Теплоемкость вещества удельная зависимость

Удельная теплоемкость вещества не является его однозначной характеристикой. В зависимости от условий, при которых осуществляется теплопередача, а именно от значения работы А, сопровождающей этот процесс, одинаковое количество теплоты, переданное телу, может вызвать различные изменения его внутренней энергии и, следовательно, температуры. В таблицах обычно приводятся данные об удельной теплоемкости вещества при условии постоянного объема тела, т. е. при условии равенства нулю работы внешних сил. [c.97]

Располагая подробными данными по удельным объемам вещества, можно, используя дифференциальные уравнения термодинамики, рассчитать значения его теплоемкости. При этом для определения зависимости теплоемкости от давления необходимо проводить, операцию двукратного дифференцирования, точность которого обычно невелика и значения теплоемкости получены с большими погрешностями. Только имея уравнение состояния, описывающее с большой точностью р, V, Г-данные в широком интервале параметров состояния, и проверив, что рассчитанные с его помощью значения теплоемкости согласуются с экспериментальными, можно считать такое уравнение надежным и вычислять по нему теплоемкость веществ для области высоких давлений, где нет экспериментальных данных. [c.186]

Этим способом можно для всех индивидуальных веществ установить зависимость энтропии от температуры, определив теплоемкости и энтальпии фазовых переходов во всем интервале температур, допустимом для измерений вплоть до непосредственной близости к абсолютному нулю. При этом остается неопределенной ее константа интегрирования. Обычно ее выбирают по соглашению из соображений удобства. В таблицах водяного пара, в частности, энтропия жидкой воды при температуре 0°С и соответствующем давлении насыщения принята за нуль. Для газов исходным состоянием обычно считается 0° С и 1 физ. ат. В случае аммиака и углекислоты удельную энтропию жидкости при 0° С и соответствующем давлении насыщения принимают равной I ккал/кг град, для того чтобы избежать отрицательных значений энтропии в важной для холодильной техники области отрицательных температур. Неопределенность константы интегрирования для энтропии устраняется только теоремой Нернста, которую мы рассмотрим далее. [c.327]

Обычно теплоемкость относят к единице количества вещества и в зависимости от выбранной единицы различают удельную массовую теплоемкость с, отнесенную к 1 кг газа, [c.15]

Як — Схт о 4 СХт о 4-В зависимости от того, в каких единицах выражается количество вещества, фигурирующего в процессе, в выражение (1.62) следует подставлять соответствующую теплоемкость [удельную схт, кДж/(кг К) или объемную с , кДж/(м К)]. [c.31]

Вид этих зависимостей устанавливается опытным путем. Из выражений (3.47) и (3.48) следует, что удельные теплоемкости и —функции состояния вещества. [c.40]

Зная основные закономерности, свойственные термодинамическим системам, и владея аппаратом дифференциальных уравнений термодинамики, мы можем приступить к рассмотрению термодинамических свойств веществ, обращая при этом главное внимание на анализ характера зависимостей, связывающих одни свойства вещества с другими. Предметом нашего рассмотрения будут термические и калорические свойства, такие, как удельный объем, энтальпия, внутренняя энергия, энтропия, теплоемкости, термические коэффициенты в каждом из трех основных агрегатных состояний вещества и на кривых фазовых переходов. [c.154]

Характер изменения С в зависимости от удельного объема при постоянной 4. Увеличение теплоемкости в двухфазной области связано с тем, что подводимое тепло затрачивается не только на подогрев вещества в каждой из фаз, но и на фазовые переходы, т. е. на изменение степени влажности пароводяной смеси. [c.18]

Водный теплоноситель. Вода — наиболее дешевый и распространенный жидкий теплоноситель. Обладая хорошим сочетанием теплофизических свойств теплопроводности, удельной теплоемкости, плотности и вязкости, вода способна отводить большое количество тепла от поверхности нагрева реактора даже при небольшой скорости. Увеличение скорости воды, например, от 0,3 до 5 м/с повышает коэффициент теплоотдачи в 10 раз. Вода радиационно устойчива и требует умеренного расхода энергии на транспорт по контуру. Основной недостаток водного теплоносителя — низкая температура насыщенного пара и ее медленный рост с повышением давления это ограничивает рабочее давление перед турбиной (7—10 МПа). Малая зависимость плотности воды от давления ограничивает возможности самозащиты первого контура при повышении в нем давления поэтому в первом контуре предусматривают газовые компенсаторы объема. Вода — коррозионно-активное вещество и, взаимодействуя с конструкционными материалами, загрязняется продуктами коррозии. Вода также хороший растворитель минеральных примесей. Наличие в воде первого контура продуктов коррозии и минеральных примесей при прохождении через реактор приводит к образованию долгоживущих изотопов, распространяющихся вместе с водным теплоносителем по контуру, что затрудняет ревизию и ремонт оборудования. [c.340]

Измерение теплоемкости С аргона близ критической точки дало возможность сопоставить экспериментальные результаты с теоретическими выводами относительно предполагаемого скачка теплоемкости в этой области [27]. Определение теплоемкостей С,, углекислоты и н-гептана [28] и их зависимости в критической области от температуры и удельного объема позволило сделать ряд заключений о поведении веществ вблизи критической точки. [c.251]

Повышение теплоемкости загрязненного вещества по сравнению с теплоемкостью чистого, наблюдаемое ниже температуры плавления последнего, можно объяснить дополнительным поглощением теплоты в результате плавления некоторой части загрязненного вещества- Для тех случаев, когда примесь не может образовывать твердых растворов с основным компонентом, зависимость между избыточной удельной теплоемкостью образца по сравнению с теплоемкостью чистого вещества Аср и числом молей примеси п в г основного вещества можно, основываясь на законах разбавленных растворов, приближенно выразить формулой [30] [c.252]

В зависимости от того, к какой единице количества относится удельная теплоемкость, различают массовую, отнесенную к 1 кг объемную, отнесенную к массе вещества, находящейся в 1 ж при нормальных условиях, т. е. при давлении 101325 н м (760 мм рт. ст.) и температуре 0° С, и мольную, отнесенную к 1 моль вещества. [c.69]

В зависимости от того, в каких единицах задано количество вещества, в расчетах используют следующие удельные теплоемкости [c.40]

Предусмотреть эти процессы и принять соответствующие технические решения без предварительных расчетов весьма сложно, так как для этого необходима полная информация о происходящих в природе изменениях (изменение температуры и влажности внешней среды, солнечной радиации, скорости ветра и т.д.). Кроме того, необходимо знать такие характеристики материалов покрытия (бетон, асфальт) и основания, как теплопроводность, влагопроводность, температуропроводность, коэффициенты переноса тепла и переноса вещества, удельная теплоемкость и массоемкость материалов, удельная теплота фазовых превращений, интенсивность внутренних источников тепла и влаги и др., а также законы изменения этих свойств в зависимости от изменения температуры и влажности в широких пределах — от повышенных температур вплоть до низких отрицательных. [c.80]

Несколько слов следует сказать о термине теплоемкость . Этот термин, говорящий о тепловой емкости тела и своими корнями связанный с понятием теплорода, нельзя признать целесообразным, определяющим физическую сущность и особенности этой величины. Как известно, газ имеет в зависимости от характера процесса измеиения его состояни.ч бесчисленное множество теплоемкостей как положительного, так и отрицательного значений, что обычно и отмечается при рассмотрении политроппого процесса. Заметим, что понятие о теплое.мкости было введено Д. Блэком. Им было открыто, что различные виды вещества нагреваются в различной степени одним и тем же количеством субстанции теплоты . Развитие этой идеи привело к установлению удельной теплоты, или теплоемкости, вещества. Блэку же принадлежит установление понятий о скрытой теплоте плавления и скрытой теплоте парообразования. [c.26]

Обычно теплоемкость относят к единице количества вещества (удельная теплоемкость). В зависимости от выбранной количественной единицы вещества различают теплоемкость весовую, отнесенную к 1 кг рабочего тела с ккал кг- град), объемн ю, отнесенную к I нм с ккал/нм -град) и мольную, отнесенную к 1 молю вещества ( хс ккал/Аюль-град). Связь между этими теплоемкостями устанавливается следующими зависимостями [c.19]

Кардос [262] и Сакиадис и Котес [263], основываясь на теории Бриджмена и предполагая, что энергия, перенесенная 1 молем, равна удельной теплоемкости вещества, а расстояние между молекулами меньше расстояния между их центрами, получили следующую зависимость для расчета теплопроводности жидкости [c.216]

Вода обладает многими специфическими свойствами, имеющими ярко выраженный аномальный характер. Все они - следствие особенностей структуры воды и развитости в ней водородных связей. Плавление твердой воды - льда - сопровождается не расширением, а сжатием, а при замерзании воды объем льда значительно увеличивается. Как известно, подавляющее большинство веществ при плавлении расширяется, а при затвердевании, наоборот, уменьшает свой объем. Аномально также влияние температуры на изменение плотности воды при росте температуры от 273 до 277 К плотность увеличивается, при 277 К она достигает максимальной величины, и только при дальнейшем повышении температуры плотность воды начинает уменьшаться. Зависимость теплоемкости воды от температуры имеет экстремальный характер. Минимальная теплоемкость достигается при температуре 308,5 К и вдвое превышает теплоемкость льда, а при плавлении других твердых тел тегаюемкость изменяется незначительно. Удельная теплоемкость воды аномально велика, она равна 4,2 Дж/(г К). Вязкость воды в отличие от вязкости других веществ растет с повьцнением давления в интервале температур от 273 до 303 К. Вода имеет температуру плавления и кипения, значитель- [c.186]

Уравнение (2.44) является дифференциальным уравнением теплопроводности однородного неподвижного тела, выражающим зависимость температуры любой его точки от координат и времени. Как отмечалось выше, величина а = X /(Срр) называется коэффициентом температуропроводности. Для твердых тел вместо Ср следует подставлять с — удельную теплоемкость тела. Коэффициент а характеризует теплопнерционные свойства вещества, т. е. скорость изменения температуры любой его точки, поскольку определяет способность вещества проводить теплоту, а ср — меру теплсвой инерции вещества. [c.162]

Теплоемкость неразлагающихся веществ очень слабо зависит от пористости, однако в случае композиционных теплозащитных материалов происходит не только увеличение пористости в зоне реакции, но и изменяется химический состав покрытий (в частности, могут улетучиваться высокомолекулярные компоненты, обладающие большой теплоемкостью). Это, конечно, в некоторой степени отражается на величине удельной теплоемкости. К тому же необходимо учитывать, что теплоемкость входит в уравнение теплопроводности в виде произведения (рс) ,. В результате у композиционных материалов оба теплофизических параметра А, и Сэкв образуют характерную гистерезисную петлю на графике зависимости их от температуры, ширина которой соответствует возможному сдвигу реакции при изменении темпа нагрева от О до нескольких сотен градусов в секунду (в последнем случае преобладающую роль уже начинает играть поверхностное разрушение). [c.90]

С удельным объемом теплоемкость связана простой линейной зависимостью. Вид связи обусловлен тем, что у двухфазной среды производная d jdv)j есть функция одной только температуры (или давления). Закон изменения Сц от температуры значительно сложнее. Он определяется индивидуальными свойствами вещества, отраженными в уравнении кривой упругости и характере температурных зависимостей о и с . Термодинамика не дает указаний на знак производной d JdT) . Поэтому судить о направлении изменения теплоемкости с температурой можно лишь на основании имеющихся сведений о физических свойствах достаточно изученных веществ. [c.27]

В связи с близостью значений атомных теплоемкостей для различных веществ зависимость между температурой процесса и его удельной теплотой, отнесенной к 1 г-атому шихты, полу- чен ная при изучении какого-либо процесса (например, данные Боголюбова по железотермитному составу) может быть с достаточной степенью точности использована при рассмотрении других алюминотермических реакций. [c.73]

Для чистых жидких металлов особо интересны пять термодинамических свойств удельная теплоемкость, давление пара, сжимаемость, энтальпия плавления и испарения. Для жидких сплавов следует добавить изменения, происходящие в термодинамических параметрах после смешения, — в свободной энергии, энтропии, энтальпии, объеме и других свойствах расплавов. Последние данные можно получить двумя путями, названными здесь прямым и косвенным методом. Первым методом можно проверить, каким образом термодинамические свойства жидкой смеси изменяются в зависимости от состава и температуры для отдельной системы или группы подобных систем. Этим лутем можно получить некоторые сведения о структуре отдельных жидкостей обычно при рассмотрении совместно с другим данными. Вторым методом можно исследовать, каким образом изменяются термодинамические величины для большого числа систем всех типов с изменением растворенного вещества и растворителя при постоянном составе и температуре, а также попытаться объяснить их изменения при варьировании в размере атомов, фактора электроотрицательности, других параметров. Основные термодинамические принципы являются общими для обоих методов и здесь лишь затронуты слегка. Более детально о них можно прочесть во многих работах на эту тему [101, 102]. [c.33]

Физические свойства воды характеризуются несколькими аномальными особенностями при плавлении льда происходит увеличение плотности от 0,92 до 1,00 г/сл при повышении температуры плотность воды меняется по кривой с максимумом при 4° С из всех жидких и твердых веществ вода имеет наибольшую удельную теплоемкость. В зависимости от "ремпературы ее теплоемкость меняется по кривой с минимумом при 27° С (при 15 и 70° С ее значения равны единице) из всех известных жидкостей вода имеет наибольшую скрытую теплоту плавления (1,42 ккал/моль) и испарения (9,7 ккал/моль при 100° С). [c.107]

В этой методике измерения температура меняется нелинейно во времени, поэтому для регистрации зависимости АО(Т) необходим двухкоординатный самопишущий прибор. Уровень кратковременного шума описываемого прибора составляет 0,3 мкВт. С помощью этого калориметра авторам удалось измерить удельные теплоемкости растворов био-логичёских веществ с воспроизводимостью результатов 1,2-10 Дж-К см . [c.90]

Для характеристики теплоемкости различных веществ, для возможности сравнения их между собой и для технических рассчетов ввели понятие удельной, объе.мной и молярной теплоемкости в зависимости от выбранных единиц. [c.95]

К этим уравнениям добавляется шестое —уравнение состояния. Шестью неизвестными функциями являются три слагающие скорости по координатным осям, удельный объем, давление и температура. Для определенности решения необходимо еще задать граничные условия, пространственные и по времени [Л. 3,45]. Интегрирование этих дифференциальных уравнений, кроме чисто математической трудности, осложняется наличием зависимости между физическими характеристи сами вещества, входящими в уравнения (вязкость, теплоемкость, коэффициент теплопроводности) и параметрами состояния (температура, давление). В большинстве случаев эта зависимость известна только таблично и не может быть выражена точным уравнением. Поэтому техническая гидродинамика, исследуя конкретные случае движения жидкости, не может воспользоваться математическим аппаратом теоретической гидродинамики, и, говоря словами Максвелла, должна прибегать к более действительному анализу, чем тот на который способно исчисление, анализу, в котором представления зан41мают [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...