Удельная теплоемкость воды и водяного пара

Рис. 4.3. Зависимость удельной теплоемкости воды и водяного пара от температуры при различных давлениях

В качестве исходных данных вводятся в табличной форме также значения теплофизических параметров воды и водяного пара удельные объемы кипящей воды i и сухого насыщенного пара v", удельные энтальпия / и теплота парообразования г, абсолютная температура Т и изохорные теплоемкости кипящей воды с и сухого насыщенного пара с , кривая упругости р = / (Г) [49]. [c.127]

Точки максимума удельной теплоемкости Ср естественно принять за точки условного фазового перехода в сверхкритической области воды и водяного пара. Эти точки характеризуются следующими численными значениями температур Тф и давлений р пара [c.36]

Д 1п ро- Здесь Ср — средняя удельная теплоемкость в диапазоне температур от до при давлении р , вычисляемая по таблицам для воды и водяного пара при Т = = 0,5(Т .,+ То). [c.477]

Приведены таблицы значений удельного объема, энтальпии, энтропии, изобарной теплоемкости, скорости звука, поверхностного натяжения, динамической вязкости, теплопроводности и числа Прандтля для воды и водяного пара, рассчитанных по уравнениям, рекомендованным Международной ассоциацией по свойствам воды и водяного пара для применения в промышленных расчетах. Таблицы термодинамических свойств охватывают область параметров до температуры 800 °С и давления 100 МПа (до 1000 °С при давлениях ниже 10 МПа), включая состояния насыщения. Для этой же области параметров даны и значения динамической вязкости. Предельная температура области применения данных о теплопроводности в зависимости от давления — от 800 до 500 °С. [c.2]

Значения удельного объема, энтальпии и энтропии воды и водяного пара в состояниях насыщения приведены в табл. I (в зависимости от температуры) и табл. II (в зависимости от давления), а величины их изобарной теплоемкости в этих состояниях — в табл. VI. В этой же таблице помещены и значения коэффициента поверхностного натяжения воды. [c.13]

Для однофазных состояний воды и водяного пара значения удельного объема, энтальпии и энтропии представлены в табл. III, изобарной теплоемкости — в табл. IV, а скорости звука — в табл. V. Все эти таблицы охватывают область температур О. .. 1000 °С при давлениях до 10 МПа и О. .. 800 °С при давлениях до 100 МПа. [c.13]

Значения удельной энтропии воды s (учетом переменного значения удельной теплоемкости с1) и сухого насыщенного пара s" приведены в таблице насыщенного водяного пара. [c.166]

Термодинамика системы воздух — вода — пар проста поэтому такая система удобна для иллюстрации задач массопереноса, в которых в L-состоянии находится жидкость, а в О- и оо-состояниях — газ. Мы рассмотрим сначала расчет этой системы, затем — систем с химическими реакциями и, наконец, некоторые специальные случаи. Если считать газ совершенным и для определения парциальных давлений использовать только закон Гиббса—Дальтона, то термодинамическое состояние рассматриваемой системы однозначно определяется заданием следующих параметров кривой зависимости давления насыщенных паров воды от температуры, скрытой теплоты испарения Н2О при некоторой определяющей температуре, а также удельных теплоемкостей воды, водяного пара и воздуха. [c.389]

Таблица 9. П. Зависимость удельной изобарной теплоемкости Ср, кДж/(кг К), аммиака, воды, водяного пара и углекислого газа от давления и температуры

Вода (водяной пар) при впрыске в огневую зону благодаря более высокой удельной теплоемкости, чем у продуктов сгорания, прогревается до температуры газов и забирает часть теплоты. В результате температура в зоне реакции понижается, чем обеспечивается пониженная эмиссия оксидов азота. [c.208]

Этим способом можно для всех индивидуальных веществ установить зависимость энтропии от температуры, определив теплоемкости и энтальпии фазовых переходов во всем интервале температур, допустимом для измерений вплоть до непосредственной близости к абсолютному нулю. При этом остается неопределенной ее константа интегрирования. Обычно ее выбирают по соглашению из соображений удобства. В таблицах водяного пара, в частности, энтропия жидкой воды при температуре 0°С и соответствующем давлении насыщения принята за нуль. Для газов исходным состоянием обычно считается 0° С и 1 физ. ат. В случае аммиака и углекислоты удельную энтропию жидкости при 0° С и соответствующем давлении насыщения принимают равной I ккал/кг град, для того чтобы избежать отрицательных значений энтропии в важной для холодильной техники области отрицательных температур. Неопределенность константы интегрирования для энтропии устраняется только теоремой Нернста, которую мы рассмотрим далее. [c.327]

Пример 2. Построение графика зависимости удельной изобарной теплоемкости воды и водяного пара от давления и температуры в Math ad Professional. [c.129]

В теплотехнике и хладотехнике используют в качестве рабочих тел и холодильных агентов различные жидкости и их пары аммиак NH3, двуокись углерода СО. , фреоны (фторхлорорганические соединения), ртуть Hg и др., но наиболее широко применяют в качестве рабочего тела теплоэнергетической установки и в качестве теплоносителя воду и водяной пар. Объясняется это их ценными свойствами высокой удельной теплоемкостью жидкой воды и пара, доступностью, невысокой стоимостью и др. [c.155]

Наибольшее значение термического КПД цикла может быть получено при максимально высоких температурах подводимой теплоты, что подтверждается проведенным выше анализом зависимости КПД паровых циклов от параметров рабочего агента. Однако для создания реальных циклов и реализации указанных преимуществ требуются особые природные свойства рабочего тела, так как в отличие от цикла Карно в цикле Ренкина качество рабочего тела существенно влияет на термический КПД установки. Наиболее часто в качестве рабочего тела в современных энергетических паровых установках испольаус-ся водяной пар. Однако вода по своим свойствам не может удовлетворять всем требованиям, предъявляемым к рабочим телам о целью увеличения КПД. Прежде всего она имеет низкую критическую темпера-туру (Т р 647.15 К) и при этом достаточно большое критическое давление р р = 22,219 МПа. При таких физических свойствах воды и водяного пара при росте температуры перегрева не удается существенно повысить среднюю температуру подводимой теплоты. Вода имеет слишком большое значение удельной теплоемкости, а это, как [c.318]

Свойства воды и водяного пара на линии насыщения. Приведенные здесь таблицы теплофизических свойств воды и водяного пара на линии насыщения подготовлены А. А. Александровым и М. С. Трахтенгерцем по данным [1, 5, 7, 19]. Таблицы П. 1.1, П.1.2 получены расчетом по соответствующим соотношениям. Отклонения полученных значений от рекомендованных составляют температура насыщения до 0,02 К удельный объем до 0,05% энтальпия до 0,2 кДж/кг удельный объем воды до 0,08% энтальпия пара до 0,9 кДж/кг удельный объем пара до 0,1% теплоемкость воды до температуры 350 °С до 0,15% свыше 350 °С до 1—2% теплоемкость пара до температуры 360 С до 0,2% при температуре 373 °С до 10—12% динамическая вязкость воды при температуре до 330 °С — до 0,3%, при 330—370 С до 0,8%, при более высоких температурах до 6% динамическая вязкость пара при температуре до 300 °С — до 0,3%, при температурах от 300 до 350 °С до 0,5%, от 350 до 370 °С до 0,1%, свыше 370 °С до 6% теплопроводность воды до 0,6% теплопроводность пара при температурах ниже 340 °С до 0,7%, при более высоких температурах до 3% коэффициент поверхностного натяжения при температурах ниже 260 °С до 0,1%, при более высоких температурах (до 365 °С) до 4%. [c.199]

Для начальной, исходной точки сверхкри-тических изобар КПД используем понятие о точке условного фазового перехода воды в сверхкритической области, вытекающее из природы воды и водяного пара. Действительно, фазовый переход воды в докритической области характеризуется бесконечно большим значением удельной теплоемкости Ср=оо. [c.35]

Температура плавления 0° при давлении 760 мм рт. ст., -j- 0,008° в вакууме, — 20° при 2000 kz m . Температура к и п е и и я100° при давлении в 760 мм рт. ст. Удельный вес льда при 0° = 0,9167, воды при 0° = 0,99У87, при 4°=1, при 14° = 0,99927, при 22° = 0,9978 кг дм . Таблица удельного веса и удельного объема воды см. т. I стр. 606. 1 л водяного пара весит при 100° и 760 мм рт. ст. 0,597 г. Состав воды в весовых процентах 88,81 кислорода и 11,19 водорода. Критическая температура воды 370° (по К. А. Г о ф м а и у). Таблица удельной теплоемкости воды см. т. I стр. 607 и след. [c.1254]

Если на основании выполненных до сих пор приблизительных расчетов и оценок принималось, что перенос водяных паров механическим путем вследствие избыточного давления воздуха примерно в 100 раз больше, чем перенос путем диффузии, то полученные результаты систематических расчетов показывают, что даже при минимальных избыточных давлениях это соотношение достигает 150 — 300. Архитекторы, конструкторы, изготовители легких перекрытий и строительные фирмы должны всемерно заботиться о том, чтобы как можно лучше уплотнить все конструктивные швы, щели, отверстия (для крепления), примыкания к стенам и т. п. Фирмы, которые занимаются кондиционированием, со своей стороны должны заботиться о том, чтобы сделать избыточное давление воздуха в кондиционируемых помещениях как можно меньшим. Известны случаи, когда приходилось устанавливать вентиляторы колоссальной производительности, измеряемой тысячами кубометров в час, чтобы создать в чердачном пространстве компенсирующее повышенное давление. Опасен не столько сам по себе чрезмерно большой перенос влаги, сколько высокая интенсивность этого переноса во времени. При площади перекрытия 1000 м и избыточном давлении всего лишь несколько выше 19,6 Па через него каждый час проходит около 100 л воды. Происходит также значительная потеря тепловой энергии. Так, 1 м воздуха, имеющий массу 1,16 кг и удельную теплоемкость Ср=ЫО Дж/(кг-°С) при разности температуры 18° (21—3) имеет теплоемкость 1,16-0,24 18 21 10 Дж. При переносе через 1 м порядка десяти, а через 1000 площади перекрытия 10 000 м воздуха в час дополнительно уходит и бесполезно теряется 50 000 ккал/ч. При стоимости тепла 30 марок ФРГ за 10 ккал дополнительные потери составляют 1,5 марок в час. В течение отопительного периода продолжительностью 5000 ч в год бесполезно растрачивается 7500 марок. Повреждения, связанные при этом с переувлажнением крыш, приводят к затратам еще более высокого порядка, которые в десятки раз больше. [c.120]

Символами (у1 с дополнительными индексами нач и кон обозначены средние по массе температуры материала в начале и конце сушки. Если /м.кон неизвестно из опыта, эту температуру можно определить приближенно при сушке форм и стержней м.кон 0,5(/1-4-4)—100° С при сушке сыпучих материалов м,кон 2—150 С. Удельную теплоемкость сухого материала в интервале указанных температур можно принимать См=0,84 кДж/(кг-К). Полагаем, что остающаяся в материале влага, соответствующая влажности. , %, нагревается в том же интервале температур, что и материал. Удельную теплоемкость этой влаги примем Свод 4190 Дж /(кг-К). Удельная энтальпия водяного пара при 100° С 1пюо= =2675 кДж/кг. Начальная удельная энтальпия воды /вс-д. н =0,00] Свод/м.нач=4,19 м.аач, кДж/кг. Перегрев [c.329]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...