Энергетическая яркость излучения

Из (13.20) следует, что энергетическая светимость в л, раз больше энергетической яркости излучения В ,. [c.280]

Рассмотрим частный случай переноса в оптически плотной среде, когда длина свободного пробега излучения мала по сравнению с расстоянием, на котором температура существенно изменяется. В этих условиях локальная спектральная плотность энергетической яркости излучения обусловлена переносом энергии излучения от участков среды, расположенных вблизи рассматриваемой точки перепад температур на длине свободного пробега излучения мал. Излучение от удаленных участков с существенно более высокой температурой поступает в рассматриваемую точку значительно ослабленным. [c.293]

Спектральной плотностью энергетической яркости" 1,ч называют отношение энергетической яркости, взятой в бесконечно малом интервале частот (длин волн), включающем данную частоту (длину волны), к этому интервалу. Задание функции распределения или энергетической яркости излучения полностью определяет поле излучения [c.142]

Из уравнения (4.2.2) следует, что спектральная плотность энергетической яркости излучения на отрезке [О, х) падает по экспоненциальному закону [c.148]

Lv,+n (М, 2, V, t) — спектральная плотность энергетической яркости излучения, падающего на выделенный элемент поверхности [c.163]

В уравнениях (4.5.12), (4.5.13) La — энергетические яркости излучения вперед и назад , множитель 1/2 зо-является после усреднения os v по всем значениям угла v < os О > = 1/2. При записи уравнений использовано также соотношение (4.2.23). [c.167]

В локальном термодинамическом равновесии индуцированное испускание и поглощение излучения зависят от энергетической яркости излучения, которое, вообще, говоря, отличается от излучения черного тела. [c.175]

Таким образом, в Ро-приближении энергетическая яркость излучения не зависит от направления Q и соответствует энергетической яркости излучения черного тела. Т.алее, в Р -приближении [c.176]

В этом случае для описания переноса излучения необхо-мо использовать интегродифференциальное кинетическое уравнение (4.4.8) для определения спектральной плотности энергетической яркости излучения L . Примеры таких расчетов содержатся в [1]. [c.206]

Выражение (6.1.5) представляет собой вектор плотности радиационного потока энергии. В этом выражении V — частота, V — спектральная плотность энергетической яркости излучения, й — ориентированный телесный угол. [c.221]

ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ ЯРКОСТЬ ИЗЛУЧЕНИЯ [c.17]

Величину энергетической яркости излучения можно измерить с помощью прибора, принципиальная схема которого приведена на рис. 2-3. Прибор представляет собой камеру С зачерненной внутренней поверхностью, имеющей в передней стенке небольшое отверстие, а в задней — чувствительный измеритель теплового потока 2 19 [c.19]

ПП и пирометры частичного излучения Смотрич-1, 2, 3 выпускаются в исполнениях согласно блок-схемам (рис. 9.25). Принцип их действия основан на зависимости энергетической яркости излучения объекта в ограниченном участке длин волн от его температуры. Блок-схема пирометра приведена на рис. 9.26. С помощью оптической системы поток излучения от участка поверхности нагретого тела, темпе- [c.347]

Энергетическая яркость. Излучение с элемента поверхности da испускается по всевозможным направлениям, характеризуемым углом 0 между нормалью п к элементу поверхности и направлением распространения излучения (рис. 24). Проекция da на поверхность, перпендикулярную направлению распространения излучения, равна [c.46]

Спектральная (квази-монохроматическая) плотность энергетической яркости излучения [c.194]

Тепловое излучение Относительное распределение спектральной плотности энергетической яркости излучения Цветовой пирометр 800— 6000° С [c.195]

Как уже отмечалось, зависимость от температуры спектральной энергетической яркости излучения черного тела определяется формулой Планка или Вина в виде (7-2-9) и (7-2-10), справедливом для монохроматического излучения. При использовании этих формул для установления соотношения между условными (яркостной и цветовой) температурами необходимо иметь в виду, что строго монохроматических излучений в природе не существует. Любое измеряемое излучение с помощью точных спектральных приборов, как бы мал ни был спектральный интервал, имеющий конечную ширину, является квазимонохроматическим. Это излучение в ряде случаев можно рассматривать как эквивалентное монохроматическое с определенным значением длины волны находящимся внутри выбранного конечного спектрального интервала и остающимся [c.266]

На практике трудно осуществить такой приемник излучения, который поглощал бы излучение всех длин волн от О до оо. В связи с этим часто применяются пирометры с приемника ш, воспринимающими излучение в интервале длин волн от 1 до Яг- Пирометр, действие которого основано на зависимости от температуры энергетической яркости излучения в ограниченном интервале длин волн, называется пирометром частичного излучения. [c.60]

В пирометре полного излучения температура тела определяется по интегральной энергетической яркости излучения. Предположим, что действительная температура реального тела равна [c.61]

Яркостный, цветовой и рассмотренный ниже радиационный методы основаны на измерении условной температуры. Пересчет их на действительную температуру требует знания спектральной или интегральной степени черноты тела. Если степень черноты неизвестна или изменяется в процессе измерения, то определение действительной температуры этими методами невозможно. Под руководством Д. Я. Света были разработаны теоретические основы метода измерения действительной температуры и созданы приборы,, реализующие этот метод. Приборы основаны на извлечении информации о степени черноты тела из спектра его собственного излучения с помощью нелинейных сигналов, пропорциональных спектральным энергетическим яркостям [8]. [c.191]

При анализе преобразования излучения фона в ОЭП обычно принимают допущение однородности и изотропности фона [8,9], что позволяет использовать в качестве его статистических характеристик корреляционную функцию и соответствующую пространственную спектральную плотность мощности фона. Излучение фона некогерентно, т. е. его энергетические характеристики описываются пространственным распределением энергетической яркости L (х, у). Тогда корреляционная функция яркости фона определяется как математическое ожидание произведения флуктуаций яркости фона (л , ), взятых в двух точках пространства предметов х, у) к (х+ 1у+ [c.45]

Коэффициентом излучения е теплового излучателя (коэффициентом черноты) называют величину, равную отношению энергетической яркости теплового излучателя к энергетической яркости В абсолютно черного тела при одинаковой их температуре [c.277]

Энергетическая яркость тела по выражению (13.12) не зависит от направления излучения [c.278]

Рис. 13.2. К определению энергетической яркости энергии излучения (13.12)

Распространение излучения в поглощающей среде. Рассмотрим процесс прохождения излучения со спектральной плотностью энергетической яркости через плоский слой среды с толщиной dS. Собственным излучением слоя и рассеянием пренебрегаем. Экспериментально установлено, что величина bx S) на выходе из слоя и bi(0) на входе и него связаны следующим образом [c.293]

Длина свободного пробста излучения — путь луча, на котором его энергетическая яркость изменяется в е раз. [c.293]

Уравнение переноса является обобщением закона Бугера на случай, когда в спектральной плот [ости энергетической яркости учитывается вклад собственного излучения поглощающего газа вдоль заданного направления. [c.294]

Выражение (13.16) составляет содержание закона Ламберта, который гласи.т эиеррстпческая яркость излучения, исиускасморо площадью поверхности излучения (а не ее проекцией) в произвольном направленпи В , равна энергетической яркости излучения, испускаемого в направлении нормали к площади поверхности В , умноженной на косинус угла между осью выбранного направлени.я и нормалью к поверхности излучения ( os fi) (рис. 13.2). [c.279]

Поверхности, для которых направленная энергетическая яркость излучения подчиняется закону Ламберта, называют й г/ фг/знылш.-Поверхности абсолютно черного тела всегда являются диффузными. [c.279]

Пусть излучение находится в некоторой полости, стенки полости теплоизолированы. Тогда спустя некоторое время излучение придет в равновесное состояние. Нетрудно убедиться, что спектральная плотность энергетической яркости излучения /.V в этой полости не зависит от индивг дуальных свойств полости, являясь функцией только частоты V и температуры Т. Действительно, в противном слу чае, выполняя стенки полостей А тл В (рис. 4.3.1) из разно]юд-ного материала и устанавливая в перегородке между этими полостями светофильтр, пропускающий только излучение, интенсивность которого зависит от свойств полости, [c.152]

Выведем уравнение переноса излучения, описывающее изменение спектральной плотности энергетической яркости во времени и в пространстве. Рассмотрим процесс распространения излучения частоты v в единичном интервале частот и некотором направлении ii. Для этого выделим в среде элементарный цилиндр с площадью основания, равной d5, и образующей длиной d/ образующая цилиндра паралтель-на вектору й (рис. 4.4.1). Изменение спектральной плотности энергетической яркости излучения при переходе от основа- [c.160]

Lv,-n (М, й, t, v) — спектральная плотность энергетической яркости излучения, исходящего от граничной псверх-ности с координатами /И п — внешняя нормаль по отношению к полю излучения (рис. 4.4.2) [c.162]

Аналогичным образом может быть получено уравнение диффузии фотонного газа в Ра-приближении и т. д. Точнос ть получаемого peuJeния возрастает вместе с увеличением числа оставленных членов в разложении энергетической яркости излучения Ь по сферическим гармоникам. Уравнения в р.1з-личных приближениях получают рекуррентным образом. Сравним уравнение (4.5.47) с уравнением (4.5.20), определяющим радиационный поток я в диффузионном приближении. Легко видеть, что в Р -приближении при перечисленных выше предположениях компоненты тензора Ll = = (ЗА ) Г при I = = о при I Ф к. [c.177]

В связи с тем что основная система уравнений представляет собой сложную совокупность нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных и интегродиф-ференциального уравнения для спектральной плотности энергетической яркости излучения, обычно для ее решения используют численные методы и современные электронно-вычислительные машины. [c.187]

Здесь Lit, Lu — односторонние спектральные энергетические яркости излучения, Вх — функция Планка для равновесного излучения, k x — спектральный коэффициент поглощения, qr = qRy — проекции вектора плотности излучения на нормаль, h — постоянная Планка, сх — спегт-ральная скорость света, k — постоянная Больцмана, Я — длина волны. [c.442]

Отношение монохроматически X яркостей Спектральная монохроматическая плотность энергетической яркости излучения Спектропирометр, фотоэлектрический пирометр отношения 500° С и выше [c.195]

Температура воздуха в испытательных камерах измеряется с ттомощью термометров. Она характеризует как качественную, так и количественную сторону процесса теплообмена. Непосредственно изм >ить температуру нельзя, но можно определить ее значение по однозначному изменению некоторых физических пфаметров тела. Такими парамепрами, зависящими от температуры, являются, например, обьем, длина, электрическое сопротивление, термоэлектродвия щая сила, энергетическая яркость излучения и др. [c.209]

Если тела имеют разную температуру, то при их контакте происходит выравнивание энергий тело, имеющее более высокую температуру, а значит, большую среднюю кинетическую энергию молекул, передает свою теплоту (энергию) телу, имеющему меньшую температуру, а значит, и меньщую среднюю кинетическую энергию молекул. Таким образом, температура является параметром, характеризующим как качественную, так и количественную сторону процессов теплообмена, теплопереноса. Однако измерить температуру непосредственно нельзя мойсно определить ее значение только по каким-то другим физическим параметрам тела, которые изменяются однозначно в зависимости от температуры. Такими параметрами, зависящими от температуры, являются, например, объем, длина, электрическое сопротивление, термозлектродвижущая сила, энергетическая яркость излучения и ряд других. [c.16]

Для характеристики теплового излучения мы воспользуемся величиной потока энергии Ф, т. е. количества энергии, излучаемого в единицу времени (мощность излучения). Поток, испускаемый единицей поверхности излучающего тела по всем направлениям, будем называть испускательной способностью и обозначим через Е. Определенная таким образом испускатель-ная способность соответствует светимости (см. Введение, фотометрические понятия) и иногда называется энергетической светимостью. Наряду с ней можно рассматривать и энергетическую яркость В, определяемую аналогично яркости при фотометрических измерениях. Для черного тела яркость не зависит от направления, так что Е = кВ (см. 7). [c.687]

Коэффициент нанравленного эеплового излучения е(0, ф) — отношение энергетической яркости теплового излучателя в данном направлении к энергетической яркости черного тела при той же температуре. [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...