Яркость эквивалентная

Яркость, эквивалентная яркость L, Lv Ещ.В L-4 кандела на квадратный метр кд/м- d/m V.5.9 [c.9]

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле [c.365]

Иногда наличие такого провала (0,27о) в наблюдаемом результирующем контуре считают критерием разрешения, который, конечно, пригоден лишь при работе с двумя излучениями равной яркости. В некоторых случаях последняя формулировка критерия разрешения оказывается единственно приемлемой, например при использовании интерферометра Фабри—Перо, где острые максимумы интенсивности разделены протяженными минимумами (см. 5.7). Для дифракционных максимумов обе формулировки критерия Рэлея эквивалентны, чем мы и воспользуемся. [c.319]

Переход от N, к шумовой эквивалентной энергетической яркости Nj, как фактическому показателю качества аппаратуры, осуш,ествляется с учетом угла возвышения Солнца и рада характеристик атмосферы. Отношение сигнал/шум системы периодически определяется при помош,ью бортовой калибровочной лампы. [c.98]

Если посторонние тела имеют одинаковую температуру Тц и окружают измеряемый объект со всех сторон, то их излучение эквивалентно излучению черного тела. Частным случаем такой постановки вопроса является измерение температуры тела, расположенного в нагревательной печи. В первом приближении считается, что все стенки печи имеют одинаковую температуру и образуют замкнутую полость, охватывающую нагретое тело со всех сторон. Поскольку обычно нагреваемые объекты непрозрачны (8=1 — р), яркость раскаленного тела при температуре Тх с учетом отраженного излучения окружающих внешних тел определяется по формуле [c.332]

Для того, чтобы выяснить, является ли действие совокупности изложенных выше причин существенным в конкретной экспериментальной установке, можно использовать следующий метод. Перед ИФП ставится диафрагма с малым отверстием. При перемещении диафрагмы перпендикулярно оси ИФП, величина интерференционных максимумов будет изменяться пропорционально тому вкладу, который вносят в яркость интерференционной картины различные участки ИФП. Расчет влияния на ИФП неоднородной, освещенности зеркал или эквивалентного ей влияния зонной чувствительности ФЭУ в приближении элементарных интерферометров приведет к тому, что вклад каждого элементарного интерферометра в выходной сигнал бу< дет входить в интеграл (1.14) со своим весом. При неоднородной освещенности зеркал [10] в схеме, например, аналогичной изображенной на рис. 16, последний будет пропорционален освещенности в данной точке ИФП [c.38]

В нитевидных вольфрамовых пушках вместо плоского катода стоит У-образная вольфрамовая проволока с прямым подогревом, которая имеет маленькую эмитирующую площадку на конце эмиттера. Типичная катодная проволока имеет диаметр 100 мкм и нагревается до 2900 К. Катод может обеспечить плотность тока эмиссии приблизительно 5 А/см , что эквивалентно удельной яркости 6А/(В-см2-ср) (см. разд. 5.6.8). Эти катоды обеспечивают однородную яркость в широком диапазоне направлений эмиссии, но их время жизни ограничено 10—50 ч. Они дают разброс энергии порядка 3 эВ. [c.470]

Для того чтобы убедиться в необходимости введения эквивалентной яркости, разберем следующий опыт. Представим себе (рис. 2-7), что два одинаковых источника белого света, нанример две лампы накаливания 51 и 8 , создают на двух одинаковых белых рассеивающих гранях призмы П одинаковые и высокие освещенности. Эти две грани, соприкасающиеся вдоль ребра призмы П, расположены так, что наблюдателю удобно сопоставлять их яркости. Перед каждым из источников поместим по светофильтру Сх и С2, которые пропускают равные доли светового потока, но имеют разную окраску. Один из них (Сх) пропускает больше длинноволновых лучей и придает [c.38]

Малая яркость поверхности, испускающей излучение произвольного спектрального состава, считается равной яркости той ступени установленной выше шкалы, которая представляется глазу такой же светлой, как и измеряемая яркость. Определенную таким образом яркость стали называть эквивалентной яркостью. [c.41]

Рис. 2-8. Связь эквивалентных и стандартных яркостей для излучений разных составов. Кривая 1 относится к излучениям синим, кривая 2 — к излучению абсолютно черного тела, имеющего температуру 2042 °К, а кривая 3 — к излучениям красным.

Из всего изложенного видно, что эквивалентная яркость самым существенным образом зависит от состояния адаптации глаза наблюдателя. Поэтому при измерении ее с помощью визуального метода (а других приемов пока не разработано) необходимо следить за тем, чтобы процесс измерения не нарушал заметным образом адаптации измеряющего глаза. В частности, приравнивая измеряемую яркость яркости какой-то ступени опорного излучения, допустимо изменять только эту опорную яркость, но никак не измеряемую. Надо, кроме того, следить за тем, чтобы зрачок измерительного прибора не уменьшал площади зрачка глаза, что также повлекло бы за собой изменение состояния его адаптации. [c.42]

Яркость свечения флюоресцентных экранов изучалась при использовании поглощающей толщины — 80 мм алюминия (80 мм — средняя эквивалентная толщина сечения кристаллизатора) и оценивалась как субъективно, по зрительному восприятию, так и с использованием интенсиметра свечения. В качестве последнего применяли сцинтилляционный счетчик дефектоскопа СГД-1, [4]. При субъективной оценке за набором алюминиевых пластин помещался стальной стержень диаметром 5 мм. Просвечиваемая зона металла ограничивалась щелевым свинцовым коллиматором, ширина которого составляла 35 мм при высоте, соответствующей высоте кристаллизатора. Экспериментальным путем подбирали такое ускоряющее напряжение и интенсивность излучения (миллиамперы) на рентгеновской трубке, при которых стальной стержень можно было уверенно рассмотреть на флюоресцирующем экране. В качестве флюоресцирующего экрана использовали специальный опытный экран, обладающий наибольшей световой отдачей. В результате экспериментов было обнаружено, что при ускоряющем напряжении порядка 180— 190 /се и токе анода 20 ма изображение получается удовлетворительного качества. Дальнейшие опыты по изучению электро-шлакового переплава показали, что при этих условиях наблюдается не только изменение плотности, соответствующее стальному стержню диаметром 5 мм, но и в некоторых случаях медленное прохождение пузырьков газа через расплавленный шлак. 90 [c.90]

Визуальный фотометр малых яркостей предназначен для измерения малых и высоких яркостей белых и цветных поверхностей, покрытий, источников света, люминофоров, экранов, электроннолучевых трубок, яркости неба и пр. Кроме этого, он может быть использован как визуальный люксметр. В области малых яркостей (от 10 до 0,00003 кд/м ) прибор используется главным образом для измерения эквивалентных яркостей и в некоторых случаях — малых стандартных яркостей. [c.276]

Понятие эквивалентная яркость введено для правильно, разноцветных слабых яркостей. [c.277]

Начиная с 5—10 кд/м и ниже, эквивалентная яркость поверхности численно отличается от стандартной по той причине, что стандартную яркость характеризует дневное зрение, в то время как малая яркость оценивается сумеречным или сумеречными и дневными зрениями в сочетании. При этом спектральная чувствительность отличается от спектральной чувствительности дневного зрения и зависит от яркости, к которой адаптирован глаз. [c.277]

Основная задача заключается в том, чтобы обеспечить однородные температурные условия в печи. Эта задача решается различными способами, например применением сложных обмоток и помещением тигля или модели черного тела в металлический блок. Золотую точку можно воспроизводить с точностью до 0,2°, что при 2000°С эквивалентно точности 0,6° при более высоких температурах воспроизводимость практически составляет лишь около +2° С. Дополнительная погрешность возникает из-за возможных ошибок в величине средней эффективной длины волны фильтров, употребляемых для сравнения яркостей при 2000 и 1063° С, и в углах раскрытия двух вращающихся секторов, служащих для сильного уменьшения яркости (около 1200 ), необходимого при сравнении этих двух температур. [c.47]

Предельный выигрыш в отношении сигнал/шум (с/ш), определяемом через напряжение (что эквивалентно яркости результирующей томограммы), при условии когерентного накопления сигнала и некоррелированной помехи составит [c.638]

Кандела на квадратный метр (кд/м ) — единица эквивалентной яркости. [c.85]

Эквивалентная яркость Объемная плотность световой энергии Длительность импульса [c.87]

Другой вид К. получается, если цвета смежных участков поверхности неодинаковы. И при равенстве яркостей в этом случае К. обнаруживается, если цвета различны по эквивалентной длине волны или по насыщенности (см. Колориметрия). Здесь можно различать два контрастных порога по длине волны и по насыщенности. Они связаны друг с другом, но форма связи еще очень мало исследована. Оба порога зависят также от величины яркости полей. При очень малых яркостях различение цветов становится невозможным, так что оба порога чрезвычайно сильно повышаются. Большую [c.443]

Эквивалентная яркость кандела на квадратный метр d/m= кд/м> sb asb L сб асб Лб 1 10 кд/м 0,319 кд/м 3,19-10 кд/м [c.66]

Эквивалентная яркость — яркость поля сравнения, имеющего относительный снектральньп состав излучения черного тела при температуре 2042 К, которое в определенных условиях визуального фото-метрировапия, учитываюп1его состояние адаптации глаза к дневным, ночным или промежуточных яркостям, находится в фотометрическом равновесии с измеряемым полем. [c.184]

В методах с мсханич. сканированием часто используется синхронное перемещение прнёмника звука и точечного источника света (лампочки или луча электронно-лучевой трубки), яркость к-рого управляется электрич. сигналом, полученным от приёмника звука. Регистрация распределения яркости осуш сствляется обычно на фотопластинке, к-рая после экспо-зиции и хим. обработки и является эквивалентной оптич. амплитудной голограммой. [c.513]

Вторым выдающимся экспериментом в области У. а. является спутник IUE, запущенный на высокоапогейную орбиту 26 января 1978 и успешно функционирующий св. 17 лет. Спутник ШЕ работает в режиме непосредств, передачи данных на пункт приёма 24 ч в сутки. Аппаратура спутника состоит из телескопа с бериллиевым гл. зеркалом диаметром 45 см и эквивалентным фокусным расстоянием 6,75 м и зшельного (см. Эшелле) спектрометра со скрещенной дисперсией с 2 камерами на область 1150—1950 А и 1900—3200 А соответственно. Одновременно производится регистрация всего спектра. Спектральное разрешение спектрометра ок. 0,2 А при размерах щели 10"х20". Предельная звёздная величина, доступная инструменту, составляет 14" для звёзд спектрального класса АО при экспозиции, равной 8 ч. В качестве детекторов в спектрометре используют видиконы с мультищелочным фотокатодом и окном из MgF 2. Зарегистрировано св. 50 тыс. спектров. В их ио.пучении и интерпретации участвовали 5 тыс. астрономов мн. стран. Со спутника ШЕ исследовались планеты Солнечной системы и их спутники, кометы, нормальные и переменные звёзды, межзвёздная среда, ядра планетарных туманностей, горячие белые карлики, хромосферы холодных звёзд, нормальные и, активные галактики, квазары. Диапазон яркостей исследованных объектов очень широк от -4" до -ьго . [c.220]

ЯРКОМЁР—фотометр для измерения яркости. Оптич. схемы Я. с физ. приёмниками излучения показаны в ст. Фотометр на рис. виг. В Я., построенном по первой яз этих схем, изображение светящегося тела (источника И) создаётся в плоскости диафрагмы D, ограничивающей размеры фотометрируемой части этого тела. Постоянство чувствительности такого Я. при перемещении объектива обеспечивается апертурной диафрагмой D , неподвижной относительно D. В более простом Я., построенном по второй схеме (рис. г), фотометрируемый пучок лучей ограничивают габаритная диафрагма и входной зрачок приёмника П. Диафрагма располагается вблизи светящегося тела или (при фотометрировании больших объектов) на нек-ром удалении от него. Простейшим визуальным Я. (эквивалентная оптич. схема к-рого соответствует рис. в) является глаз человека. Промышленностью выпускаются фотометры, с помощью к-рых измеряют яркость постоянных и импульсных источников, визуальный фотометр для измерения т.н. эквивалентной яркости, встроенные в фотоаппараты и отд. фотография. Я, (экспонометры), яркосткые пирометры и др. [c.690]

Величина диаметра пятна, указываемая в паспортных данных ЭЛТ, часто бывает сильно занижена, поскольку измеренное значение диаметра пятна сильно зависит от принятого способа измерения. Распределение яркости пятна в зависимости от расстояния до центра показано на рис. П9.3. Изготовители трубок для измерения размера пятна обычно используют метод модуляции растра . Этот мзтод дает результаты, эквивалентные критерию разрешения Релея [c.550]

Можно условно преобразовать интенсивности этих изофот в эквивалентные температуры (определяемые как температуры таких абсолютно черных тел, которые, будучи помещены в рассматриваемой зоне, дали бы наблюдаемую в действительности интенсивность). Эти так называемые эквивалентные температуры в конечном счете являются яркостными температурами, выведенными из поверхностной яркости. Вследствие отсутствия физической теории непрерывного спектра радиоизлучения звезд связь этих температур с температурами, о которых говорилось выше, неизвестна. Было показано, однако, что такие температуры выше для трехметровых волн, чем для полутораметровых. Так, Болтон и Вестфолд получили эквивалентную температуру 1400° на длине 3 Л1 в том же самом участке, для которого Аллен и Гам получили 142° на длине волны 1,5 м (см. [12]). [c.421]

Эквивалентная яркость представляет визуальную меру яркости в условиях сумеречного зрения, т. е. в условиях низких освещенностей, когда попадающего в глаз света недостаточно для нормальной работы колбочек и когда реакция глаза в той или иной мере обусловлена работой палочкового аппарата. Кривая спектральной чувствительности оказывается при этом переменной, лежащей где-то между дневной кривой чувствительности V (Я) светлоадаптированного глаза и чувствительностью и (К) глаза, привыкшего к очень низкой ночной освещенности [Л. 10]. [c.38]

Впервые эквивалентная яркость была предложена в Советском Союзе (А. А. Герщун 1Л.111). [c.41]

Под эквивалентной яркостью поверхности любого цвета понимают стандартную (обычь ую) яркость другой поверхности, излучение которой имеет цветовую температуру 2042 К и которая приведена в фотометрическое равновесие с первой поверхностью. [c.277]

Для и шерения эквивалентной яркости необходима лампа сравнения. Визуальный Ф. ВФМ-57 (рис. 5), нродназпачеиный для этой цели, снаб еп [c.346]

В связи с изложенным выгае предстает в новом свете метод Майкельсона измерения угловых диаметров звезд (см. п. 7.3.6). Согласно (5) и (13) видпость полос равна стспени когерентности световых колебаний на двух внешних зеркалах (М1 и уИз на рис. 7.16) звездного интерферометра Майкельсона. Для звездного диска в виде круга постоянной яркости с угловым радиусом а наименьшее разделение зеркал, при котором степень когерентности обращается в нуль (первое исчезновение полос), равно, согласно (30), 0,61Х/а, что соответствует (7.3.42). Более того, из измерений видности и положения полос в принципе можно определить пе только диаметр звезды, но и расиределение интенсивности по ее диску. В самом деле, согласпо п. 10.4.1, измерения видности и положения полос эквивалентны определению как амплитуды, так и фазы комплексной степени когерентности Ци, а согласпо (26) распределение интенсивности пропорционально обратному фурье-преобразованию Ц12. [c.470]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...