Область высокой плотности

В растворе серной кислоты галоидные ионы являются ингибиторами и затрудняют анодное растворение железа [9]. Ультразвуковое поле в этих условиях облегчает процесс растворения железа (табл. 2), но его влияние на поляризационную кривую более сложно, чем в предыдущих случаях. Прежде всего ультразвук оказывает деполяризующее действие на катодную реакцию, поэтому потенциал коррозии и начальная часть анодной кривой смещаются в положительную сторону (рис. 3). Деполяризующий эффект ультразвука на анодной кривой наблюдается лишь в области высоких плотностей тока, причем с увеличением интенсивности поля он "возрастает (см. рис. 3, кривая 7). Деполяризующее действие ультразвука увеличивается при переходе от йода к хлору. Это говорит о том, что адсорбционное взаимодействие йода с железом сильнее, чем с хлором. [c.186]

Область высокой плотности, х < 1,3 [c.342]

В дальнейшем были рассчитаны приведенные давления азота на шести изотермах в интервале т= 1,0905—1,4540 и со = 1,5913—1,9372 (со = == 2,3—2,8) и затем по уравнению (94) найдены соответствующие значения приведенного давления воздуха. В табл. 31 представлены значения приведенного давления азота и воздуха для исследуемой области высоких плотностей, где экспериментальные данные о воздухе отсутствуют. [c.144]

Приведенные давления азота и воздуха в соответственных состояниях для области высоких плотностей [c.144]

Обработка полученных результатов по распространенной методике в координатах Ат], р показала существование заметного расслоения изотерм вязкости в области высоких плотностей (выше двух критических). На рисунке видно, что использование обобщенной кривой Аг] = / (р) [c.138]

Рекомендации. Для определения А — в случае неполярных газов следует использовать рис. 10.14 или уравнения (10.5.2)—(10.5.4). Критические константы могут быть найдены в приложении А или рассчитаны по методам, приведенным в гл, 2. Предпочтительны значения плотности, найденные экспериментально, но. когда они неизвестны, их можно рассчитать с помощью методов, описанных в гл. 3. Значения при низких давлениях можно определить так, как это показано в разделе 10.3. Точность номограммы оценить трудно. Вблизи критической точки точность, вероятно, очень мала, а в других областях высокой плотности следует, по-видимому, ожидать погрешностей 10—20 %. [c.437]

Это свидетельствует о том, что в короткие промежутки времени молекулы самопроизвольно движутся из сосуда, содержащего две или меньше молекул (низкое давление) в сосуд, содержаш,ий три или больше молекул (высокое давление). Однако частота таких событий быстро уменьшается, если число молекул в системе возрастает. В реальной наблюдаемой системе число молекул обычно так велико, что вероятность самопроизвольного перехода вещества из области низкого давления в область высокого давления фактически мала. Только в верхних областях атмосферы число молекул на единицу объема настолько мало, что можно обнаружить самопроизвольные отклонения от средней плотности. Кажущийся голубой цвет неба можно объяснить преломлением света в области, где наблюдаются флуктуации плотности. [c.192]

Разрушение пассивности ионами С1 чаще происходит локально, на тех участках поверхности, где структура или толщина пассивной пленки изменены. Образуются мельчайшие анодные участки активного металла, окруженные большими катодными площадями пассивного металла. Разность потенциалов между подобными участками 0,5 В или более, и эти элементы называют активно-пассивными элементами. Высокие плотности тока на аноде обусловливают высокую скорость разрушения металла, что создает катодную защиту областей металла, непосредственно окружающих анод. Фиксирование анода на определенных участках приводит к образованию питтингов. Чем больше ток и катодная защита около питтинга, тем меньше вероятность образования другого питтинга по соседству. Поэтому плотность расположения глубоких питтингов обычно меньше, чем мелких. Исходя из вероятности образования активно-пассивного элемента очевидно, [c.84]

Сварка на высоких плотностях тока и плазменно-дуговые процессы соответствуют III области режимов дуги. Они характеризуются сильным сжатием столба дуги, а вольт-амперная кривая здесь — возрастающая, что указывает на увеличение энергии, расходуемой внутри дуги. [c.39]

Собственное магнитное поле, охватывая область высоких концентраций зарядов наподобие футляра, уменьшает диффузионные потери частиц. Благодаря этому возможна высокая концентрация частиц и энергии над микроучастками (ячейками) катода, что приводит к высокой плотности тока, испарению металла и эмиссии электронов. [c.73]

ДО значений 0,75 плотности при плотной упаковке, которая лежит в области устойчивости периодической структуры. Для определения аддитивной постоянной соотношение (10.48) интегрировалось от известного значения при малой плотности, что дало для реальной энтропии при высокой плотности выражение [c.201]

Из всех рассмотренных выше режимов теплообмена практически наиболее важным является пузырьковое кипение. Будучи во многих случаях неотъемлемой частью различных технологий, пузырьковое кипение вместе с тем часто оказывается вне конкуренции как способ охлаждения твердых поверхностей, подверженных высокоинтенсивным тепловым воздействиям (элементы конструкций установок термоядерного синтеза, мощные лазеры, физические мишени и т.д.). Очень сильная зависимость плотности теплового потока от перегрева стенки позволяет отводить потоки энергии огромной плотности при относительно небольших температурных напорах (АТ = - Т )- Ограничением здесь выступает кризис пузырькового кипения, который в свою очередь может быть отодвинут в область весьма высоких плотностей тепловых потоков путем повышения скорости вынужденного движения и недогрева жидкости до температуры насыщения (см. 8.4). [c.347]

Рис. 2. Зависимость напря-жёияоств электрического ноля Е от расстояний г частицы но сигнальных проволочек — область газового усиления, г — область высокой плотности пространственного заряда.

Ломаную прямую зависимости т] от Ig i для сплавов железа с ванадием, вольфрамом и молибденом установила В. Г. Инжечик [78]. Величина коэффициента в области высокой плотности тока выше, чем в области пониженной плотности тока. [c.74]

Частные поляризационные кривые для выделения никеля из электролита, подобного тому, из которого осаждается сплав, без вольфрама, а также сплава никеля и вольфрама при электровыделении сплава приведены на рис. 1. Следует отметить, что выделение сплава протекает при более отрицательных потенциалах, чем никеля из того же электролита, но без вольфрамата натрия (рис. 1, кривые / и 2). Обращает на себя внимание кривая 1 рис. 1, которая состоит из двух ветвей. Для того, чтобы объяснить такой ход кривой, был проведен анализ катодных осадков, полученных в области низких и высоких плотностей тока. В данном случае использовали электролит, который не содержал сульфат аммония. Оказалось, что если в области низких плотностей осадок имеет металлический вид, то в области высоких плотностей катод покрывается хлопьями гидроокиси никеля. [c.94]

Особое значение имеет вид и сглаженность используемого выпрямленного тока Отмечается влияние волнообразности постоянного тока В на образование гальванических осадков, в особенности хромовых. Влияние этого показателя на свойства блестящих никелевых покрытий незначительно, но заметнее при получении блестящих покрытий оловом, медью и серебром. С ростом В при лужении изменяется диапазон условий образования блестящих покрытий, при меднении наблюдается увеличение рассеивающей способности без изменения блеска, при серебрении ухудшается блеск в области высоких плотностей тока. [c.100]

При исследовании реализаций 48 молекул в ЛГУ Г-ансамбле в области высокой плотности (т < 1,3) [90] возникают некоторые нарушения эргодичности, состоящие в том, что эти реализации остаются в какой-либо одной более или менее определенной области конфигурационного пространства, четко отделенной от других областей. Были обнаружены три такие области, или гнезда , конфигурационного пространства а) регулярные гексагональные гнезда усреднение по таким гнездам очень хорошо получается с помощью реализаций, в качестве начальных значений которых берется обычная регулярная гексагональная конфигурация (фиг. 4) б) различные гнезда 7 х 7 типа конфигурации = 7 на фиг. 12. Поместить систему в одно из таких состояний можно или путем создания идеализированной начальной кристаллической конфигурации 7 х 7 (см. [90]) или путем сжатия , начиная с верхнего уровня , соответствующего жидкоподобному состоянию, в область промежуточной плотности (см. [90] для метода Г-ансамбля) в) для систем с ТУ = 12 и ТУ = 48 обнаружено гнездо состояний, связанных с регулярной решеткой с координационным числом 4 (фиг. 18). [c.342]

НЫХ результатов для твердых дисков. Интервал неразберихи у твердых сфер лежит в области т = 1,525 — 1,60. Внутри этого интервала любая реализация совершает переходы между нижним ( Н ) и верхним ( В ) уровнями так, как это было описано для твердых дисков. При этом найдено, что В -точки соответствуют разумному продолжению в область высокой плотности, где мы имеем однозначную кривую, найденную из расчетов при т > 1,6. Как и ранее, эта В -ветвь уравнения состояния может быть продолжена в область более высоких плотностей, т<С 1,525, с помош ью процесса сжатия. Точно так же Н -точки в интервале неразберихи лежат на продолжении кривой, определяемой точками, полученными нри т < 1,525, из (не переходядих на другой уровень) реализаций, начинающихся от г. ц. к. решетки. Таким образом, мы снова получаем уравнение состояния, состоящее из двух ветвей В -ветвь идет от т я 1,17 до сколь угодно малых плотностей, а Н -ветвь — от т = 1,0 до т 1,6. В табл. 2 в столбце 1Ш звездочками отмечены значения, полученные усреднением лишь по одному верхнему или нижнему уровню. Значения, не помеченные звездочкой, получены путем усреднения по всей реализации, за исключением, может быть, малого начального участка. Стандартное отклонение вычисленного значения ф = рУ МкТ оценивалось из подгонки с шестью или более степенями свободы квадратичным или в некоторых случаях кубическим полиномом к наблюдаемой плотности заполнения оболочки (см. [90, гл. 9]). Общие значения для нескольких реализаций представляют собой средние по этим реализациям с соответствующим стандартным отклонением. Общее стандартное отклонение не указано в тех случаях, когда разброс средних по реализациям больше, чем следовало бы ожидать по стандартным отклонениям каждой отдельной реализации. Так получалось чаще, чем [c.346]

ОТ некоторых неясностей. Прежде всего в ячеечной теории определяется критическая температура 9с, не обнаруженная Олдером (впрочем, может быть, что 0 > 5), выше которой переход жидкость — твердое тело не существует. Кроме того, фазовые превращения, возможно, за исключением случая очень низких температур, происходят при плотностях, значительно превышающих плотность, при которой происходит предполагаемый фазовый переход в окрестности т = 1,55 системы твердых сфер (соответствующей предельному случаю молекул с прямоугольной ямой при 0 = оо). Из-за этих обстоятельств остается неясной связь между семейством петель в области высокой плотности и предполагаемым фазовым переходом жидкость— [c.362]

В настоящем контексте мы не намерены слишком увлекаться изложением результатов ячеечной теории. Их стоит рассмотреть лишь в аспекте их близости с, по-видимому, более точными результатами метода Монте-Карло. Сами по себе результаты метода Монте-Карло свидетельствуют о наличии критической температуры (в смысле исчезновения семейства петель в области высокой плотности) где-то между 0 = 1 и 9 = 3,33. Однако в свете общепризнанного мнения об отсутствии критической температуры фазового перехода типа плавления ясно, что необходимо более подробно исследовать природу перехода, предсказываемого методом Монте-Карло. Как указывал Ротенберг, наличие отрицательных давлений нри 0 = 0,5 и 0 = 1,0 служит признаком сильного влияния периодических граничных условий 1). Действительно, если система ограничена жесткими стенками (взаимодействие с такими стенками считается чисто отталкивательным, оно, например, запрещает пересечение границы [c.363]

Для преодоления затруднений целесообразно использовать данные о хорошо исследованном базисном веществе и закон соответственных состояний (после выбора опорной точки подобия на кривой Бойля можно эффективно применить этот закон при сверхкритических плотностях). На основании данных о базисном веществе можно надежно экстраполировать изотермы исследуемого газа в область высоких плотностей, если учесть сравнительно небольшие и, как правило, регулярные отклонения от термодинамического подобия. В дальнейшем, основываясь на данных, полученных вследствие экстраполяции изотерм, строят изохоры исследуемого вещества при этом необходимо также использовать данные о базисном веществе с целью получения достоверной конфигурации изохор. [c.138]

В соответствии с изложенной методикой в целях получения опорных р, V, Т-данных для жидкого воздуха требовалось экстраполировать изотермы газа в область высоких плотностей и затем провести изохоры вплоть до кривой насыщения. [c.144]

Выше показано, что закон соответственных состояний соблюдается точнее в области высоких плотностей при использовании опорной точки подобия на кривой Бойля, выбранной при 2о = 0,3. Поскольку эта точка близка к пограничной кривой жидкости, интересно проверить, совпадают ли для азота и кислорода зависимости плотности кипящей жидкости от температуры в приведенных координатах при образовании последних с помощью параметров новой опорной точки. С этой целью была определена кривая Бойля кислорода и найдена на ней точка со значением 2о = 0,3, параметры которой составляют То = 161,00° К, Ро = 0,5808 кг1дм . Затем по сглаженным опытным значениям плотности жидких азота и кислорода в состоянии насыщения [70] определены величины со для обоих веществ при одинаковых т., (табл. 32). [c.145]

Для составления надежных таблиц в широком диапазоне изменения параметров состояния большое значение имеют данные в области высоких плотностей. Такие данные получены, в частности, в [32], где достигнуты максимальные до настоящего времени значения давления среди экспериментальных исследований плотности этилена. Бэбб и Робертсон применили установку, подробно описанную в [33]. Установка состоит из сосуда постоянного объема и сосуда переменного объема (металлического сильфона), соединенных капилляром. Оба сосуда и капилляр находятся в камере высокого давления. Сильфон и индикатор изменения его длины помещены в термостат при температуре [c.14]

При Гре < V,, п ( 1Г. II —потенциал полной пассивности) железо активно и переходит в раствор в виде ионов Fe +. mHaO, при Vre>Vr,,n железо пассивно и переходит в раствор в виде ионов Fe ь./лНзО со скоростью, на несколько порядков меньше, чем в активном состоянии (i = 7-10 А/см ). При достаточно высоких значениях потенциала Vpe > (Vo,)o6p в области возрастающей плотности тока начинается электролитическое выделение кислорода по реакции [c.305]

При измерении величин Р и К принципиально необходимо вводить поправку на вредный объем, гидростатическую поправку, возникающую из-за переменной плотности газа по длине трубки для измерения давления и на термомолекулярное давление. Последняя из этих поправок обусловлена потоком частиц газа вдоль трубки, передающей давление, и является функцией давления, разности температур между концами трубки и состояния ее внутренней поверхности. На рис. 3.8 приведены величины всех трех поправок для низкотемпературного газового термометра Берри. Для газового термометра на интервал высоких температур одной из самых существенных является поправка на вредный объем. Это обусловлено тем, что в формулу (3.24) для вычисления поправки на вредный объем входят элементарные объемы участков трубки, которые содержат газ с высокой плотностью. В случае газовой термометрии при высоких температурах это те части трубки, передающей давление, которые находятся при комнатной температуре. Во время эксперимента необходимо самым тщательным образом следить за тем, чтобы температура участков соединительной трубки,которые находятся при комнатной температуре, оставалась постоянной. Кроме того, необходимо контролировать изменения объема при открывании и закрывании вентилей. Измерение температуры и объема соединительной трубки и вентилей с необходимой точностью требует применения довольно сложных экспериментальных методов и является одним из основных источников погрещности газовой термометрии в области высоких температур. В низкотемпературной газовой термометрии газ, имею- [c.93]

Влияние несимметричности реакций фарадеевское выпрямление) наблюдается особенно часто при вызываемой переменным током коррозии пассивных металлов (в основном, по определению 1 в гл. 5). Показано, что нержавеющие стали корродируют под действием переменного тока [4], алюминий в разбавленных растворах соли разрушается при 15 А/м на 5 %, а при 100 А/м на 31 % по отношению к разрушениям, вызванным при 100 А/м постоянным током той же силы. Феллер и Рукерт [4] изучали воздействие наложения переменного тока (1 В, 54 Гц) на постоянный на никель в 1 и. H2SO4. Оказалось, что на потенцио-статических поляризационных кривых полностью исчезла пассивная область, а высокая плотность анодного тока сохранялась во всей области положительных потенциалов. Чин и Фу [5] отметили аналогичное поведение мягкой стали в 0,5т N82804 при pH = 7. Плотность пассивирующего тока возрастала с повышением плотности наложенного переменного тока, достигая при плотности тока 2000 А/м и частоте 60 Гц критического значения (отсутствие пассивной области). Они нашли также, что при плотности переменного тока 500 А/м потенциал коррозии снижался на несколько десятых вольта, одновременно в отрицательную сторону сдвигалась и область Фладе-потенциала, но [c.209]

Изотермы упорядоченной и однородной фаз различаются на 10%. Поэтому переход между ними возможен. Для того чтобы провести линию сосуществования двух фаз, необходимо использовать термодинамическое рассмотрение. При сосуществовании двух фаз их химические потенциалы должны быть равны, а так--же должны быть равны давления. Для однородной фазы известно абсолютное значение энтропии, а значит, и химического потенциала, а также выражение для давления с. высокой точностью 1%. Для периодической же структуры энтропия определяется путем интегрирования с. точностью до аддитивной постоянной. Для ее определения рассматривается система, в которой не может происходить фазовый переход. Предполагается, что центр частицы не может выходить за пределы элементарной ячейки объемом п=1//Л при всех плотностях. При этом частицы при достаточно больщих V будут сталкиваться как с соседними частицами, так и со стенками ячейки. При больших плотностях частица в основном будет сталкиваться с соседними частицами, а при малых — в основном со стенками ячейки. Наличие стенок будет препятствовать разрушению упорядоченной структуры при малых плотностях. Для малых плотностей можно точно рассчитать термодинамические свойства искусственной ячеечной системы, а также однородной системы. При высоких плотностях введение ячеек не играет роли, так как оно не дает дополнительного вклада в коллективную энтропию. В настоящее время считается неправомерной существовавшая ранее точка зрения, чго коллективная энтропия появляется при плавлении. Экстраполяция упорядоченной структуры через область метастабильности в область малой плотности позволила определить абсолютное зна- чение энтропии во всем диапазоне плотностей. [c.201]

Активная среда Аг (рис. 34.2). Условия возбуждения почти все переходы во уждаются в непрерывном, режиме плотность тока для ионизованного Аг 30—150 А/см при давлении 1—80 Па для возбуждения переходов в ультрафиолетовой области спектра (Х<0,33 мкм) необходима более высокая плотность тока сильные линии Х= 0,351 и 0,364 мкм могут быть возбуждены в непрерывном режиме переходы в инфракрасной области спектра (X > 1,6 мкм) возбуждаются в слабом непрерывном разряде при давлении около 7 Па [c.898]

При высоких плотностях теплового потока кризис теплообмена при кипении может возникнуть еще в области ///, т.е. при хд < 0. Если это не приводит к разрушению стенки канала, то за сечением кризиса возникает двойная неравновесность в перегретом паре движутся капли недогретой жидкости. [c.339]

Смотреть страницы где упоминается термин Область высокой плотности : [c.133] [c.171] [c.467] [c.909] [c.319] [c.55] [c.198] [c.325] [c.334] [c.359] [c.361] [c.363] [c.19] [c.186] [c.198] [c.855] [c.78] [c.94] [c.111] [c.363]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...