Удельная теплоемкость газов жидкостей

В (2.119) — (2.124) приняты следующие обозначения Я), Нг, Яо —энтальпия сушильного агента на входе и выходе из сушильной камеры и на входе в генератор теплоты, кДж/кг сухого газа Сы, Сс, Стр — удельные теплоемкости пара, жидкости, сухого скелета материала и транспортных устройств, кДж/(кг-К) pi, тр2, <м1, <м2 — температуры соответственно на входе и выходе сушилки, транспортных устройств и материала, °С kt — коэффициент теплопередачи t-ro участка стенки камеры, рассчитываемый по [23, 31], Вт/(м -К) Fi — температурный напор. К, и поверхность i-ro участка стенки камеры, м . [c.180]

В противоположность твердым телам и жидкостям газы при нагревании при постоянном давлении совершают сравнительно большую работу. Иначе говоря, удельная теплоемкость газа при нагревании при постоянном давлении Ср существенно больше, чем удельная теплоемкость того же газа, нагреваемого при постоянном объеме, В общем случае [c.117]

Удельная теплоемкость системы жидкость — газ [c.248]

I) Калориметры для определения удельной теплоемкости газов или жидких топлив. В этих применениях вода циркулирует по секции, где сжигается некоторое количество газа или жидкости. Разность температур воды на входе и выходе измеряется. [c.154]

В зависимости от физических свойств жидкостей (газов) процесс теплообмена может протекать различно и своеобразно. Особенно большое влияние оказывают коэффициент теплопроводности удельная теплоемкость Ср, плотность р, коэффициент температуропроводности а, уже использовавшиеся при рассмотрении теплопроводности, и коэффициент вязкости (X. Для каждого вещ ества эти величины имеют определенные значения и являются функцией параметров состояния (температуры и давления, прежде всего температуры). Особенно существенные изменения физических свойств могут иметь место в околокритической области термодинамических состояний и в области очень низких температур. [c.127]

Термодинамика системы воздух — вода — пар проста поэтому такая система удобна для иллюстрации задач массопереноса, в которых в L-состоянии находится жидкость, а в О- и оо-состояниях — газ. Мы рассмотрим сначала расчет этой системы, затем — систем с химическими реакциями и, наконец, некоторые специальные случаи. Если считать газ совершенным и для определения парциальных давлений использовать только закон Гиббса—Дальтона, то термодинамическое состояние рассматриваемой системы однозначно определяется заданием следующих параметров кривой зависимости давления насыщенных паров воды от температуры, скрытой теплоты испарения Н2О при некоторой определяющей температуре, а также удельных теплоемкостей воды, водяного пара и воздуха. [c.389]

Иначе должна определяться теплоемкость в процессах, сопровождающихся массовым воздействием. В случае, например, пересыщенного газа всякое равновесное изменение состояния неизбежно влечет за собой фазовый переход . В этом случае влажный газ нельзя рассматривать как механическую смесь газа, пара и жидкости и выражать для него теплоемкость, как это принято для смесей, суммой произведений веса (или весовой доли) каждой составляющей на ее удельную теплоемкость. Выраженная таким образом теплоемкость не отвечала бы физическому смыслу этого понятия,, так как при этом не учитывалось бы тепло фазового перехода. [c.28]

Давление насыщенного пара принято по [Л. 43] удельный вес газа и жидкости на линии насыщения — по [Л. 34 и 46] энтальпия и энтропия — по [Л. 33, 112 и 115] вязкость жидкости— по [Л. 19] вязкость газа — по [Л. 38] теплоемкость Ср — по [Л. 34, 46] скрытая теплота испарения—по [Л. 9 и 43] г), v и Ср перегретого пара и некипящей жидкости по [Л. 43] Я,—по [Л. 46]. [c.51]

Давление насыщенных паров водорода принято по таблицам давлений паров индивидуальных веществ [Л. 47] удельный вес газа и жидкости в состоянии насыщения взят по [Л. 34] вязкость газообразного водорода — по [Л. 19] теплоемкость Ср — по [Л. 34]. [c.98]

В гл. 2 (100 страниц) Калорическое уравнения состояния рассматриваются вопросы первый закон термодинамики количество теплоты удельные теплоемкости скрытая теплота тепловые эффекты механическая работа эквивалентность работы и теплоты принцип сохранения энергии внутренняя энергия калорическое уравнение состояния с эмпирической и термодинамической точек зрения простые однородные вещества (газы, жидкости, твердые тела, сложные системы) внутренняя энергия и теплоемкость с точки зрения кинетической теории. [c.256]

Для ориентировки в значениях теплоемкости и в характере зависимости ее от температуры в приложении приводятся значения удельной теплоемкости при постоянном давлении (Ср) в табл. П-4 — для некоторых чистых металлов в табл. П-5 —для некоторых элементов и неорганических соединений в табл. П-6 — для некоторых марок стали в табл. П-7 — для воздуха и некоторых газов в табл. П-8 — для некоторых жидкостей. [c.12]

Метод протока заключается в непрерывном с постоянной скоростью пропускании газа или жидкости через калориметр. В калориметре вещество теряет или приобретает тепло. Зная температуру вещества перед введением в калориметр йо и конечную его температуру /, количество теплоты вычисляют по формуле (1.1). Для этого случая теплоемкость системы Н = Мс, где М — масса вещества, прошедшего через калориметр с — удельная теплоемкость вещества. [c.10]

Как можно видеть из гл. 1, для расчета конвективного теплообмена в однофазной химически однородной среде имеют значение следующие физические свойства среды, т. е. капельной жидкости или газа плотность р, удельная теплоемкость при постоянном давлении Ср, динамический коэффициент вязкости и коэффициент теплопроводности Я. [c.25]

Сжимаемость и соответствующая полная интегральная интенсивность рассеянного в СОг света приводились на фиг. 2 и 3. На фиг. И изображено отношение интенсивности центральной компоненты к интенсивности компонент Бриллюэна — Мандельштама. Поскольку для СОг рассматриваемые частоты фононов гораздо выше частоты колебательной релаксации [79], отношение интенсивностей дается модифицированной формулой Ландау — Плачека (63) с колебательной удельной теплоемкостью j = 0,06 кал/г-К [111]. В спектре света, рассеянного разреженным газом, а также жидкостью большой плотности, интенсивность более или менее равномерно распределена между центральной компонентой и боковыми компонентами. В надкритической области преобладает релеевская компонента. Однако интенсивность компонент Бриллюэна — Мандельштама, пропорциональная с , также возрастает по мере приближения к критической точке, хотя и гораздо медленнее. [c.133]

Релаксация этого вида свойственна многоатомным газам, а также неассоциированным многоатомным жидкостям, в которых основными структурными элементами являются несложные молекулы. Когда звуковые волны проходят через такую среду, то во время сжатия молекулы сначала получают энергию как кинетическую энергию движения в направлении волны только после этого энергия перераспределяется между другими степенями свободы за счет столкновений. Аналогично, при расширении энергия передается молекулам сначала от трансляционных степеней свободы. Если для установления равномерного распределения энергии по трансляционным и, вообще говоря, вращательным степеням свободы достаточно нескольких столкновений, то, чтобы изменить распределение энергии по колебательным степеням, необходимо много столкновений, поэтому значительная величина времени релаксации связана с установлением равновесия между степенями, которые быстро приспосабливаются к изменению давления (трансляционными и вращательными), и колебательными степенями. Принято называть внешними трансляционные и вращательные степени свободы и внутренними колебательные степени. В результате этого статическую удельную теплоемкость при постоянном объеме можно представить в виде суммы двух членов [c.176]

ВВЕДЕНИЕ основы ТЕОРИИ КРИВАЯ СОСУЩЕСТВОВАНИЯ И КРИТИЧЕСКАЯ ИЗОТЕРМА ДАННЫЕ ДЛЯ СЖИМАЕМОСТИ И УДЕЛЬНОЙ ТЕПЛОЕМКОСТИ СВОДКА РЕЗУЛЬТАТОВ ДЛЯ а, Р, V, и б ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННЫЕ ФЛУКТУАЦИИ ПЛОТНОСТИ ПОВЕРХНОСТНОЕ НАТЯЖЕНИЕ В КРИТИЧЕСКОЙ ТОЧКЕ СИСТЕМЫ ЖИДКОСТЬ-ГАЗ КИНЕТИЧЕСКИЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ РЕЗУЛЬТАТЫ ПРИ БОЛЬШИХ ЗНАЧЕНИЯХ О ВЫВОДЫ [c.231]

Другая основная величина — изотермическая сжимаемость,— сильно расходится в критической точке. Расходимость определяется показателем у, о котором имеются весьма скудные сведения. Его значение, по всей видимости, находится в области 1,1—1,3. Возможные различия этого показателя для жидкого, газообразного и парообразного состояний в критической области также не установлены. По-видимому, можно считать достаточно хорошо экспериментально установленным, что удельная теплоемкость при постоянном объеме и адиабатическая сжимаемость имеют логарифмическую особенность ). В случае системы жидкость — газ особый интерес представляет поверхностное натяжение, изучение которого, однако, требует дальнейших экспериментальных и теоретических усилий. В настоящее время показатель для непроводящих жидкостей, определенный на основе экспериментальных данных, находится в хорошем согласии с другими результатами. Величина ц для жидких металлов фактически неизвестна. [c.270]

Градуировка проточных калориметров должна быть проведена для каждого эксперимента, поскольку градуировочный коэффициент зависит от удельной теплоемкости и скорости течения исследуемой жидкости или газа. В принципе проточный калориметр может быть отградуирован только для разбавленных растворов, так как градуировочный коэффициент зависит от концентрации и ее изменения в ходе реакции, а также от изменения удельной теплоемкости и других параметров реакционной системы. [c.143]

Хотя количество тепла, уносимого газами, в процентном отношении примерно равно количеству тепла, отдаваемого охлаждающей жидкости, все же из-за низкой удельной теплоемкости отработавших газов и затрудненной теплопередачи для отопления используется только часть тепла газов. В простейших системах отопления отработавшие газы используются непосредственно как теплоноситель и пропускаются через расположенный внутри автомобиля калорифер (фиг. 2) газы проходят через теплообменник, обтекаемый циркулирующим внутренним или свежим воздухом (фиг. 3). [c.682]

У реальных жидкостей и газов удельные теплоемкости не постоянны, а изменяются с изменением температуры, как показано в табл. 2.2. Теплоемкость большинства жидкостей сильно возрастает с увеличением температуры. [c.51]

Удельные теплоемкости для газов различаются весьма заметно, а их отношение (обычно обозначаемое в технической литературе буквой к) С /Су представляет собой весьма важную для многих уравнений газовой динамики величину. Удельные теплоемкости жидкостей мало отличаются, так как у обычных жидкостей модуль объемной упругости велик. [c.52]

В газах изменение температуры приводит также к изменению плотиости газа (например, для разреженного газа согласно уравнению Клапейрона). Такой процесс является изобарным, так как выравнивание давления происходит гораздо быстрее, чем передача тепловой энергии выравнивание давления происходит путем макроскопического движения газа скорости такого движения, как правило, велики по сравнению с дрейфовыми скоростями молекул в процессе теплопроводности. Тепловая энергия газа массой I кг составляет СрТ, где ср — удельная теплоемкость газа при постоянном давлении. Значение Ср порядка М где М — масса молекулы газа. Напомним, что мы измеряем температуру в энергетических единицах, полагая постоянную Больцмана равной единице. Тепловая энергия единичного объема газа (нлн жидкости) равна рсрТ, где р — плотность вещества. [c.145]

Для полноты изложения следует отметить, что существует и ряд других теорий, объясняющих эффект окисления при ультразвуковом облучении жидкостей. Так, например, Портер и Юнг [1631], а также Гриффинг [2930] полагают, что химическое действие ультразвука обусловлено местным нагреванием, возникающим при сильном сжатии маленьких пузырьков газа (см. И настоящей главы) при этом важную роль играет отношение удельных теплоемкостей газа и его теплопроводность. Марбо [3481] считает, что кавитационные силы разрывают связи типа О—Н и при этом образуются ионы Н и ОН, которые и служат причиной последующих химических реакций. Миллер [4882] высказывает предположение, что механизм образования активных радикалов в содержащих кислород жидкостях таков же, каков и при облучении у-лучами. [c.523]

Высокая объемная удельная теплоемкость твердых частиц, или капель жидкости в составе многофазных систем по сравнению с газом, а также потребность в высоких коэффициентах теплоотдачи в газоохлаждаемых реакторах определили интерес к теплообмену смесей газ — твердые частицы при течении их по трубам. Теоретический анализ теплообмена таких смесей при турбулентном течении в трубах принадлежит Тьену [808, 809]. Он основан на результатах экспериментальных исследований систем газ — твердые частицы [212, 687], жидкие капли — газ [393] и жидкость — твердые частицы [676]. Анализ Тьена правомерен для следующей упрощенной модели [c.169]

Параметры струйного течения в конце камеры смешения, сечение 0-0 массовые расходы высоконапорной среды F , низконапорной среды F.J и их смеси F,,,), средняя скорость смеси о, ее компонентный состав С, о, удельная энтальпия / о, удельная теплоемкость С , температура Т 1, и плотность р о, а также содержание жидкости и газа, выражаемого в виде расходов жидкой ( и газовой С,, фаз, компонентный состав л, о и К,1,(1 ш)следних, их удельные теплоемкости С о, Ср о, Си,,о, число Пуассона 1,0, газовая постоянная Л (), удельные энтальпии // о и /( п, плотности р (, и р( ц рассчитываются по алгоритму, блок-схема которого представлена на рис. 5.2. [c.231]

Значительный интерес для электротехники представляет водород. Это очень легкий газ, обладающий весьма благоприятными свойствами для использования его в качестве охлаждающей среды вместо воздуха (водород характеризуется высокой теплопроводностью и удельной теплоемкостью). При использовании водорода охлаждение вращающихся электрических машин существенно улучшается. Кроме того, при замене воздуха водородом заметно снижаются потери мощности на трение ротора машины о саз и на вентиляцию, так как эти потери приблизительно пропорциональны плотности газа. Ввиду отсутствия окисляющего действия кислорода воздуха замедляется старение органической изоляции обмоток машины и устраняется опасность пожара при коротком замьпсании внутри машины. Наконец, в атмосфере водорода улучшаются условия работы щеток. Так как водородное охлаждение позволяет повысить мощность машины и ее КПД, крупные турбогенераторы и синхронные компенсаторы выполняются с водородньпч охлаждением (еще более эффективное охлаждение достигается циркуляцией жидкости внутри полых проводников обмоток статора и даже - что, конечно, технически сложнее - ротора). Применение циркуляционного водородного охлаждения требует герметизации машины (подшипники уплотняются при помощи масляных затворов). Чтобы избежать попадания внутрь машины B03ziyxa (водород при содержании его в возд тсе от 4 до 74% по объему образует взрывчатую смесь - гремучий газ), внутри машины поддерживается некоторое избыточное давление, сверх атмосферного постепенная утечка водорода восполняется подачей газа из баллонов. При прочих равных условиях электрическая прочность водорода примерно на 40 %, а угольного ангидрида СОт - на 10% ниже, чем электрическая прочность воздуха. Для заполнения [c.128]

I — характерный размер и — перемещение. К — вязкость упруго-вязкой среды у — удельная поверхностная энергия материала а — коэффициент температуропроводности а — коэффициент теплового расширения АТ — разница температур теля и среды, вызывающая разрушение материала JJ, коэффициент Пуассона w — скорость потока жидкости п — частота возбуждения потока а — коэффициент теплообмена — коэффициент теплопроводности тела коэффициент теплопроводности газа v — кинематичесипя вязкость Др — перепад давления газа р — плотность с —удельная теплоемкость а- — скорость звука в заданной среде g — ускорение земного притяжения q — удельный тепловой поток — температура среды — [c.217]

В таблицах и диаграммах приняты давление насыщенного пара этилена — по [Л. 43], вязкость жидкости— по [Л. 19], вязкость таза—по [Л. 38], теплоемкость — по [Л. М], удельный вес газа и Ж1идк0сти — по [Л. 34], скрытая теплота иопарения — по [Л. 40]. Для этилена можно использовать уравнение состояния по данным [Л. 101]. [c.110]

Определение. Под числом Льюиса здесь подразумевается коэффициент массообмена (т. е. коэффициент диффузии, умноженный на плотность), разделенный на коэффициент теплообмена (теплопроводность, деленная на удельную теплоемкость при постоянном давлении). Величина числа Льюиса близка к единице в потоках газа и во всех турбулентных потоках однако она гораздо меньше единицы в большинстве нетурбулентных потоков жидкостл. В настоящем разделе рассматривается случай, в котором число Льюиса равно единице как в фазе жидкости, так и в фазе газа. [c.34]

Кроме того, за последние несколько лет была значительно усо вершенствована экспериментальная техника и накоплено много важных экспериментальных данных, что также обогатило интересующую нас область новыми фактами. Исследование критических явлений сопряжено со значительными трудностями. Для проблемы перехода газ — жидкость основной метод состоит в точном измерении давления, плотности и температуры (получение уравнения состояния), а также удельной теплоемкости. Оказывается, что поведение типа степенного закона, позволяющее определить критические показатели, имеет место лишь очень близко от критической точки, скажем при 0 < 10" . Даже определение критических параметров Т , Ро с с точностью, удовлетворяющей потребностям эксперимента, сопряжено с чрезвычайно большими трудностями. Поэтому требуется очень точное определение температуры (погрешность АТ/Тс не выше 10" ). Кроме того, благодаря большой теплоемкости су теоретически расходится) время установления равновесия в системе очень велико (порядка дней). Большое значение сжимаемости также создает серьезные проблемы влияние гравитации на систему становится очень сильным, она создает градиент плотности, который должен быть очень точно учтен. Весьма важные для магнитных систем экспериментальные измерения намагниченности и восприимчивости и проведение экспериментов по рассеянию нейтронов также сопряжены с весьма существенными трудностями их преодоление требует большого искусства и тщательности. Мы не можем вдаваться здесь в подробности и рекомендуем читателю обратиться к оригинальным работам и обзорам. [c.357]

Большое значение могут. иметь и термодинамические свойства содержимого каверны. Теплопроводность газа при схлопывании каверны влияет на повышение давления и температуры и усиление сонолюминесцендии (разд. 4.12). Она вызывает также демпфирование колебаний пузырька. В случае сжимаемой вязкой теплопроводной жидкости теплопроводность газа будет влиять на рассеивание акустических волн, вызывая поглощение их энергии. Этот вопрос был рассмотрен в работе [17]. В работе [40] было показано, что изменение поведения газа в колеблющемся пузырьке от изотермических до адиабатических условий зависит от удельных теплоемкостей и коэффициентов температуропроводности жидкости и газа. [c.163]

Температура =T xi) измеряется в точке Xi, где еще не произошла передача тепла текущей жидкости. Температура Т2 = Т хг ) измеряется в точке Х2, где химическая реакция (или процесс теплопереноса) уже завершена и имеет место определенный теплообмен между жидкостью и оболочкой (трубой). Количество теплоты, которое приобретает последовательно каждый элемент объема ЛУ текущей жидкости в ходе реакции (или теплообмена), и которое вызывает равномерный рост ее температуры, расходуется на конвекцию. Эта конвекция соответствует тепловому потоку, который в отличие от теплового потока, переносимого за счет тетшопроводности и излучения, возникает в основном вследствие разности давлений (вынужденная конвекция), а не разности температур. Так как при данной разности давлений на входе и выходе калориметрической трубки распределение давления внутри ее зависит от координаты,р =р(х), определенные термодинамические граничные условия здесь не применимы. Это особенно существенно для движущихся газов, удельная теплоемкость которых также в значительной степени может зависеть от координаты. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...