Тела Теплоемкость удельная

При нагревании различных тел до одинаковой температуры требуется разное количество тепла. Это объясняется тем, что разные тела имеют различную удельную теплоемкость. Удельной теплоемкостью какого-либо вещества (обозначаемой буквой с) называется количество тепла (ккал), которое необходимо для нагревания единицы массы этого вещества на 1°С. [c.15]

В таблицах 1-10—1-22 будут приведены значения удельного веса, объемного веса (для твердых тел), теплоемкости, а также коэффициентов теплопроводности и вязкости. [c.19]

Символы Т —абсолютная температура, °K(T = 273 + Q и Гв — соответственно температура воздуха и температура адиабатического насыщения (температура мокрого термометра) — температура радиационной поверхности и и — соответственно влагосодержание и критическое влагосодержание пористого тела Ср —удельная изобарная теплоемкость влажного воздуха (парогазовой смеси) р — плотность влажного воздуха v — коэффициент кинематической вязкости а — коэффициент температуропроводности —коэффициент теплопроводности влажного воздуха — коэффициент взаимной диффузии — относительное парциальное давление пара, равное отношению парциального давления пара к общему давлению парогазовой смеси w — скорость движения воздуха р о — относительная концентрация г-ком-понента в смеси, равная отношению объемной концентрации р,- к плотности смеси р(р,о =рУр) Рю—относительная концентрация пара во влажном воздухе <р — влажность воздуха (< = pj/pj ре — давление насыщенного пара — химический потенциал г-го компонента М,-— молекулярный вес г-го компонента Л,-—удельная энтальпия г-го компонента R — универсальная газовая постоянная г—удельная теплота испарения жидкости. [c.25]

Тепловая проводимость О и тепловая емкость С зависят от круговой частоты ш. При достаточно высокой частоте тепловая емкость С приблизительно равна теплоемкости тела (произведению удельной объемной теплоемкости материала тела на его объем). При приближенном расчете модуля амплитуды колебаний средней объемной температуры тела можно считать, что (7 —тепловая проводимость, соответствующая настолько низкой частоте, что глубина проникновения температурных колебаний значительно больше размеров тела, а С — теплоемкость тела. Таким образом, амплитуда изменения средней объ-елиной температуры при периодическом выделении тепла в объеме тела в первом приближении определяется теплоемкостью тела, частотой периодического выделения тепла и стационарной тепловой проводимостью О. Последняя равна отношению полной мощности источников тепла в теле к превышению его средней объемной температуры над температурой окружающей среды при стационарном тепловом состоя- [c.316]

Однако уже сейчас — на первой стадии нашего анализа рабочих характеристик двигателя Стирлинга — становится ясно, что очень трудно (а порой и почти невозможно) выделить индивидуальное влияние какого-либо параметра, поэтому при интерпретации полученных результатов необходимо соблюдать большую осторожность. Влияния температуры, давления и скорости часто могут перекрываться, и в тех случаях, когда индивидуальные влияния противоположны, общий эффект может быть весьма малым. Более того, такие параметры, как температура и давление, по-разному влияют на различные рабочие тела. Например, удельная теплоемкость одного из трех наиболее распространенных рабочих тел — гелия — не зависит от давления и температуры в пределах обычных для таких двигателей диапазонов рабочих значений этих параметров, в то же время удельная теплоемкость двух других часто используемых рабочих тел — водорода и воздуха — существенно зависит от этих параметров. Тем не менее мы попытаемся, где это возможно, разделить индивидуальные влияния параметров, что сделает более понятной их значимость и их вклад в формирование общих рабочих характеристик двигателя. Однако, даже если это будет сделано, в реальных условиях необходимо проследить влияние всех параметров в широком диапазоне рабочих режимов двигателя, и для выяснения общего характера влияния потребуется полная рабочая диаграмма двигателя. [c.79]

Для твердых тел изменением удельной теплоемкости в зависимости от способа нагрева пренебрегают, и поэтому с можно заменить на Ср, т. е. на удельную теплоемкость при постоянном давлении. К этому вопросу мы вернемся ниже (см. стр. 21). [c.17]

Удельная теплоемкость. Удельной теплоемкостью с вещества называют величину, равную отношению теплоемкости однородного тела к его массе, т. е. [c.57]

Теплоемкость определяется количеством тепла, поглощаемым телом при нагревании его на один градус. Для сравнительной оценки теплоемкости различных металлов вводится понятие удельной теплоемкости. Удельная теплоемкость — тепло, затраченное для нагрева 1 г вещества на один градус и измеряется в кал г град). В данном случае оценивается то тепло, которое идет на раскачивание ионов металла в узлах кристаллической решетки и в меньшей мере на ускорение передвижения [c.132]

Теплоемкость удельная 185 Тела твердые вращающиеся — [c.600]

Совокупность значений некоторого числа физических величин, характеризующих физические свойства тела (системы тел), определяет состояние тела (системы тел) — термодинамическое состояние. Физические величины, однозначно определяющие состояние тела (системы тел), называются термодинамическими параметрами ). К термодинамическим параметрам тел относятся температура, плотность, теплоемкость, удельное электрическое сопротивление и многие другие физические величины. [c.123]

Сообщение телу теплоты в каком-либо процессе вызывает изменение его состояния и в общем случае сопровождается изменением температуры. Отношение теплоты dq, полученной единицей количества вещества при бесконечно малом изменении его состояния, к изменению температуры dt называют удельной теплоемкостью тела в данном процессе-. [c.69]

Истинная удельная массовая теплоемкость с есть количество теплоты, необходимое для изменения на один кельвин температуры единицы массы тела (см. рис. 5.3). В расчетах бывает удобно пользоваться средней удельной массовой теплоемкостью в данном интервале температур от 7) до Т2 [c.142]

Удельная теплоемкость. Если процесс теплопередачи не сопровождается работой ( А = О), то на основании первого закона термодинамики количество теплоты Q равно изменению внутренней энергии тела hU [c.96]

Удельная теплоемкость вещества не является его однозначной характеристикой. В зависимости от условий, при которых осуществляется теплопередача, а именно от значения работы А, сопровождающей этот процесс, одинаковое количество теплоты, переданное телу, может вызвать различные изменения его внутренней энергии и, следовательно, температуры. В таблицах обычно приводятся данные об удельной теплоемкости вещества при условии постоянного объема тела, т. е. при условии равенства нулю работы внешних сил. [c.97]

Опубликованы изотермы газов при низких температурах, таблицы и кривые теплоемкостей газов и твердых тел, таблицы удельных электрических сопротивлений. Оннес измерил удельные электрические сопротивления большинства хороших электропроводников (медь, алюминий, серебро) и приступил к исследованию сопротивления твердой (конечно, твердой — ведь температура всего лишь на несколько градусов выше абсолютного нуля ) ртути. И вот тут-то его ол идал сюрприз, да еще какой [c.148]

Для газов различают две удельные теплоемкости— удельную теплоемкость при неизменном давяевии Ср и удельную теплоемкость при неизменном объеме с . Очевидно, что Ср>с-о, так как при расширении нагревающийся газ совершает механическую работу. Для твердых и жидких тел различие между Ср и практически отсутствует. [c.40]

Из определения величины энтропии следует, что ее размерность для случая, когда количество рабочего тела равно 1 кг, будет дж1 кг -град). Для т кг рабочего тела энтропия определится как произведение тз = 3 (дж1град). Энтропия 1 кг рабочего тела называется удельной. Несмотря на то, что размерность удельной энтропии такова же, как и теплоемкости, между этими величинами существует глубокое принципиальное раз.чичие, которое может быть установлено даже на основе чисто формального рассмотрения этих величин. [c.81]

Удельной теплоемкостью с тела называется то количество тепла в кг-кал, которое непбходимо для повышения температуры 1 кг этого тела на 1°. Вообще говоря, теплоемкость зависит от температуры тела. Поэтому Окг тела, теплоемкость которого равна с, требуют для повышения температуры с до 2 количество тепла [c.543]

Можно показать, чго сущность -изменений ов 0бо1дной энергии в завиоимости о г темтературы в первую очередь обусловлена изменением теплоемкости. Пусть происходит нагрев к1р1исталлического тела, имеющего удельную теплоемкость СР, с ув-е-личением температуры на йТ. Поглощенная теплота dQ = Ср dT по первому закону термодинамики [c.574]

Для расчета нагрева (и охлаждения) тел используют решения дифференциальных уравнений теплопроводности. Точные решения имеются для тел правильной формы при этом принимаются следующие условия 1) тело считается однородн лм и изотропным 2) физические параметры тела — коэффициент теплопроводности, теплоемкость, удельный вес — постоянны 3) агрегатное состояние тела не меняется. [c.48]

При этом различают удельные теплоемкости влажного тела, рассчитанные на едигшцу массы абсолютно сухого с и влажного тела. Между с и Сц существует следующая зависимость [c.517]

Удельные теплоемкости абсолютно сухих тел незначительно отличаются друг от друга, и температура практически не влияет на величипр этих теплоемкостей. [c.517]

Так как изменение количества теплоты в единицу времени есть тепловой поток, то dQ/dt = 0 = T(dTldt), где Ст. = ст — аналог электрической емкости с — удельная теплоемкость m — масса тела. [c.71]

В общем случае коэффициент теплопроводности X, Вт/(см-К), удельная теплоемкость с, Дж/(г-К), плотность р, г/см /-го тела и поверх-ностая плотность теплового потока q , Вт/см зависят также от координата, у, Z, времени t и температуры Т. [c.119]

Смотреть страницы где упоминается термин Тела Теплоемкость удельная : [c.147] [c.361] [c.372] [c.195] [c.69] [c.73] [c.24] [c.212] [c.437] [c.37] [c.86] [c.117] [c.136] [c.158] [c.37] [c.112] [c.22] [c.507] [c.517] [c.517] [c.522] [c.46] [c.63] [c.423] [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...