Ускорение вращательное твердого относительное

Угловую скорость и угловое ускорение относительного вращательного движения вокруг какой-либо точки тела называют в общем случае угловой скоростью и угловым ускорением свободного твердого тела. Эти величины не зависят от выбора точки тела. От выбора точки тела зависит только переносное поступательное движение тела. [c.178]

Момент сил инерции твердого тела, которое совершает вращательное движение относительно неподвижной оси, равен произведению момента инерции тела относительно оси вращения на угловое ускорение, взятому с противоположным знаком. [c.214]

Уравнение (66) представляет собой дифференциальное уравнение вращательного движения твердого тела. Из него следует, что произведение момента инерции тела относительно оси вращения на угловое ускорение равно вращающемуся моменту [c.323]

Абсолютное ускорение а любой точки звена при плоскопараллельном (плоском) движении твердого тела равно геометрической сумме двух ускорений ускорения а в поступательном переносном движении и ускорения а, во вращательном относительном движе- [c.75]

Это основное уравнение динамики для вращательного движения твердого тела. Оно устанавливает, что произведение момента инерции тела на его угловое ускорение равно сумме моментов всех сил относительно оси вращения.. [c.170]

В процессе изучения вопросов, связанных с вращением тел, выясняется сущность и роль момента инерции. Оказывается, что все формулы, описывающие вращательное движение твердого тела, имеют вид, аналогичный соответствующим формулам для поступательного движения, если в последних заменить линейные величины (скорость, ускорение) соответствующими угловыми величинами (угловая скорость, угловое ускорение), массу — моментом инерции относительно оси вращения, а силу — моментом силы. [c.128]

Эта формула показывает, что при данном моменте угловое ускорение тела обратно пропорционально моменту инерции тела относительно оси вращения отсюда становится попятным физическое значение величины Мы можем рассматривать момент инерции как меру инертности твердого тела при его вращательном движении вокруг данной оси. [c.485]

Уравнение движения для вращения твердого тела относительно оси (уравнение моментов). Второй закон Ньютона для материальной точки (7.1) - (7.4), являясь в то же время законом поступательного движении тела, для вращательного движения тела как целого теряет смысл, поскольку в этом законе фигурирует ускорение одной точки, а при вращении тела его точки имеют различные ускорения. [c.64]

Таким образом, вращательное ускорение точки твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, равно векторному проижде-нию вектора углового ускорения тела на радиус-вектор этой точки относительно любой точки оси вращения. [c.212]

ТЕОРЕМА [Остроградского — Карно кинетическая энергия, теряемая системой при ударе, равна доле кинетической энергии системы, соответствующей потерянным скоростям о параллельном переносе силы силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно, не изменяя оказываемого действия, переносить параллельно ей самой в любую точку тела, прибавляя при этом пару с моментом, равным моменту переносимой силы относительно точки, куда сила переносится о проекции производной вектора проекция производной от вектора на какую-нибудь неподвижную ось равна производной от проекции дифференцируемого вектора на ту же ось о проекциях скоростей двух точек тела проекции скоростей двух точек твердого тела на прямую, соединяющую эти точки, равны друг другу Пуансо при движении твердого тела вокруг неподвижной точки подвижный аксоид катится по неподвижному аксоиду без скольжения Ривальса ускорение точек твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, равно векторной сумме вращательного и осестремительного ускорений Робертса одна и та же шатунная кривая шарнирного четырехзвенника может быть воспроизведена тремя различными шарнирными четырехзвенниками [c.284]

В этой формуле первые три слагаемых составляют ускорение точки свободного твердого тела в общем случае его движения вместе с подвижной сис1емой осей координат относительно неподвижной. Первое слагаемое ускорение точки О, ехг и ю X (ю X / ) - соо тветс твенно вращательное и осестремительное ускорения точки М, если бы она двигалась только вместе с подвижрюй системой осей координат, не имея в рассматриваемый МОМС1ГГ времени относительного движения. После этого (8) примет вид [c.312]

Докажем теорему об ускорениях точек свободного твердого тела. Ускорение точки свободного твердого тела равно геометрической сумме ускорения полюса, осестремительного ускорения точки и ее вращательного ускорения, определенных относительно мгновенной оси и оси углового ускорения, проходяо их через полюс. [c.292]

Переносное ускорение точки, как указывалось в 111, представляет собой ускорение точки, связанной с подвижной системой отсчета и совпадаюп ей в данный момент с движущейся точкой М. В рассматриваемом случае такой точкой является точка М свободного твердого тела, ускорение которой состоит из ускорения полюса Wq, вращательного ускорения X г и ее осестремительного ускорения = == (0 X (ые X 7), определенных относительно осей и й,,, проходящих через полюс О [c.298]

Моментом инерции твердого НО ОСИ. Как ВИДНО ИЗ уравнений (196), тела относительно оси назы- угловое ускорение тела зависит не только В4ЮТ меру инерции этого тела момента приложенных к нему внешних при его вращательном дви- > [c.335]

Характеристики вращательной части плоского движения, т. е. угловая скорость со и угловое ускорение е, остаются неизменными, не зависящими от выбора полюса. Действительно, возьмем за полюс вместо точки А точку С (рис. 26). Положение отрезка СВ относительно оси Ох определится углом г1з. В любой момент времени угол ф, являясь внешним углом треугольника B D, равен сумме углов if и а (рис. 26), т. е. ф = ijj + а, где а — onst — угол, образуемый двумя прямыми абсолютно твердого те- [c.47]

Это основное уравнение динамит для вращательного движения твердого тела. Оно устанавливает, что произведение момента инерции тела на его угловое ускорение равно сумме моментов есех сил относительно оси враи ния. Полученное уравнение совершенно аналогично основному уравнению динамики для точки [c.351]