Скорость роста капли

Сопоставление (4-22) с (4-19) приводит к следующему выражению, описывающему скорость роста капли, [c.141]

Для решения системы уравнений (6-3-9) и (6-3-14) и последующего нахождения потока теплоты по (6-3-1) необходимо задать значения н, Rq, w R) и N. Эти величины должны определяться, исходя из физических соображений. Функция скорости роста капли рассмотрена в 6-4. Значения Ru в первом приближении можно определить по формуле Томсона (см. 1-2). Пример нахождения отрывного радиуса приведен в 3-8. В настоящее время наибольшая трудность имеет место при определении величины /V — см. 1-2, 6-2. В связи с этим значительна роль экспериментального исследования теплообмена при капельной конденсации. [c.152]

СКОРОСТЬ РОСТА КАПЛИ [c.152]

Математическая формулировка задачи для скорости роста капли, Представленная уравнениями (6-4-1) — (6-4-5), упрощена по сравнению с ее возможными реализациями на практике. [c.153]

Из формул следует, что скорость роста капли обратно пропорциональна радиусу. [c.157]

Приведенные ранее уравнения скорости роста капли получены для стационарных температурных полей. Это обстоятельство требует опытной проверки полученных формул. Кроме того, в общем случае в капле может возникнуть конвекция. [c.157]

Безразмерная скорость роста капли [c.196]

Функции скорости роста капли w(R) и распределения капель по размерам 9(i ) являются той основной информацией, наличие которой принципиально позволяет получить численные значения как локальных, так п интегральных характеристик тепловыделения (или среднемассовых значений температуры полидисперсной системы капель). Выражения для w R) и ф( ) зависят от условий постановки задачи. [c.198]

Если скорость роста капли оценивать интенсивностью приращения ее массы [c.198]

Для описания скорости роста капли используем уравнение (8-1-5) = 2- ехр (— [c.198]

Подставив функции скорости роста капли (8-2-4) и распределения по размерам (8-2-3) в интегральное уравнение (8-2-2), получим [c.198]

При К > 1 (P 1, =/ (,) уравнение непрерывной скорости роста капли (8-1-9) можно представить в виде [c.203]

Уравнения скорости роста капли (8-2-32), счетной концентрации < 8-2-20) и движения капли (8-2-37) позволяют определить температуру, концентрацию и скорость капель в текущем сечении струи. К системе уравнений должны быть добавлены условия однозначности [c.205]

Выражение для теплового потока (l) остается неизменным, но задача формулируется в виде системы уравнений, в которой тепловой поток содержится как одна из переменных. Система включает уравнение скорости роста капли, уравнение счетной концентрации капель, уравнение движения капли, выражение для учета скорости движения пара, условие распада капель. [c.293]

Уравнение скорости роста капли записывается в предположении,что изменение теплосодержания капли является следствием двух аддитивных воздействий присоединения массы конденсата с поглощением соответствующего количества тепла фазового превращения и присоединения более мелких (а, следовательно, имеющих меньшую скорость движения и более высокую среднею температуру) капель при коагуляции. Предполагается, что слияния происходят мгновенно, а в промежутках между слияниями конденсация на капле определяется ее размером и средней температурой. Уравнение скорости роста капли выглядит следующим образом [c.293]

На рис. 3-1 показана форма капли, образующейся под действием силы тяжести на срезе круглого отверстия. При достижении некоторого предельного объема капли происходит разрыв шейки и соответствующее уменьшение поверхности раздела фаз. При малых скоростях истечения и малой вязкости окружающей среды гидродинамическим сопротивлением росту капли можно пренебречь и записать баланс сил в момент отрыва формулой [c.44]

Скоростная киносъемка с увеличением через микроскоп показывает что малые капли растут Очень быстро, затем скорость роста становится незначительной. По мере роста капли непрерывно сливаются, освобождая какую-то часть поверхности стенки. За счет многократного слияния и непрерывно идущего процесса конденсации капли увеличиваются до отрывного размера, при котором они скатываются под действием силы тяжести (или срываются движущимся паром, если скорость последнего велика). [c.285]

Таким образом, для теоретического расчета < или а = с/АГ необходимо знать функции роста капель w R) и распределения по размерам (p R) (Л. 162]. Эти функции ищутся для различных условий как аналитически, так и экспериментально. Например, согласно опытным данным и расчетам скорость роста полусферической капли, когда основным термическим сопротивлением является термическое сопротивление теплопроводности капли, определяется уравнением [c.288]

В процессе роста устойчивой капли различают, по меньшей мере, две стадии. Первая из них отличается тем, что на ее протяжении размер капельки существенно меньше длины свободного пробега молекул газообразной фазы. На этой стадии скоростью конденсации управляют законы молекулярного переноса увеличение размеров капли пропорционально числу столкновений молекул пара с ее поверхностью. Для второй стадии характерно превышение радиуса капли над средней длиной свободного пробега. В этих условиях вступают в действие обычные макроскопические законы теплообмена и рост капли определяется [c.138]

Скорость роста отдельной капли (кристалла) задается соотношением [c.242]

Вероятность акта слияния можно считать функцией плотности размещения капель на поверхности лиофобного тела и скорости конденсации пара на отдельных каплях (или каплях с прилегающими участками). Как показано в гл. 1, вероятность образования на данном участке новой фазы возрастает с увеличением переохлаждения пара, т. е. с ростом температурного напора. Скоростная киносъемка процесса конденсации водяного пара с увеличением через микроскоп показывает, что малые капли растут очень быстро, затем скорость роста становится незначительной. На освободившейся после слияния поверхности стенки появляются новые мельчайшие капли, обычно наблюдаемые начиная с размеров порядка микрона , и процесс продолжается. Образовавшиеся крупные капли скатываются с поверхности стенки. [c.143]

Рис. 6-6. Зависимость скорости непрерывного роста капли от радиуса.

В случае капельной конденсации увеличение скорости пара должно приводить к уменьшению отрывного размера капли и, следовательно, к уменьшению промежутка времени, необходимого для роста капли. С увеличением скорости пара должно уменьшаться и время скатывания. [c.171]

Скорость роста массы контрольной капли за счет присоединения боже мелких из фракции (m,m- dm) равна [c.203]

Капельная конденсация линейная скорость Коэффициент кинематический турбулентно-роста капли эксперимент 158 го переноса количества в пленке [c.234]

Когда температура жидкости становится равной температуре предельного перегрева, происходит взрывное вскипание перегретых слоев, и капля отбрасывается от поверхности. При существенных перегревах стенки основную роль в процессе вскипания играет лавинообразный процесс образования и развития флуктуационных зародышей парообразования. Скорость роста и число зародышей определяются величиной и скоростью перегрева, а также свойствами жидкости. При малых перегревах стенки, когда процесс передачи тепла происходит достаточно медленно и соответственно время контакта велико, существенную роль могут играть искусственные центры парообразования, такие, как отдельные элементы шероховатости поверхности. В этом случае возможно развитие одиночных крупных пузырей в толще жидкости, которые приводят к разрушению капли или выбросу крупных брызг. [c.160]

Здесь линейная скорость роста капли dRjdx обозначена через гг (/ ) и учтено, что dn= > R)dR. Интегрируя в пределах от Ru до Ro и учитывая теплоту, выделенную при образований капель с радиусом Rn, получаем следующее уравнение теплообмена [c.148]

При фиксированных и неизменных по поверхности значениях i no и йс решения (6-4-7) и (6-4-8) должны иметь особенность. При ф=л /2 имеет место разрыв температурного поля и как следствие нулевое термическое сопротивление. Анализ уравнений (6-4-7) н (6-4-8) показывает, что бесконечные ряды являются расходящимися. В то же время бесконечно большие значения Q и dRfdx физически не обоснованы. Практически скорость роста капли конечна. В частности, бесконечно большая теплопроводность капли всегда будет ограничена конечным межфазным сопротивлением. Задача о переносе тепла через каплю,, представляющая собой сегмент сферы, при Опов сопэ и i =0 решалась методом конечных разностей в работе Н. Фатика и Д. Кац [6-27]. Согласно [6-27] тепловой поток на участке, занятом каплей, может быть описан уравнением [c.154]

Как следует из рис. 6-6, линейная скорость роста капли в интервале радиусов Л от 5 до 50 мкм аппроксимируется уравнением (6-4-11). Разброс опытных точек относительно кривых a i )s= onst/ можно объяснить повышенной погрешностью определения малых радиусов и возможным изменением реальных начальных и граничных условий по сравнению с расчетными. Следует также учитывать, что слияния с наиболее мелкими каплями не могли быть зарегистрированы вследствие ограниченности разрешающей способности опытной установки. При увеличении радиуса сходимость опытных и расчетных значений скорости роста капли улучшается. [c.158]

Скорость роста капли сверхкритических размеров равна разности скоростей прилипания молекул пара к поверхности капли и иснаренпя капли. Ее можно приближенно записать в виде (см. [19,21]) [c.460]

Используя соотношения Стодолы [763] и Осватича [584] для падающих на каплю и испаряющихся с ее поверхности молекул, Дафф вывел уравнения роста капли, а также уравнения ее температуры, массы и энергии. Уравнение скорости образования зародышей при конденсации пересыщенного пара приведено Френкелем [229] [c.331]

При Сд = onst скорость падения капли может оставаться неизменной при увеличении ее объема только при условии Ь = onst. Другими словами, начиная с некоторого размера, капли большего объема становятся все более и более расплющенными, приращение объема приводит к росту только горизонтального размера капли. [c.228]

Структурные характеристики за решеткой должны быть дополнены коэффициентами скольжения. Такие исследования были проведены для сопловой решетки С-9015Б [159]. Распределение локальных коэффициентов скольжения при различных Mi, Rej, р и уо приведено на рис. 3.27. Максимальные скорости имеют капли, движущиеся в ядре потока, а минимальные — вблизи кромок и в других областях, где формируются крупные капли. С увеличением числа Ml коэффициенты скольжения в ядре потока уменьшаются (размер капель в ядре практически не меняется), а в зонах крупнодисперсной влаги — увеличиваются в связи с интенсификацией процесса дробления. С ростом Mi происходит заметное выравнивание скоростей капель. [c.112]

Линейная скорость непрерывного роста капли dRjdx экспериментально исследовалась в ряде работ. В [6-24] проводилась скоростная киносъемка с увеличением через микроскоп процесса капельной конденсации водяного пара давлением примерно 0,1 МПа. Гидрофобизатор— олеиновая кислота, октадецилселеноцианид. Разрешающая способность-оптической системы позволяла проследить только за ростом достаточно крупных капель (i 3 мкм). Измерение размеров капель, зафиксированных на кинопленке, производилось с помощью инструментального микроскопа. Кадры были отсняты при температурных напорах 0,8—2,5 К. [c.157]

В котором dRldx=w R)—линейная скорость роста единичной капли, м/с ( R)=dnjdR — дифференциальная функция распределения капель по размерам, м dn — счетная концентрация капель данной фракции R, R + dR) R — радиус капли — объемная интенсивность тепловы-. деления, Вт/м . [c.197]

Процессы влаговыделения определяются прежде всего скоростью ядрообразования 7 и скоростью роста капель 9 ( ) = dljd z (где I — радиус капли, х — время). [c.103]

ОбозначениягТ - радиус капли, Г - время, - плотность среды, V - кинематическая вязкость, Ср - изобарная теплоёмкость, А - теплота фазового перехода, х - координата,совпадающая с осью конической струи, Z радиальная координата конической струи, М - масса калли, W - скорость, - эффективность взаимодействия капель при столкновении, а - температуропроводность, R - средний арифметический радиус калель, Rqj - средний объемный радиус капель в начальном сечении струи, - среднее значение массы капель, С - массовая концентрация жидкости в паровом объеме, > - теплопроводностьизбыточная температура, - коэффициент лобового сопротивления, - гравитационная постоянная, F - безразмерная скорость конденсационного роста капли. [c.297]

Строгое решение задачи об отрыве парового пузырька от твердой стенки в условиях кипения не получено, поскольку для него требуется анализ уравнений сохранения для жидкости, удовлетворяющих уравнению (1.166) на межфазной поверхности, форма которой может быть получена лишь в результате решения. Исключения представляют условия гидростатики, для которых получены численные решения, определяюшие равновесные осесимметричные формы поверхности раздела фаз. В этом случае задача об отрыве пузырька или капли решается как задача о нахождении максимальных участков устойчивости равновесных поверхностей (см. п. I.I3.5). Из полученных таким путем решений формула (1.176) для предельного размера газового пузырька на срезе капилляра оказывается пригодной для расчета отрывного размера (эквивалентного диаметра) парового пузырька при кипении в области высоких приведенных давлений, когда малые скорости роста позволяют рассматривать процесс как квазистатический [52]. [c.94]

На поверхности кремниевой подложки 3 находится частица золота при температуре, близкой к температуре плавления. В этих условиях золото растворяет кремний и превращается в капельку 2 расплава золото—кремний. Пары кремния, конденсируясь в капельке расплава, пересыщают ее атомами кремния. Это ведет к выделению кремния на границе раздела жидкость—подложка и росту нитевидного кристалла 4. Поперечные размеры кристалла определяются диаметром капли расплава, а скорость роста уса — скоростью кристаллизации поступающего к поверхности капли кремния. При получении нитевидных кристаллов карбида кремния их выращивание ведут из хлорсиланов и углеводородов по реакциям [c.302]

Эксперименты, проведенные с каплеотбойником, состоявшем из 16 лопастей шириной 60 мм, показали, что при частоте его вращения 3000 об/мин, что соответствовало F = 50 м/с, на подложку попадают единичные (1—2 см ) капли размером меньше 20-30 мкм. Повышение частоты вращения каплеотбойника привело к заметному уменьшению скорости роста покрытий. Это связано с тем, что медленно летящие.частицы пара не могут пройти каплеотбойник. Скорость этих частиц находится в пределах 50—55 м.[с. Остальные частищ>1 обладают большей скоростью. [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...