Удельная теплоемкость электронна

В случае железа на основании данных о величинах л , ф и удельной теплоемкости электронов [37] заключаем, что величины е и 8 близки друг к другу, как и в случае никеля и платины. Фиг. 1.20 показывает, что при 77 К электрическое сопротивление возрастает с ростом степени покрытия вплоть до высокой степени покрытия, в то время как при более высокой температуре первоначальное возрастание сменяется убыванием при относительно низкой степени покрытия. Это объяснимо, поскольку 5-атомы могут замещать г-атомы при увеличении покрытия, как и в случае никеля, и тем легче, чем выше температура, в силу меньшего превышения величины е над е и свойственной им высокой энтропии (см. 5, п. 3). [c.50]

Удельная теплоемкость электронная [c.671]

График температурного поведения удельной теплоемкости электронного газа при 0<А приведен на рис. 173. [c.536]

В настоягцее время выяснена простая причина этого расхождения. В первом приближении мы можем предполагать, что электроны проводимости в металле энергетически нечувствительны к теплу. Удельная теплоемкость [c.155]

Из формулы (3.48) можно получить выражение для электронной удельной теплоемкости, используя равенство Се = <ЗЕ/аТ. [c.125]

Удельная теплоемкость по существу представляет собой изменение энергии единицы массы (г) при повышении температуры на 1°. Иначе говоря, это изменение кинетической энергии узлов решетки (металлических ионов) и энергии взаимодействия ионов между собой при изменении теплового состояния вещества. Подсчитано, что добавочная теплоемкость электронов составляет около 3% общей теплоемкости металла [20]. [c.8]

Наблюдаемое аномальное изменение плотности, электропроводности, удельной теплоемкости, теплового расширения и других свойств во многих металлах и полупроводниках при температурах, близких к температуре плавления, объясняют сильным возрастанием в веществах молярной доли вакансий. Изменение свойств кристалла показывает, что вблизи температуры плавления усиливается беспорядок в твердой фазе и идет подготовка к ее переходу в жидкую фазу. Еще большие изменения свойств происходят при плавлении [13]. Увеличение электропроводности в жидком кремнии примерно в 20 раз и в жидком германии в 11 раз-по сравнению с твердым состоянием свидетельствует о сильном увеличении межатомного взаимодействия в результате плавления. Интересно, что увеличение плотности кремния примерно на 9% и германия на 4,7% после расплавления коррелирует с изменением электропроводности. Магнитная восприимчивость Si и Ge в жидком состоянии значительно ниже, чем в твердом. Авторы связывают уменьшение суммарной магнитной восприимчивости с ростом спинового парамагнетизма свободных электронов в расплаве. Увеличение электропроводности и плотности при плавлении Ge и сплавов Ga—Sb и In—Sb свидетельствует о повышении координационного числа и возрастании металлического характера связей. Понижение электропроводности и плотности в сплаве Hg—Se связывают с уменьшением координационного числа. [c.34]

Определить величину вклада электронов в удельную теплоемкость в сверхпроводящем состоянии и построить график зависимости логарифма от /Т. Какой смысл имеет построенный график [c.92]

График удельной теплоемкости для Г С1 °К приведен на рис. 8.16.1. Для металлов при низких температурах Су = АТ + -f ВР. При Г < 1 К линейный член, обусловленный электронами [c.223]

Измеренная удельная теплоемкость металла складывается из теплоемкости электронов проводимости и теплоемкости решетки g. [c.409]

Изменение энтропии при переходе из сверхпроводящего состояния в нормальное непосредственно связано с электронной удельной теплоемкостью у (Ss —S )t o=— Т. [c.11]

Коэффициент электронной удельной теплоемкости у, по-ви-димому, не зависит от концентрации внедренного кислорода. [c.122]

Результаты исследования температурных зависимостей удельной теплоемкости позволили определить коэффициенты электронной теплоемкости у, изучить их изменение с изменением состава, а также рассмотреть температурные вависимости характеристических температур Дебая, то есть получить надежную информацию об электронном и фононном спектрах исследованных препаратов. [c.37]

Подведение к образцу известного количества теплоты при определении его теплоемкости осуществляют с помощью электрического нагревателя. Чтобы уменьшить влияние систематических погрешностей из-за контакта источника энергии с образцом, предложены другие методы нагревания, например потоком медленных электронов [51, 52], индуцированными вихревыми токами [53, 78]. Ниже рассмотрены несколько вариантов методов и соответствующих калориметров для измерения удельной теплоемкости. [c.111]

Особый интерес представляет измерение удельной теплоемкости в области низких (гелиевых) температур. На основании оценки решеточной, электронной, магнитной и других составляющих теплоемкости может быть получена информация об электронной структуре материалов. Вместе с тем исследования низкотемпературной теплоемкости ведутся менее успешно. Выполнены исследования низкотемпературной теплоемкости металлов, некоторых халькогенидов (в основном редкоземельных металлов), карбидов и боридов. Одной из существенных помех в развитии исследований низко- [c.9]

Существующее в действительности положение, повидимому, можно схематически изобразить так, как это сделано на рис. 240, где пунктирными линиями нанесены части кривых Е(8), обусловленные только колебаниями решётки. Если бы это были полные кривые, то при высоких температурах была бы устойчива у-фаза. При добавлении электронной части удельной теплоёмкости мы получаем сплошные кривые. При этом сильнее изменяется кривая для а-фазы, так как при высоких температурах электронная часть её удельной теплоемкости больше. Можно думать, что Е (5)-кривая для у-фазы дважды пересекает аналогичную кривую для а-фазы, как это показано на рис. 240, вследствие чего будут иметься две общие касательные. [c.514]

Не — ЧИСЛО свободных электронов в 1 г металла Уо — нормальный удельный объем металла). Удельная теплоемкость при постоянном объеме пропорциональна температуре и равна [c.547]

Изменение удельных теплоемкостей. При разогреве воздуха подводимое к нему тепло расходуется не только на увеличение энергии поступательного и вращательного движения молекул, но и на увеличение энергии колебания атомов в молекуле, работу по преодолению сил взаимодействия между атомами при диссоциации молекулы, а также на отрыв электронов от атома при ионизации. Вследствие этого удельные теплоемкости возрастают. [c.50]

Учет других обменных членов сводится просто к добавлению энергии Wu. к энергии Ек отдельной частицы. Эта энергия, если ее включить в рассмотрение, вызывает существенные отличия только при больших длинах волн. В обычной теории электронного газа, как известно, обменная энергия Wк приводит к очень малой плотности состояний на поверхности Ферми, а при низких температурах — к удельной теплоемкости, которая значительно меньше, чем наблюдаемая. Бом и Пайне показали, что если в коллективном описании учесть экранировку полей электро- [c.763]

Эксперименты по определению удельной теплоемкости с для кристалл пчесттх тел при низких температурах показали, что с со Г", т. е. быа )о убывает с приближением температуры к абсолютному нулю. Так же изменяется теплоемкость не только кристаллических тел, но н всех других равновесных термодинамических систем, например электронного газа в металлах, 7кидкого гелия и др, [c.364]

Электронная удельная теплоемкость, кал моль-град Модуль упругости, кг1мм [c.766]

Несмотря на большое теоретическое значение этой проблемы, мы не будем ее здесь рассматривать. Следует отметить, что разрушение упорядоченного расположения атомов связано с затратой энергии и отсюда—с аномальным повышением удельной теплоемкости в обл1асти критической точки. Эти эффекты подробно исследовал Сайкс [26], аппаратура которого описана ниже. Образование сверхструктуры сопровождается также увеличением электрической проводимости. Это объясняется тем, что вследствие волновой природы электронов их движение сквозь кристалл должно облегчаться при правильном распределении атомов. Наоборот, по мере повышения температуры упорядоченного сплава, электрическое сопротивление увеличивается аномально в области критической точки. Как будет показано ниже, экспериментальные исследования электрического сопротивления проливают свет на ход процессов упорядочения и разупорядочения (см. главу 27). [c.44]

Ситуация существенно усложняется, когда частицы взаимодействуют друг с другом путем туннелирования одиночных электронов или куперовских пар (эффект Джозефсона), а также через электрическое или магнитное поле. Филлер и др. [832[ измеряли удельную теплоемкость гранулированной пленки из частиц А1 диаметром ЗО А, покрытых окисной оболочкой АЬОз Удельное сопротивление p,v нормальной пленки изменялось от 2-10 до 4-10 Ом-см. В нор- [c.280]

Свойства ферритов, как и любых других твердофазных материалов, можно разделить на две группы объемные, или структурнонечувствительные, и структурно-чувствительные. Объемные свойства определяются химическим составом и типом кристаллической структуры феррита, а структурно-чувствительные — несовершенством (дефектами) электронной и кристаллической структуры. К первой категории относят константу кристаллографической анизотропии, магнитострикцию, точку Кюри, удельную теплоемкость, диэлектрическую проницаемость, намагниченность насыщения и т. д. В качестве примера структурно-чувствительных свойств рассматривают электропроводность, теплопроводность, форму петли гистерезиса, прочность и др. Однако указанное деление весьма условно, поскольку трудно указать такое свойство, которое бы абсолютно не зависело от степени или несовершенства электронной и кристаллической структур з1 ферритов. Действительно, константа кристаллографической анизотропии Ki постоянна для моноферритов фиксированного состава [1]. Для твердых растворов ферритов величина Ki сильно зависит от несовершенств, какими являются флуктуации химического состава в объеме материала. Эта зависимость должна особенно отчетливо проявиться у кобальтсодержащих ферритов. Теплоемкость при температурах, близких к температуре фазового превращения (точка Кюри — у феррошпинелей, точка компенсации — у ферритов со структурой граната), становится настолько чувствительной к химическим неоднородностям материала, что может служить характеристикой последней [2]. [c.7]

Температурный коэффициент удельной теплоемкости большинства жидких металлов, по которым имеются сведения, мал и отрицателен и часто не зависит от температуры. В нескольких случаях знак d pldT изменяется с повышением температуры, становясь положительным при более высоких температурах (К, Na, Hg, In, возможно Li). Так как у большинства металлов Ср мало изменяется при плавлении, кажется, что ни колебательный спектр, ни электронная структура большинства жидких металлов после плавления сильно не изменятся (см. раздел 5.2). Это подтверждают доказательства, полученные при некогерентном рассеянии нейтронов. [c.42]

Измерения вязкости, плотности, поверхностного натяжения и других неэлектронных параметров прямо не указывают на структуру, хотя в принципе можно определить прочность межатомной связи из этих данных с помощью одной из теорий жидкости, основанной на функции радиального распределения. Термодинамические и физические измерения высокочистых материалов могут дать информацию о явлениях пред- и послеплавления. Необходимо измерить удельную теплоемкость многих жидких металлов, особенно в широких температурных интервалах, чтобы исследовать истинную температурную зависимость спектра колебаний в этих материалах и его изменение после плавления. Нужны прямые электронные измерения, в частности эффекта Холла, термо-э.д. с. и магнитных свойств, чтобы точно установить степень, до которой можно применять модель свободных электронов к жидким металлам. Представляется широкое поле деятельности для работы над металлами с высокой точкой плавления, хотя здесь, конечно, имеются серьезные экспериментальные проблемы кажется, можно получить много прямых доказательств из некоторых необычных измерений — например, изучение аннигиляции позитронов и, следовательно, средней длины свободного пробега электронов или изучения мягкого рентгеновского спектра. Измерения ядерного магнитного резонанса и электронного спина также могут дать полезные результаты. Ясно, что требуется оче нь много экспериментальной информации, чтобы окончательно установить структуру жидких металлов и серьезно проверить с помощью эксперимента любую теоретическую обработку. [c.168]

Экспериментально это предположение обосногыЕается тем, что электроны внутри металла не вносят вклада в удельную теплоемкость металла. Удельная теплоемкость полностью учитывается движением атомов. Строгие оправдания этого предположения даны в специальных работах по теории металлов. (Это утверждение справедливо только при высоких температурах.— Прим. ред.). [c.134]

Клузиус ввел также поправку на отклонение от свойств идеального газа. Введение этой поправки приводит к почти полному согласию теории с экспериментом, но мы не будем ее рассматривать, чтобы не усложнять изложение. Далее, все формулы типа (8.26) можно обобщить. Можно ввести не только поправку на отклонение от свойств идеального газа, но учесть также — для двух- и многоатомных газов — зависимость удельной теплоемкости от температуры, обусловленную вращательным и колебательным движениями и электронным возбуждением молекул. [c.179]

Взаимодействие между Ф. позволяет объяснить тепловое расширение, различие и темн-рное изменение удельных теплоемкостей при постоянном давлении (6 р) и постоянном объеме (С ,), зависимость упругих постоянных от темп-ры и давления. При этом смещения из положения равновесия по-прежнему предполагаются малыми по сравнению с межатомными расстояниями. В обычных кристаллах это условие выполняется вплоть до точки плавления. На языке взаимодействия с с]), могут быть сформулированы многие задачи о взаимодействии различного рода излучений с колеблющимися атомами кристалла (рассеяние нейтронов и рентгеповских лучей, Мессбауэра эффект, инфракрасное поглощение и т. д.), а такл е рассеяние электропов на тепловых колебаниях решетки в Л1с-та.глах и полупроводниках. Только учет электрон-фононного взаимодействия позволил объяснить сверхпроводимость. [c.332]

Однако, помимо удельной теплоемкости, связанной с тепловыми колебаииями атомов, следует учитывать также составляющую теплоемкости, связанную с повышением энергии электронов при нагреве теля. Эта электронная удельная теплоемкость для железа достигает значительной величины в связи с особенностью строения электронных оболочек металлов переходных групп. Если сраавить электронные удельные теплоемкости для решеток а-Ре и Y-Pe, то окажется, что уже при температуре немного выше 300° электронна- удельная теплоемкость для а-Ре становится больше, чем для у-Ре. При сравнительно невысоких температурах нагрева главное значение имеет атомная удельная теплоемкость при до.стижении высоких температур следует учитывать электронную удельн>ю теплоемкость, которая, возрастая в а-Ре до больших значений, предопределяет при температурах выше 1392° переход у-Ре в а-Ре. [c.575]

Диссоциация и ионизация приводят к дальнейшему увеличению сжатия. Важно отметить, что на величине сжатия сказывается только та часть теплоемкости, которая связана с потенциальной и внутренней энергией частиц энергией диссоциации и ионизации, вращательной и колебательной энергией молекул, энергией электронного возбуждения атомов и ионов. Возрастание удельной теплоемкости за счет увеличения числа частиц в газе не влияет на сжатие, так как одновременно с возрастанием энергии поступательного движения частиц растет и давление газа. Непосредственно изменение числа частиц не отражается на показателе адиабаты у, которым определяется сжатие. В этом легко убедиться если представить внутреннюю энергию в виде суммы е = 8пост + Qy где в Q включена потенциальная энергия и знергия внутренних степеней [c.181]

При наступлении диссоциации удельная теплоемкость зависит Не только от температуры, но и от давления. Расчеты удельных теплоемкостей, а также показателя адиабаты к = ср1с в условиях термодинамического равновесия при высоких температурах осуществлены на электронных вычислительных машинах группой советских ученых под руководством чл.-корр. АН СССР проф. А. С. Предводителева [18, 19 . Эти расчеты проводились для температур от 1000 до 6000 К без учета ионизаций, так как се влияние в этом интервале температур пренебрежимо мало. При более высоких температурах учитывалось влияние равновесной однократной ионизации, которая считалась полностью завершенной при 7=12 000 К м р = 0,001 аг.н. [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...