Расстояние прицельное электрона

Угол рассеяния и его связь Асимптоты гипербол, по которым мо-с прицельным расстоянием двигаться различные электроны, [c.159]

Так как начальное направление скорости электрона соответствует углу ф = 0, то угол ф, определяемый последним равенством, есть угол между начальным и конечным направлениями скорости электрона. Этот угол называют углом расстояния, а расстояние h — прицельным расстоянием электрона. [c.160]

V в направлении оси Ох. Обозначим через S энергию этой частицы, через т массу электрона, через NZ число электронов в 1 Л4 , через Z порядковый номер элемента, через Ь минимальное расстояние электрона от траектории пролетающей частицы, называемое прицельным параметром. Опишем круговой цилиндр радиусом, равным прицельному расстоянию Ь, с осью, совпадающей с траекторией частицы, таким образом, чтобы боковая поверхность цилиндра проходила через точку, в которой находится электрон (рис. 1). Будем принимать, что взаимодействие-столкновение частицы с атомным электроном не оказывает существенного влияния на траекторию пролетающей частицы, а координаты, электрона заметно не изменяются за время взаимодействия-столкновения, т. е. если Л [c.18]

Полное сечение упругого рассеяния при наличии заряда формально бесконечно, поскольку кулоновские силы имеют бесконечный радиус действия. На практике, конечно, величина сечения ограничена экранирующим действием электронных оболочек, а также тем, что при очень больших прицельных расстояниях угол рассеяния становится пренебрежимо малым. [c.131]

Очевидно, что первые два допущения становятся несправедливыми при очень малых параметрах столкновения, а последнее допущение, наоборот, при очень больших. В рамках этих трех допущений величина ионизационных потерь рассчитывается следующим образом. Сначала вычислим потерю энергии частицей при столкновении с одним электроном. Прицельное расстояние [c.434]

Рассмотрим взаимодействие тяжелой заряженной частицы с электроном. Такая частица ничтожно отклоняется со своего прямолинейного пути и этим отклонением можно пренебречь. Допустим, что частица с зарядом Ze, массой М и скоростью V пролетает на расстоянии Ь от электрона, где Ь — прицельный параметр, или параметр удара (рис. 51). Взаимодействие частицы с электроном [c.131]

Понятие эффективного поперечного сечения (часто кратко говорят сечение ) по отношению к какому-либо процессу проще всего пояснить на следующей полу классической схеме, которую мы рассмотрим по отношению к конкретному примеру возбуждения атома электронным ударом (рис. 34), Пусть электрон заданной скорости летит перпендику лярно плоскости чертежа по направлению к атому с прицельным расстоянием г. Под прицельным расстоянием, или параметром столкновения, мы будем понимать длину перпендикуляра, опущенного из центра атома на прямую направления скорости электрона на большом расстоянии от атома. [c.258]

При этом вклад дает область значений прицельного параметра от электронного гироскопического радиуса до расстояния, проходимого за период колебаний поля электроном с тепловой скоростью. Если же г хе/со ]> гд, то [c.300]

По классической механике, в отсутствие потерь энергии на излучение свободный электрон (сумма кинетической и потенциальной энергий которого положительна) пролетает мимо иона по определенной гиперболической орбите, характеризуемой прицельным расстоянием 0, смысл которого ясен из рис. 5.2. [c.215]

В квантовой механике свободный электрон представляется плоской волной и понятие прицельного расстояния не имеет строго определенного смысла. Можно говорить о вероятности испускания кванта той или иной частоты, вернее, об эффективном сечении испускания квантов с энергиями от ку до ку У й ку). Количество энергии, излученной в интервале частот V единичным потоком электронов, взаимодействующих с одним ионом, равно произведению энергии кванта ку на эффективное сечение испускания day. Эта величина и соответствует эффективному излучению классической теории [c.217]

Рассмотрим захват свободного электрона водородоподобным ионом с излучением кванта и образованием водородоподобного атома . Будем, как и в 2, исходить из полуклассических представлений. В классической механике без учета излучения переход от свободных состояний электрона к связанным является непрерывным. Состояние или орбита электрона характеризуются величиной полной энергии Е системы электрон — ион и (в общем случае) вместо прицельного расстояния 6 — моментом количества движения, также определяющим геометрические параметры траектории. [c.225]

Таким образом, в высокочастотном пределе изменение мнимой части диэлектрической проницаемости связано с тем, что меняется кулоновский логарифм, в который уже не вносят вклада прицельные параметры сталкивающихся частиц, по порядку величины большие расстояния геА , проходимого за период колебания поля электроном с тепловой скоростью. Иными словами, вклад дают лишь те расстояния, которые успевает пройти частица за характерное время изменения распределения [16]. Этот результат соответствует впервые полученному Крамерсом [17], относящемуся к тормозному излучению и заключающемуся в том, что в области высоких частот роль максимального прицельного параметра соударения играет расстояние, проходимое электроном аа период колебания поля. Квантовый вывод формулы (63.7) дан в книге Гинзбурга [15]. Заметим также, что выражение (63.8) приводит к возникновению малой поправки к действительной части ди-э.чектри геской проницаемости. [c.291]

Рассмотрим теперь область применимости допущения б) о неподвижности электрона в течение всего столкновения. Из (8.10) видно, что в рамках этого допущения при достаточно малом прицельном параметре электрону передавалась бы сколь угодно боль-ша я энергия. На самом деле, однако, даже при лобовом столкновении частица, движущаяся со скоростью и, может передать электрону скорость не более 2v и тем самым энергию, не превышающую 2mv . (Действительно, в системе покоя частицы электрон в лучшем случае может отскочить от нее, как от абсолютно упругой стенки, т. е. изменить скорость на 2у.) Поэтому наше рассмотрение заведомо перестанет быть справедливым при Ьс b min, где bmin — такое прицельное расстояние, при котором из формулы (8.10) получается значение 2v для скорости электрона [c.437]

При высоких энергиях и малых прицельных параметрах ядра сталкивающихся частиц сближаются на расстояния, меньшие радиусов злектроиных орбит, и их взаимодействие описывается кулопонским потенциалом. При низких энергиях существенно экранирование ядер электронами и потенциал взаимодействия [c.198]

Т. о., кинетич. ур НИЛ и ур-ння Максвелла образуют связанную систему ур-ний, определяющих все неравновесные явления Б плазме. Такой подход наз. приближением самосогласованного поля. При этом столкновения между электронами учитываются не явно, а лишь через создаваемое ими самосогласованное поле (см. Нинетические уравнения для плазмы). При учёте столкновений электронов возникает кинетич. ур-ние, в к ром эфф. сечение столкновений очень медленно убывает с ростом прицельного расстояния, становятся существенными столкновения с малой передачей импульса, в интеграле столкновений появляется логарифмич. расходимость. Учёт эффектов экранирования позволяет избежать этой трудности. [c.355]

Получеиное выражение для интеграла столкновений непросто использовать, ибо неизвестен явный вид координат и импульсов частиц как функций времени, поскольку затруднительно в общем случае реигение уравнений (61.2). Однако можно заметить, что для заряженных частиц ионизованного газа в большой области расстояний взаимодействие пары частиц япляется относительно слабым. Поэтому такое взаимодействие можно рассматривать с помощью теории возмущений. Заметим, что влияние на столкновения частиц с малыми прицельными параметрами (например, близкими к Гщщ — e jnT илиЙ/т.уу) может оказать лишь чрезвычайно сильное поле. Действительно, гироскопический радиус электрона сравнивается с e j%T, если напряженность магнитного поля оказывается порядка В Y[%Т—ЮГ " , где температур выражена в градусах. Не полагая поле столь сильным, будем считать, что на столкновения с малыми прицельными параметрами магнитное поле не влияет. Поэтому очевидно, что в таких условиях можно говорить о применимости интеграла столкновений Ландау для области прицельных параметров от и до значений (по порядку величины), соответствующих гироскопическому радиусу вращения частиц. [c.279]

Предположим, что электрон может захватиться ионом (с зарядом Х) на замкнутую орбиту и рекомбинировать, если он пролетает мимо иона на таком прицельном расстоянии г, что потенциальная энергия кулоновского притяжения к иону 2е /г больше средней кинетической [c.345]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...