Теплоемкость удельная изобарная и изохорная

В выражениях (4.130) —(4.133) k=RIN — постоянная Больцмана, Ср, v — удельные изобарная и изохорная теплоемкости раствора. [c.112]

Из формулы Майера следует, что для идеальных газов разность удельных изобарной и изохорной теплоемкостей является величиной постоянной и равной удельной газовой постоянной. [c.51]

Параметры движущегося потока приводятся без индекса . Зависимости для температуры Т, давления р, энтальпии И и плотности р даны с использованием значений удельных изобарных и изохорных теплоемкостей Ср и и газовой постоянной R. Измерительный прибор, помещенный в газовый поток, покажет температуру, близкую к температуре адиабатного (полного) торможения. На рис. 1.5 приведены зависимости рассматриваемых параметров рабочего тела от числа Маха (отношения скорости течения рабочего тела к местной скорости звука). [c.27]

Показатель адиабаты к равен отношению удельных теплоемкостей при изобарном и изохорном процессах [c.392]

Термодинамические параметры состояния называют также функциями состояния или термодинамическими свойствами. Термодинамические свойства условно подразделяют на термические и калорические. К термическим свойствам относят температуру Т, давление р, плотность р, удельный объем и, а также термические коэффициенты изобарный коэффициент расширения а, изотермический коэффициент сжимаемости Р и изохорный коэффициент давления у (см. 2.2). К калорическим свойствам относят удельные внутреннюю энергию и, энтальпию И, изобарную и изохорную теплоемкости Ср и с энтропию s, а также производные от них. К термодинамическим свойствам также относят скорость звука а и величины, характеризующие фазовое равновесие давление (или температуру) и теплоту фазовых переходов, поверхностное натяжение а. [c.111]

V, /7, 7, р, Ср, v, I, [X — вектор скорости гидродинамического движения, давление, температура, плотность, а также средние изобарная и изохорная теплоемкости, объемная вязкость и молекулярная масса паров Rg — универсальная газовая постоянная къ и Об — постоянные Больцмана и Стефана—Больцмана и М — массы одного электрона и атома индексы п и оо относятся соответственно к характеристикам течения пара без учета каскадной ионизации и условиям на бесконечности Ат Т)—коэффициент молекулярной теплопроводности пара, зависящий от температуры Г Dp — коэффициент термодиффузии электронов а, Са, ра, Ку Ха, eff, Га, /ь —величины, относящиеся к частице и характеризующие ее характерный радиус, удельные плотность и теплоемкость, молекулярные теплопроводность и температуропроводность, эффективную (с учетом теплоты плавления и кинетической энергии пара) удельную теплоту парообразования, температуру поверхности частицы и время ее нагрева до температуры развитого испарения s T)— скорость звука в газовой среде с температурой 7 h — постоянная Планка. [c.156]

При температуре 7 , давлении Р , компонентном составе С, и любом произвольно взятом массовом расходе Р из уравнений (4,1.1)-(4.1.44) рассчитываются при E ,ц = 1 параметры исходного газа удельная энтальпия 1 д, удельная изобарная Ср и удельная изохорная теплоемкости, показатель адиабаты к , газовая постоянная Р д, плотность р . [c.169]

В термодинамической теории и в теплотехнических расчетах особенно широко применяют изохорную теплоемкость — теплоемкость в процессе при постоянном удельном объеме и изобарную теплоемкость-теплоемкость в процессе при постоянном давлении. [c.39]

Удельная изохорная и удельная изобарная теплоемкости парогазовой смеси определяются по известным формулам [c.28]

П р и м е р. Определить изобарную ( с,7 ) и изохорную ( с,. ) весовые удельные теплоемкости для азота N2 ( х = 28.02) и кислорода О3 (ц = 32) при температуре t= 1000° С, а также средние значения теплоемкостей Ср и с,, для интервала температур О—1000° С. [c.74]

Характер изменения этих кривых в зависимости от удельного объема и давления подобен характеру изменения теплоемкости су по изобарам в зависимости от температуры и удельного объема, а расположение линий максимумов на изотермах в зависимости от объема и давления подобно одно другому характер изменения изобарных теплоемкостей на изотермах более резок, чем изохорных на изобарах. [c.108]

Построенный в соответствии с этим равенством график зависимости 1п Кр от т почти линеен, поскольку изменение АНт с температурой довольно часто оказывается незначительным, что зависит от относительной величины теплоемкостей реагентов и продуктов. Чтобы убедиться в этом, можно вернуться к разд. 17.8, хотя в данном случае вместо изохорных рассматриваются изобарные удельные теплоемкости. [c.414]

Из уравнений (3-11), (3-12) и (3-14) видно, что изобарная теплоемкость больше изохорной на значение удельной работы соответствующего количества газа. [c.35]

Поток газа из первой ячейки вынужденного вихря через сечение 0-0 имеет параметры массовый расход С ], компонентный состав удельную энтальпию Сваь удельные изобарную Ср и изохорную теплоемкости, показатель адиабаты газовую постоянную плотность рсннь статическую температуру T , [c.165]

В теплотехнике большое значение имеют процессы, совершающиеся при постоянном удельном объеме (о = onst) и при постоянном давлении (р = onst). В первом случае удельную теплоемкость называют изохорной и обозначаю - г,,, а во второй — изобарной и обозначают Ср. [c.96]

Из уравнения (1.50) следует, что изобарная теплоемкость больше изохорной на значение удельной газовой постоянной. Это объясняется тем, что в изохорном процессе (v = onst) внешняя работа не выполняется и теплота расходуется только на изменение внутренней энергии рабочего тела, тогда как в изобарном процессе (р = = onst) теплота расходуется не только на изменение внутренней энергии рабочего тела, зависящей от его температуры, но и на совер-uj HHe им внешней работы. [c.29]

В изобарном процессе di = rdx = ,,dT. Но изменения температуры при испарении не происходит (dT = 0), поэтому с,, = оо. Такой вывод свидетельствует о том, что внутри двухфазной области понягие удельной теплоемкостп не имеет смысла. Удельная изохорная теплоемкость v при переходе состояния рабочего тела через пограничную кривую изменяется скачкообразно. Чтобы выявить это изменение v при переходе через пограничную кривую, следует рассмотреть ряд состояний пара, приближаясь по изохоре к состояниям х = 0 или х = = 1. Приходя в эти точки с разных сторон, можно получить разные значения удельной теплоемкости, что и будет сштдетельствовать о наличии скачка удельной теплоемкости на пограничной кривой (верхней и нижней). [c.154]

В (7) и (8) й —отношение изобарной удельной теплоемкости газа к изохорной Рг—критерий Прандтля а , Qj — коэффициенты аккомодации, в общем случае различные для обоих пластин Кп—критерий Кнудсена, равный отнощению Л к о. Влияние температуры на безразмерную вязкость учитывается известными из опыта и теории температурными зависимостями величин. [c.214]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...