Фотометрическая яркость

Оптико-электронными спектрометрами называют приборы, предназначенные для измерения спектрального распределения яркости протяженных излучателей. Если измеряется распределение энергетической яркости, такие спектрометры называют спектрорадиометрами. При измерении распределения фотометрической яркости спектрометры называют спектрофотометрами. В спектрометрах реализуется сканирование по спектру в определенном спектральном интервале. [c.620]

В выражении (1) стоит множитель os 0, Поскольку физический смысл имеет не сам элемент поверхности 6S, а его проекция на плоскость, перпендикулярную к направлению (а, р). Величина В называется фотометрической яркостью Рис. 4.29. Схема, иллюстрирую- в точке Ц, т]) В направлении (а, В). Необходимо щая распространение энергии от i/ г > i [c.178]

Предположим, что предметом служит небольшой элемент плоскости б5о, перпендикулярный к оси и излучающий по закону Ламберта. Тогда фотометрическая яркость Во не зависит от направления. Количество энергии ЬР , падающей в единицу времени на кольцевой элемент входного зрачка с центром на оси, равно [c.184]

Светимость и яркость являются взаимно связанными фотометрическими величинами. Не представляет труда установить связь между ними. С этой целью, исходя из формулы (1.9), найдем световой поток, излучаемый с площади da по всевозможным направлениям. Для этого необходимо проинтегрировать (1.9) по ф от нуля до я/2 и по б от нуля до 2я [c.13]

Часто возникает необходимость измерять фотометрические величины в энергетических единицах. Для этого достаточно перейти от светового потока к энергетическому. Пользуясь известными соотношениями между фотометрическими величинами, легко установить энергетическую единицу измерения для каждой из них. В этом случае (в системе СГС) световой поток, сила света, освещенность (а также светимость) и яркость будут измеряться соответственно в [c.15]

Единицы измерения введенных фотометрических величин зависят, естественно, от выбора системы единиц. В системе СИ поток измеряется в ваттах, освещенность и светимость — в Вт/м , сила света — в Вт/ср, яркость и интенсивность — в Вт/(м -ср). Отметим, однако, что в оптических экспериментах сравнительно редко возникает необходимость подсчета потока, проходящего через поверхности с линейными размерами порядка метра. Как правило, речь идет о поверхностях с размерами порядка сантиметра (линзы, зеркала и другие элементы приборов) либо миллиметра (изображение). Поэтому отнесение мощности к неудобно, и в научной литературе часто используются единицы Вт/см = 10 Вт/м и Вт/мм = = 10 Вт/м [c.50]

Особенности интерференционных явлений, излагаемые здесь и ниже, в равной мере относятся к любой фотометрической величине (потоку, яркости, освещенности). Поэтому не имеет смысла конкретизировать, о какой именно фотометрической величине идет речь в том или ином случае, и термин интенсивность будет применяться для любой энергетической величины, пропорциональной квадрату амплитуды колебаний напряженности поля. [c.63]

Светосила. Для оценки воздействия спектрального прибора на приемник излучения применяется характеристика, называемая светосилой. Численно светосилу определяют, как коэффициент пропорциональности, связывающий измеряемую приемником фотометрическую величину (световой поток, освещенность) и яркость в. плоскости щели. Светосила спектрографа определяется соотношением [c.17]

Для повышения точности измерения применяют полутеневые устройства. Они состоят из двух анализаторов, разделенных тонкой границей раздела, плоскости поляризации которых ориентированы под небольшим углом друг к другу. Таким образом, измерение сводится к установлению фотометрического равновесия соприкасающихся полей, что значительно точнее метода гашения яркости. [c.111]

Своеобразной модификацией яркостных пирометров являются фотографические пирометры, фиксирующие изображение объекта и эталона яркости на фотопленке и осуществляющие их фотометрическое сравнение визуальным методом или с помощью денситометров типа ДФЭ-10. [c.131]

В качестве фотометрических единиц, применяемых ири радиационной интроскопии и радиографии, используются основные единицы по ГОСТ 7932—56 единица силы света — кан-дела (кд) единица яркости — кд/м (нит), единица освещенности— люкс (лк), единица светового потока — люмен (лм). [c.12]

Я. измеряется в кд м . Из всех световых величии Я. наиболее непосредственно связана со зрительными ощущениями, т. к. освещённости изображений предметов на сетчатке глаза пропорциональны Я. этих предметов. В системе энергетических фотометрических величин аналогичная Я. величина наз, энергетической яркостью и измеряется в Вт - ср м " . Д. Н. Лазарев. [c.691]

Оптические и радиационные пирометры. Для измерения температуры раскалённых тел в пределах от 800 до 2000° пользуются оптическими и радиационными пирометрами. Принцип- действия оптического пирометра основан на сравнении интенсивности яркости излучения раскалённого тела с яркостью свечения нити фотометрической лампы, накал которой регулируется от руки. [c.474]

В качестве фотометрического параметра, определяющего блеск, принимают, как правило, коэффициент яркости для определенных условий освещения и наблюдения. Оказалось, что из-за большого разнообразия в характере отражения света различными материалами не удается найти единый фотометрический параметр, хорошо коррелирующий со зрительной оценкой блеска различных объектов. Поэтому для объектов измерения с различными характеристиками отражения света были предложены различные методы и приборы, с помощью которых судят о блеске поверхности этих образцов. [c.183]

Современная система фотометрических единиц подробно рассмотрена рядом авторов, например в [2], поэтому останавливаться иа ней нет смысла. Приведем только значения яркостей распространенных источников света и освещенностей, создаваемых имн. [c.428]

В процессе градуировки температурных ламп для исключения возможных систематических погрешностей, обусловленных несимметричностью оптических каналов фотометрической установки, излучатели (температурные лампы) приходится менять или, оставляя их на месте, перекладывать оптическую систему установки так, чтобы менялись местами ее оптические каналы. Такой порядок градуировки температурных ламп требует проведения ряда последовательных измерений с корректировкой в каждой серии установки ламп на оптической оси системы. Поэтому присущая температурным лампам некоторая неоднородность распределения яркости по ленте, а также то, что практически невозможно каждый раз вывести на оптическую ось установки строго одно и то же место на ленте лампы, приводят к возрастанию погрешности градуировки ламп. Однако применение фотометрической установки для градуировки ламп приблизительно в два раза снижает погрешности по сравнению с теми, которые получаются при использовании прецизионного визуального оптического пирометра. [c.46]

Наконец, для протяженного источника полная яркость Вг (ватты на квадратный сантиметр в стерадиан) в радиометрических единицах связана с полной светимостью или яркостью в фотометрических единицах (свеча на квадратный сантиметр, люмен на квадратный сантиметр в стерадиан) соотношением [c.112]

Силу света или яркость отраженного от тела света можно характеризовать с помощью фотометрической поверхности, образуемой концами радиусов векторов, определяющих указанные величины. [c.64]

При вьшолнении измерений прибор устанавливается таким образом, что изображение светящегося тела, температура которого определяется, становится видимым на фоне нити накала фотометрической лампы. С ломощью реостата нить накала фотометрической лампы доводится до яркости, совпадающей с яркостью исследуемого тела совпадение яркостей воспринимается глазом наблюдателя как исчезновение нити накала на фоне изображения светящегося тела. [c.118]

Достигнув совпадения яркости, по шкале прибора >пределяют температуру, которая в момент фотометрического равновесия будет одинакова для нити накала лампы и измеряемого источника излучения. [c.118]

При нагреве нити накала фотометрической лампы до температур свыше 1 400° С сокращается ее срок службы и изменяются характеристики. В связи с этим при измерении температур в пределах 1 400—2 000° С яркость источника излучения уменьшается с помощью специального ослабляющего фильтра до значений, соответствующих температуре не свыше 1 400° С. При включенном ослабляющем фильтре отсчет температур производится по шкале 1 200—2 000° С. [c.118]

В экспериментальных работах, как правило, не определялась степень черноты использованных частиц. Так как поверхностные свойства, к которым относится и степень черноты, легко изменяются, в частности вследствие загрязнений, результаты измерений для одного и того же материала у разных исследователей оказались различными. В связи с этим интересны экспериментальные исследования, методика которых позволяет измерять степень черноты как ожижаемых частиц, так и поверхности слоя [139, 152]. Сравнение полученных по этой методике значений есл, соответствующих измеренным одновременно величинам вр, с расчетной кривой Бел (ер) приведено на рис. 4.12. Все экспериментальные точки расположены ниже кривой есл(ер), что свидетельствует об определенной систематической ошибке. Чтобы выяснить ее причину, разберем, как измерялась величина ер. Сущность фотометрической методики определения степени черноты состоит в следующем. В высокотемпературный псведоожиженный слой погружается визирная трубка. Снаружи ее прозрачного окошка закреплена миниатюрная модель а. ч. тела. Через некоторое время после погружения в дисперсную среду модель нагревается до температуры окружающего слоя. Затем через визирное окно фотографируются модель а. ч. тела и прилегающая к ней часть дисперсной системы. Измерив оптическую плотность изображений среды и модели а. ч. тела, по отношению их яркостей можно вычислить степень черноты окружения модели а. ч. тела. [c.174]

Для характеристики теплового излучения мы воспользуемся величиной потока энергии Ф, т. е. количества энергии, излучаемого в единицу времени (мощность излучения). Поток, испускаемый единицей поверхности излучающего тела по всем направлениям, будем называть испускательной способностью и обозначим через Е. Определенная таким образом испускатель-ная способность соответствует светимости (см. Введение, фотометрические понятия) и иногда называется энергетической светимостью. Наряду с ней можно рассматривать и энергетическую яркость В, определяемую аналогично яркости при фотометрических измерениях. Для черного тела яркость не зависит от направления, так что Е = кВ (см. 7). [c.687]

Эквивалентная яркость — яркость поля сравнения, имеющего относительный снектральньп состав излучения черного тела при температуре 2042 К, которое в определенных условиях визуального фото-метрировапия, учитываюп1его состояние адаптации глаза к дневным, ночным или промежуточных яркостям, находится в фотометрическом равновесии с измеряемым полем. [c.184]

ТВА с повышенной фотометрической точностью (512 градаций яркости) и набором сменных видеодатчиков ТВА со встроенным микропроцессором типа Интел 8080 [c.115]

Исторически первой проблемой, связанной с Ф. к, и., была проблема яркости ночною неба в видимом диапазоне. В связи с ней был сформулирован простейший кос-мологич, теет, вошедший в историю науки под назв. парадокс Ольберса , и ги фотометрический парадокс, в бесконечной однородной стационарной Вселенной на любом луче зрения мы должны видеть поверхность звезды, т, е. всё небо должно иметь яркость, сравнимую с яркостью диска Солнца. Очевидно, что такая модель Вселенной находится в противоречии с нашим повседневным опытом—яркость ночного неба в видимом диапазоне весьма низка. Парадокс Ольберса разрешён в совр. эволюционных моделях Вселенной, Галактики родились ок. 10 млрд. лет назад, плотность числа звёзд во Вселенной столь мала, что на космологич. горизонте ( -f 10 см) доля неба, покрываемая звёздами, ничтожно мала. Кроме того, излучение звёзд на больших расстояниях из-за красного смещения сдвигается в ИК-диапазон и не даёт вклада в наблюдаемую яркость неба в видимом диапазоне. [c.335]

Ф. и. включает расчёт и измерение энергетич., пространств., спектральных и временных характеристик источников импульсного излучения, теоретич. обоснование методов и расчёт погрешностей измерений, а также мет-рологнч. обеспечение единства измерений. Система фотометрич. величин дополняется в Ф. и. интегралами по времени от энергетических фотометрических ве.тчип и световых величин (освечивание энергетическое, экспозииия. интеграл яркости по времени), характеризующими энергию импульсов излучения, а также параметрами, используемыми в измерит, импульсной технике. [c.353]

При использовании зрительного фотометра для определения светового потока ламп устанавливают равенство яркостей двух смежных полей, из которых одно освещается измеряемой лампой, находящейся в фотометрическом шаре, а другое-—лампой с изведтньш световым [c.445]

Оптическая схема установки, использующей фотометрические методы измерения монохроматических яркостей, приведена на рис. 3.9. На оптической скамье закрепляют сравниваемые по яркости источники излучения с раздельными питанием и регулировкой. Такими источниками, например, являются модель АЧТ и температурная лампа или две температурные лампы. Изображения этих излучателей с помощью объективов создаются на входной щели призменного монохроматора. Перед щелью расположен модулятор, представляющий собой струну с наклеенной на нее призмочкой. Струна с заданной частотой совершает колебания в плоскости, параллельной плоскости входной щели, в результате чего на последней поочередно создаются изображения то одного, то другого излучателя. Струна находится между полюсами постоянного магнита, и ее колебания обусловливаются прохождением по струне переменного тока частотой около 860 Гц. Она включается в цепь обратной связи двухкаскадного усилителя и образует вместе с ним струнный генератор с самовозбуждением. Амплитуда колебания струны регулируется автоматически. Выходная щель монохроматора 5 может перемешаться по спектру в пределах длин волн от 0,45 до 1,0 мкм. [c.45]

Значения плотности нелинейного шума получены по результатам фотометрической оценки оптической плотности фотоснимков восстановленных изображений (в одном и том же участке), зарегистрированных в виде диапозитивов при примерно одинаковой яркости и проявленных до плотности 0,3. Из рис. 10 следует, чго для голограммы сфокусированного изображения уровень плотности шума практически постоянен и совпадает с минимальной плотностью фона френелевской голограммы при оптимальном соотношении интенсивностей интерферирующих пучков. При иеоптимальном соотношении интенсивностей уровень нелинейного шума, создаваемого голограммой Френеля, резко возрастает. [c.29]

Светящиеся ооверхности излучают или отражают свет с различной яркостью в разных направлениях. Однако часто пользуются поверхностями, которые диффузно излучают или отражают свет по закону Ламберта с яркостью практически одинаковой во всех направлениях (см. рис. 1.22, в) или в пределах некоторых телесных углов (белая матовая бумага, молочные стекла ламп накаливания, абсолютно черное тело и т. д.). Поскольку яркость во всех напранлеьпях одинакова, то из (1.27) и (1.27а) следует, что /, = / eos s по это формуле построена фотометрическая кривая (окружность, касательная к поверх-пости), характеризующая распределение силы света от .чзкояркостного источника S (см. рнс. 1.22, в). Световой поток, излучаемый в полусферу плоской поверхностью конечных размеров, равен Ф .л. [c.38]

Оптические пирометры, работа которых основана на зависимости свечения нагретого тела от темпе-ратурьг, дают возможность измерять ее путем сравнения яркости измеряемого объекта с регулируемой яркостью нити накала специальной фотометрической лампы. [c.117]

Пирометр состоит из зрительной трубы, внутри которой помещается объектив 1, окулярная линза 2, красный светофильтр и окуляр 3 и фотометрическая лампочка 4 напряжением 2в. Нить лампочки накаливается электрическим током от аккумулятора или сухцй батареи 5. Реостатом 6 изменяют накал нити лампочки до тех пор, пока яркость раскаленной нити лампы не сольется с фоном измеряемого предмета, т. е. когда яркость накала измеряемого предмета и нити будет одинакова. Для настройки четкости изображения (по глазу наблюдателя) окуляр 3 смонтирован в визирной [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...