Относительный покой несжимаемой жидкости

Относительный покой несжимаемой жидкости [c.30]

ОТНОСИТЕЛЬНЫЙ покой НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ [c.31]

Если несжимаемая жидкость находится в относительном покое по отношению к некоторой равномерно вращающейся с угловой скоростью со системе координат, то, чтобы написать условие относительного равновесия вращающейся жидкости, необходимо к непосредственно приложенным силам с потенциалом П присоединить еще отнесенную к единице массы инерционную центробежную силу равную [c.83]

Установим-общие формулы для результирующего воздействия вязкой несжимаемой жидкости при установившемся её движении на бесконечно длинный круглый цилиндр, имеющий поступательное движение и вращательное вокруг своей оси. Относительно вида и расположения других возможных границ жидкости никаких предположений делать пока не будем. [c.170]

Однако такое регулирование может быть достигнуто только при достаточной жидкотекучести и несжимаемости жидкости гидросистемы. Углеводороды смазочных масел практически несжимаемы. Однако минеральные масла растворяют воздух, количество которого в растворе зависит от давления воздуха над жидкостью. Температура масла относительно мало влияет на растворимость воздуха. При нормальных температуре и давлении растворимость воздуха в минеральном масле может быть принята приблизительно равной 9 % объема. При более высоком давлении воздуха над жидкостью растворимость его соответственно увеличивается. Пока [c.33]

При малых размерах препятствия можно считать, что оно движется относительно среды, как в несжимаемой жидкости. Пусть скорость частиц в звуковой волне в месте расположения препятствия есть V. Можно считать, что жидкость колеблется вблизи препятствия как целое. Скорость тела обозначим через и. При неравенстве плотностей она отличается от скорости среды. Скорость движения тела относительно среды равна и—V. Следовательно, рассеянное поле совпадает с излучением, которое создавало бы данное тело, двигаясь в неподвижной среде со скоростью и—V. Поэтому, определяя силу диполя и само рассеянное поле, можем воспользоваться уравнениями (106.3) и (106.4), заменяя в них заданную скорость тела относительно среды пока неизвестной скоростью и—V. Переходя к тензорным обозначениям, получим силу диполя и рассеиваемое поле в виде [c.358]

Очевидно, что течение жидкости допустимо рассматривать как несжимаемое до тех пор, пока относительное изменение плотности остается весьма малым, т. е. до тех пор, пока [c.23]

При стациоиар1юм течении не только жидкостей, гю даже газов изменениями плотности часто можно пренебречь и даже газы рассматривать как несжимаемые жидкости. Рассматривая жидкости и газы как несжимаемые, мы поступаем так же, как поступали, вводя представление об абсолютно твердом теле. Мы вовсе ие пренебрегаем изменениями сил, т. е. давлений, которые обусловлены именно изменением степени сжатия. Но мы предполагаем, что уже при малых изменениях степени сжатия возникают силы, достаточные для того, чтобы дальнейшее изменение объема прекратилось. Для жидкостей это верно в большинстве случаев. К течению газов это представление применимо, пока скорости течения и искусственно создаваемые разности давлени невелики. Например, как будет показано ниже, при течении газа под давлением, близким к атмосферному, и при скоростях порядка десятков метров в секунду разность давлений в различных местах потока может изменяться только на сотые доли атмосферного давления. Эти разности давлений весьма существе1шы для всей картины в потоке, и ими нельзя пренебрегать. Но относительно атмосферного давле1П1я, под которым находится газ, эти изменения давлений малы, и связанными с ними изменениями плотности газа вполне можно пренебречь. [c.522]

Неголономное уравнение состояния пузырьковой жидкости. Коэффициенты дисперсии и диссипации. В данном параграфе будут использованы та же схематизация пузырьковой жидкости (ао только для нестационарных течений) и те же самые упрощения, что и в 3. Уравнения, соответствующие этой схематизации, имеют вид (1.5.16). Помимо главных упрощений, связанных с отсутствием относительного движения фаз, с несжимаемостью жидкости и политропичностью газа, как и в 3, будем пренебрегать капиллярными эффектами и эффектами внешних массовых сил (малые S и g подробнее см. ниже (6.7.18) и (6.7.17)). При этом учет фазовых переходов (пока они не приводят к исчезновению пузырьков), капиллярных эффектов и стесненности пузырьков с помощью коэффициентов и не представляет принципиальных затруднений, в том числе и для обсуждаемого ниже метода. [c.61]

До тех iiOp, пока скорость установившегося потока ниже скорости звука, характер потока в качественном отношении тот же, что и у несжимаемых жидкостей (при сверхзвуковой скорости весь характер потока значительно изменяется). Разница только в том, что с возрастанием скорости уменьшается плотность и что вследствие этого для сжимаемой жидкости в местах большей скорости требуется относительно большее сечение (большие расстояния между линиями тока ), чем для несжимаемой. [c.472]

Основное уравнение гидростатики — уравнение равновесия однородной несжимаемой (q = onst) жидкости, находящейся в покое относительно Земли [c.179]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...