Фотопластинки

В фотографическом методе исходят из того, что степень почернения фотопластинки пропорциональна количеству падающей на нее световой энергии. [c.20]

Поскольку положение спектральных линий в приборе определяется направлением лучей, а на экране (или на фотопластинке) — расстоянием д е кду соответствующими спектральными линиями, вводятся соответственно такие характеристики прибора, как угловая (D) и линейная (D ) дисперсии. [c.192]

Элементарные расчеты показывают , что голограмма восстанавливает ту из волн, участвовавших в ее образовании, которая отсутствовала при восстановлен пи волнового фронта. Пусть на фотопластинке сходятся две когерентные волны с плоскими фронтами (рис. 8.2). Углы падения первой и второй волн обозначим соответственно через ii и ц. [c.207]

С этой целью найдем разность фаз между интерферирующими лучами в произвольной точке N фотопластинки. Эта разность фаз будет определяться разностью хода лучей, идущих от источника S по пути SMN и SN, т. е. [c.211]

Следовательно, распространение двух когерентных волн, направленных под у] лом а друг к другу, приводит к образованию системы прямолинейных параллельных темных и светлых полос. При произвольном расположении фотопластинки расстояние между соседними полосами будет равно [c.217]

Еще раз отметим, что при восстановлении изображения от объемной голограммы ее необходимо осветить пучком света той же длины волны и под тем же углом, что и при голографической записи. Это свойство голографирования позволяет в одну и ту же фотопластинку записать изображение многочисленных предметов одновременно без помех друг другу. При этом очевидно, что опорные лучи при [c.219]

Таким образом, направляя поляризованный свет на толстый слой фотоэмульсии с зеркальной подложкой и анализируя после проявления фотопластинки картину распределения узлов и пучностей или же их отсутствие, можно определить направление колебаний электрического вектора. [c.229]

Схема опыта Винера (а) и фотография, полученная таким методом (6) -фотопластинка, AF-зеркало [c.78]

Но кроме учета потерь света на поглощение, отражение или рассеяние нужно помнить о том, что те или иные приемники радиации регистрируют разные фотометрические характеристики излучения. Почернение фотопластинки пропорционально освещенности в фокальной плоскости кам( рного объектива спектрографа, а фотоумножитель, термопара и другие измеряют световой поток на выходе монохроматора. Поэтому, обсуждая светосилу спектрального прибора, нужно строго оговорить условия эксперимента. В частности, важно знать, исследуется ли источник, испускающий сплошной или линейчатый спектр, измеряется ли световой поток или освещенность и т.д. В качестве примера ограничимся кратким разбором светосилы спектрографа при исследовании монохроматического излучения. [c.326]

Непрост также выбор оптимального фокусного расстояния /2 Как отмечалось выше [см. (6. 94)], освещенность в центре линии обратно пропорциональна т. е. выгодно работать с короткофокусным объективом. Но линейная дисперсия /2(dip/d/ ), указывающая, на какое расстояние разведены в фокальной плоскости объектива L2 две близкие по длине волны линии, пропорциональна /2- Если мала линейная дисперсия, то затруднены исследования спектра, а разрешающую силу прибора нацело определяет зернистость фотопластинки. Следовательно, достижение высокой дисперсии и большой разрешающей силы, как правило, сопровождается потерей светосилы. Поиск оптимального их соотношения, позволяющего проводить требуемые измерения при хорошем соотношении сигнал/шум, обычно является одной из главных задач в эксперименте. [c.327]

Для восстановления волны убирают исследуемый предмет и помещают голограмму на то место, где находилась фотопластинка. Освещая ее светом однотипного лазера, наблюдают через [c.355]

Кроме этого мнимого изображения удается обнаружить второе, действительное , изображение (рис. 6.80,<5), которое также можно зарегистрировать на фотопластинке, хотя увидеть его невооруженным глазом трудно. Действительное изображение имеет рельеф, обратный рельефу самого предмета, — все выпуклые места выглядят вогнутыми, и наоборот. [c.356]

Пусть требуется зарегистрировать и восстановить плоский волновой фронт с волновым вектором kj, нормальным к оси X и направленным под углом 0 к оси Z (рис. 6.81). Поместим в плоскость XOY фотопластинку. В этом сечении распределение поля плоской волны имеет вид [c.356]

Сведения о направлении волны, содержащиеся в координатной зависимости фазы, полностью пропадают, если регистрируется ТОЛЬКО интенсивность волны, — фотопластинка равномерно засвечена. Сохранить информацию и фазе волны позволяет добавление опорной волны. Пусть опорная волна U2 r) также плоская и направлена по оси Z. Тогда распределение интенсивности на пластинке [c.356]

Для пояснения этого наиболее простого описания процессов получения и восстановления голограммы рассмотрим, что получается при освещении фотопластинки точечным источником, если одновременно фотопластинка освещается плоской опорной [c.358]

Рис. 1.29. Электронный микроскоп Сименса, работающий при напряжении 50-100 кВ и дающий разрешение до 10 см. В соединенных друг с другом цилиндрах находятся магнитные линзы. Источник электронов расположен сверху, а увеличенное окончательное изображение объекта можно видеть на флуоресцирующем экране в нижней части прибора. Для получения фотоснимков надо помещать фотопластинки в этой плоскости. Фокусировка производится посредством из.менения силы тока в магнитных линзах.

Обычные фотопластинки, предназначенные для фотографирования в оптических лучах, мало пригодны для регистрации ионизирующих частиц. Для регистрации ядерных частиц разработаны и применяются особые фотопластинки (ядерные фотоэмульсии), которые существенно отличаются от обычных оптических фотопластинок в следующем отношении [c.51]

Колеблющиеся электроны являются источником электромагнитных волн, так называемых рассеянных лучей, распространяющихся во все стороны. Можно считать, что эти волны исходят из центра атома. Вследствие правильного расположения атомов в кристалле рассеянные лучи взаимодействуют между собой в одинх направлениях усиливают друг друга, в других — гасят. Если по направлению потока этих лучей расположить фотопластинку, то в направлениях усиления лучей возникнут пятна или кольца. [c.36]

Голографирование. Восстановление изображения предмета. Уширенный с помощью простого оптического устройства пучок лазера (рис. 8,1) одновременно направляется на исследуемый объект и на зеркало. Отраженная от зеркала опорная волна и рассеянная объектом световая волна надают на обычную фотопластинку, где происходит регистрация возникшей сложной интерференционной картины. После соответствующей экспозиции фотопластинку проявляют, в результате чего получается так называемая голограмма — за[)егнстрнро-ванная на фотопластинке нптерфереици-онная картина, полученная при наложе-пип опорной н предметной воли. Голограмма внешне похожа на равномерно засвеченную пластинку, если не обращать внимания иа отдельные кольца н нятна, возникшие вследствие дифракции света на пылинках и не имеющие отношения к информации об объекте. [c.206]

Для восстановления волнового поля предмета, тем самым для получения его объемного изображения, голограмму помещают в то место, где была расположена фотопластинка при фотографировании, и затем освещают голограмму световым пучком того же лазера под тем же углом, под которым было осуществлено экспонирование. При этом происходит дифракция огюрной волны на голограмме и мы видим объемное со всеми присущими самому объекту свойствами (в нем сохраняется также распределение освещенности, как и в объекте) мнимое изображение. Оно кажется нам настолько реальным что даже игюй раз появляется желание потрогать предмет. Разумеется, это невозможно, так как в данном случае изображение образовано голографической копией волны, рассеянной предметом во время записи голограммы. [c.206]

Если предположить, что коэффициент пропускания фотопластинки по амплитуде линейно зависит от интенсивности падающего на нее света, то полученная система полос, как следует из формулы (8.1), будет иметь синусоидальное расиределеиие пропускания. [c.207]

Точечный источник света расположен недалеко от предмета. Пусть точечный источник S расположен на расстоянии L от фотопластинки (плоскости голограммы) Н. Предмет (точка) М расположен на расстоянии / (/ < /.) от фотопластинки (р С- 8.6). Выберем систему координат г. к, чтобы ее начало О совпало с точкой пересечения плоскости пластинки с прямой, проходящей через пст0чн1пс 5 и объект М. Ось х иапраинм по линии SM направо. Пластинку [c.211]

Выполнение условия Брэгга—Вульфа для плоскостей Липпмана приводит к избирательности голограммы по отношению к длине волны света, с помощью которого осуществляется восстановление изображения объекта. В действительности при условии постоянства межплоскостного расстояния d, как видно из условия Липпмана— Брэгга—Вульфа, восстановление волнового фронта произойдет только в том случае, если оно осуществляется при той же длине волны, при которой производилась голографическая запись на фотопластинку. Этот факт позволил Ю. Н. Денисюку в качестве источника, восстанавливающего изображение света, пользоваться источником сплошного спектра (светом от солнца и даже от карманного фонарика). В данном случае голограмма из спектра с разными длинами волн выбирает нужную ей одну длину, в которой именно производилась запись, — голограмма действует подобно интерфе-pei/ционному фильтру. [c.219]

На обычную фотопластинку размером 32-32 мм" можно записать 1024 голограммы, каждая из которых занимает плошадь в один квадратный миллиметр. Одна голограмма — rpajnma книги, одна пластинка — целая больишя книга. Разрабатываются электронно-вычислительные маиишы (31зМ) с голографической памятью. Голографическая память будет на несколько порядков превосходить память ныне существующих ЭВМ. Голографическая память ценна еще и тем, что она долговечна (ЭВМ Минск-22 способна хранить информацию всего лишь три месяца). [c.221]

Малейшее изменение формы объекта из-за деформащп в промежутке между двумя регистрациями изменяет фазу п[)едметной волны. Следовательно, если в промежуток времени между двумя экспозициями (важно, чтобы фотопластинка не сдвинулась между двумя экспозициями) произошли какие-то деформации, то при просвечивании этих голограмм увидим изображение объекта, перерезанное интерференционными полосами, но форме которых можно судить о характере деформации. Точность измерения этого метода весьма высокая он позволяет измерить деформации порядка десятой доли микрона. Возможности ко[1троля размеров, формы и качества обработки сложных деталей с помощью голографии сделают этот метод наиболее ценным в производстве. [c.222]

Имея своим истоком идеи древних философов, теория атомного или дискретного строения вещества получила всеобщее признание только в начале 20-го столетия. Это было связано с успехами в области рентгеноскопии, когда для изучения микроструктуры вещества последнее помещалось в пучок рентгеновского излучения и на фотопластинке фиксировалось отображение пучка после прохождения его через слой исследуемого вещества. Диапазон длин волн рентгеновского излучения был сопоставим с межатомным расстоянием, и, при условии абсолютного равенства этих параметров, дифракция у - лучей на отдельных атомах приводила к появлению интерференционной картины. Это было интерпретировано следующим образом вещество состоит из дискретных элементов (атомов), которые образуют строго упорядоченную пространственную решетку с определенным значением периода реше1ки, характерного для данного вещества. Подобные исследования были проведены для различных веществ. Практически все твердые тела обнаруживают при рентгеновском облучении наличие интерференционной картины, тогда как в газах, жидкостях и стеклах интерференционную картину обнаружить не удавалось. В связи с этим возникло разделение вещества па упорядоченное, или кристаллическое, и неупорядоченное, или аморфное. [c.47]

Спектр можно наблюдать через окуляр, используемый в качестве лупы. Если нужно получить фотографию спектра, то фотопленку или фотопластинку помещают в том месте, где получается действительное изображение спектра. Прибор для фотографи- [c.276]

Кроме диспергирующего элемента спектральный прибор должен содержать какую-то фокусирующую оптику, позволяющую создавать четкое изображение входной щели в свете исследуемой длины волны (спектральную линию). Полученный спектр фотографируется на фотопластинку или пленку. Этот прибор называют спектрографом. Излучение определенного интервгша волн можно вывести через выходную щель. Так работает монохроматор. [c.67]

Принципиальная схема простейшего спектрального прибора была приведена на рис. 1.15. Б главном фокусе колиматорного объектива L помещена входная щель Ь. При прохождении излучения сквозь такую систему образуется плоская волна, падающая на диспергирующий элемент. Второй (камерный) объектив L2 фокусирует излучение разных длин волн (спектральных линий) в определенных точках фотопластинки. [c.67]

При различных приложениях полезен переход от фотографической регистрации интерференционной картины к фотоэлектрической записи. В этом случае исключается трудоемкая и чреватая дополнительными ошибками операция перехода от почернений фотопластинки к ее освещенности. Это важно тогда, когда исследователя интересует не только положение, но и относительная интенсивность компонент изучаемой структуры. Основы фотоэлектрического метода были разработаны в 50-х годах нашего столетия группой французских физиков (Жакино, Дюфур, Шабаль и др.). За последние годы фотоэлектрический метод получил широкое распространение, особенно в связи с исследованиями в области лазеров. [c.250]

Остановимся подробнее на описании этого интересного метода получения и восстановления голограммы. Для получения голограмм при облучении лазерным светом толсто( лойных фотографических пластинок используются встречные световые потоки опорной и предметной волны. После обработки фотопластинки в толще эмульсии возникает слоистая структура с расстоянием между слоями d = /./2, где /. — длина волны излучения лазера, используемого для освещения объекта и в качестве опорной волны. Если угол встречи опорной и предметной волны меньше [c.359]

Еще в 1910 г. было установлено, что зерна бромистого серебра становятся способны.ми к проявлению, если через них прошли ионизирующие частицы. При пролетании заряженной частицы через фотоэмульсию вдоль ее траектории сравиптельно легко освобождаются электроны, принадлежащие ионам брома. Эти электроны, соединяясь с ионами серебра, образуют атомы серебра. Подвергая фотопластинку процессу проявления и закрепления, можем скрытое изображение перевести в видимое. На светлом фок появляется черный след пролетевшей частицы (см. вкл.). [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...