Теплоемкость удельная — Определени

Удельная теплоемкость используется при определении нагрева масла, вызываемого переходом механической энергии в тепло из-за потерь на трение при дросселировании потока жидкости, сопротивления в каналах гидроаппаратуры,трубопроводах и др. [c.15]

Температуропроводность — Понятие 163 Теория трения молекулярно-механическая — Сущность 118 Теплоемкость удельная — Определение 163, 166 [c.206]

Теплоемкость удельная — Определение 255, 259 [c.328]

Удельной теплоемкостью называется количество тепла, необходимое для нагревания 1 кг материала на 1° С. Размерность удельной теплоемкости— ккал/кг град. Удельная теплоемкость С с повышением температуры повышается при условии отсутствия изменений в структуре и химическом составе материала. При определении аккумулированного тепла, а также температуропроводности необходимо знание удельной теплоемкости. Удельная теплоемкость неорганических материалов равна 0,16—0,24 ккал/кг град, органических 0,3 — 0,4 ккал/кг град. [c.13]

Дня измерения удельной теплоемкости исследуемый образец определенной массы т помещают в адиабатический калориметр и измеряют изменение температуры ДГ калориметрической системы в результате известного количества теплоты AQ. [c.67]

Заметим, что в формуле (23.27) для низкотемпературной удельной теплоемкости такое изменение определения величины п в точности компенсируется изменением определения дебаевской температуры 0д, поэтому коэффициент при остается прежним. В этом отражается то обстоятельство, что оптические ветви не вносят вклада в теплоемкость при низких температурах, вид которой не должен поэтому зависеть от способа их рассмотрения. [c.89]

Он представляет собой взвешенное среднее величин 7 5, в котором вклад каждой нормальной моды берется с весом, равным ее вкладу в удельную теплоемкость. Пользуясь данным определением, можно записать выражение (25.15) в весьма простой форме [c.120]

Удельной теплоемкостью называется строго определенное для каждого металла количество тепла, затрачиваемое при нагреве 1 г металла на ГС. [c.10]

Энергетическое уравнение состояния связывает внутреннюю энергию с температурой, плотностью и деформированным состоянием (в том смысле, который будет определен ниже). Для простых ньютоновских жидкостей зависимостью от деформированного состояния можно пренебречь, так что энергетическое уравнение состояния сводится к зависимости удельной теплоемкости от температуры 1). Для изотермических систем уравнение баланса энергии можно затем решить независимо для определения диссипации энергии. [c.15]

Из определения удельной теплоемкости [c.173]

Большое влияние на теплообмен оказывают следующие физические параметры коэффициент теплопроводности X, удельная теплоемкость с, плотность р, коэф( )ициент температуропроводности а и коэффициент динамической вязкости ц. Эти параметры для каждого вещества имеют определенные значения и являются функцией температуры, а некоторые из них и давления. [c.403]

Теплоемкость зависит от количества вещества чем больше вещества содержит тело, тем больше теплоты необходимо подвести, чтобы нагреть его до определенной температуры. Поэтому было введено понятие удельной теплоемкости. [c.132]

Содержание работы. Определение средней удельной теплоемкости воздуха при постоянном давлении в интервале температур от комнатной (20°С) до 60°С. [c.72]

Для проведения экспериментальной работы по определению теплофизических свойств вещества не удается создать прибор, на шкале которого можно было бы непосредственно отсчитывать искомую величину. При проведении такой работы, как правило, измеряют температуру, давление, массу вещества, расход, силу тока, напряжение и т. д., а определяемые теплофизические величины — удельный объем, энтальпию, теплоемкость и т. д. — рассчитывают по соответствующим формулам. [c.185]

Располагая подробными данными по удельным объемам вещества, можно, используя дифференциальные уравнения термодинамики, рассчитать значения его теплоемкости. При этом для определения зависимости теплоемкости от давления необходимо проводить, операцию двукратного дифференцирования, точность которого обычно невелика и значения теплоемкости получены с большими погрешностями. Только имея уравнение состояния, описывающее с большой точностью р, V, Г-данные в широком интервале параметров состояния, и проверив, что рассчитанные с его помощью значения теплоемкости согласуются с экспериментальными, можно считать такое уравнение надежным и вычислять по нему теплоемкость веществ для области высоких давлений, где нет экспериментальных данных. [c.186]

Исходя из понятия истинной теплоемкости можно получить выражения для определения удельного количества теплоты в термодинамическом процессе [c.31]

Из выражений (1.60) и (1.61) следует, что для определения удельного количества теплоты необходимо знать зависимость истинной теплоемкости от температуры сх = / (/) или среднюю теплоемкость Схт в заданном интервале температур от до В первом случае под знак интеграла подставляется одна из интерполяционных зависимостей теплоемкости от температуры [вида (1.56)], которые приводятся в справочной литературе. Однако интегрирование такого выражения весьма трудоемко и выполняется редко. Во втором случае должны быть известны средние теплоемкости для каждого интервала температур. [c.31]

В абсорбционных машинах рабочим телом являются два вещества — холодильный агент н абсорбент, к каждому из которых предъявляют определенные требования. К холодильному агенту в этих машинах предъявляют те же требования, что и к агенту в компрессорных машинах. К абсорбенту дополнительно предъявляют следующие требования неограниченная смесимость с холодильным агентом высокая абсорбционная способность возможно большая зона дегазации . Желательно также, чтобы абсорбент имел высокую температуру кипения. Последнее позволит исключить из состава абсорбционной холодильной установки ректификационное устройство. Плотность раствора должна быть по возможности низкой, что позволит уменьшить затраты энергии на подачу раствора из абсорбера в генератор и уменьшить потери давления в трубопроводах. Удельные теплоемкость и теплота смешения раствора должны быть по возможности минимальными. [c.268]

Значение теплоемкости, соответствующее определенной температуре рабочего тела (газа), называется истинной теплоемкостью. Так, истинная удельная теплоемкость определяется выражением [c.90]

Рис. 21. Определение среднем удельной теплоемкости газа и количества теплоты в координатах 1-г.

В некоторых случаях для определения теплоемкостей газовой смеси вместо формул (269), (270), (271) и (272) удобнее применять формулы (263) и (264). Если известна истинная молярная теплоемкость смеси то истинная удельная теплоемкость смеси газов [c.107]

Подставляя выражение (111) в (86), получим формулу для определения средней удельной теплоемкости с, в интервале температур от АО [c.33]

Часто в теплотехнических расчетах нелинейную зависимость удельной теплоемкости от температуры принимают линейной, что дает достаточную точность в расчетах по определению количества тепла в процессах. Средние удельные теплоемкости от 0° С до t для газов в этом случае определяются по интерполяционным формулам, основанным на линейном уравнении вида с = а + Ы. Например, для воздуха [c.33]

В зависимости от физических свойств жидкостей (газов) процесс теплообмена может протекать различно и своеобразно. Особенно большое влияние оказывают коэффициент теплопроводности удельная теплоемкость Ср, плотность р, коэффициент температуропроводности а, уже использовавшиеся при рассмотрении теплопроводности, и коэффициент вязкости (X. Для каждого вещ ества эти величины имеют определенные значения и являются функцией параметров состояния (температуры и давления, прежде всего температуры). Особенно существенные изменения физических свойств могут иметь место в околокритической области термодинамических состояний и в области очень низких температур. [c.127]

Этот коэффициент согласно такому определению является не просто свойством материала, но также зависит от размеров тела. Поэтому удобнее пользоваться понятием теплоемкости, отнесенной к единице массы или удельной теплоемкости с, Дж/(кг-К), которая зависит только от свойств материала [c.48]

TenjmeMKO Tb динаса является аддитивной величиной, зависящей от его фазового состава поэтому она может быть рассчитана по весовому содержанию в нем различных фаз и по величине их удельных теплоемкостей. При экапериментальном определении теплоемкости динаса в ее величину обычно входят и теплоты фазовых превращений кремнезема. Истинная теплоемкость промышленного динаса С , =0,209-ЬО,000092 f [91]. В табл. 187 приведены значения средней теплоемкости динаса от 20° до f. [c.370]

Из изложенного также следует, что результаты определений таких теплофизических параметров, как теплоемкость, удельное расширение и т. д., при измерении которых приходится определять температурый интервал, полученные в разных странах, неизбежно должны расходиться на 1—3%. О лучшем согласовании в настоящее время говорить не приходится — оно может быть только случайным. Кроме того, все измерения неизбежно содержат систематическую погрешность 0,2—0,5%, связанную с погрешностью Положения о МПТШ. [c.16]

Измерение удельной теплоемкости. Удельная теплоемкость - количество теплоты, которое единица массы вещества должна обменивать с окружающей средой при определенных условиях, чтобы его температура изменилась на один градус. Калориметр, используемый для измерения удельной теплоемкости, содержит источник теплоты, обычно электрической, который передает определенный тепловой поток исследуемому образцу. Для измерения изметения температуры применяют различные устройства ртутные термометры, термометры сопротивления, термопары и др. При проведении калориметрических исследований необходимо, чтобы образец не обменивался дополнительной энергией со средой. Если источник теплоты вьжлючен, температура образца остается постоянной. При функционировании источника теплоты происходит обмен энергии в форме теплоты, и температура образца повьппается. Удельную теплоемкость рассчитывают исходя из известного теплового потока, времени эксперимента и конечного изменения температуры образца. [c.7]

Если в ячейке, заключенной между сечениями 0-0 и 1-1, не произощло ни конденсации, ни испарения, то на выходе из ячейки поток имеет массовый расход Е = F ]., общий компонентный состав С,ц = С,п. удельную энтальпию /]i, удельную теплоемкость Си, температуру Т ц, плотность рп, скорость 1Ец = W , определенные из уравнений (4.1.1Ь(4.1.44). Массовый расход эжектируемой среды в этом случае [c.107]

Блок-схема определения параметров потока парового слоя (с индексом еи) а среды (с индексом см), поступающей в ячейки на место сконденсировавшейся газовой фазы, представлена на рис. 4.10. Если в некоторых ячейках "п" не произошло ни конденсации, ни испарения, т.е. = 0 - (4.2.81), то параметры вьеходящих из таких ячеек потоков, определенные из уравнений (4.2.61) - F n> (4.2.57), (4.2.58), (4.2.61) - W , (4.2.71) или (4.2.75) - С, л- (4.2.74) или (4.2.79) - Т , остаются без изменений и являются результирующими. Если в ячейках "Г произошла конденсация и количество среды из парового слоя оказалось недостаточно для заполнения пространства от сконденсировавшегося газа, т.е. Д < 0 - (4.2.93), то параметры потоков, выходящих из ячеек, рассчитываются следующим образом. Определяются коэффициент (р из выражения (4.2.107), массовый расход среды, заполняющей пространство от сконденсировавшегося газа в данной ячейке Арм/ - (4.2.106), массовый расход потока, выходящего из ячейки (4.2.108), плотность потока р - (4.2.109), скорость И , - (4.2.110), удельная энтальпия / /- (4.2.111), удельная теплоемкость С /- (4.2.112), температура Tul (4-2.113), общий компонентный состав M - (4.2.114). Если в ячейках I произошла конденсация и количество среды из парового слоя оказалось достаточно для заполнения пространства от сконденсировавшегося газа, т.е. А 0 (4.2.93), то параметры потоков, выходящих из ячеек рассчитываются следующим образом массовый расход среды, поступаюЕцей из парового слоя АЕм/ - (4.2.115), массовый расход потока, истекающего из ячейки - (4.2.116), плотность p i - (4.2.117), скорость -(4.2.118), удельная теплоемкость - (4.2.120), удельная энтальпия - (4.2.119), обгций компонентный состав С i - (4,2.121), температура T i - (4.2.122). Если в ячейках "q" произошло испарение, то после выделения в паровой слой части газовой фазы, параметры потоков, выходящих из этих ячеек, рассчитываются из уравнений (4.2.123) - массовый расход (4.2.124) - плотность р , (4.2.125) - общий компонентный состав, остальные параметры потоков, такие как, удельная энта.пьпия l q, удельная теплоемкость С (, температура находятся из системы уравнений (4.1.2>-(4.1.40) (см. блок-схему рис. 4.2.1), скорость Wиз системы уравнений (4.2.57), (4.2.58), (4.2.61). [c.125]

Приведенное определение политропного процесса имеет глубокий физический смысл, так как условие постоянства теплоемкости налагает определенные ограничения на характер преобразования энергии, которые отличают политропный процесс от произвольного не-политронного процесса. Если величины, содержащиеся в уравнении первого начала термодинамики bq= du- -U, выразить через параметры состояния, их приращения и удельные теплоемкости dT = = dT- -pdv и учесть, что удельные теплоемкости с и с , —величины постоянные, то и размер величины р dv останется в процессе неизменным. Таким образом, условие постоянства удельной тепло- [c.76]

Чтобы определить удельное количество теплоты, подводимое в по-литропном процессе, необходимо знать теплоемкость процесса с, или показатель политропы п, или, наконец, величину х. Удельную теплоемкость политропного процесса будем называть в дальнейшем идеальной политропной теплоемкостью. Найдем формулу для ее определения через показатель политропы из уравнения (6.49). Имея в виду, что отношение p/ = fe, получим [c.79]

Значение (d vfdT )p зависит от кривизны изобар, построенных в координатах vT, кривизна которых весьма невелика. Поэтому даже малые по абсолютному значению погрешности в исходном уравнении состояния могут дать относительно большие погрешности при определении производных (т. е. тангенса угла наклона касательной к изобаре). Этим обстоятельством объясняется то, что многие ранее применявшиеся уравнения состояния перегретого пара, вполне удовлетворительно описывавшие связь между параметрами р, v и Т, оказывались полностью несостоятельными или в лучшем случае недостаточно точными при попытке использовать их для получения зависимости удельной изобарной теплоемкости от параметров. [c.171]

В этой формуле QPн — низшая теплота сгорания единицы рабочей массы топлива (для газообразного— 1 м ). Qp, как и QPн, как указывалось выше, не учитывает теплоту, которая могла бы выделиться при конденсации водяных паров, содержащихся в продуктах сгорания. Это связано с тем, что температура уходящих из котла газов обычно не бывает ниже 110°С. ктл — физическая теплота топлива, вносимая в топку, /гтл=Ст 1т, где Ст — удельная теплоемкость топлива, — его температура. Эта составляющая часть баланса (йтл) играет заметную роль при предварительном подогреве топлива, например мазута. В последние годы накоплен определенный опыт предварительного подогрева природного газа. Qx.r. — теплота холодного воздуха, поступающего в воздухоподогреватель котла, а также воздуха, проникшего в топку и газоходы извне в виде присосов Qx.в=ayxV° вix.fl Здесь [c.166]

Для определения значений удельных теплоемкостей смеси для процессов при V = onst или р = onst необходимо теплоемкости отдельных газов, входящих в смесь, брать из таблиц удельных теплоемкостей соответственно при постоянном объеме (о /,, сД, (Мс )/,) или при постоянном давлении (с,, , с, ,,, (M ,,)h). [c.106]

Эксперименты по определению удельной теплоемкости с для кристалл пчесттх тел при низких температурах показали, что с со Г", т. е. быа )о убывает с приближением температуры к абсолютному нулю. Так же изменяется теплоемкость не только кристаллических тел, но н всех других равновесных термодинамических систем, например электронного газа в металлах, 7кидкого гелия и др, [c.364]

Общие формулы для определения количества тепла. В практике для приближенных расчетов количества тепла пренебрегают влиянием температуры двух-, трех- и многоатомных газов на теплоемкость, что допустимо при небольших изменениях температуры. В этих случаях теплоемкости принимаются за постоянные величины (см, табл. 1). Для точных расчетов необходимо определить среднее значение теплоемкости по формуле (96) или по интерполяционным формулам. Например, количество удельного тепла в изохор ическом и в изобарическом <7р процессах с использованием соответственно постоянн 1х Ср (см. табл. 1) и средних Срот удельных теплоемкостей [формула (112) ] определится по формулам [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...