Удельная теплоемкость при постоянном давлении

Вт/(м-К), удельной теплоемкостью (при постоянном давлении) 1 Дж/(кг-К) и плотностью 1 кг/м . [c.102]

Квадратный метр на секунду равен температуропроводности вещества с коэффициентом теплопроводности 1 Вт/(м-К), удельной теплоемкостью при постоянном давлении 1 Дж/(кг-К) и плотностью 1 кг/м . [c.13]

Ср, Су — удельные теплоемкости при постоянных давлении и объеме [c.6]

Ср — удельная теплоемкость при постоянном давлении) тогда свободная энергия при температуре Т [c.45]

В теплотехнических расчетах используют различные удельные теплоемкости при постоянном давлении и при постоянном удельном объеме (с индексом р или ц) удельную с, объемную с и молярную Си- Применительно к идеальному газу формула (3.41), связывающая между собой три указанных теплоемкости, примет вид [У , о = (22,4136 0,0030) Ю-з м /моль 22,4 10 м"/моль] [c.57]

Но так как Ср = кс , то удельную теплоемкость при постоянном давлении определим по формуле [c.96]

Здесь б, ,п н Срц — удельная теплоемкость при постоянном давлении соответственно сухого воздуха и водяного пара. [c.166]

Количество тепла, сообщаемое газу, а следовательно, и удельные теплоемкости его зависят от особенностей процесса. Важную роль играют удельная теплоемкость при постоянном объеме Сц — изохорический процесс и удельная теплоемкость при постоянном давлении Ср — изобарический процесс. [c.28]

V Y -f 1 Рг где V — коэффициент аккомодации fe= p/ o —отношение удельных теплоемкостей при постоянных давлении и объеме. [c.259]

Удельная теплоемкость определяет количество теплоты, необходимое для нагревания 1 кг вещества на один градус. Удельная теплоемкость при постоянном давлении обозначается (изобарная теплоемкость), а при постоянном объеме—(изохорная теплоемкость). [c.37]

Условия подобия процессов конвективного теплообмена получены в предположении, что коэффициент теплопроводности X, коэффициент вязкости fj, и удельная теплоемкость при постоянном давлении Ср среды постоянны во всей области протекания процесса. В действительности эти физические свойства зависят от температуры, причем для разных теплоносителей характер зависимостей Я, = Я (/), [i = (X (/), Ср = Ср (i) различен. В процессе теплообмена температура теплоносителя изменяется, следовательно, в общем случае и физические свойства не остаются постоянными. Подобие процессов выполняется тем строже, чем меньше относительное изменение этих свойств, т. е. чем слабее зависимость I, ц и Ср от t, чем меньше сами температурные напоры в системе и ниже тепловые потоки. При значительном изменении свойств строгое подобие различных процессов, как показывает анализ, в обш,ем случае становится невозможным. В этих условиях имеет место лишь приближенное подобие. Это обстоятельство должно учитываться при обоб-ш,ении опытных данных. [c.63]

Удельная теплоемкость (при постоянном давлении) [c.11]

Y отношение удельной теплоемкости при постоянном давлении к удельной теплоемкости при постоянном объеме, [c.410]

Ср - удельная теплоемкость при постоянном давлении, Дж/ (кг-град) [c.5]

Ср—удельная теплоемкость при постоянном давлении [c.353]

Газовая постоянная R и удельные теплоемкости при постоянном давлении Ср и постоянном объеме с , связаны соотношением [c.519]

Удельная теплоемкость при постоянном давлении газовой фазы многокомпонентной сред1>1 выражается формулой [29 [c.97]

Лт=Т2—Т1 — изменение температуры нагревающего и нагреваемого потоков по абсолютному значению т] — коэффициент эффективности теплообменного аппарата 0 , Сг — расходы теплоносителей в единицу времени, кг/с Срть — средние удельные теплоемкости при постоянном давлении теплоносителей, Дж/(кг-К) [кР)—нераздельный комплекс, Вт/К 0т — средняя разность температур теплоносителей, °С. [c.332]

Полученная формула называется уравнением Майера. Из уравнения Майера видно, что удельная теплоемкость при постоянном давлении больше удельной теплоемкости при постоянном объеме на величину газовой постоянной R — работы расширения 1 кг газа при нагреве его на Г С в процессе р = onst. Так как R не зависит от параметров состояния, то теплоемкость идеального газа при р = onst не зависит от давления и объема. Она зависит только от температуры газа. [c.30]

М, времени т, направления s и частоты v р = р (Г, р), Ср = Ср (Г, р) — соответственно плотность и истинная удельная теплоемкость при постоянном давлении, зависящие от температуры и давления среды (Г, р, v) — спйктралдньш абсолютный показатель [преломления среды [c.337]

При составлении этих таблиц были использованы результаты экспериментальных исследований, приведенные в работах [29, 34—62]. В таблицах приняты следующие обозначения Т, °К — температура р, /сг/лг — плотность с-р ккал кг-град) — удельная теплоемкость при постоянном давлении К, ккалЦм-чУ. [c.12]

Для того чтобы понять процессы, сопровождаюш,ие теплоотдачу к жидкости в сверхкритической области, необходимо проанализировать изменение физических свойств жидкости в окрестности критической точки и выше нее. Теоретически удельная теплоемкость при постоянном давлении и коэффициент теплового расширения в критической точке стремятся к бесконечности. Указанное свойство можно рассматривать как следствие того обстоятельства, что критическая точка является верхней границей области, в которой может происходить кипение. Скрытая теплота парообразования в критической точке стремится к нулю, а удельные объемы жидкости на кривой насыщения и газообразной фазы становятся одинаковыми. При давлении ниже критического на бесконечно малую величину можно увеличить энтальпию на бесконечно малую величину, равную скрытой теплоте парообразования температура при этом останется постоянной. Одновременно происходит увеличение удельного объема на бесконечно малую величину. В связи с этим предполагается, что удельная теплоемкость и коэффициент теплового расширения при давлении ниже критического становятся бесконечно большими. Подобное предельное состояние достигается также и в закритической области, где наблюдается резкий конечный максимум удельной теплоемкости. Удовлетворительные экспериментальные доказательства бесконечно больших значений любого из двух указанных физических параметров в сверхкритическом состоянии отсутствуют. Сверхкритическая температура, при которой наблюдается максимум удельной теплоемкости, по терминологии Голдмена [3] называется псеводокрити-ческой температурой. Псевдокритическая температура для большинства веществ увеличивается с давлением, а величина максимума удельной теплоемкости уменьшается (фиг. 1). [c.352]

Смотреть страницы где упоминается термин Удельная теплоемкость при постоянном давлении : [c.46] [c.267] [c.169] [c.271] [c.23] [c.10] [c.284] [c.86] [c.134] [c.339] [c.409] [c.431] [c.127] [c.119] [c.132] [c.145] [c.249] [c.260] [c.62] [c.91] [c.387] [c.149] [c.84] [c.7] [c.340] [c.346]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...