Временные и частотные интервалы

Если мы измеряем среднеквадратичное значение /(со, р), то мы измеряем фактически среднее по времени, принадлежащее частотным интервалам (со, со + Асо) и (р, р + Ар), или величину [c.424]

Рассмотрим плотность энергии и (г) в точке г. Количество энергии, покидающее за единицу времени сИ малый элемент поверхности с1а по нормали к нему в телесном угле с со и частотном интервале (V, V -f /у), равно / йа йт йу М. Эта энергия займет объем йа сй(, где с — скорость распространения волн. Поэтому плотность энергии йи г) в единичном интервале частот равна [c.168]

Такой процесс синхронизации мод можно осуществить с помощью периодической модуляции добротности резонатора в процессе развития генерации. Частота внешней периодической модуляции должна быть при этом равной частотному интервалу между модами [20], Синхронизация мод приводит к циркуляции внутри резонатора одного короткого импульса. На выходе из ОКГ получается цуг пикосекундных импульсов, следующих друг за другом с интервалом времени, равным времени прохождения света в резонаторе от полупрозрачного зеркала до глухого и обратно, т. е. % = 2L/ . [c.32]

Переход со спонтанным излучением может произойти только с испусканием фотонов в узком частотном интервале. Вероятность перехода в единицу времени и в расчете на единичный интервал частоты для перехода с испусканием фо- [c.16]

При вынужденном излучении испускание фотона вызвано уже существующим полем излучения, причем, как и в случае спонтанного излучения, атом переходит из состояния 2 в состояние 1. Но изменение во времени вероятности населенности возбужденного состояния теперь пропорционально спектральной плотности энергии ( энергия на единицу объема и на единичном частотном интервале) i7(o((i)2i) уже существующего поля излучения на частоте перехода 2ь [c.17]

Метод активной синхронизации мод с помощью периодической модуляции параметров резонатора заключается в следующем. Внутри резонатора помещается модулятор, управляемый внешним сигналом и изменяющий потери резонатора (или другие его важные параметры, например оптическую длину пути) с течением времени по периодическому закону и с определенной частотой модуляции. Если частоту модуляции выбрать так, чтобы она равнялась частотному интервалу между модами для отдельных аксиальных мод, то вследствие модуляции для каждой моды начнется генерация побочных полос. Их частота будет совпадать с частотами обеих соседних мод. В результате этого эффекта между модами возникнет взаимодействие и при [c.95]

Я = 6330 А, зеркала устанавливают на таком расстоянии друг от друга, чтобы получить стабильные моды с частотным интервалом между ними в 155 Мгц. Приемник настраивают на частоту 155 Мгц, которая обнаруживается по биениям на звуковых частотах между этим сигналом и сигналом гетеродина. Сначала сигнал звуковой частоты снижают до нуля введением в луч предметного стекла (вместо образца) и перемещением призмы вдоль оптической скамьи. Фильтры перед фотоумножителем подбираются так, чтобы оба луча с X = 6330 А достигали приемника, но с соответствующим ослаблением (чтобы амплитуды обоих лучей стали одинаковыми, так как в противном случае нельзя получить полный нуль сигнала). При этом удобно пользоваться поляризатором для ослабления одного из лучей. Затем предметное стекло заменяют люминесцентным образцом и ставят перед фотоприемником фильтр, задерживающий излучение с длиной волны 6330 А, но пропускающий излучение люминесценции. Теперь положение призмы, отвечающее нулевому значению сигнала, будет изменяться из-за задержки по фазе, связанной с временем жизни люминесценции. [c.294]

Но, как и раньше, волна накачки должна быть представлена одной модой. Нас интересует число сигнальных фотонов и фотонов холостой волны, излученных в единицу времени, в единичном частотном интервале и в единицу телесного угла в результате возбуждения волной накачки. За начальное состояние сигнальных фотонов и фотонов холостой волны следует выбрать вакуумное состояние. При соответствующей установке (падение света накачки на тонкий диск, возможность пренебречь отражением света накачки на поверхности кри- [c.349]

В главе 6 были получены ряд Фурье и интегральное преобразование Фурье для непрерывных функций, которые доступны наблюдению во всем диапазоне от минус до плюс бесконечности как во временной, так и частотной областях. Основываясь на реальных физических явлениях и системах, мы всегда вынуждены рассматривать функции лишь в конечных интервалах наблюдения. Для систем, работающих в реальном времени, интервал наблюдения простирается от некоторого конечного момента времени в прошлом до настоящего. Подобным образом спектральные измерения функций на практике должны ограничиваться конечным диапазоном частот. [c.174]

Восприятие звуковых сигналов во времени и в пространстве. Слуховой аппарат обладает определенной инерционностью. Ощущение возникновения звука, а также его прекращения возникает не сразу. Время, в течение которого ощущение уровня громкости уменьшается на 8. .. 10 фон, называется постоянной времени слуха. Она зависит от параметров сигнала и в среднем составляет 150. .. 200 мс. Время адаптации слуха при оценке высоты тона зависит от частоты на низких частотах оно составляет около 30 мс, на высоких частотах несколько меньше. Известно, что при возбуждении слуха несколькими короткими звуковыми импульсами длительностью не свыше 50 мс и такими же интервалами между ними происходит их интегрирование при восприятии. При этом проявляется и временная маскировка, выражающаяся в подавлении последующего импульса предыдущим. Происходит и накопление в памяти коррелированных по структуре звучаний. Малые временные сдвиги различных частотных компонент сложного звучания, сравнимые с периодом такого сигнала, приводят к фазовым искажениям, малозаметным при монофоническом звуковоспроизведении. При больших фазовых сдвигах искажения становятся ощутимыми на слух, поскольку они обусловлены относительным временным запаздыванием частотных компонент. Тогда их считают недопустимыми, особенно при стереофоническом вещании. [c.32]

Посредством пространственной и частотной фильтрации, осуществляемой микропроцессором, из совокупности колебаний поверхности в месте регистрации выделяются импульсы, соответствующие поверхностной волне в частотном интервале приблизительно от 2 до 7 МГц. С целью пространственной фильтрации в процессе измерения возбуждающий лазер перемещается в направлении оси изделия с помощью шагового двигателя, благодаря чему изменяется длина базы, на которой проводятся измерения. Соответственно изменяется время распространения импульса от излучателя к приемнику. По этому времени вычисляется скорость распространения волны, причем знание точного расстояния между излучателем и приемником становится необязательным. [c.214]

Непрерывная система служит для определения уровня энергии и дисперсии непрерывной эмиссии на участках с фиксированным интервалом длительности по отдельным частотным каналам. Формируется пространство категорий импульсов, и по каждой категории вычисляют параметры временной статистики. [c.196]

Нетрудно показать, что для параметров системы х и ц таких, что y.l i = plq, где р и <7 — целые числа, указанному выше условию удовлетворяют только те значения i, которые располагаются в интервале 0< 2<<7-Действительно, при этом условии законы движения системы (9.19), а также частотное уравнение (9.18) являются периодическими функциями с периодом, равным q. При этом каждому значению корня соответствует свой интервал изменения безразмерного времени т. [c.329]

Влияние погрешностей в записи программы на динамические свойства шагового двигателя, В силу ряда факторов (неточности в записи программы, неравномерная подача импульсов от интерполятора, вследствие неравномерной протяжки магнитной ленты, несущей программу и т. п.) время между двумя очередными переключениями в обмотках статора не остается постоянным, а равно Т + б , где б(- — малая случайная величина, которая может принимать произвольные движения в пределах допуска. В качестве первой, грубой оценки влияния неравномерности следования управляющих импульсов примем, что импульсы следуют через интервалы времени Т + б, Т — б, Т + б и т. д. Между двумя нечетными импульсами проходит время 2Т, то же, что и между двумя четными импульсами. Поэтому можно считать, что точка подвеса динамической модели совершает скачкообразное перемещение по периодическому закону с периодом 2Т. Анализ динамики в этом случае также показывает, что пики амплитудно-частотной характеристики будут соответствовать значениям частоты следования управляющих импульсов [c.143]

Определение частотных характеристик производится с использованием гармонического испытательного сигнала, для возбуждения которого необходим специальный генератор, или периодического входного воздействия прямоугольной (или трапецеидальной) формы. Последние могут быть получены путем быстрой перестановки регулирующего органа в заданные полол<ения через определенные интервалы времени. Для получения частотных характеристик в режиме установившихся колебаний записываются изменения входной и выходной величин (рис. 6.67). По результатам опытов при разных частотах входного воздействия определяются амплитудно-частотная [c.465]

Распределения Больцмана и Максвелла—Больцмана широко используют для анализа стационарных случайных колебаний нелинейных систем. Условием применимости этих соотношений является широкополосный характер внешних случайных воздействий, позволяющий представлять их в виде дельта-коррелированных функций (белых шумов). Для практических расчетов можно использовать распределения (1.41), (1.42) и (1.46), если время корреляции внешних воздействий т значительно меньше характерного времени системы То = 2я/мо, где (Оц — частота собственных колебаний. Учитывая, что некоторые реальные системы обладают высокими фильтрующими свойствами, можно считать, что спектральная плотность широкополосного воздействия мало изменяется в интервале, который соответствует преобладающему частотному диапазону выходного процесса (рис. 1.11). При этом внешнее воздействие может быть аппроксимировано при помощи дельта-коррелированных случайных функций [24].. [c.20]

Защитные свойства оценивали по временным и частотным зависимостям составляющих импеданса. Получены данные о свойствах 30 композиций различного состава, изучено влияние термоциклиро-вания в интервале температур -60°С...+100°С на свойства. Определено влияние диффузии через материал покрытия и диффузии вдоль границы эмаль-полишрсиликатное покрытие на защитные свойства отремонтированного участка. [c.196]

При таком подходе макроскопич. поля и движение отд. частиц среды выпадают из рассмотрения. Так, в отсутствие дисперсии, согласно Ома закону j = a Ei, плотность тока в проводнике при учёте только свободных зарядов полностью определяется тензором его проводимости и средним электрич. полем Е,. В соответствии с этим иногда делают дополнит, приближения. Скажем, в электростатике поле внутри проводника считается равным нулю, а свободные заряды—сосредоточенными только на его поверхности, хотя в действительности они отличны от нуля, по крайней мере в тонком поверхностном слое. Аналогично в магнитостатике сверхпроводников 1 -го рода вследствие Мейснера эффекта предполагается невозможным существование объёмных внутренних плотностей тока и маги, поля, хотя они заведомо имеются в поверхностном слое конечной толщины (см. также Скии-эффект, Леонтовича граничное условие). Подобные дополнит, приближения не обязательны, поскольку ур-ния (23) позволяют учесть сколь угодно резкие изменения полей в пространстве и во Времени, если в них не проведено усреднение по физически бесконечно малым объёму и интервалу времени. Последняя операция, часто используемая со времён Лоренца (1902), ведёт к более грубому пренебрежению флуктуаци-я fи, чем статистич. усреднение, и может ограничивать возможности анализа пространственной и частотной дисперсии сред, напр, динамики поверхностных поляритонов. Что касается возможного отличия действующего на заряды поля от среднего Е (т. н. поправки Лоренца, равной, напр.. Eg - Е=4пР 1Ъ в кубич. кристалле или в газе нейтральных молекул), то в обоих способах усреднения оно предполагается принятым во внимание при микроскопич. выводе материальных соотношений благодаря учёту корреляций взаимного расположения частиц и их взаимной непроницаемости. [c.529]

Рассмотрим теперь случай, когда световой импульс имеет столь большую ширину линии Асоо, что линейный закон не будет более хорошо аппроксимировать дисперсионное уравнение (рис. 8.11, в). В этом случае различные спектральные области импульса распространяются с различными групповыми скоростями и, следовательно, форма импульса меняется во время распространения. Выбрав две соседние элементарные спектральные области импульса вблизи частоты (о, разделенные элементарным частотным интервалом da, определим изменение временной задержки dxd- [c.517]

Следовательно, кратковременная стабильность — это мера неразрешимой ширины ПОЛОСЫ выходного излучения генератора. Если за 6v(t) принять полуширину линии излучения, то вероятность того, что действительная частота генератора окажется в этом частотном интервале, равна 76% в случае гауссова и 507о в случае лоренцева статистического распределения. В предельном случае очень малых времен усреднения кратковременная стабильность есть [c.409]

Здесь h = 6.61 10 дж- сек — постоянная Планка v — частота лазера и Pejhv — число фотонов в единичном частотном интервале за единицу времени. [c.457]

С каждым частотным интервалом Av связано время когерентности порядка l/Av в течение этого времени свет когерентен сам с собой. Таким образом, число фотонов с частотой v, прошедших за время когерентности через плоихадь когерентности, равно E /v . Считая свет от источника поляризованным, получаем, что это число и есть параметр вырождения [c.465]

Акустические сигналы, как правило, относятся к случайным процессам. Исключением являются сигналы, подобные завыванию сирены, вою гудка и т. п. Правда, в музыкальных сигналах очень большие участки могут иметь периодический характер, но в среднем для больших интервалов времени и музыкальные сигналы можно рассматривать как случайные. Поэтому акустические сигналы определяют распределениями по уровню, по частоте и во времени и соответственно средним значением по уровню, динамическим диапазоном, формой спектра, частотным диапазоном и временем коррсляц щ отдельных участков сигнала. [c.44]

Возможно, одпако, что теория, учитывающая вязкость и теплопроводность, может дать согласующиеся с экспериментом результаты во всем интервале частот, например для сжиженных инертных газов, т. е. в случаях, когда отсутствуют другие причины диссипации. Такое сравнение до настоящего времени не проводилось, так как число измерений на жидкостях этого типа ограничено. Помимо нескольких значений, полученных только при одной температуре и одной частоте Галтом [32], мы располагаем результатами последних исследований Ногли [58] в жидком аргоне эта жидкость была изучена при давлениях вплоть до 10 атм в частотном интервале 30—70 МГц и при различных температурах. На фиг. 8 приведены кривые температурной зависимости параметра a/v при 8 атм в исследованном частотном интервале он имеет постоянную величину. Пунктирной линией изображено поглощение, получающееся по классической теории. Таким образом, установлено, что в сжиженных инертных газах поглощение существенно превышает классическое [c.172]

Основные операции, необходимые при анализе с использованием дискретных функций, подчиняются, вообще говоря, тем же правилам, которые обсуждались в гл. 6 для непрерывных функций, но в дискретной форме. Когда в рассмотрении участвует более одной функции, необходимо обращагь внимание на то, чтобы все функции содержали одно и то же число дискретных элементов при одном и том же интервале между отсчетами. При работе с дискретными представлениями непрерывных функций следует помнить, что дискретные функции не могут идеально представлять непрерывные функции и во временной, и в частотной областях. Однако сами по себе соотношения для преобразования одних дискретных функций в другие являются точными. [c.179]

Изучение вязкоэластических свойств суспензий и детальное описание прибора приведены в работах [50—52]. Поскольку прибор оборудован приспособлениями для получения высоких скоростей сдвига, как описано выше для прибора LSV, можно изучить кинетику структурирования более детально, и, поскольку в разных частотных интервалах можно измерить вязкость и эластичность как функцию времени, эта информация более полезна, чем в случае прибора LSV. Последний проще и доступнее, тогда как колебательные вискозиметры пока в основном являются исследовательскими приборами. [c.390]

Если фазовая скорость волн в нек-ром частотном интервале постоянна, говорят, что в этом интервале Д. в, отсутствует. Примером волн без дисперсии явл. эл.-магн. волны в вакууме. В большинстве случаев Д. в, обусловлена микромасштабными св-вами среды (колебаниями атомов и молекул, их тепловым движением, крист, структурой и т. д.), такие среды наз. диспергирующими. Различают временную (частотную) и пространственную Д. в. Временная Д. в. опреде- [c.166]

Прибор М1300 Роботрон , предназначенный для измерения вибрации, действующей на человека, имеет те же частотные и динамические характеристики, что и виброметр 00042, когда тот работает в линейном режиме с корректирующими и внешними фильтрами. В этом смысле он также относится к приборам группы 1. Имеется только ряд отличий, улучшающих его эксплуатационные характеристики. Прибор имеет пять интервалов времени усреднения — от 1 до 20 с. Длительность работы с одним комплектом батарей — 80 ч при прерывистой работе, 50 ч при продолжительной работе. [c.33]

Характер влияния частоты нагружения на коррозионную усталость зависит от того, в каких единицах измеряют долговечность. Если измерение проводить во времени, то при высокой частоте нагружения долговечность снижается значительнее. Если выносливость измерять в циклах, то она увеличивается с увеличением частоты. Например, сопротивление коррозионно-усталостному разрушению гладких образцов из алюминиевого сплава В95 с увеличением частоты нагружения от 3,3 до 100 Гц повышается тем значительнее, чем ниже уровень циклических напряжений. При испытании образцов с концентратором напряжений в присутствии коррозионной среды влияние частотного фактора в диапазоне 3,3 — 166 Гц не обнаружено в интервале напряжений 70-180 МПа (Карлашов А.В. и др. [186, с. 67-72]). [c.116]

III. Для пьезоэлемептов, обладающих повышенной стабильностью частотных характеристик в заданном интервале температур и во времени (марки ТБКС, ЦТС-22, НБС-3). [c.398]

Частотные спектры многих практически важных звуков (речь, звуки голосов животных, шум машии и механизмов при изменении режима работы) изменяются во временн. Чтобы проследить эти измепенпя, применяют частотно-временной, или сонографический, анализ (рис. 3). Частотные спектры, полученные за последовательные интервалы времени, отображаются [c.72]

Основными характеристиками этих устройств являются размеры экрана ЭЛТ, чувствительность вертикального и горизонтального каналов, входные сопротивления и емкость, частотная полоса пропускания каналов, погрешности измерения амплитуды напряжения и временных интервалов Запоминающие элекгропио-лучевые осциллографы дополнительно характеризуются скоростью записи, временем воспроизведения и временем хранения информации. [c.250]

Следовательно, в случае статистической независимости фаз ф полная интенсивность может быть представлена в виде суммы интенсивностей отдельных мод. На рис. 2.23 показана временная структура такого многомодового излучения внутри лазерного резонатора. В частотном представлении излучение состоит из большого числа дискретных спектральных линий, частотное расстояние между которыми равно /2L. Каждая мода осциллирует независимо от других, и фазы распределены стохастически в интервале от —я до я. Во временном представлении поле [c.91]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...