Ламинарный пограничный слой на пластине

Баскаков и Супрун [75], основываясь ла аналогии между процессами конвективного теплообмена и массо-обмена, связь между которыми для ламинарного пограничного слоя на пластине (при Re<10 ) описывается уравнением [c.61]

Рис. 6.8. Распределение скорости в ламинарном пограничном слое на пластине при наличии теплоотдачи и Г ./То = 0,25, Рг = 1, (О = 0,76, к = 1,4

Рис. 6.9. Распределение температуры в ламинарном пограничном слое на пластине при наличии теплоотдачи и = 0,25,

Переход ламинарного пограничного слоя на пластине в турбулентный сопровождается изменение.м законов нарастания толщины пограничного слоя и распределения продольных скоростей. [c.397]

Ламинарный пограничный слой на пластине [c.310]

Диффузионный ламинарный пограничный слой на пластине [c.321]

Рассмотрим в качестве примера ламинарный пограничный слой на пластине при наличии поперечного однородного магнитного поля. Этот случай приобретает практическое значение лишь тогда, [c.440]

По-видимому, эффект возрастания продольной компоненты пульсационной составляющей скорости в ламинарном пограничном слое на пластине при натекании на нее струи (рис. 32.5) впервые установлен в 1970—1971 гг. авторами работы [c.308]

Система дифференциальных уравнений (28.2), (28.3) и (28.4) решена для ламинарного пограничного слоя на пластине [62], [c.331]

Рассмотрим развитие процесса теплообмена вдоль трубы. Пусть во входном сечении температура жидкости постоянна и по величине отличается от температуры стенки трубы. По мере движения потока между жидкостью и стенкой происходит процесс теплообмена и температура жидкости постепенно изменяется. Вначале вблизи от входного сечения изменение температуры происходит лишь в тонком слое около поверхности. Затем по мере удаления от входного сечения вся большая часть потока вовлекается в процесс теплообмена. Таким образом, развитие процесса теплообмена внутри труб вначале происходит качественно так же, как и при ламинарном пограничном слое на пластине (см. 3-1). Около поверхности трубы образуется тепловой пограничный слой, толщина которого постепенно увеличивается в направлении движения потока. На некотором расстоянии от начального сечения трубы /н т тепловые пограничные слои смыкаются, и в процессе теплообмена участвует далее весь поток жидкости. Расстояние /н.т может быть приближенно оценено по зависимости [c.76]

Ламинарный пограничный слой на пластине (точное решение) [c.222]

Рис. 11-16. Влияние термической диффузии на адиабатную температуру стенки при вдуве гелия в ламинарный пограничный слой на пластине, обтекаемой воздухом.

Рис. 11-19. Коэффициент восстановления температуры в ламинарном пограничном слое на пластине при вдуве воздуха в воздух (обозначения те же, что г на рис. 11-16).

Лабиринтные уплотнения 222 Ламинарный пограничный слои на пластине 176 [c.378]

Рис. 10-5. Коэффициенты местного касательного напряжения для ламинарного пограничного слоя на пластине [Л. 2].

Соответственно для газа с п = 0,7 при ламинарном пограничном слое на пластине с безградиентным обтеканием [c.304]

Закон теплообмена в рассматриваемых условиях определяется обычным соотношением для ламинарного пограничного слоя на пластине [c.564]

ЛАМИНАРНЫЙ ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ НА ПЛАСТИНЕ [c.657]

Ламинарный пограничный слой на пластине, продольно обтекаемой газом с большими скоростями [c.657]

Отметим, что задача о ламинарном пограничном слое на пластине, продольно обтекаемой однородным газом, является, так же как и в случае несжимаемой жидкости, автомодельной, что выражается в возможности использования в качестве независимой переменной по (60). [c.659]

Переход ламинарного пограничного слоя на пластине в турбулентный сопровождается изменением законов нарастания толщины пограничного слоя н распределения продольных скоростей. На рис. 9.2 показана экспериментальная зависимость безразмерной толщины пограничного слоя б т/Uq/v от числа Re, = = Uoxlv. Можно видеть, что прн Re, <3,2 10 безразмерная толщина слоя постоянна н приблизительно равна пяти. При больших Re она заметно возрастает по почти линейному закону. С этим изменением закона нарастания толщины пограничного слоя связано изменение закона распределения скорости (рис. 9.3). С увеличением числа Re, происходит трансформация ламинарного профиля в турбулентный и градиент скорости у стенки возрастает. [c.361]

В настоящее время теплообмен при обтекании тела потоком с химическими реакциями находится в стадии изучения. Исследовались в основном paiBHOBe Hbie течения диссоциирующего газа при химически не активной (не каталитической) поверхности стенки. Расчетно-теоретические исследования показывают, что коэффициенты теплоотдачи с уче-том переменности физических свойств могут отличаться от а при постоянных свойствах в случае ламинарного пограничного слоя на пластине на величину до 30%, турбулентного — до 50%. В обоих случаях а вычисляется по уравнению (15-10) Отмечаемая разница тем значительнее, чем больше отличаются от единицы отношения энтальпий ho/h или плотностей рс/ро- [c.357]

Проведенный анализ дает представление о силе интегральных методов, позволяющих достаточно просто решать такие задачи, точное решение которых получить значительно сложнее. В дальнейшем мы воспользуемся уравнением (10-27) для расчета теплообмена в ламинарном пограничном слое на пластине с произвольиым распределением температуры поверхности в направлении течения. [c.262]

При ламинарном -пограничном слое на пластине с нео богреваемым начальным участком задача решена с помощью интегрального уравнения энергии. Это же уравнение можно использовать и для решения рассматриваемой задачи. Однако применять его следует весьма осмотрительно, поскольку принимаемое простое уравнение для профиля температуры может быть совершенно правильным в большей части турбулентного пограничного слоя, но дает абсолютно неверные результаты в подслое и, в частности, на стенке. С этой же трудностью мы уже сталкивались в гл. 7 при решении интегрального уравнения импульсов турбулентного пограничного слоя. Там при вычислении интеграла мы использовали для профиля скорости закон одной седьмой степени. Однако при этом профиле скорости градиент скорости на стенке равен бесконечности следовательно, этот профиль не может быть использован в подслое, и для вычисления касательного напряжения необходим другой метод. Рассмотрим теперь один из нескольких методов расчета, предложенный в [Л. 2]. Он справедлив для жидкостей с Рг=1. Однако влияние необогреваемого начального участка на теплообмен, по-видимому, не сильно зависит от числа Прандтля, и результаты расчета хорошо согласуются с опытными данными для воздуха. [c.288]

Мясников В. П., Ламинарный пограничный слой на пластине в сверхзвуковом потоке слаборазреженного газа, Изв. АН СССР, ОТН, Ко 5, J959. [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...