Аппаратная функция интерферометра

В идеальном случае, когда потери на поглощение отсутствуют, t= —r и /макс= о- На рис. 27 приведено распределение интенсивности ///макс В функции Ф ДЛЯ различных значений г. С увеличением коэффициента отражения интерференционные кольца становятся более резкими. Выражение (2.47) представляет собой (с точностью до постоянного множителя) аппаратную функцию интерферометра Фабри—Перо. [c.78]

АППАРАТНАЯ ФУНКЦИЯ ИНТЕРФЕРОМЕТРА Ф П [c.427]

Аппаратная функция интерферометра [c.567]

Как было показано выше, аппаратная функция интерферометра [c.568]

Контрастность. Контрастность интерферометра у определяется как отношение интенсивностей в максимуме и минимуме аппаратной функции. Из (2.47) легко получить [c.80]

В других приборах, папример в интерферометре Фабри — Перо, аппаратная функция описывается дисперсионной кривой (рис. 1.25, г) вида [c.48]

В интерферометре Фабри — Перо (см. 5.7) распределение интенсивности при освещении монохроматическим светом описывается формулой Эйри (5.72). При высоком коэффициенте отражения R зеркал отдельные максимумы имеют лоренцевскую форму (5.75). Такую же форму будет иметь и аппаратная функция, т. е. регистрируемый в монохроматическом свете контур отдельной полосы равного наклона или сигнал фотоприемника при сканировании с использованием круглой диафрагмы очень малого диаметра (что соответствует бесконечно узкой щели в дифракционном или призменном приборе). Если ее рассматривать как функцию от Л6 = 6—2лт, т. е. отклонения разности фаз 6 от ее значения в соответствующем максимуме, то в соответствии с (5.75) [c.318]

Какой вид имеют аппаратные функции для призменного и дифракционного спектрографов с узкой входной шелью для интерферометра Фабри — Перо [c.327]

Систему с разреженной апертурой образует совокупность малых зеркал, не прилегающих друг к другу. Простейший пример такой системы — звездный интерферометр Майкельсона (см. 5.5). Наименьшее угловое расстояние, доступное измерению, определяется не диаметром О объектива (или зеркала) телескопа, на котором он смонтирован, а максимальным расстоянием между внешними подвижными зеркалами М и Ма (см. рис. 5.22), которое может значительно превосходить О. Предельное разрешение разреженной апертуры близко к разрешению такой же по размерам сплошной апертуры. К недостаткам систем с разреженной апертурой следует отнести потери энергии и значительное усложнение формы изображения точечного источника (аппаратной функции), связанное с тем, что по мере разбавления апертуры возрастает относительная интенсивность боковых максимумов дифракционной картины. В частности, в предельном случае разрежения апертуры, т. е. в звездном интерферометре, боковые максимумы сравниваются по интенсивности с центральным, образуя систему одинаковых интерференционных полос. Поэтому он пригоден лишь для измерения комплексной степени когерентности излучения и угловых размеров источника, а не для регистрации оптического изображения. [c.368]

В случае когда источники создают излучение в узком спектре с практически нулевой шириной, с помощью интерферометра мы наблюдаем спектральный профиль, который называется аппаратной функцией IV к Вид функции IV зависит от характеристик спектрометра и входного светового пучка. В идеальном случае функция IV совпадает с функцией Эйри. На практике из-за того, что нельзя достичь идеальной плоскостности, зеркала интерферометра будут иметь некоторые нерегулярности, которые вызовут уширение полос и уменьшение их максимумов. Дополнительное ограничение состоит в том, что падающее на приемную площадку фотодиода излучение составлено из тех плоских [c.567]

Фабри — Перо зависит от нескольких факторов. Однако при любых обстоятельствах она является идеально симметричной в противоположность асимметричной форме аппаратной функции спектрометров с дифракционной решеткой. Благодаря этой симметричности интерферометры Фабри — Перо удобно использовать для проведения точных измерений асимметрии линий, излучаемых астрономическими объектами, откуда можно получить данные о гидродинамических условиях на поверхности этих объектов. [c.569]

Интерферометры применяются как для абсолютных измерений длин волн с высокой точностью, так и для спектрального разложения с высокой разрешающей способностью. Если для абсолютных измерений прежде всего используется интерферометр Майкельсона, то для спектрального разложения доминирующим является интерферометр Фабри — Перо, он представляет собой открытый резонатор с двумя зеркалами, обладающими высокими коэффициентами отражения. Благодаря симметричной его конструкции относительно оптической оси этот интерферометр особенно удобен для исследования многих проблем НЛО и лазерной физики, в которых подобные резонаторы используются уже в самих источниках света. Кроме того, интерферометр многолучевого типа допускает относительно компактную конструкцию. Особенно часто употребляется интерферометр Фабри — Перо с плоскими пластинками, его аппаратная функция уже была рассмотрена в разд. BI.II. В первую очередь рассмотрим следующее условие регистрации пусть в направлении оси падает идеально параллельный световой пучок (угол падения 0 = 0). На выходе регистрируется прошедшая через интерферометр мощность излучения, зависящая от длины резонатора I. (Если интерферометр заполнен газом, то путем изменения давления можно изменять показатель преломления и оптическую длину пути в интерферометре.) Кроме того, можно регистрировать зависимость от 0, если направлять падающий свет под различными углами падения и затем измерять распределение интенсивности в фокальной плоскости [c.50]

Экспериментально аппаратная функция фурье-спектрометра определяется регистрацией огибающей интерферограммы с последующим расчетом ее фурье-образа при подаче на вход интерферометра монохроматического потока. [c.431]

Здесь нас будет интересовать наиболее простой случай, когда подынтегральные функции являются дисперсионными. Этот случай прямо относится к распределению интенсивности в центральной линии и в компонентах Мандельштама — Бриллюэна тонкой структуры (5.19), (5.36) и (5.37). Аппаратная функция для интерферометра Фабри — Перо при достаточной разрешающей силе [c.196]

Возможно получение свертки более чем двух функций, которая также имеет физический смысл, в частности в оптике (в интерферометрии, спектроскопии, голографии и т. д.). Например, функция пропускания W[a), или аппаратная функция интерферометра Фабри — Перо, в зависимости от волнового числа о= = 1Д, где % — длина волны света в сантиметрах, определяется, согласно Шаббалю [6], следующим уравнением [c.201]

Аппаратная функция интерферометра Фабрп—Перо [c.426]

Как мы видпм, ширина аппаратной функции интерферометра Ф —- П 6w завпспт только от коэффициента отражения р [c.427]

В результате ограниченно разрешающей способности интерферометра полученное распределение интенсивности, как уже упоминалось ранее, не является истинным распределением интенсивности в источнике света. Чтобы получить истинное распределение, необходимо внести поправки в экспериментально иолученное раснределение это возможно, если известно аппаратурное распределение интенсивности. Поскольку каждый спектральный прибор имеет свою аппаратную функцию, то на практике в зависимости от решаед1ых задач ее учет может быть более или менее актуальным и производится по-разному. Ниже речь будет идти лишь об интерферометре Фабри—Перо. [c.218]

Для интерферометра Фабри—Перо с аппаратной функцией (6.47) пределом разрешения можно считать шир1ину контура на половине высоты. Провал в наблюдаемом контуре от двух находящихся на таком расстоянии монохроматических линий составляет около 17%, т. е. это условие практически совпадает с обобщенным критерием Рэлея. Ширине контура соответствует изменение разности фаз на е = 2(1—Р)//Я [см. (5.74)]. Разность фаз 6 интерферирующих волн в максимуме т-го порядка равна 2лт. Изменению ее иа е соответствует изменение длины волны на 6Я. = [е/(2л/п)]Я., откуда для разрешающей силы Я./6Я. находим [c.325]

Размер поверхности интерферометра ограничивается площадью, на которой плоскость может быть выдержана с точностью до Х/200 (типичные углы 2—3"). Однако апертурный угол Q, т.е. телесный угол собираемого излучения, обратно пропорционален разрешающей способнрсти Это означает, что светосила интерферометров уменьшается с ростом Чтобы преодолеть эту трудность, Конн [63] в 1958 г. предложил интерферометр, состоящий из двух сферических зеркал, расстояние между которыми равно радиусу их кривизны. Этот интерферометр имеет такую же аппаратную функцию, область свободной дисперсии и разрешающую силу, как и плоский интерферометр с удвоенным расстоянием между зеркалами. Однако у интерферометра Конна имеется важное свойство, а именно то, что в нем телесный угол собираемого излучения пропорционален величине Благодаря этому свойству светосила интерферометра Конна может намного превышать светосилу плоского интерферометра. Данное обстоятельство становится особенно существенным при зазоре между зеркалами интерферометра, большим чем 0,1 м. [c.569]

Укажем еще на один из возможных способов отыскания истинного распределения интенсивности по видимому экспериментально наблюдаемому контуру. Этот способ предложен Аблековым [221]. Уже отмечалось, что видимое распределение интенсивности в спектре связано с истинным распределением интенсивности интегральным уравнением (12.5). В случае интерферометра Фабри— Перо аппаратная функция (11.13) может быть переписана в следующем виде [c.452]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...