Яркость интегральная

Если для данного тела известна зависимость яркости интегрального или спектрального излучения от направления, то в общем случае поверхностная плотность собственного излучения какого-либо тела определится из соотношений [c.376]

При а = 0 (излучение в направлении нормали п) эту величину называют яркостью интегрального излучения в направлении нормали к данной излучающей поверхности и обозначают через В .- [c.19]

Основываясь на экспериментально установленном факте отсутствия зависимости яркости интегрального излучения черной поверхности от направления, перейдем к определению закона распределения по отдельным на- [c.22]

Явления поляризационно-интерференционные 506—509 Яркости сравнительные различных источников 225 Яркость интегральная липни 428 Ячейка катодная для наблюдения люминесценции 564 [c.820]

В — угловая интенсивность или яркость интегрального излучения. [c.353]

Из сказанного выше должно быть ясным, что большое количество понятий, связанных с переносимой светом энергией, обусловлено, в конечном итоге, законом прямолинейного распространения света, в силу которого световая энергия может переноситься по-разному в различных направлениях и через элементы поверхности, находящиеся в разных точках. Наиболее дифференцированной характеристикой светового поля служит яркость (или интенсивность), определяющая мощность, распространяющуюся в заданном направлении вблизи заданной точки пространства. Сила света описывает мощность, также распространяющуюся в заданном направлении, но от всей поверхности протяженного источника. Освещенность и свети-г.юсть характеризуют мощность, которая распространяется вблизи какой-либо определенной точки пространства во всех направлениях. Наконец, наиболее интегральной характеристикой является поток, — мощность, переносимая во всех направлениях через всю заданную поверхность. Приведенные соображения наглядно иллюстрируются соотношениями между введенными величинами и яркостью [c.50]

Интегральная яркость Л , — физическая величина, определяемая интегралом яркости но времени [c.183]

Размерность и единица интегральной яркости [c.183]

Яркостный, цветовой и рассмотренный ниже радиационный методы основаны на измерении условной температуры. Пересчет их на действительную температуру требует знания спектральной или интегральной степени черноты тела. Если степень черноты неизвестна или изменяется в процессе измерения, то определение действительной температуры этими методами невозможно. Под руководством Д. Я. Света были разработаны теоретические основы метода измерения действительной температуры и созданы приборы,, реализующие этот метод. Приборы основаны на извлечении информации о степени черноты тела из спектра его собственного излучения с помощью нелинейных сигналов, пропорциональных спектральным энергетическим яркостям [8]. [c.191]

Следовательно, если излучение подчиняется закону Ламберта, то интегральная интенсивность излучения (яркость) абсолютно черного тела не зависит от направления, т. е. является величиной постоянной. Тогда уравнение (21.20) можно переписать [c.316]

При люминесцентном методе капиллярной дефектоскопии с визуальным способом обнаружения дефектов следует использовать ультрафиолетовое излучение с длиной волны 315— 400 нм, а облученность контролируемой поверхности измеряют интегрально в энергетических единицах. Иногда применяют косвенную систему интегральной оценки ультрафиолетовой облученности по измерению освещенности (или яркости), создаваемой люминесцентным экраном, изготовленным согласно изложенному ниже. За относительную единицу интегральной облученности [c.173]

Соотношение (16-59) показывает, что яркость в направлении нормали к поверхности излучения в я раз меньше плотности потока интегрального полусферического излучения. [c.376]

Интегральные уравнения могут быть получены и независимым путем. Для их вывода используется фундаментальное соотношение (16-12) теории лучистого теплообмена. Применительно к потоку падающего излучения, выражаемого через яркость, оно имеет вид [c.404]

Интегральная яркость излучения для отдельных полос излучения среды или для всего спектра определяется интегрированием в пределах соответствующих длин волн. [c.421]

Двумерный Ф-спектр является интегральной характеристикой периодического рельефа в пределах изолированной фасетки излома, и здесь на спектрах пик виден гораздо нагляднее, чем на отдельных спектрах. Это важно еще и потому, что коррекция помех и шумов, обязательная для одномерных Ф-спектров, в случае двумерного Ф-ана-лиза не проводилась, а пик яркости выявлен более наглядно на рис. 4.86", чем на рис. 4.8е. [c.214]

Используя формулу (28), заменим яркости на температуры. Интегральная интенсивность (яркость) излучения черного тела, имеющего температуру Т, определяется по формуле [c.141]

Как следует из выражения (2-5), под энергетической яркостью собственного интегрального излучения кв кой-либо изотермической поверхности в данном направлении понимается количество энергии, посылаемое излучающей поверхностью через единицу ее проекции на плоскость, перпендикулярную направлению излучения, в пределах телесного угла, равного 1 стер. [c.19]

Рис. 2-9. Относительные яркость (а) и угловая плотность (б) интегрального излучения шероховатой окисленной медной поверхности.

Определим, насколько уменьшается интегральное излучение окисленной медной поверхности в результате отклонения яркости излучения от идеального диффузного. [c.29]

Ур-ние (1) выражает баланс энергии в бесконечно малом объёме среды скорость изменения яркости / вдоль луча определяется рассеянием в данное направление я со всех др. направлений я (интегральный член) и ослаблением из-за рассеяния и поглощения (член — а/). Коэф. экстинкции а выражается в виде суммы, а = Хо + аз, энергетич. коэффициента поглощения среды а и коэффициента рассеяния 3, связанного с сечением рассеяния соотношением [c.565]

При наблюдениях с Земли не было найдено никаких следов изотропного видимого компонента Ф. к. и. Верх, предел оказался примерно в 100 раз меньше, чем полная наблюдаемая яркость неба в видимом диапазоне. Зная спектр излучения отд. галактик, их плотность в пространстве и расстояния до галактик, можно рассчитать их интегральное излучение. При этом оказывается, что гл. вклад в видимое Ф. к, к, дают норм, галактики (точнее, излучение входящих в них звёзд). [c.337]

Пирометры полного излучения (обычно их называют радиационными пирометрами) воспринимают излучение в столь широком спектральном интервале, что зависимость интегральной энергетической яркости от температуры с достаточной точностью описывается законом Стефана—Больцмана. Измеряемая этими пирометрами условная температура Гр называется радиационной. С действительной температурой Т она находится в соотношении [c.339]

Закон Ламберта [44]. Будем называть полной, интегральной из луч а те л ьн ой способностью Жданного тела отношение энергии, излучаемой телом в единицу времени, к площади его поверхности. Энергетической яркостью источника — / — называют количество энергии, испускаемое телом в единице телесного угла в данном направлении. [c.86]

ВСЯК1ИЙ наблюдавший за нагревом металлических изделий В печи обращал внимание на то, что тело при равномерном нагреве теряет видимый рельеф. Так, например, равномерно нагретый шар кажется плоским, равномерно излучающим диском. Такое явление объясняется отсутствием зависимости световой яркости от направления луча излучения (рис. 2-4). При наличии однозначной для данного раскаленного тела связи между световой и энергетической яркостями можно на основе этого визуального опыта заключить, что в указанных условиях и энергетическая яркость интегрального излучения тела также не зависит от направления, т. е. = = Bn = onst = B. Это положение совершенно точно соблюдается для абсолютно черного излучения. Как будет показано ниже, нагретое тело в печи в конце нагрева посылает излучение, близкое к черному. Вот почему в печи в этот период в наибольшей мере наблюдается потеря видимого рельефа равномерно нагретого тела. [c.21]

В среднем собственное излучение тел с шероховатой и гладкой поверхностями составляет соответственно 98 и 95% от вычисленного на основе измерения яркости в нормальном направлении [Л. 34]. Однако для неокис-ленных полированных металлических поверхностей наблюдается другое соотношение Е фактическое для ряда таких поверхностей составляет примерно 120% от Е, вычисленного по нормальной яркости [Л. 34]). Это объясняется тем, что полированные металлические поверхности обладают несколько иным характером зависимости яркости от направления. Иллюстрацией к этому может служить рис. 2-10, на котором приведены диаграм1мы относительной яркости интегрального излучения неокис-ленных полированных по верхностей некоторых металлов. [c.29]

Рис. 2-10, Заиисимость отннсительной яркости интегрального излучения для некоторых полированных металлов от направления излучения.

Поскольку каждый из способов измерения яркости —-интегральный и детальный — имеет свои достоинства, на мировом рынке появились модели аппаратов, в которых предусмотрены оба эти способа, и фотограф по желанию может выбрать один из них. Например, в фотоаппарате Лейка Н4 (рис. 39, д, е) полупрозрачное поворотное зеркало отражает в видоискатель 70 % светового потока, а остальную часть пропускает к пластинке /< перед шторным затвором, которая откидывается в момент съемки. Ребристая поверхность этой пластинки действует подобно линзе Френеля, но только не на пропускание света, а на отражение. Отраженный ею свет направляется к кремниевому фотодиоду 6, перед которым располагаются сменные светоограиичителн 14. Если установлен светоограничитель в виде трубки, то на фотоприемник попадает свет от всей площади кадра (рис. 39, д). Но если с помощью специального переключателя установить перед фотоприемником светоограничитель с линзой, то получается детальное измерение (рис. 39. е). [c.90]

Здесь Qx—уд. сопротивление металла в 0.-см при темп-ре Т. При использовании ф-лы (11) нормальная энергетич. яркость интегрального излучения hj. мощет быть выражена следующим ур-ием [c.498]

Следовательно, если изучение подчиняется закону Ламберта, то яркость не зависит от направления. Величину J можно выразить через плотность интегрального излучения Е, взяв интеграл в пределах полуссреры [c.234]

В последнее время предложена схема лазерного сканирующего микроскопа — зонда, в котором регистрируется не прошедшее через объект или отраженное от него излучение лазера, а возбужденный им в полупроводнике фотоэлектрический эффект (фотоответ). На экране кинескопа в этом случае наблюдают изсбражения, яркость отдельных точек которого пропорциональна величине фотоответов полупроводника на световое воздействие в соответствующих зонах. Метод перспективен для контроля интегральных схем. [c.96]

Точные решения, как и в случае диатермичной промежуточной среды ( 17-10), основываются на интегральных уравнениях излучения. Для этого используется зависимость (18-10), выражающая изменение яркости излучения вдоль луча [Л. 176]. [c.425]

Средняя интегральная поглощательная способность слоя воздуха толщиной 0,5 м в нормальных условиях составляет около 3%. Оба луча, используемые для определения цветовой температуры тела, ослабляются в этой среде примерно одинаково и отношение яркостей b ilbx при этом практически не изменяется. [c.262]

Туманные оболочки, наблюдаемые вокруг сравнительно близких К,, не отличан)тся от гигантских галактик по интегральной светимости и средней поверхностной яркости. В спектрах нек-рых оболочек зарегистрированы обычные линии поглощения звёздного происхождения, в др. оболочках до больших расстояний прослеживаются следы горячего газа. Характерными образованиями в К., отражающими, вероятно, осн. свойства процесса выделения энергии, являются ост-ронаправленныс выбросы вещества. [c.251]

Поверхность М. довольно тёмная показатель цвета соответствует тёмно-бурой окраске. Видимый контраст деталей несколько меньше, чем в случае контрастов морских и материковых участков на Луне. Визуальное альбедо равно 0,056, интегральное — 0,09. Кривые изменения относительной яркости в зависимости от угла фазы для М. и Луны практически совпадают, спектральная отражат. способность с возрастанием длины волны до 1,6 мкм увеличивается. Эти данные позволяют предполагать, что поверхность М. покрыта раздробленным веществом базальтового типа, подобным лунно- [c.97]

Для квазиоднородных и квазистационарных сред а и о(я я ) зависят от г и В случае рассеяния с изменением частоты в интегральном члене в (1) появляется дополнит, интегрирование по частоте. При учёте векторного характера эл.-магн. поля яркость / нужно заменить на яркостную матрицу, к-рая описывает не только интенсивность, но и поляризац. свойства излучения, причём а и о(н <— я ) также становятся матричными величинами. Скалярное ур-ние (1) используют в оптике для описания светового излучения в тех случаях, когда можно нрееебречь поляризац. эффектами. [c.565]

Последовательно осуществляют два режима МЧТ при темп-рах Ti и Tj (7 2>7 i) и кеселективным радиометром измеряют отношение г интегральных по спектру излучения МЧТ энергетич. яркостей L, и Lj, а также (с использованием монохроматора) отношение х спектральных плотностей энергетич. яркостей ij i и Lj.n на длине волны X, при к-рой достаточна точность Вшш закона излучения. В соответствии с этим законом и с учётом Стефана — Больцмана закона излучения получаются соотношения [c.642]

Работа посвящена определению дальности видимости черных и нечерных объектов в том случае, когда наблюдатель и наблюдаемый объект находятся в различных горизонтальных плоскостях. Решение задачи учитывает асимметричность индикатрисы рассеяния, альбедо земной поверхности и, наряду с рассеянием, поглощение света. В первую очередь решается чисто теоретическая задача определение яркости света в любой точке атмосферы для любого направления луча в частности решается вопрос об определении яркости неба. В основу решения положено уравнение переноса лучистой энергии, из которого затем, принимая во внимание краевые условия, выводится система двух интегральных уравнений для двух неизвестных функций г) и [т г являющихся ключом к решению всей задачи. Решение этой системы интегральных уравнений осуществляется методом последовательных приближений. Вычисление дальности видимости дано для двух вариантов задачи, в зависимости от расположения наблюдателя по отношению к наблюдаемому объекту (выше или ниже) и основано, с одной стороны, на понятие контраста яркостей, введенного Кошмидером, [c.347]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...