Теплоемкость удельная реального газ

Теплоемкость удельная реального газа [c.726]

Удельная теплоемкость Ср реального газа при постоянном давлении определяется как [c.404]

Обработка результатов измерений. Основная цель обработки заключается в расчете таблиц термодинамических свойств (удельного объема, энтальпии, энтропии, изобарной теплоемкости) реального газа —. диоксида [c.148]

Зависимость теплоемкости от температуры. Истинная и средняя теплоемкость. Удельная теплоемкость реальных газов в отличие от идеальных газов зависит от давления и температуры. Зависимостью удельной теплоемкости от давления в практических расчетах можно пренебречь. Но зависимость удельной теплоемкости от температуры необходимо учитывать, так как она очень существенна. Исследования показывают, что удельная теплоемкость реальных газов является сложной функцией температуры с = f (Т), Из этого следует, что в различных температурных интервалах для нагревания единицы количества газа на 1 К требуется различное количество теплоты. Но если выбрать достаточно узкий температурный интервал, то для него можно принять удельную теплоемкость постоянной. Очевидно, если температурный интервал стремится к нулю, удельная теплоемкость соответствует истинной удельной теплоемкости газа при данной температуре [c.102]

Это означает, что вся подведенная теплота расходуется на увеличение внутренней энергии газа. Так как удельная теплоемкость реального газа зависит от температуры, то количество теплоты, подводимое к газу при изохорном процессе [c.105]

Количество теплоты изобарного процесса с учетом зависимости удельной теплоемкости реального газа от температуры можно найти по формуле [c.107]

Удельная теплоемкость реальных газов возрастает с повышением температуры. [c.79]

Истинная удельная теплоемкость идеальных газов (см. стр. 166) зависит от температуры, а реальных газов — от температуры и давления. [c.142]

Для реальных газов удельные теплоемкости ср и с , внутренняя энергия и и энтальпия I в отличие от идеальных газов зависят не только от температуры, но и от давления (или удельного объема). Теплоемкость реального газа при отсутствии ее опытных значений можно определить с достаточной степенью точности из обобщенного графика (рис. 10. 26) [34]. [c.166]

И экспериментальных данных, а также значительное их отличие от параметров идеального газа с 7=1,4. Кроме того, реальные свойства газа оказывают значительное влияние на величину коэффициента А в уравнении расхода (1.142), который увеличивается па 10—15 % при увеличении ро от 1 до 50 МПа, Изменение температуры торможения в пределах от 200 до 500 К незначительно влияет на безразмерные газодинамические параметры, хотя очевидна естественная тенденция сближения значений параметров идеального и реального газов с ростом температуры. Интересно отметить, что отношение удельных теплоемкостей при больших ра может значительно превышать 1,4, достигая 2—2,5. [c.60]

У реальных жидкостей и газов удельные теплоемкости не постоянны, а изменяются с изменением температуры, как показано в табл. 2.2. Теплоемкость большинства жидкостей сильно возрастает с увеличением температуры. [c.51]

Для подтверждения эффекта увеличения качества крыла при его деформации в условиях, приближенных к реальным, было изучено обтекание потоком вязкого газа треугольного крыла длиной дго = 10 м сверхзвуковым потоком совершенного газа с числом М = 6 и а =5°. Носовая часть длиной / = 5 м отклоняется на угол 8 из диапазона О 5 5°. Температура поверхности крыла Г , = 370 К, % = 60°. Условия обтекания крыла соответствуют параметрам Международной стандартной атмосферы на высоте 25 км. Температура набегающего потока = 216 К, давление Р = 2480 Н/м . Отношение удельных теплоемкостей у = 1.4, число Прандтля Рг = 0.72. Предполагается степенная зависимость коэффициента вязкости от температуры с показателем степени со = 0.75. Для указанных параметров определены величины М 3, V = 1770 м/с, Ке = 5 10 1/м, 1.14 10 5 Н с/м , где М - число Маха, определено по нормальной к передней кромке крыла компоненте скорости невозмущенного потока при 5 = 0 параметр гиперзвукового взаимодействия 0.056 соответствует режиму слабого вязко-невязкого взаимодействия [5]. [c.171]

Второе слагаемое Дс определяет зависимость теплоемкости от давления или удельного объема и связано с изменением потеыцн-альиой составляющей внутренней энергии реального газа. [c.77]

В свете изложенного особый интерес представляет уравнение состояния перегретого пара М. П. Вукаловича и И. И. Новикова, выведенное теоретическим путем и основанное на разработанной ими теории реальных газов (см. 4.10). Это уравнение нё только правильно описывает связь между параметрами р, и и Г, но и дает согласованные значения для удельных теплоемкости, энтальпии и других величин. [c.171]

Однако тот факт, что мы можем считать удельные теплоемкости функциями только температуры и пользоваться простым уравнением состояния pv =RT, свидетельствует о том, что при использовании этого уравнения у нас есть дополнительная степень свободы. Поэтому можно отказаться от ограничения, соответствующего постоянству теплоемкостей совершенных газов, и постулировать существование полусовершенных газов, что послужит еще одним шагом на пути к описанию свойств реальных газов. В соответствии с разд. А.9 определим совершенные газы следующим образом [c.287]

Математическое исследование значительно упрощается, если рассматривать жидкость как идеальный газ, т. е. считать, что она подчиняется закону идеального газа р = =QRT и имеет постоянную удельную теплоемкость при постоянном давлении Ср и постоянном объеме С , так что —С . Использование уравнений идеального газа во многих случаях оправдано, и результаты аналитического исследования, в основу которого положено уравнение идеального газа, дают хоршую качественную картину наиболее важных явлений, могущих возникнуть при течении реального газа. [c.77]

Этот успех, хотя и случайный, был настолько впечатляющим, что стимулировал дальнейшие исследования модели Друде. Все же он казался весьма загадочным, ибо никогда наблюдаемый вклад электронов в удельную теплоемкость не имел величины хотя бы отдаленно сравнимой с Действительно, результаты измерений показывают, что при комнатной температуре электроны, по-видимому, вообще не дают вклада в теплоемкость. Как мы увидим в гл. 2, законы классического идеального газа неприменимы для электронного газа в металле. Поразительный успех модели Друде был связан с тем, что в его расчетах, помимо ошибки в два раза, содержались две другие ошибки, примерно на два порядка каждая, которые компенсировали друг друга при комнатной температуре реальный электронный вклад в удельную темплоемкость примерно в 100 раз меньше предсказываемого классически, а средний квадрат скорости электрона — примерно в 100 раз больше. [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...