным к источнику света, а г — расстояние от поверхности до источника света. Во-вторых, полагаем, что рассеивание света является функцией os 9. , где 0 — угол между нормалью поверхности и вектором, направленным в сторону наблюдателя. Предположим также, что освещенность, создаваемая зеркально отраженным светом, изменяется по закону [ os(9 + 9 )]". При больших значениях п (порядка 10) поверхность кажется более блестящей, чем при малых п (порядка 0,5). В-третьих, допускаем, что воспринимаемая яркость поверхности пропорциональна l/ osB , поскольку свет от наклонной поверхности создает на сетчатке глаза большую освещенность, чем от вертикально расположенной поверхности (рис. 14.38). [c.328]

Люминесцентный метод предусматривает введение в пенетрант люминофоров и дополнительно требует наличия источника ультрафиолетового излучения. При облучении индикаторных следов длинноволновым ультрафиолетовым излучением происходит люминесци-рование видимым излучением. Это обеспечивает резкое увеличение контраста индикаторных следов на фоне поверхности контролируемого объекта и повышает чувствительность по сравнению с яркост-ным методом в некоторых случаях в несколько раз. [c.71]

Светящиеся ооверхности излучают или отражают свет с различной яркостью в разных направлениях. Однако часто пользуются поверхностями, которые диффузно излучают или отражают свет по закону Ламберта с яркостью практически одинаковой во всех направлениях (см. рис. 1.22, в) или в пределах некоторых телесных углов (белая матовая бумага, молочные стекла ламп накаливания, абсолютно черное тело и т. д.). Поскольку яркость во всех напранлеьпях одинакова, то из (1.27) и (1.27а) следует, что /, = / eos s по это формуле построена фотометрическая кривая (окружность, касательная к поверх-пости), характеризующая распределение силы света от .чзкояркостного источника S (см. рнс. 1.22, в). Световой поток, излучаемый в полусферу плоской поверхностью конечных размеров, равен Ф .л. [c.38]

Флуоресцирующие краски для свзчения требуют внешнего источника света, но реагируют на него более эффективно, чем фосфоресцирующие, поэтому обладают большой яркостью в дневное время. Люминофорами в этом случае служат некоторые органические соединения, которые осаждают на прозрачный и бесцветный порошок смолы, вводимой после этого в лак. Можно получить различную окраску свечения в зависимости от выбранного люминофора, но наибольшей яркостью отличается оранжевая. [c.630]

Аналитическое доказательство равенства яркости диска линзы и яркости источника малого размера можно найти в ряде руководств даже общего характера ). Здесь же для наглядности данного утверждения сошлемся на следующш опыт, который легко выполнить в любых условиях и который в дальнейшем нам будет полезен при рассмотрешш некоторых фотометрпческих устройств (гл. 6). [c.35]

В одинаковое и большое число раз (например, в 10 ООО раз) мощность каждого излучения, сохранив неизменными их спектральные составы. Этого можно достичь, увеличив, например, необходимым образом расстояние от источников до освещаемой ими призмы. В первое время после такого сильного потемнения поля зрения наблюдатель может вообще ничего не видеть, но после некоторой адаптации он увидит обе грани снова. Однако теперь они уже не будут казаться ему одинаково светлыми. Правая грань призмы, которая имеет синеватый оттенок, окажется заметно светлее, чем левая, имеющая желтоватую окраску. Причина этого состоит в том, что при малых яркостях спектральная чувствительность глаза изменяется и по сравнению со светлоадаптированным глаз оказывается более чувствительным к синим излучениям, чем к желтым. Для того чтобы наблюдаемые грани снова стали одинаково светлыми (при низком уровне освещения), достаточно приблизить к призме П источник посылающий свет через желтый фильтр. Того же результата можно достичь, увеличив расстояние синеватого источника 52 до освещаемой призмы. [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...