Теплоемкость атомная

Следует отметить, что коэффициент пропорциональности у мал, поэтому величина теплоемкости электронного газа мала по сравнению с теплоемкостью атомной решетки. [c.116]

Ряд параграфов этой главы был посвящен изучению термодинамических свойств твердых тел при высоких давлениях и температурах и описанию методов экспериментального исследования этих свойств при помощи измерений параметров ударного сжатия вещества. Общая особенность этих методов состоит в том, что таким путем можно найти только механические параметры вещества давление, плотность и полную внутреннюю энергию. Измерение кинематических параметров ударной волны — скорости распространения фронта и массовой скорости вместе с использованием соотношений на фронте ударной волны — не дает возможности непосредственно определить такие важные термодинамические характеристики, как температуру и энтропию. Для нахождения температуры и энтропии по данным механических измерений необходимо задаваться теми или иными теоретическими схемами для описания термодинамических функций. Выше было использовано трехчленное представление давления и энергии, причем некоторые параметры, такие, как теплоемкость атомной решетки, коэффициенты электронной теплоемкости и электронного давления приходилось определять теоретическим путем. [c.599]

В качестве твердого компонента могут быть использованы частицы искусственного графика, двуокиси урана и тория, кварцевые, керамические, базальтовые и прочие частицы. Согласно данным гл. 6, 8, 10 их наличие в потоке в большинстве случаев позволяет заметно усилить теплообмен за счет интенсификации процесса и значительного увеличения объемной теплоемкости. В атомных реакторах могут найти применение дисперсные потоки как с инертным, так и активным [c.385]

Теплоемкость идеальных газов зависит не только от их температуры, но и от их атомности и характера процесса. Теплоемкость реальных газов зависит от их природных свойств, характера процесса, температуры и давления. [c.37]

В ЗТВ в процессе нагрева и охлаждения при сварке, а также в шве при охлаждении получают развитие целый ряд фазовых структурных превращений. Под фазовыми превращениями (переходами I рода) понимают превращения с образованием новых фаз, отличающихся от исходных атомно-кристаллическим строением, часто составом, свойствами, и разграниченных с ними поверхностями раздела (межфазными границами). При образовании новой фазы в ее объеме меняется свободная энергия, скачкообразно изменяются энтропия, теплосодержание и в момент превращения теплоемкость стремится к бесконечности. В связи с этим фазовое превращение сопровождается выделением или. поглощением теплоты. При структурных превращениях (переходах FI рода) происходит перераспределение дефектов кристаллической решетки, легирующих элементов и примесей и изменение субструктуры существующих фаз. Структурные превращения сопровождаются плавным изменением свободной энергии, энтропии и теплосодержания, скачкообразным — теплоемкости, и не сопровождаются выделением теплоты. [c.491]

Если кристалл состоит из отдельных атомов, то теплоемкость одного грамм-атома, или атомная теплоемкость, будет равна [c.317]

Значения и /, приведенные для сверхпроводящих элементов, получены из измерений в нормальном состоянии. Атомная теплоемкость решетки в сверхпроводящем состоянии должна соответствовать тому же значению Однако в настоящее время нельзя утверждать, что для металлов в сверхпроводящем состоянии можно найти одинаковое выражение величины электронной тен.лоемкости Се( ) через параметры, определяемые для каждого данного элемента. (Выражения, предложенные для Се( ), и трудности, возникающие при их ирименении, обсуждаются в и. 33.) Поэтому мы не приводим аналитических выражений для e s) п Для более подробного ознакомления с вопросом отсылаем читателя к оригинальным работам. [c.335]

Атомная теплоемкость элементов при низких температурах ) [c.336]

В рассмотренной в первых главах модели кристалла полагалось, что атомы неподвижны. В этом приближении удалось объяснить ряд характеристик и свойств кристаллов и в отдельных случаях оценить их величины, например энергию связи, электропроводность (при низких температурах), электронную теплоемкость, существование наряду с атомно-кристаллической структурой электронной структуры и т. д. Тем не менее хорошо известны многие характеристики кристаллов, объяснение которых в рамках такой статической модели оказывается несостоятельным. К ним относятся, например, атомная теплоемкость кристалла (т. е. теплоемкость, связанная с движением ядер, а не электронов), тепловое расширение, электросопротивление при высоких температурах и т. д. [c.208]

Итак, теплоемкость зависит от характера процесса и от температуры, хотя в приближенных расчетах допустимо считать теплоемкость не зависящей от температуры. Если процессы протекают в области сравнительно невысоких температур, то теплоемкость считают величиной постоянной. Опытным путем была установлена зависимость мольной теплоемкости от атомности газов (табл. 5.1). [c.134]

Теплоемкость газа зависит от физических свойств газа и прежде всего от атомности его, увеличиваясь вместе с увеличением последней. [c.41]

Зависимость теплоемкости от температуры. Из физики известно, что молекулярно-кинетическая теория теплоемкости устанавливает значение теплоемкости идеального газа только в зависимости от его атомности (степеней свободы). В основе этой теории лежит закон о равномерном распределении внутренней энергии по степеням свободы поступательного и вращательного движений молекул. Поэтому удельная внутренняя энергия одного моля идеального газа пропорциональна числу степеней свободы и определяется выражением [c.29]

Если возможно принять теплоемкость постоянной, а кроме того, теплоемкость б , , —одинаковой для газов равной атомности, то формула (6.71) значительно упрощается [c.86]

Как сказано выше, для грубых подсчетов применительно к небольшим интервалам температур величину теплоемкости можно считать неизменной. В таких случаях мольные теплоемкости цср и определяются атомностью газов и для них можно пользоваться следующими значениями [c.35]

В пределах температур 273—2073 С атомная теплоемкость вольфрама определяется уравнением [c.448]

Установлено, что теплоемкость различных газов находится в прямой зависимости от температуры и атомности газов. Однако у одноатомных газов эта зависимость проявляется слабо и в расчетах не учитывается. Поэтому теплоемкость одноатомных газов считается постоянной величиной, не зависящей от температуры. [c.32]

В табл. 1 приведены приближенные значения постоянных удельных теплоемкостей (массовой, объемной, молярной) для газов различной атомности. Она удобна для практического использования при подсчете удельной теплоемкости газов и "количества тепла в процессах. [c.32]

В начале XIX в. было установлено, что измеренные значения теплоемкостей отклоняются от значении, получаемых по правилу Дю-лонга и Пти, при температурах ниже 250 К (рис. 8.4). После того как удалось окончательно установить атомно-молекулярное строение твердых тел, стало ясно, что классический метод расчета энергии атомных уровней не совсем точен. Во-первых, атомы испускают энергию в форме квантов. Во-вторых, в твердом теле также существует тесное взаимодействие, вызванное малым расстоянием между [c.212]

Удельная теплоемкость полимерных материалов зависит прежде всего от удельной теплоемкости основного макромолекулярного вещества и добавок. Удельная теплоемкость сравнима, в общем случае, с удельной теплоемкостью большинства органических и минеральных веществ но она больше удельной теплоемкости металлов. Это типичный параметр, зависящий от состава вещества, на который структура молекул не влияет. Удельную теплоемкость полимерного материала можно подсчитать с точностью до 4—8%, как сумму атомных теплоемкостей веществ, входящих в его состав. [c.30]

Теоретические исследования показали, что мольные теплоемкости идеальных газов зависят только от атомности газа и не зависят от того, для какого газа данной атомности подсчитывают теплоемкость. [c.47]

Как следует из этой таблицы, мольные теплоемкости для реальных газов одной атомности неодинаковы. [c.49]

Из уравнения (6-8) следует, что зависимость fi ,=/ (Г/0), представленная на графике рис. в-2, справедлива для любых твердых тел. Зная константу 0 для данного вещества и атомную массу этого вещества, с помощью графика на рис. 6-2 можно легко определить теплоемкость твердого вещества при температуре Т. [c.158]

Теплоемкость тела зависит в первую очередь от его физических свойств. Например, у воды весовая теплоемкость равна примерно 1 ккал/кг град, у нефти — примерно 0,5 ктл/кг град, у воздуха — примерно 0,24 ктл/кг град и т. д. У газо в величина теплоемкости зависит как от их атомности, возрастая с увеличением ее, так и от характера процесса, в котором сообщается <или отводится) тепло. [c.42]

Теплоемкость. Атомная теплоемкость InSb 1 при 80, 180 и 300 °К составляет соответственно 4,08 5,48 и 5,88 кал/г-атом-град [132]. Теплоемкость этого соединения при повышенных температурах определяли в работах [28, 89]. Данные [28] приведены в табл. 216, [c.481]

В 1913 г. Вин [23] писал Данные теории излучения и новейшая теория теплоемкости доказали, что электронная теория металлов должна быть построена па существенно новой основе . Вин установил ряд важных положений, которые и в иастояш,ее время существенны для понимания электронной проводимости, и показал, что говорить о наличии эффективно свободных электронов в атомной решетке моншо только в том случае, если эти элс1 троны обладают скоростью V, которая не зависит от температуры и остается неизменной вплоть до абсолютного нуля. На основании опытов Камерлинг-Оннеса при очень низких температурах Вин пришел к выводу, что если структура решетки полностью регулярна, то проводимость металла должна быть бесконечно большой. При более высокой температуре колебания атомов металл должны нарушать периодичность решетки и приводить к столкновениям атомов с электронами проводимости. Основываясь па уравнении Друде [c.157]

Теория Эйнштейна. Уже в 1900 г. было известно, что атомная теплоемкость некоторых элементов (например, углерода в виде алмаза) при комнатной температуре меньше величины Зй, а теплоемкость других элементов становится меньше SB в области более гшзких температур [31]. Для объяснения этих явлений Эйнштейн [2—4] предложил заменить классическую величину к для средней энергии осциллятора формулой Планка [c.318]

Следующий, казалось бы естественный, шаг, предпринятый в направлении учета взаимодействия электронов, привел к результатам, которые вообще не подтверждаются экспериментально. Речь идет о замене простого произведения атомных волновых функций их линейной комбинацией в виде известного определителя, которая удовлетворяет требованию антисимметрии волновой функции по отношению к перестановкам частиц. Это приводит к появлению обменной э ргии, уменьшению величины gj ) и следующей зависимости электронной теплоемкости от температуры [c.326]

Электронная тенлоемкост . в нормальном и сверхпроводящем состояниях. На фиг. 25 приводятся зависимости и jT от Т , вычисленные из результатов измерений Кеезома и ван-Лера для олова. Здесь п представляют собой соответственно атомные теплоемкости в нормальном и сверхпроводящем состояниях. Сплошными прямыми па фиг. 25 изображены значения полученные с помощью приближенной формулы Кока [178, 179] для температурной зависимости теплоемкости. Для атомной теплоемкости он принимает обычное выражение [c.362]

Р 41. Теплоемкость. Теплоемкость нонасыщепных пленок гелия на крокусе измерялась Фредериксом [173] в Лейдене. Ряд кривых теплоемкости для различных толщин приведен на фиг. 101. Высказывалось иредноложение, что благодаря очень сильному сжатию на поверхности твердого основания пленка в действительности гораздо более плотна и значения толщин, приводимые автором, следует пересчитать прн допущении, что первые четыре атомных слоя образовывают один сжатый слой. Интересно отметить, что теплоемкость этих первых четырех слоев не имеет аномалии, тогда как при больших толщинах пленки в величине ее теплоемкости возникают заметные аномалии, которые растут с насыщением и сдвигаются к более высоким температурам. [c.873]

Формула (3.28) получена в рамках классической кинетической теории газов в результате допущений, упрощающих реальную физическую обстановку. Поэтому необходимо сравнить величины k, вычисленные по (3.28), с измеренными. Например, для одноатом-иого газа аргона экспериментально получено значение fe= 1,667, т. е. полностью совпадающее с вычисленным. Для двух- и трех-атомных газов при комнатной температуре экспериментально получены значения k, практически не отличающиеся от измеренных Как уже отмечалось, теплоемкости всех реальных газов зависят [c.36]

Определить температуру на поверхности и в центре уранового стержня 1 атомного реактора (рис. 15.5) при условии равномерности потока нейтронов, если по кольцевому пространству замедлителя 3, образованному стержнем и внутренним кожухом 2, циркулирует охладитель 4 (жидкий натрий) со скоростью w — 3 м/с. Температура натрия на входе Т == 394°С, на выходе Т ж — 56ГС. Наружный диаметр стержня d T = 26 мм, внутренний диаметр кожуха замедлителя d,, 38 мм. Коэффициент теплоотдач от стержня к охладителю а = 45 ООО Вт/(м -К) теплопроводность урана Ку = 32,6 Вт/(м-К). Активная длина реактора L = 4,5 м. Плотность натрия р — 902 кг/м , теплоемкость с = [c.235]

При не очень низких температурах теплоемкость твердого тела примерно в 2 раза бо.,1Ьше теплоемкостн того же вещества в газообразном состоянии. Молярная теплоемкость твердого соединения, состоящего из п атомов, равна сумме атомных теплоемкостей, которые по правилу Дюлонга и Пти приближенно постоянны и равны при обычных температурах 3 -iP =5,96 ккал моль-град, так что в среднем jx ,j 5,69 п. Атомная теплоемкость при постоянном давлении больше атомной теплоемкости при постоянном объеме не более чем на 0,5 ккал/град-атом] теплоемкость приближенно равна 6,2 л ккал моль-град. [c.41]

Так как в нашем изложении условились считать и, а и с,, постоянными коэффициентами, число Рг надлежит полагать также постоянным. С большой точностью это оправдывается для газов, находящихся в состояниях, близких к идеальному. В таких случаях число Прандтля согласно элементарной кинетической теории зависит только от атомности и равно для одноатомных газов — 0,67, для двухатомных —0,72 и для трехатомных0,8. Действительные значения близки к указанным, и их можно найти в справочных таблицах. Число Прандтля для жидкостей приблизительно пропорционально коэффициенту вязкости р. и, следовательно, существенно увеличивается при охлаждении. В око-локритической области число Рг резко зависит и от температуры, и от давления, качественно повторяя ход теплоемкости с.,. [c.87]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ (решеточная — теплоемкость, связанная с поглощением теплоты кристаллической решеткой удельная— тепловая характеристика вещества, определяемая отношением теплоемкости тела к его массе электронная — теплоемкость металлов, связанная с поглощением теплоты электронным газом) ТЕПЛООБМЕН (излучением осущесгв-ляется телами вследствие испускания и поглощения ими электромагнитного излучения конвективный происходит в жидкостях, газах или сыпучих средах путем переноса теплоты потоками вещества и его теплопроводности теплопровод-ноетью проходит путем направленного переноса теплоты от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящего к выравниванию их температуры) ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ (решеточная осуществляется кристаллической решеткой стационарная характеризуется неизменностью температуры различных частей тела во времени электронная — теплопроводность металлов, осуществляемая электронами проводимости) ТЕПЛОТА (иенарения поглощается жидкостью в процессе ее испарения при данной температуре конденсации выделяется насыщенным паром при его конденсации образования — тепловой эффект химического соединения из простых веществ в их стандартных состояниях плавления поглощается твердым телом в процессе его плавления при данной температуре сгорания — отношение теплоты, выделяющейся при сгорании топлива, к объему или массе сгоревшего топлива удельная — отношение теплоты фазового перехода к массе вещества фазового перехода — теплота, поглощаемая или выделяемая при фазовом переходе первого рода) ТЕРМОДЕСОРБЦИЯ — удаление путем нагревания тела атомов и молекул, адсорбированных поверхностью тела ТЕРМОДИНАМИКА — раздел физики, изучающий свойства макроскопических физических систем на основе анализа превращений без обращения к атомно-молекулярному строению вещества [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...