Тела Теплоемкость средняя удельная

Истинная удельная массовая теплоемкость с есть количество теплоты, необходимое для изменения на один кельвин температуры единицы массы тела (см. рис. 5.3). В расчетах бывает удобно пользоваться средней удельной массовой теплоемкостью в данном интервале температур от 7) до Т2 [c.142]

Удельная теплоемкость определяется отношением теплоемкости рабочего тела к его массе. Разделив равенства (3.36) и (3,37) на массу рабочего тела, получим истинную удельную и среднюю удельную теплоемкости [c.38]

Средняя удельная теплоемкость материала тела Сщ- н с , Дж/(кг-К), принимается соответственно в пределах температур от = 0°С до tl, и от / = 0°С до [c.44]

Анализ выражений (1-28), 1(1-29) показывает, что температурная зависимость коэффициента теплопроводности кристаллического твердого тела обусловливается результирующим воздействием удельной теплоемкости, средней длины свободного пробега, скорости звука и плотности при данной температуре. [c.28]

Помимо метода, основанного на подведении к жидкости тепла от электрического источника, применяется, особенно для высокотемпературных определений, метод смешения [131]. Он заключается в добавлении определенной массы нагретого испытуемого материала к определенной массе воды или иной жидкости, имеющей меньшую температуру, и в последующем измерении установившейся в результате смешения равновесной температуры. Количество тепла, поглощенного водой и резервуаром, которое было отдано более нагретой жидкостью, может быть подсчитано. Средняя удельная теплоемкость измеряется средним количеством тепла, необходимого для изменения на 1°С температуры единицы массы нагреваемого тела в данном интервале температур [6]. Такой метод обычно применяется для измерения теплоемкости твердых веществ. Однако благодаря использованию специальной капсулы, предназначенной для жидкости, такая методика успешно может применяться и для определения теплоемкости многих жидких продуктов. [c.111]

Коэффициент пропорциональности с называется средней удельной теплоемкостью во взятом интервале температур и равен количеству теплоты, необходимому для повышения температуры тела массой в 1 г на 1 К. [c.276]

Коэффициент пропорциональности с, связывающий теплосодержание и температуру в соотношении Q = стТ, называется средней удельной теплоемкостью для взятого интервала температур и равен количеству тепла, необходимому для повышения температуры тела массой в 1 кг на 1 К. [c.47]

Средняя удельная теплоемкость некоторых твс чых тел [c.30]

Таблица 12. Средняя удельная теплоемкость твердых и капельножидких тел между 0= и 100°

Значения средней удельной теплоемкости некоторых твердых тел в интервале температур от О до 100 °С приведены в табл. 5. [c.28]

При нагревании тела единичной массы от температуры до температуры = io М необходимо сообщить этому телу количество тепла Q. Средней удельной теплоемкостью в данном интервале температур (ti — называется [c.50]

Средняя удельная теплоемкость показывает какое количество тепла необходимо затратить для нагрева тела массой в 1 кг на 1 °С. В инженерных расчетах, с небольшой погрешностью можно пользоваться средней величиной удельной теплоемкости для РГЖ = 1,88-10 , Дж/кг на 1 °С. [c.42]

Средняя удельная теплоемкость некоторых твердых и жидких тел между О и 100°, кал/кг°С [c.617]

Рис. 15.6. Зависимость средней удельной теплоемкости газообразных рабочих тел Ср от температуры газа при давлении Рд=500 атм. Значения теплоемкости усредняются в пределах от 500° Е до рассматриваемого значения температуры.

Здесь С — полная, истинная теплоемкость тела — дифференциальное отношение количества переданной теплоты к соответствующему изменению температуры с — удельная, истинная теплоемкость тела относительно единицы количества вещества — средняя теплоемкость в интервале температур процесса [c.20]

Специфика структуры аморфного тела позволяет предполагать, что длина свободного пробега близка к межатомным расстояниям и практически не зависит от температуры. Экспериментально установлено, что с повышением температуры плотность аморфного тела уменьшается, скорость звука и удельная теплоемкость возрастают, причем удельная теплоемкость растет особенно интенсивно. Таким образом, согласно фононной теории теплопереноса см. формулу (1-29)] теплопроводность аморфного твердого тела при повышении температуры должна возрастать, что экспериментально подтверждается результатами работ [Л. 20, 21]. Реальным неметаллическим твердым телам присуще чередование областей с ближним и дальним порядком в расположении структурных элементов. Теплопроводность таких систем определяется соотношением аморфных и кристаллических структурных элементов. Установлено, что в случае преобразования кристаллической компоненты в диапазоне средних температур теплопроводность уменьшается с повышением температуры, и наоборот. При определенном соотношении компонент температурная зависимость теплопроводности носит постоянный характер в довольно широком диапазоне температур. [c.30]

Тепловая проводимость О и тепловая емкость С зависят от круговой частоты ш. При достаточно высокой частоте тепловая емкость С приблизительно равна теплоемкости тела (произведению удельной объемной теплоемкости материала тела на его объем). При приближенном расчете модуля амплитуды колебаний средней объемной температуры тела можно считать, что (7 —тепловая проводимость, соответствующая настолько низкой частоте, что глубина проникновения температурных колебаний значительно больше размеров тела, а С — теплоемкость тела. Таким образом, амплитуда изменения средней объ-елиной температуры при периодическом выделении тепла в объеме тела в первом приближении определяется теплоемкостью тела, частотой периодического выделения тепла и стационарной тепловой проводимостью О. Последняя равна отношению полной мощности источников тепла в теле к превышению его средней объемной температуры над температурой окружающей среды при стационарном тепловом состоя- [c.316]

С другой стороны, если р и с — соответственно плотность и удельная теплоемкость твердого тела, а v — средняя температура вещества в пределах нашего тетраэдра, то [c.14]

Теплоемкость. При нагревании огнеупорных материалов на повышение их внутренней энергии затрачивается тепло. Количество тепла, затрачиваемого на нагревание единицы массы тела (1кг) на 1°С, называется удельной теплоемкостью материала. Теплоемкость огнеупорных материалов несколько возрастает с увеличением температуры (см. табл. 22) и лежит в пределах 0,7— 1,25 кДж/(кг-°С). Различают истинную теплоемкость при данной температуре и среднюю теплоемкость, отнесенную к интервалу температур. [c.414]

V — объемный вес тела в кг/м с и с" — удельная теплоемкость тела (средняя) при температурах и 1" в ккал кг град. [c.274]

Принято удельную теплоемкость называть просто теплоемкостью. Теплоемкость рабочего тела зависит от его природы, температуры тела и характера процесса, в котором происходит подвод или отвод теплоты. Теплоемкость газов с повышением температуры увеличивается. Если газ нагревают от °С до °С и для нагревания 1 кг затрачивают д кДж теплоты, то средняя теплоемкость газа в рассматриваемом интервале температур [c.18]

Величина удельного импульса, получаемого при использовании указанных рабочих тел, может быть определена при помощи уравнения, выведенного в гл. 12, при условии, что свойства газов, образующих рабочее тело, известны как функции температуры. На рис. 15.6 и 15.7 показаны графики температурных изменений средней кинетической удельной теплоемкости J,g и молекулярного веса для четырех рассмотренных выше рабочих тел. Эти графики позволяют оценить характеристики рабочих тел. Удельный импульс приближенно дается выражением [c.512]

Средняя удельная теплоемкость твердых и капельно-жидких тел между О и 100°С в ккал1кГ-град. [c.18]

Время нагрева поверхности тела до температуры плавления Тн определяется по методам, изложенным выше. Время полного расплавления тела при <с = onst и пл = = onst Тпл, учитывающее и одновременный догрев внутренних слоев массы тела до температуры плавления, можно оценить (при удалении расплава с поверхности тела) для пластины, цилиндра и шара соответственно по уравнениям (11-111), (11-112) и (11-113), если в них вместо подставить значение [ n +с (<пл— ]- Здесь —средняя температура тела в конце периода нагрева его поверхности до (пд, См —средняя удельная теплоемкость теяа в пределах его нагрева от до <вл- [c.689]

Если же теплота подводится или отводится от рабочего тела при некотором полпгропном процессе с постоянной удельной теплоемкостью с, то средняя планиметрическая температура может быть подсчитана аналитическим путем. Действительно, в этом случае [c.307]

Наибольшее значение термического КПД цикла может быть получено при максимально высоких температурах подводимой теплоты, что подтверждается проведенным выше анализом зависимости КПД паровых циклов от параметров рабочего агента. Однако для создания реальных циклов и реализации указанных преимуществ требуются особые природные свойства рабочего тела, так как в отличие от цикла Карно в цикле Ренкина качество рабочего тела существенно влияет на термический КПД установки. Наиболее часто в качестве рабочего тела в современных энергетических паровых установках испольаус-ся водяной пар. Однако вода по своим свойствам не может удовлетворять всем требованиям, предъявляемым к рабочим телам о целью увеличения КПД. Прежде всего она имеет низкую критическую темпера-туру (Т р 647.15 К) и при этом достаточно большое критическое давление р р = 22,219 МПа. При таких физических свойствах воды и водяного пара при росте температуры перегрева не удается существенно повысить среднюю температуру подводимой теплоты. Вода имеет слишком большое значение удельной теплоемкости, а это, как [c.318]

Теплоемкость — отношение количества теплоты, сооб-щен ного телу, к соответствующему повышению тем пера-туры. Стекла обладают малой удельной теплоемкостью [от 400 до 1000 Дж/(кг-К)]. Окислы свинца и бария снижают теплоемкость стекла, двуокись кремния, окислы магния и бора повышают ее. Теплоемкость стекол повышается при их нагревании. В среднем стекло при 1300 К имеет теплоемкость в 1,5—2 раза больше, чем при 300 К- [c.102]

Геометрически средняя теплоемкость представляет собой высоту прямоугольника Г342, площадь которого равна площади Г122 под кривой с(Т) (рис. 1.6). Каждая из этих площадей численно равна удельной теплоте, подведенной к рабочему телу в интервале температур Т1... Тг [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...