Теплоемкость. Удельная теплоемкость

Удельная теплоемкость падает до нуля как при +0 К, так и при —ОК. Физическая причина этого состоит в том, что и при +0 К, и при —О К все элементы системы в конце концов попадают в свои энергетические состояния с наименьшей или наибольшей энергией и теплота больше не может быть соответственно отнята или поглощена. Удельная теплоемкость при температуре Г= оо (обе эти температуры физически тождественны, так как соответствуют одинаковым значениям всех термодинамических величин) также падает до нуля, но по другой причине при приближении к Г= + оо температурные изменения системы велики при малых изменениях ее внутренней энергии. (Приближение теплоемкости системы к нулю в этой области и позволяет затратой конечной энергии довести систему до бесконечной температуры.) [c.145]

Тепловой.поток Теплоемкость Удельная теплоемкость Энтропия [c.29]

Термодинамические свойства. В зависимости от степени кристаллизации известны значения энтальпии и удельной теплоемкости фторопласта-3. Как видно из рис. 14, при изменении тс.м-пературы изменяется удельная теплоемкость полимера, причем наиболее интенсивное изменение наблюдается в области температуры плавления. При более низкой температуре изменение удельной теплоемкости в зависимости от температуры носит линейный характер. У штампованных деталей, охлажденных во.з-духом, она возрастает от величины 0,261 кал г-град) при 0° С [c.23]

Удельная теплоемкость полимерных материалов зависит прежде всего от удельной теплоемкости основного макромолекулярного вещества и добавок. Удельная теплоемкость сравнима, в общем случае, с удельной теплоемкостью большинства органических и минеральных веществ но она больше удельной теплоемкости металлов. Это типичный параметр, зависящий от состава вещества, на который структура молекул не влияет. Удельную теплоемкость полимерного материала можно подсчитать с точностью до 4—8%, как сумму атомных теплоемкостей веществ, входящих в его состав. [c.30]

Метрическая система Массовая теплоемкость Удельная теплоемкость [c.666]

Данные об удельной теплоемкости чистых металлов вместе с подробными данными об энтальпиях плавления и сублимации и изменениях удельной теплоемкости после плавления собраны в приложении XV. Сведения о металлах и сплавах, для которых была измерена удельная теплоемкость при переходе через точку плавления, приведены на рис. 7 и 8, из которых можно сделать следующие выводы [c.42]

Теплоемкость. При нагревании огнеупорных материалов на повышение их внутренней энергии затрачивается тепло. Количество тепла, затрачиваемого на нагревание единицы массы тела (1кг) на 1°С, называется удельной теплоемкостью материала. Теплоемкость огнеупорных материалов несколько возрастает с увеличением температуры (см. табл. 22) и лежит в пределах 0,7— 1,25 кДж/(кг-°С). Различают истинную теплоемкость при данной температуре и среднюю теплоемкость, отнесенную к интервалу температур. [c.414]

Зависимость теплоемкости от температуры. Истинная и средняя теплоемкость. Удельная теплоемкость реальных газов в отличие от идеальных газов зависит от давления и температуры. Зависимостью удельной теплоемкости от давления в практических расчетах можно пренебречь. Но зависимость удельной теплоемкости от температуры необходимо учитывать, так как она очень существенна. Исследования показывают, что удельная теплоемкость реальных газов является сложной функцией температуры с = f (Т), Из этого следует, что в различных температурных интервалах для нагревания единицы количества газа на 1 К требуется различное количество теплоты. Но если выбрать достаточно узкий температурный интервал, то для него можно принять удельную теплоемкость постоянной. Очевидно, если температурный интервал стремится к нулю, удельная теплоемкость соответствует истинной удельной теплоемкости газа при данной температуре [c.102]

Теплоемкость. Удельная теплоемкость [c.22]

Теплоемкость некоторого вегцества массой М в твердом состоянии равна с , а в жидком состоянии i. При переходе из твердого состояния в жидкое, происходящем при температуре Т поглощается скрытая теплота Qa- Полагая, что все удельные теплоемкости не зависят от температуры, вычислить приращение энтропии этого вещества при температуре Ti (< Го) в переохлажденном жидком состоянии по сравнению с твердым состоянием при той же температуре. (Считать, что удельная теплоемкость переохлажденной жидкости также равна i.) [c.101]

Теплоемкость, удельная теплоемкость. С помош ью соотношений (1.10) и (2.12) имеем [c.147]

Здесь Ср — удельная теплоемкость при постоянном давлении, обусловленная поступательным и вращательным движением молекул (Ср = для газа одноатомных молекул, = для газа двухатомных молекул, Ср = 4Л для газа из многоатомных молекул), а Скол (Т) — удельная молярная теплоемкость, обусловленная молекулярными колебаниями [lim Скол (Т) = 0]. [c.172]

Размерность теплоемкости зависит от выбранных единиц теплоты, массы и температуры. Чаще всего в настоящее время теплоту измеряют в калориях и выражают удельную теплоемкость в кал г-град, а мольную теплоемкость — в кал моль-град. Поскольку основной единицей энергии в принятой теперь Международной системе единиц (системе СИ) является джоуль (1, стр. 177), удельную и мольную теплоемкости в последнее время нередко выражают в дж г град и дж моль -град. [c.226]

Теплоемкость. Удельная теплоемкость золота и сплава его с 3% Т1 в интервале 0,3—2,2 °К приведена на рис. 179 [19], а молярная теплоемкость соединения АиД при низких температурах — на рнс. 38 [20]. [c.274]

Теплоемкость. Удельную теплоемкость богатых свинцом сплавов при низких температурах изучали в работах [42] (сплавы с 1,76 и 5,93% 1п в интервале 0,4—4,2°К) и [43] (сплав с 2 ат.% 1п вблизи температуры перехода в сверхпроводящее состояние в магнитном поле 408 э). [c.435]

Теплоемкость. Удельную теплоемкость сплавов, содержащих до 12 ат.% 1п, в интервале 1,2—4,5°К определяли в работах [10, 11]. [c.544]

Пример 2-9. Определить время нагрева стального цилиндра длиной 4 м, диаметром 800 мм, нагреваемого под термическую обработку в шахтной электрической печи сопротивления с удельной мощностью нагревательных элементов 30 кВт на 1 внутренней поверхности печной камеры. Начальная температура загрузки /в= = 30°С заданная температура нагрева 850°С с допускае.мым отклонением 15°С. Теплофизические данные загрузки удельная теплоемкость с=0,197 Вт-ч/(кг-°С) коэффициент теплопроводности Л=35 Вт/(м-°С) плотность у = 7850 кг/м . Тепловыми потерями печи можно пренебречь. [c.143]

Принимая среднюю температуру выходящих из печи газов i = = 1500°С, определим среднюю удельную теплоемкость воздуха. По табл. П-16 удельная теплоемкость воздуха при 0°С составляет 0,278, а при 1000°С 0,354 Вт-ч/(кг-°С). Интерполируя данные табл. П-16, получаем удельную теплоемкость воздуха при ср= (20+1500)/2 = = 760°С [c.266]

Теплоемкость. Удельная теплоемкость древесины в абсолютно сухом состояний практически для всех пород одинакова и в зависимости от температуры может быть определена по формуле [c.22]

Теплоемкость. Удельной теплоемкостью, или теплоемкостью вещества, называют количество тепла в джоулях, необходимое для нагревания 1 кг вещества на 1° при постоянном давлении или при постоянном объеме. [c.44]

Gt — масса соответственно отработавших газов, воздуха и топ лива Срт и с рт—средние удельные теплоемкости соответственно отработавших газов и воздуха при постоянном давлении 4ых, to и ty — температура соответственно отработавших газов за выпускным трубопроводом, окружаюш,ей среды и топлива, поступающего в форсунку камеры сгорания Ст — удельная теплоемкость топлива. [c.42]

Энергетическое уравнение состояния связывает внутреннюю энергию с температурой, плотностью и деформированным состоянием (в том смысле, который будет определен ниже). Для простых ньютоновских жидкостей зависимостью от деформированного состояния можно пренебречь, так что энергетическое уравнение состояния сводится к зависимости удельной теплоемкости от температуры 1). Для изотермических систем уравнение баланса энергии можно затем решить независимо для определения диссипации энергии. [c.15]

Зависимость между удельными теплоемкостями устанавливается очевидными соотношениями [c.15]

Найти среднюю удельную теплоемкость азота в интервале температур 1000— [c.18]

Выразив число Re через входящие в него величины массовый расход газа G через количество выделяемой в реакторе теплоты Q, среднюю удельную теплоемкость газа Ср и нагрев таза АГг, а плотность р через давление газа р, среднюю абсолютную температуру Тср и газовую постоянную R, получим [c.91]

Критерий энергетической оценки Е для реакторов с шаровыми твэлами определяется четырьмя независимыми друг от друга сомножителями первый из них характеризуется только параметрами шаровой укладки (диаметр шарового твэла, объемная пористость активной зоны т) второй отражает физические свойства газового теплоносителя (теплопроводность X, удельная теплоемкость Ср, газовая постоянная R и динамическая вязкость ji) третий определяется параметрами газового теплоносителя (средним давлением в активной зоне р, нагревом газа в зоне ДГг, средней абсолютной температурой 7 pi i четвертый — средней объемной плотностью теплового потока qv и геометрией активной зоны. [c.92]

Анализ характеристик ракетного двигателя предполагает расчет следующих параметров тяги Fy эффективной скорости истечения продуктов сгорания из сопла г/эфф, коэффициента тяги характеристической скорости и удельного импульса /уд. При рассмотрении идеализированной одномерной схемы камеры сгорания параметры рабочего процесса можно выразить через температуру адиабатического горения в камере Гк, среднюю молекулярную массу М выхлопных газов и показатель адиабаты (отношение удельных теплоемкостей) у, а также через соответствующие величины давления и площади сопла в критичес-к( м и выходном сечениях. [c.15]

Истинная (удельная) теплоемкость, Дж/(г-К), для дап.чой температуры при постоянном давлении определяется выражением с=сШ1с1Тт. Теплоемкость грамм-атома вещества С=сА (А — атомная масса). Разница величин теплоемкости при постоянном давлении Ср и теплоемкости при постоянном объеме Су (Дж/(К-моль)] определяется соотношением Ср—Су = VT/x, где Р — температурный коэффициент объемного расширения,- V — атомный объем Т — температура % — коэффициент всестороннего сжатия. [c.276]

Однако тот факт, что мы можем считать удельные теплоемкости функциями только температуры и пользоваться простым уравнением состояния pv =RT, свидетельствует о том, что при использовании этого уравнения у нас есть дополнительная степень свободы. Поэтому можно отказаться от ограничения, соответствующего постоянству теплоемкостей совершенных газов, и постулировать существование полусовершенных газов, что послужит еще одним шагом на пути к описанию свойств реальных газов. В соответствии с разд. А.9 определим совершенные газы следующим образом [c.287]

Ж удельная теплоемкость исследуемого образца при любой температуре определяется по наклону записанных кривых в координатах время — температура при соответствующей температуре в трех опытах. Этим способом можно построить кривую зависимости удельной теплоемкости от температуры для любого превра-. щения порядок беспорядок, которое происходит с достаточно большой скоростью. Если, однако, превращение протекает с небольшой скоростью, то можно не приблизиться к равновесному состоянию с применяемыми на практике скоростями нагрева или охлай<дения, и результаты определения удельной теплоемкости хотя и дадут некоторые сведения о природе превращения, но будут неточными. Для изучения таких превращений можно использовать любой метод, который позволяет строить кривые зависимости удельной теплоемкости от температуры и проводить интегрирование площади между кривой и линией, представляющей аддитивную зависимость между теплоемкостями компонентов для оценки теплового эффекта превращения. [c.124]

Теплоемкость. Удельная теплоемкость окисла Y2O3 по данным [42] составляет 0,11729 кал1г-град. Средняя молярная теплоемкость того же соединения в интервале 273—373 °К составляет 23,2 кал моль-град [46]. Данные [47] по молярной теплоемкости Y2O3 при 16—300 °К приведены ниже [c.694]

Точность измерения теплоемкости в области очень низких температур должна быть высокой. Удельная теплоемкость уменьшается пропорционально температуре в третьей степени (закон Дебая), так что с понижением температуры мощность нагревания должна уменьшаться соответствующим образом и погрешности за счет тепловых потерь возрастают. Как правило, для определения удельной теплоемкости по методу Нернста при низких температурах относительный шаг по температуре не должен превьппать ДГ/7 = 1 %. [c.113]

Влияние давления на удельную теплоемкость твердых тел хорошо изучено вплоть до 10 ГПа [87]. Однако определение зависимости удельной теплоемкости от давления в области очень низких температур связано со значительными экспериментальными трудностями. В работе [88] измеряли удельную теплоемкость индия при давлении 0,8 ГПа и температурах, начиная с 1,3 К. В качестве среды, передающей давление, бьш использован алмазный порошок, имеющий низкую теплоемкость и высокую теплопроводность. Датчиками температуры служили угольные сопротивления. Образец нагревали переменным током. При расчетах был уточнен вклад алмазного порошка в измеряемую теплоемкость [89], чго позволило проводить эксперименты, не устанавливая квазиадиабати-ческих условий. [c.114]

V = i + 0,001171626 t -t- 0,00000127755 f- + -i- 0,00000080648 Коэфициент лучепреломления = 1,50808. Удельный объем при 20° 0,67171. Удельная теплоемкость чистого бензола по Треену (Trehin) при 16°,2—0,402, 20°,2 — 0,412, 30°,О—0,419, 42°,8—0,429, 50°,4—0,437, 58°, 1—0,449 удельная теплоемкость продажного Б., очищенного вымораживанием, при 18°,3 — 0,414, 22°,7 — 0,418, 31°,8 — 0,425, 40°,3 — 0,439, 52°,0 — 0,452. [c.254]

Основные определения. Удельной теплоемкостью, или (кратко) теплоемкостью, газа называют величину, измеряющую количество тепла, которое следует сообщить газу (или отнять от газа), чтобы температуру какой-либо единицы количества газа изменить на 1К (или, что то же, на 1 С). В зависимости от взятой единицы различают массовую (на 1 кг), объемную (на 1 м газа, взятый при нормальных условиях) и кил о мол ьн у ю (на 1 кмоль) теплоемкости газа. В самом общем случае это количество тепла зависит от того, при какой температуре находится газ и каково его давление, т. е. теплоемкость газа зависит от его давления и температуры. Однако для идеальных газов зависимость от давления ничтожна, и с достаточной для технических расчетов точностью можно считать, что теплоемкость идеальных газов зависит только от температуры газа. Однако в расчетах, не требующих большой точности, и в особенности если расчет ведется в пределах до 400—450 К (150 С), можно пренебречь и зависимостью от температуры, т. е. считать теплоемкость величиной постоянной. Наконец, теплоемкость зависит от того, как осуществляется процесс нагревания (охлаждения) газа. Среди множества таких процессов наибольшее значение имеют два один из них состоит в том, что при нагревании объем газа остается постоянным, в другом он изменяется, но так, что давление газа гари этом остается постоянным. Отсюда различают теплоемкость газа при постоянном объеме и теплоемкость газа при постоянном давлении. Таким образом, если массовую теплоемкость обозначить с, объемную с, а киломольную — цс (не следует это обозначение рассматривать как произведение цс), то в зависимости от характера процесса нагревания надо различать следующие значения теплоемкости с , v, l v, [c.18]

Примерно ниже 10 К теплопроводность ограшпена рассеянием на поверхности. Повтому вся зависимость от,1температуры возникает исключительно ва счет удельной теплоемкости, пропорциональной Г, причем чем больше поперечное сечение образца, тем выше теплопроводность. С повьппением температуры процессы переброса становятся менее редкими и теплопроводность, достигну максимума, начинает уменьшаться. Максимум имеет место, когда длина свободного пробега, отвечающая фонон-фононному рассеянию, становится сравнимой с длиной свободного пробега, отвечающего рассеянию на поверхности. При дальнейшем росте температуры теплопроводность быстро падает, поскольку стремительно нарастает частота .фонон-фононного рассеяния, а величина фононной теплоемкости стремится к постоянному значению. [c.132]

Некоторые металлы (медь, магний, алюминий) обладают сравнительно вьгсокими теплопроводностью и удельной теплоемкостью, что способствует б1.1строму охлаждению места сварки, требует применения более мощных источников теплоты при сварке, а в ряде случаев предварительного подогрева детали. [c.340]

Для пересчета в единицы СИ приведены таблицы переводных множителей для единиц длины — табл. IX, для единиц времени, площади, объема — табл. X, для единиц массы, плотности, удельного веса, силы — табл. XI для единиц давления, работы, энергии, количества теплоты — табл. XII для единиц мощности, теплового потока, теплоемкости, энтропии, удельной теплоемкости и удельной энтропии — табл. XIII для единиц плотности теплового потока, коэффициентов теплообмена (теплоотдачи) и теплопередачи, коэффициентов теплопроводности, температуропроводности и температурного градиента — табл. XIV. [c.12]

ТЕПЛОЕМКОСТИ, ЭНТГОПИИ, УДЕЛЬНОЙ ТЕПЛОЕМКОСТИ И УДЕЛЬНОЙ ЭНТРОПИИ [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...