Теплоемкость удельная истинная

Здесь С — полная, истинная теплоемкость тела — дифференциальное отношение количества переданной теплоты к соответствующему изменению температуры с — удельная, истинная теплоемкость тела относительно единицы количества вещества — средняя теплоемкость в интервале температур процесса [c.20]

Значение теплоемкости, соответствующее определенной температуре рабочего тела (газа), называется истинной теплоемкостью. Так, истинная удельная теплоемкость определяется выражением [c.90]

По аналогии о истинной удельной теплоемкостью различают истинную молярную теплоемкость н истинную объемную теплоемкость. [c.90]

Удельная истинная массовая теплоемкость воздуха и продуктов сгорания топлив. [c.19]

Зависимость теплоемкости от температуры. Истинная и средняя теплоемкость. Удельная теплоемкость реальных газов в отличие от идеальных газов зависит от давления и температуры. Зависимостью удельной теплоемкости от давления в практических расчетах можно пренебречь. Но зависимость удельной теплоемкости от температуры необходимо учитывать, так как она очень существенна. Исследования показывают, что удельная теплоемкость реальных газов является сложной функцией температуры с = f (Т), Из этого следует, что в различных температурных интервалах для нагревания единицы количества газа на 1 К требуется различное количество теплоты. Но если выбрать достаточно узкий температурный интервал, то для него можно принять удельную теплоемкость постоянной. Очевидно, если температурный интервал стремится к нулю, удельная теплоемкость соответствует истинной удельной теплоемкости газа при данной температуре [c.102]

Истинная удельная массовая теплоемкость с есть количество теплоты, необходимое для изменения на один кельвин температуры единицы массы тела (см. рис. 5.3). В расчетах бывает удобно пользоваться средней удельной массовой теплоемкостью в данном интервале температур от 7) до Т2 [c.142]

Исходя из понятия истинной теплоемкости можно получить выражения для определения удельного количества теплоты в термодинамическом процессе [c.31]

Из выражений (1.60) и (1.61) следует, что для определения удельного количества теплоты необходимо знать зависимость истинной теплоемкости от температуры сх = / (/) или среднюю теплоемкость Схт в заданном интервале температур от до В первом случае под знак интеграла подставляется одна из интерполяционных зависимостей теплоемкости от температуры [вида (1.56)], которые приводятся в справочной литературе. Однако интегрирование такого выражения весьма трудоемко и выполняется редко. Во втором случае должны быть известны средние теплоемкости для каждого интервала температур. [c.31]

Удельная теплоемкость определяется отношением теплоемкости рабочего тела к его массе. Разделив равенства (3.36) и (3,37) на массу рабочего тела, получим истинную удельную и среднюю удельную теплоемкости [c.38]

Пользуясь справочниками с данными о теплоемкостях, необходимо обращать внимание на температуру t С или Т К, для которой приведены значения истинной или средней удельной (или молярной) теплоемкости, [c.62]

На рис. 11.15 дан полученный опытным путем график зависимости истинных удельных теплоемкостей перегретого пара от температуры и давления. [c.172]

Приложение 1 Истинные удельные теплоемкости воздуха и азота [c.422]

Приложение 2 Истинные удельные теплоемкости кислорода и двуокиси углерода [c.422]

Приложение 3 Истинные удельные теплоемкости водорода и водяного пара [c.423]

Если при / = 0° С истинная удельная теплоемкость а при С.2, то средняя удельная теплоемкость с1[, взятая в этом интервале температур в процессе 1-2, определится отношением [c.92]

В некоторых случаях для определения теплоемкостей газовой смеси вместо формул (269), (270), (271) и (272) удобнее применять формулы (263) и (264). Если известна истинная молярная теплоемкость смеси то истинная удельная теплоемкость смеси газов [c.107]

При известном значении истинной удельной теплоемкости изобар-1 010 процесса с,, удельная теплота д, подводимая к рабочему телу (или отводимая), определяется уравнением (187), [c.112]

Итак, при адиабатном течении с трением связь между температурой и удельным объемом описывается дифференциальным уравнением с отделяющимися переменными. Однако структура подынтегральной функции, содержащей температуру, такова, что даже в той области изменений состояния, где допустима замена истинных значений теплоемкости средней постоянной величиной, уравнение (7-9) не поддается интегрированию в конечном виде. [c.218]

Заметим, что в том интервале состояний, где истинные теплоемкости влажного пара могут быть заменены средними постоянными величинами, выражение (8-7 ) легко интегрируется и, наряду с формулами (8-6) и (8-6"), получаем еще одну зависимость, описывающую соотношение между количествами пара (или удельными объемами) и температурой [c.258]

Истинная удельная массовая теплоемкость, Дж/(кг-К), определяется по формуле [c.16]

Из первых двух наиболее интересным является метод непосредственного нагревания, который дает возможность при применении различных способов введения тепла в образец получить достаточно точные значения истинной удельной теплоемкости. [c.146]

Конструкция калориметра проста, эксперимент занимает мало времени, в течение одного опыта можно получить температурную зависимость истинной удельной теплоемкости от 20 до 100° С. [c.146]

По результатам определения кривой нагрева можно построить зависимость удельной теплоемкости от температуры с пиком в области критической температуры. Тепловой эф( кт превращения устанавливают, вычитая площадь под экстраполированной кривой (без превращения) из площади истинной кривой. [c.165]

Термический анализ можно использовать только в тех случаях, когда превращение протекает достаточно быстро, чтобы можно было наблюдать тепловые эффекты при используемых на практике скоростях охлаждения или нагревания. Если исследуемый образец претерпевает фазовое превращение, то на его нормальной кривой охлаждения отмечается резкий перелом вследствие выделения скрытой теплоты превращения. В противоположность этому превращение порядок spS беспорядок может не сопровождаться тепловым эффектом, но в температурном интервале превращения удельная теплоемкость значительно изменяется, как описано выше, так что она оказывает влияние на скорость охлаждения ниже критической температуры. Явно выраженное замедление на кривой охлаждения наблюдается при температуре критической точки оно постепенно уменьшается по мере уменьшения удельной теплоемкости до нормальных значений при дальнейшем понижении температуры. Это замедление трудно отличить от критической точки, наблюдаемой при обычном фазовом превращении. Однако при нагревании упорядоченного сплава, приведенного в равновесное состояние, медленное на первых порах, а затем быстрое разупорядочение вызывает уменьшение скорости нагревания в рассматриваемом интервале температур, причем сначала этот процесс идет медленно, а по мере приближения к критической температуре быстрее. При прохождении критической температуры величина удельной теплоемкости очень резко возвращается к значению, характерному для неупорядоченного сплава, после чего резко возрастает скорость нагревания. Кривая нагревания этого типа отличается от кривой в случае истинного фазового превращения, и ее можно рассматривать как доказательство превращения порядок беспорядок. Если превращение идет вяло, то переломы на термических кривых сглаживаются и уже не удается определить точное положение критической температуры упорядочения. Однако в случае превращений, идущих со значительной скоростью, повторное снятие кривых нагревания со сплавов разного состава позволяет построить кривую зависимости температуры начала упорядочения от состава и нанести ее на диаграмму состояния. [c.128]

Теплоемкость, энталь-п и я. Различают истинную удельную теплоемкость при данной температуре [c.77]

Указанный гравитационный эффект вызывает значительные трудности при проведении экспериментальных исследований теплофизических свойств вещества вблизи критической точки. Эти трудности усугубляются наличием еще одной особенности вещества, находящегося в К(ри-тическом состоянии, которая заключается в больщой длительности установления равновесия. Незначительные отклонения температуры и плотности от равновесных могут выравниваться сутками вследствие медленности релаксационных процессов в системе. К сказанному следует добавить, что резкое изменение свойств вблизи критической точки (удельного объема, энтальпии, теплоемкости) приводит к тому, что незначительные колебания давления и температуры, при которых проводится эксперимент, вызывают большие отклонения измеряемого свойства от истинной величины. [c.94]

В камере сгорания ГТУ к воздуху подводится теп лота при постоянном давлении, в результате чего температу ра воздуха повышается с 450 до 1000 К. Найти подведенно удельное количество теплоты а) считая теплоемкость воз духа постоянной и равной ее значению при начальной тем пературе б) учитывая зависимость истинной теплоемкости (кДж/(кг-К)1 от температуры по формуле Ср = 0,935 4 4- 024 10 Т — 0,0291 в) используя табл. 3 Приложения. [c.37]

Удельная теплота плавления серого чугуна колеблется в пределах 58—78 кал1Г, возрастая с увеличением содержания углерода. Суммарная величина тепловых эффектов всех фазовых превращений для серого чугуна составляет в среднем = 75 кал1Г. Энтальпию (общее теплосодержание) серого чугуна при любой температуре можно определить, зная истинную или среднюю теплоемкость и суммарную величину тепловых эффектов фазовых превращений [c.82]

М, времени т, направления s и частоты v р = р (Г, р), Ср = Ср (Г, р) — соответственно плотность и истинная удельная теплоемкость при постоянном давлении, зависящие от температуры и давления среды (Г, р, v) — спйктралдньш абсолютный показатель [преломления среды [c.337]

Как видно из табл. 2-15, первые четыре теплоносителя имеют примерно одинаковые удельные веса жидкой и пар овой фаз, теплоту парообразования и истинную теплоемкость. Однако наименьшей температурой затвердевания и упругостью паров при данной температуре обладает дифенильная смесь. Следовательно, среди этих теплоносителей наилучшими условиями эксплуатации будет обладать нагревательная установка с дифенильной смесью она будет работать при наименьшем давлении и с наименьшей вероятностью кристаллизации теплоносителя в системе. Однако в этом отношении она уступает дитолилметану. [c.98]

Структурные превращения в металлах и сплавах сопровождаются выделением или поглощением скрытой теплоты превращения (например, при распл1авлении металлов поглощается скрытая теплота плавления) или же связаны с аномальной удельной теплоемкостью, которая наблюдается, например при образовании сверхструктуры в Р-латуни. Отсюда следует, что при нагревании или охлаждении металла или сплава в одинаковых условиях структурные изменения должны вызвать изменение хода кривой температура — время. По перегибу кривой можно найти температуру структурного превращения. В условиях истинного равновесия температура (или температурный интервал), при которой происходит данное структурное превращение, является постоянной дл я данного металла ил1и сплава, но практически часто наблюдается температурный гистерезис структурного превращения. Например, при медленном охлаждении в условиях истинного равновесия жидкое олово затвердевает при постоянной температуре 231,9 но в обычных опытах часто оказывается возможным, прежде чем начнется кристаллизация, охладить жидкое олово на 20 или 30° ниже его истинной температуры затвердевания. Это явление обычно называется переохлаждением. Переохлаждение является результатом кристаллизации, происходящей путем зарождения центров и их роста. [c.120]

Тепловой к.п.д. также связан с температурой на входе турбины, хотя и не так непосредственно, как ее удельная мощность. Действительно, пренебрегая тем, что к.п.д. каждой стадии меньще 100 %, и принимая, что в работе участвует идеальный газ данной удельной теплоемкости, получим, что тепловой к.п.д. газовой турбины с простым циклом зависит только от соотнощения давлений. На самом деле подобный вывод лищь приблизительно отражает истинное положение, и тепловой к.п.д. зависит, хотя и слабо, от температуры на входе турбины. Преимущество в тепловом к.п.д., [c.52]

Поскольку теплоемкость изменяется с тецпературой, в зависимости от интервала температур различают истинную с и среднюю с удельные теплоемкости. Истинной называют теплоемкость, соответствующую бесконечно малому интервалу температур с = dq йТ, г. средней — теплоемкость, соответствующую конечному интервалу изменения температуры с = ql(T — Т ). [c.34]

Истинная (удельная) теплоемкость, Дж/(г-К), для дап.чой температуры при постоянном давлении определяется выражением с=сШ1с1Тт. Теплоемкость грамм-атома вещества С=сА (А — атомная масса). Разница величин теплоемкости при постоянном давлении Ср и теплоемкости при постоянном объеме Су (Дж/(К-моль)] определяется соотношением Ср—Су = VT/x, где Р — температурный коэффициент объемного расширения,- V — атомный объем Т — температура % — коэффициент всестороннего сжатия. [c.276]

Конструктивные и физические параметры простых моделей — длина , определяющий размер R, площадь 5 и периметр р поперечного сечения термоприемиика коэффициенты теплопроводности Л в продольном направлении (вдоль координаты х) и в поперечном сечении термоприемника истинные или эффективные удельная теплоемкость с и плотность у материала термоприемника. [c.60]

Измерения вязкости, плотности, поверхностного натяжения и других неэлектронных параметров прямо не указывают на структуру, хотя в принципе можно определить прочность межатомной связи из этих данных с помощью одной из теорий жидкости, основанной на функции радиального распределения. Термодинамические и физические измерения высокочистых материалов могут дать информацию о явлениях пред- и послеплавления. Необходимо измерить удельную теплоемкость многих жидких металлов, особенно в широких температурных интервалах, чтобы исследовать истинную температурную зависимость спектра колебаний в этих материалах и его изменение после плавления. Нужны прямые электронные измерения, в частности эффекта Холла, термо-э.д. с. и магнитных свойств, чтобы точно установить степень, до которой можно применять модель свободных электронов к жидким металлам. Представляется широкое поле деятельности для работы над металлами с высокой точкой плавления, хотя здесь, конечно, имеются серьезные экспериментальные проблемы кажется, можно получить много прямых доказательств из некоторых необычных измерений — например, изучение аннигиляции позитронов и, следовательно, средней длины свободного пробега электронов или изучения мягкого рентгеновского спектра. Измерения ядерного магнитного резонанса и электронного спина также могут дать полезные результаты. Ясно, что требуется оче нь много экспериментальной информации, чтобы окончательно установить структуру жидких металлов и серьезно проверить с помощью эксперимента любую теоретическую обработку. [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...