Эффективная яркость

Получены формулы для расчета эффективной яркости объекта, показаний пирометров радиационных, яркостных и цветовых при пирометрии объектов, находящихся в присутствии постороннего источника теплового излучения. Соотношения получены для серых, диффузных, невогнутых поверх- [c.236]

Что же мы выиграли от введения новой величины То, что эффективная яркость э перестает быть равной яркости I, как только Е становится величиной, переменной во времени. Здесь уже нарушается однозначная зависимость между действующей в данный момент яркостью и ощущением яркости, эффективная яркость 3 перестает быть равной действующей яркости Ь и [c.73]

Установим некоторое формальное математическое соотношение между яркостью 1 1) и эффективной яркостью э(/), рассматривая обе величины как функции времени /. [c.74]

Начнем с рассмотрения dL — бесконечно малого изменения эффективной яркости за бесконечно малый интервал временя dt. Конечно, dLb должно зависеть от L t)—яркости, действующей на глаз за время di. Но dLэ зависит не только от L(i). Пусть сотую секунды тому назад всякая яркость перестала действовать на глаз и в настоящий момент L t) = 0. Но вследствие инерции зрения dLj и ЬэФ 0. Эффективная яркость еще не стала равна нулю, но она уменьшается, затухает и, следовательно, dLb < 0. Для отыскания связи между dL и dL необходимо знать закон, по которому происходит затухание эффективной яркости. Однако на этапе чисто математического исследования достаточно ввести функцию затухания формально, пе устанавливая пока ее конкретного вида. [c.75]

Отличная от нуля яркость L t) вызывает процесс, приводящий к увеличению эффективной яркости, но идущий одновременно со спонтанным ее уменьшением вследствие затухания. Обозначим через dL увеличение эффективной яркости, обусловленное воздействием яркости L(t). Естественно предположить, что в малом интервале времени dLi пропорционально (/) и dU [c.75]

Именно dLs, а не dL i следует интегрировать, чтобы получить эффективную яркость в момент т [c.75]

Для выяснения физического смысла величины д представим себе, что некоторая постоянная яркость Ц действовала на глаз долгое время и прекратила свое действие в момент t = 0. Значит, при < = 0 эффективная яркость 1э = Ц = 1э (рис. 33). Воспользуемся снова аналогией с движением тела в вязкой среде после прекращения действия силы —см. формулу (63). Поставим вместо VI эффективную яркость в мо.мент / = О, [c.76]

Инерцию зрения приходится учитывать при расчете видимости а) объектов, появляющихся на короткое время т б) быстро движущихся объектов в) коротких вспышек точечных источников света. По аналогии с эффективной яркостью для характеристики объектов а и б полезно ввести новую величину — эффективный контраст Кз, а для характеристики объектов в — эффективный блеск э- [c.77]

Поскольку этот контраст существует только короткое время т, глаз воспримет эффективный контраст Кэ, который можно получить, подставив в формулу (72) вместо яркостей эффективные яркости [c.78]

Воспользовавшись формулами для эффективной яркости и произведя некоторые преобразования ([26], стр. 26, 27), получим [c.78]

Поскольку коэффициент отражения р у полей 1 и 2 был одинаков, яркости полей I и 2 были пропорциональны их освещенностям. Мы видим, что при т A 0,05 с эффективная яркость э, создаваемая яркостью 170 относительных единиц (o.e.), была более 700 o.e., а эффективная [c.87]

Взглянув на формулу (101), мы видим, что вре.мя Ти в течение которого обтюратор открыт, пропорционально ф. Следовательно, чем больше вырез диска, тем сильнее успевает сместиться объект за время однократного наблюдения, тем больше будет он оптически размазан. Но если сделать ф очень малым, мы сильно снизим эффективную яркость картины [см. формулу (103)]. Да и вообще, при любом устройстве обтюратора мы используем только ф-ю часть световой энергии источника света. Такой недостаток устранен в стробоскопах без обтюратора, в которых прерывистое наблюдение обеспечивается применением импульсных источников света, периодически вспыхивающих с частотой V, которую можно варьировать в широких пределах. Длительность каждой вспышки может измеряться несколькими микросекундами, а если применить лазер, то и наносекундами. [c.91]

При нарушении этого условия формула (109) неприменима и уменьшение ф уже не увеличивает эффективного контраста. А чрезмерное уменьшение ф невыгодно, так как эффективная яркость наблюдаемой картины при сужении щели уменьшается, поскольку Ц = /,ф. [c.92]

Из сравнения яркостей отдельной частицы и модели а, ч. тела можно определить, какую долю от потока а. ч. тела составляет поток, испускаемый частицей в дисперсной среде. В работе [152] это отношение принимается равным степени черноты частиц ер. Однако полученная таким образом излучательная способность может быть только эффективной величиной. Поток, испускаемый частицей в дисперсной среде наряду с ее [c.174]

Для выделения достаточно узкой спектральной области излучения служит стеклянный красный светофильтр 5, обеспечивающий выделение участка с эффективной длиной волны около 0,65 мкм. Для облегчения наводки и фокусировки объектива и окуляра, особенно при небольшой яркости объекта измерения, этот светофильтр может быть выведен из поля зрения — его можно установить на место непосредственно перед измерением. [c.186]

Дефектоскопическая информация во многих случаях представляет собой изображения различного типа. Например, при контроле усталостных трещин оператор сравнивает изображения эталонной и контролируемой поверхностей.. Аналогичные операции многократно выполняются при сравнении формы однотипных изделий, выявлении дефектов заданного типа на фоне структурных помех и т. д. Это вызывает утомление операторов и приводит -к ошибкам распознавания дефектов. Во всех этих случаях эффективно применение когерентно-оптических методов фильтрации основных частот изображения, позволяющих устранить ошибки операторов. Любое изображение можно представить его частотны.м спектром (спектром Фурье), представляющим собой совокупность синусоидальных решеток с различным периодом изменений яркости и различной ориентации на плоскости. Двумерное преобразование Фурье может быть -выполнено с помощью ЭВМ, однако оптические устройства выполняют эту операцию существенно проще и быстрее. Воздействуя на спектр изображения с помощью различных устройств (масок, диафрагм), можно осуществлять его обработку в реальном масштабе времени. [c.97]

Излучение, характеризующееся интенсивностью, одинаковой по всем направлениям, называется изотропным. Если излучение исходит с поверхности твердого тела, оно называется идеально диффузным излучением [Л. 180]. Понятие интенсивности (яркости) излучения может относиться к отдельным видам излучения, рассматриваемым ниже. Поэтому можно говорить об интенсивности собственного, падающего, эффективного и других излучений. [c.364]

Подставим значение яркости по (18-18) с учетом того, что для серой граничной поверхности / v= эфл /я, а эффективное излучение определяется соотношением (16-18). [c.425]

Здесь пр — степень черноты приемника 3 —коэффициент, зависящий от геометрических параметров объектива пирометра и его расстояния до объекта /о —эффективная интенсивность излучения (яркость) участка поверхности объекта, находящегося в поле зрения пирометра [c.132]

Соответственно эффективная интенсивность (яркость) излучения визируемой площадки объекта [c.133]

Эффективность абсолютная световая (абсолютная видность) Эффективность относительная световая (относительная видность) Яркость [c.369]

Переходя от эффективного излучения площадки к яркости [c.136]

Подставляя (17), ( 2) и (23) в (3) с учетйм (24), получаем значение эффективной яркости визируемого пирометром участка поверхности объекта [c.140]

При обычном визуальном фотометрировании сравниваемые яркости действуют на глаз достаточно долгое время. За длительное время между яркостью и ощущением яркости устанавливается однозначная зависимость. Поэтому можно было бы положить, что ощущение длительно действующей яркости просто равно этой яркости. Однако наблюдения и опыт говорят, что ощущение пропорционально скорее логарифму яркости, чем самой яркости (закон Вебера — Фехнера). Чтобы не вступать в конфликт с установившимися представлениями, мы ввели другой термин — эффективная яркость , считая, что эта величина однозначно связана с ощущением яркости. Обозначим ее э- Характер их связи, в сущности, не имеет значения. Будем считать только, что эта связь прямая, т. е. с увеличением эффективной яркости растет и ощущение яркости. Значит, при длительном действии яркости эффективная яркость 1э однозначно зависит от и мы можем считать, что в этом случае обе величины просто равны друг другу э = [c.73]

Конечно, измерить эффективную яркость много труднее, че.м эффективную освещенность в этом примере с фотометром. Однако принципиально такое измерение возможно, а в некоторых случаях даже легко осуществимо. Так, например, если яркость поверхности 100 раз в секунду принимает значения то О, то 100 кд/м причем темные и светлые промежутки времени равны между собой, эффективная яркость оказывается постоянной и ее можно измерить обычным визуальным фотометрирова-нием. Равна она в данном случае 50 кд/м . При соблюдении некоторых предосторожностей фотометрированпем может быть найдена и эффективная яркость отдельной короткой вспышки. Отсюда вытекает и наиболее наглядная формулировка самого понятия эффективная яркость . Эффективной яркостью некоторого поля в данный момент мы называем величину, равную яркости второго поля, с которым первое может быть фотометрически уравнено визуальным способом, причем яркость второго поля длительное время сохраняет постоянное значение. [c.74]

Определим теперь эффективную яркость для некоторого момента t = т. Для этого недостаточно проинтегрировать э от —схз до т, так как в выражении (64) не учтено спонтанное убывание эффективной яркости со временем. От элемента эффективной яркости dLa, возникшего за время t, к моменту т останется только некоторая часть э, причем отношение dLsldL, будет тем меньше, чем дольше шло затухание, т. е. чем больше промежуток времени т — t. Иначе говоря, [c.75]

Кривая на рис. 33 изображает затухание эффективной яркости э(0 после прекращения светового воздействия. Казалось бы, по кривой можно найти и время сохранения зрительного впечатления (назовем его Л), т. е. время, за которое э(0 падает до нуля. Но э(0 асимптотически приближается к оси времени, и указать точку э(0 = 0 можно лишь условно. С таким затруднением сталкивались все исследователи времени сохранения. Сегнер [26] нашел, что Л = 0,5 с д Арен получил Л =0,13 с, а Кавалло [26] 0,1 с. [c.77]

Рис. 33. График уменьшения эффективной яркости э после прекращения светового воздействия Площадь под крпвоЛ ,(0

Введя в определение эффективной яркости сравнение полей переменной и постоянной яркости, мы в своих опытах никогда такого сравнения не производили. Непосредственному сравнению препятствует локальная адаптация сетчатки, что отчетливо проявилось в опытах Брока и Зульцера [22]. Эти авторы фотометрически сравнивали два рав-но.мерно рассеивающих поля 1 и 2. Поле I освещают лишь короткое время т, так чтобы на нем создавалась освещенность Е. На поле 2 подбирали такую освещенность 2. чтобы в момент освещения поля 1 яркость обоих полей показалась наблюдателю одинаковой. Результаты таких измерений изображены на рис. 38. [c.87]

При практических применениях обтюратора частота вращения V, как правило, должна быть не меньше критической частоты слияния мельканий Гкр. Критической частотой слиянии мельканий называют частоту, при которой наблюдатель перестает видеть понижения и повышения яркости. Каждая деталь картины приобретает стабильную эффективную яркость э, которая согласно закону Тальбота [22] равна средней яркости за период Т. Если V Гкр, то [c.89]

Металлические зеркала успешно применяются в качеств контротражателей осветительных систем проекционных приборов. Отражательная поверхность (рис. 52) устанавливается концен-трично источнику света С, повышая его эффективную яркость на 20. .. 50%. [c.71]

Энергетическая яркость 142 Энергия активации 86 Энскога уравнения 26 Энтальпия 75 Энтропия системы 42 Эффект вытеснения 382 — Киркендолла 263 Эффективный коэффициент [c.461]

В послевоенные годы начался новый этап развития осветительных установок. Последовательно расширялось применение газоразрядных ламп, повышались надежность и безопасность осветительных устройств, качество освещения, улучшалось эксплуатационное обслуживание установок. Важные работы осуществлены в области типизации и рационализации проектирования освещения внутренних помещений промышленных предприятий. В области наружного освещения происходил постепенный отход от устаревших принципов проектирования на основе нормирования минимальной горизонтальной освещенности на проезжей части улицы. ВНИСИ разработал новые принципы нормирования на базе норм средней яркости дорожных покрытий, контраста между объектом различения и фоном, равномерности распределения яркости в центральной части поля зрения при учете слепящего действия установки. Внедрение нового принципа расчета наружного освещения и применение новых типов светильников создают более эффективное наружное освещение городов и междугородных дорог. [c.144]

Такое погружение само по себе не является новым как уже отмечалось, в теневых дефектоскопах колебания вводятся в металл в основном именно таким образом, однако для импульсного эхо-метода погружение представляет особые выгоды прежде всего потому, что отпадают проблемы акустического контакта и износоустойчивости искательных головок контакт получается постоянным и весьма надежным, в результате чего теряет свое значение донный сигнал как основной индикатор надежности акустического контакта и появляется возможность ввода УЗК в изделие под любым углом к поверхности. Вследствие этого можно снизить требования к чистоте обработки поверхности изделия, так как колебания вводятся достаточно эффективно в изделие с грубой поверхностью (например, в необработанную поковку). При достаточной мощности зондирующего импульса можно поэтому использовать УЗК значительно более высоких частот, порядка 20—25 мгц, что, в свою очередь, приводит к повышению чувствительности и разрешающей способности метода. При иммерсионном варианте значительно облегчается запись показаний дефектоскопа, а применение в осциллоскопическом индикаторе электроннолучевой трубки с большой длительностью послесвечения и развертки типа В (модуляция электронного луча по яркости) позволяет видеть на экране изображение контуров контролируемого изделия ij дефектов в прозвучиваемом сечении. [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...