Макс Мах, функция

Соотношение (4. 5. 23) можно считать приближенной формулой для определения макси.мального значения т/ как функции величин тиф. [c.154]

Графическая иллюстрация функции Планка приведена на рис. 1-2. Каждая кривая представляет собой спектральное распределение энергии при данной абсолютной температуре. Согласно рисунку при А,=0 энергия излучения равна нулю. С увеличением X возрастает Ьо Х, Т), достигая своего максимума при определенном значении А.макс, причем, очевидно, что при дальнейшем неограниченном увеличении Я графики функции Планка асимптотически приближаются коси абсцисс, т. е. величина Ьо(Я, Т) стремится к нулю. Для определения максимума функции, как известно, необходимо ее первую производную приравнять нулю именно таким способом В. Вин получил закон смещения [c.16]

Для того чтобы перейти от термодинамической формулы Вина (8.6) к закону смещения (8.14), решим задачу на экстремум функции г . Вычислим производную дг)/дХ и, приравняв ее нулю, получим значение /-макс как функцию температуры [c.411]

В том случае, когда квадратичная форма в разложении (97) может принимать как положительные, так и отрицательные значения (является знакопеременной), функция П не имеет в начале координат ни максим.ума, нн минимума. [c.340]

В идеальном случае, когда потери на поглощение отсутствуют, t= —r и /макс= о- На рис. 27 приведено распределение интенсивности ///макс В функции Ф ДЛЯ различных значений г. С увеличением коэффициента отражения интерференционные кольца становятся более резкими. Выражение (2.47) представляет собой (с точностью до постоянного множителя) аппаратную функцию интерферометра Фабри—Перо. [c.78]

Если приведенный момент сил сопротивления М1 1) есть функция времени, то точки тип соответствуют промежуткам времени макс и мии. в которых скорость достигает значений и [c.385]

Из выражения для /- о макс видно, что L представляет собой убыль функции [c.110]

Понятие о температурном излучении появилось в XIX в. наряду с понятием о так называемом абсолютно черном теле. Теоретически (истинно черных тел в природе не существует) это — тело, которое при любой температуре поглощает весь падающий на него поток излучения независимо от, длины волны оно является идеальным поглотителем излучения. Точно так же можно без труда рассчитать спектр излучения черного тела. В 1900 г. Макс Планк первым предложил формулу, позволяющую рассчитать функцию спектрального распределения излучения /(X) для абсолютно черного тела. Планк исходил из предположения (и был первым, кто его высказал), что колеблющиеся электроны в атомах могут обладать лишь определенными уровнями энергии. Он вывел следующую зависимость [c.141]

Рассчитав значения 0ф как функцию 0о при разных значениях Х акс и макс и учитывая, что логарифмы 0ф и 00 связаны между собой линейной зависимостью вида [c.204]

Зависимость йт = макс оказалась различной. Если в работе [57] величина Р является только функцией координаты в диапазоне чисел 0< Яг 10, то, по данным работы [58], наблюдается зависимость величины Г, т. е. зависимость коэффициента турбулентного переноса тепла в потоке высокотеплопроводной жидкости от числа Прандтля. Чтобы окончательно решить этот вопрос, нужны дополнительные исследования. [c.77]

МАКСИМУМА МОДУЛЯ ПРИНЦИП — утверждение, согласно к-рому аналитическая функция одного или неск. комплексных переменных, отличная от постоянной, не может внутри области аналитичности достигать своего максимального по абс. величине значения. В частности, если /(х) — аналитич. ф-ция в области D, и в нек-рой окрестности U точки Sa имеет место неравенство /(г) 1/ 2о) > 2 g С/, то /(г) постоянна в D. Если /(z) аналитична в D и непрерывна в замыкании D, то ф-ция / г) достигает своего макс, значения на границе области D. [c.41]

Рис. 4.3. Функции распределения абсолютного макси- 1/2 t мума в Пуассоновском потоке ) Vi 1 воздействий при различном числе нагружений

Задача Коши. Функции а и 0, непрерывные вместе с первыми производными по координатам, заданы. на дуге гладкой кривой АВ, ни в одной точке не касающейся площади макси-шального касательного напряжения и пересекаемой каждой характеристикой только один раз. Эта задача является практически наиболее важной. Ее решением, например, определяют напряжения в области, примыкающей к свободному контуру. Искомое решение существует и единственно в треугольной области, ограниченной дугой АВ и линиями скольжения а, р, исходящими из ее концов (рис. 39). [c.94]

Для пояснения способов выбора и оценки профиля лопасти несущего винта условия работы и характеристики профиля целесообразно представить графически в функции угла атаки и числа Маха. Такими характеристиками гипотетического профиля в функции М на рис. 7.4 являются углы атаки, соответствующие максимальной подъемной силе ( макс) и резкому возрастанию сопротивления при сверхзвуковом обтекании ( кр). Там же указаны условия работы сечения на определенном радиусе замкнутая кривая при полете вперед (вследствие изменения [c.315]

УСТАЛОСТИ ПОЛНАЯ ВЕРОЯТНОСТНАЯ ДИАГРАММА — графическая зависимость долговечности от максим, напряжения цикла и вероятности разрушения образцов, У. п. в. д. строится по результатам усталостных испытаний на каждом из трех-четырех уровней напряжений по 15—20 образцов. После обоснования функции распределения и оценки параметров этой функции результаты усталостных испытаний могут быть представлены в виде любой из трех У. п. в. д,, изображенных в трех квадрантах (рис. 1). В первом [c.382]

Если пренебречь инерционностью цепей управления и положить, что момент Мд.макс может возникать мгновенно и представляет собой ступенчатую функцию времени вида [c.451]

При максимальном сигнале управления Ыг—[/макс время переходного процесса будет минимальным. Характер переходного процесса определяется параметрами нагрузки и видом функции Мд(Йд), которая, в свою очередь, определяется выражением механической характеристики ИД. [c.451]

Равенства (118) или (119) выражают необходимые условия экстремума функции нескольких переменных. Следовательно, система, на которую действуют потенциальные силы, в тех положениях, для которых силовая функция или потенциальная энергия системы имеет экстремум (в частности, минимум или максии ум), находится в равновесии. Вопрос об устойчивости этих положений равновесия будет рассмотрен в 147. [c.376]

С удовлетворительным приближением можно считать, что распределение интенсивности по главным максимумам как бы сдвинется относительно прежнего, для которого функция (sinu/u) имела максимальное значение при т == О. Так, нгшример, при значении i,, удовлетворяющем условию 2dsin( Ao = 3, макси- [c.300]

Используя выражения для числа частиц (1.6.3), сре ,ней скорости (1.6.2) и температуры через функцию распредзле-ния (1.6.31), можно определить постоянные и пoлy ить следующую формулу для функции распределения Макс зел-ла в случае стационарного однородного состояния [1] [c.48]

Поскольку для балки постоянного сечения Л = onst, то правая часть уравнения (2.51) зависит только от.М. Если функция М(х) известна, то дифференциальное уравнение (2.51) может быть использовано для отыскания упругой линии балки. Уравнение это нелинейное и неоднородное второго порядка. Интегрирование его сопряжено с большими трудностями. Однако это уравнение можно упростить, если учесть, что для большинства конструкций максимальный прогиб обычно составляет весьма малую долю пролета I (рис. 2.28) i/макс < (0,003 -ь 0,002)/. Следовательно, угол [c.157]

Для решения задачи необходимо иметь значения функций влияния их величины наиболее просто вычисляются одним из численных методов (например, методом конечных элементов и др., см. [15]). На рис. 8.2 показана сеточная разметка области фланцевого соединения, а на рис. 8.3 — график рашределения относительных контактных давлений q = qlqomax на стыке фланцев при Qo=25 кН и разных значениях внешней нагрузки в зависимости от отношения r = r/R R — нарул ный радиус фланца < отах = о(с) — макси-мальноб давление на стыке после затяжки, отах — [c.144]

На рис. 3.9 показано влияние выбора параметров р, п, мин и на кривые зависимостей Е((и) и т](а)), определяемые выражениями (3.6) и (3.7). Интересно отметить, что обе функции (0)) и Ti((o) можно полностью описать четырьмя постоянными мин, макс, р И п, которые нзходятся ИЗ экспериментов для построения аналитических выражений, описывающих свойства материалов. Полезно ввести модуль потерь материала Е", который равен произведению модуля упругости и коэффициента потерь [c.116]

На рис. 6 йриведены графики функций G (а> полученные путем преобразования Фурье функций К (т). Графики функций G (о) имеют макси- [c.208]

Эта формула определяет температуру газов на выходе из топки 00 как функцию трех независимых переменных бт/Во, макс и 0макс- Она не содержит никаких эмпирических коэффициентов и может рассматриваться как приближенное аналитическое решение задачи о теплообмене в топках. [c.203]

Учитывая, что в реальных условиях корреляционная функция центрированных отклонений размеров К° (т) не только остается неизвестной, но и неопределенным образом изменяется во времени, на втором этапе синтеза САУТО решают задачу отыскания такого преобразования традиционного закона управления (1.2), в результате которого он становится малочувствительным к изменениям (т). задача успешно решается путем загрубления закона управления (1.2) за счет макси- [c.26]

Пусть / D) при О < < / макс бсть функция плотности вероятности непрерывной переменной D (диаметра капли). Например, / (Z>i) dD — вероятность того, что диаметр какой-либо капли, произвольно выбранной из поля капель, будет находиться между Di и -]- dD. Тогда вероятность того, что две точки, находящиеся на расстоянии S, перекрываются произвольно выбранной каплей. [c.175]

Программа вычислительной машины была составлена для расчета по ряду дифференциальных функций распределения D a, D i, и Дмакс, где — объемная медиана и Z) ai — макси- [c.184]

Допустим, что диаметр частиц наполнителя лежит в пределах D—dD<, D. Введем понятие относительного диаметра частиц й=1)г//)макс, где Дмакс, — соответственно максимальный диаметр и диаметр i-й частицы. Очевидно, что величина k будет в общем случае заполнять непрерывный промежуток от О до I, т. е., иными словами, диаметр i-й частицы по своим размерам будет заполнять непрерывный промежуток значений от О до макс- Кроме того, величина Di или величина ki является вероятностной, поэтому ее можно характеризовать плотностью распределений вероятностей значений этой величины p k). Зная функцию p k) (см. гл. 3), можно отыскать математическое ожидание, т. е. среднее значение величины k [c.226]

МНОГОЗНАЧНАЯ ФУНКЦИЯ — ф -ция, сопоставляющая независимому переменному не одно, а неск. значений. М. ф. естеств. образом возникают в теории аналитических функций, когда аналитическое продолжение ф-ции, заданной в окрестности нек-рой точки г вдоль замкнутого контура, приводит к ф-ции с др. значениями в окрестности той же точки. Такая ситуация возникает, в частности, когда рассматриваемая ана-литич. ф-ция имеет внутри данного контура точку ветвления. Считая точку г до обхода контура и ту же точку z после его обхода разными точками, рассматривают соответствующую неоднолистную область, в к-рой данная аналитич. ф-ция уже однозначна. Макс, неоднолистная область, в к-рой заданная ф-ция аналитична, наз. римановой. поверхностью этой ф-ции. [c.161]

Теория влияния градиента напряжений. Пре дел выносливости может быть выражен простой функцией гра диента напряжений в точке, где напряжения достигают макси мальной величины. Две из возможных зависимостей, основан ных на этом допущении, имеют вид [c.54]

Из (8-47) и (8-49) видно, что максимально возможное ускорение ймакс.в выходного взла СП является функцией отношений параметров Л д.макс д ИД [c.447]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...