Плотность тела линейная

Плотность тела линейная 39, 72, ИЗ [c.174]

Расход и линейная плотность тела [c.73]

Это наиболее общая формула, которая дает мгновенный расход в сечении х любого физического тела, линейная плотность которого в направлении оси х равна p,,., а скорость в том же направлении равна v . [c.73]

График рж для изогнутой нерастяжимой нити изображен на рис. 5.7. Можно видеть, что поперечная волна на гибкой нити здесь превратилась в две волны на графике рж. Графики рж = Рх1 ) дают наглядное представление о линейной плотности тела (или его проекции на ось х) как функции X (см. рис. 5.5, 5.6). [c.79]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПЛОТНОСТИ И ЛИНЕЙНОГО РАСШИРЕНИЯ ТВЕРДЫХ ТЕЛ [c.403]

Обычно принято различать твердые и жидкие тела, хотя с точки зрения физики это деление в известной мере условно. Твердые и капельно-жидкие тела различаются по действию, оказываемому на них внешними силами, именно по неодинаковой сопротивляемости изменению формы. Вода почти не сопротивляется изменению формы, изменение же формы куска стали требует приложения огромных усилий. Опыты Бриджмена и других исследователей показали, что объемное сжатие твердых (не пористых) и жидких тел является упругой деформацией, причем зависимость относительного изменения объема от давления очень близка к линейной [ ]. Таким образом, изменение плотности тела является упругой деформацией, определяемой средним давлением. Незначительным изменением плотности, вызываемым пластической деформацией ( разрыхлением ), можно пренебрегать. [c.28]

Например, температурный коэффициент объемного расширения материала fi равен За, так как объем тела пропорционален третьей степени линейного размера. Температурный коэффициент плотности равен (--За), так как плотность тела при неизменной его массе обратно пропорциональна объему. [c.449]

Возьмем начало координат в центре инерции тела, а за координатные оси примем упомянутые главные центральные оси инерции. Тогда плотность тела Т (линейная, поверхностная или объемная), т. е. функция 6(Ai) =б(л , у, г ) будет, очевидно, удовлетворять одновременно следующим условиям [c.228]

Если корабль и модель подобны п имеют одинаковые средние плотности, то линейные размеры погруженных в воду частей находятся в отношении я I. Сопротивление подобных тел в глубокой воде, как известно, изменяется приближенно пропорционально произведению квадрата скорости на площадь смоченной поверхности, т. е, если скорость корабля в п раз больше скорости модели, то их сопротивления относятся, как п /г 1. Сопротивления должны находиться в таком же отношений, как и другие силы, т. е, п п = п. 369, Следовательно, п = Yп и сопротивления корабля и модели относятся, как п 1. [c.316]

Отмстим, что сила сопротивления оказывается пропорциональной первым степеням скорости и линейных размеров тела. Такая зависимость могла бы быть предсказана уже из соображений размерности. Дело в том, что в приближенные уравнения движения (20,1—2) параметр р—плотность жидкости — не входит. Поэтому определенная с их помощью сила F может выражаться только через величины т], и, R- из них можно составить только одну комбинацию с размерностью силы — произведение y]uR. [c.93]

Напряжения в сплошной среде находятся тем же методом сечений, о котором в случае линейного тела (о натяжении в проволоке) была уже речь ранее, в 4. В общем случае в каждой точке сплошной среды можно провести бесчисленное множество бесконечно малых, будем говорить элементарных , плоских сечений, различно ориентированных в пространстве. Отбрасывая мысленно с одной стороны данного сечения сплошную среду, но учитывая действие отброшенной части на сохраненную ее часть, найдем внутреннюю поверхностную силу, приложенную к сечению со стороны отброшенной части среды. Отнеся эту, подчеркнем, внутреннюю силу к площади сечения, определим плотность распределения поверхностной силы по сечению, т. е. напряжение в данной точке среды. Напряжение, по самому его определению, является вектором. Специфической чертой напряжения служит зависимость его не только от положения данной точки среды, но н от ориентации сечения в пространстве. [c.106]

Линейная плотность тока А — векторная величина равная пределу произведения плотности тока, про текающего в тонком слое у поверхности тела к толщине этого слоя, когда последний стремится к нулю [c.121]

Линейная зависимость С от температуры подтверждается экспериментально. Такие измерения позволяют определять плотность состояний вблизи уровня Ферми Ер, причем именно измерения электронной теплоемкости являются одним из прямых методов определения зонной структуры твердых тел. [c.126]

Обобщенное уравнение температурного поля при линейной зависимости коэффициента теплопроводности от температуры и известной плотности теплового потока для тел простейшей геометрической формы запишется следующим образом [c.225]

Определить с помощью метода размерностей характер зависимости силы сопротивления Р движению твердого тела в жидкой среде, имеющей плотность р, вязкость р. и коэффициент поверхностного натяжения С, если относительная скорость равномерного движения тела V, его характерный линейный размер I и коэффициент абсолютной шероховатости Д заданы. [c.150]

Отметим, что применение общего подхода, связанного с методом потенциала, к решению задач для тел с трещинами невозможно из-за вырожденности задачи. Для того чтобы получить решение этой задачи, трещина заменяется полостью конечной ширины (соответствующим образом преобразуются и краевые условия на берегах трещины). Если имеется совокупность полостей, охватывающих трещину и стремящихся в пределе к ее поверхности, то решая ряд задач, внешних по отношению к полостям, в пределе получим решение исходной задачи. Естественно, это возможно, если справедлив предельный переход. Дело в том, что при решении задачи методом потенциала на границе задается плотность потенциала простого слоя, представляющего собой перемещения. При вырождении полости в разрез потенциал простого слоя вырождается в потенциал двойного слоя при этом значение плотности бесконечно возрастает. Поэтому следует ожидать плохую сходимость метода последовательных приближений, а при решении задачи методом механических квадратур — ухудшение структуры системы линейных алгебраических уравнений. [c.108]

Плотность стекол обычно находится в пределах 220—6500 кг/м . Теплопроводность стекла по сравнению с другими телами исключительно низкая (наибольшую теплопроводность имеют кварцевое и боросиликатное стекла). Термическая стойкость стекла прямо пропорциональна его прочности при разрыве и обратно пропорциональна его упругости и коэффициенту линейного расширения. [c.236]

Для различных веществ коэффициент теплопроводности Я различен и в общем случае зависит от структуры, плотности, влажности, давления и температуры. Все вместе взятое сильно затрудняет выбор правильного значения коэффициента теплопроводности. Поэтому при ответственных расчетах значение коэффициента теплопроводности следует определять путем специального изучения применяемого материала. В технических же расчетах значения коэффициента теплопроводности обычно принимаются по справочным таблицам. При этом надо следить лишь за тем, чтобы физические характеристики материала (структура, плотность, влажность, температура, давление) были соответственны. Так как при распространении тепла температура в различных частях тела различна, то в первую очередь важно знать зависимость коэффициента теплопроводности от температуры. Для большого числа материалов эта зависимость оказывается почти линейной, т. е. [c.10]

Условия подобия процессов теплообмена при естественной конвекции. Процесс естественной или свободной конвекции возникает из-за различия плотностей нагретых и холодных частиц теплоносителя. Для большинства теплоносителей в том интервале температур, который обычно встречается на практике, зависимость плотности от температуры с достаточным приближением может рассматриваться как линейная. Так, если вдали от нагретого тела температура теплоносителя составляет /ж, а в некоторой точке [c.53]

Для избежания неясности эти три случая плотности различают, вводя названия кубическая или объемная плотность (понятие, сохраняющее свое значение для какого угодно тела), поверхностная плотность (применяется в случае материальных поверхностей), линейная плотность (применяется в случае материальных линий). [c.28]

Этими формулами определяется центр тяжести какого угодно тела. Очевидно, что предыдущие рассуждения и окончательные формулы (11), (11 ) сохраняют свое значение также и для какой угодно материальной поверхности или материальной линии при этом вместо объемной плотности подставляется поверхностная или линейная плотность, а в качестве области интегрирования берется вместо объема поверхность иди линия. Полученный результат можно выразить так в случае непрерывной системы материальных точек центр тяжести всегда можно определить векторным равенством (8) п. 8, для этого достаточно вместо массы частицы подставить элементарную массу (т. е. произведение локальной плотности на соответствующий элемент объема), а вместо суммы — интеграл. [c.34]

Качение одних участков движущегося тела в общем случае не исключает наличия скольжения других его участков. Посмотрим, существуют ли участки скольжения у нашей модели ползущей гусеницы (рис. 2.5) и отметим некоторые другие свойства этого гусеничного механизма. Для удобства рассмотрения закономерностей двия ения тела гусеницы ее тело удобно представить в виде тонкой весомой нити (ленты) 1, лежащей на опоре 2 (рпс. 2.6). Такая пить имеет ту же длину и линейную (погонную) плотность р (кг/м), что и рассматриваемое продолговатое тело. [c.25]

График функции р . = рж(л ) линейной плотности некоторого физического тела обладает весьма важным свойством площадь, ограниченная этим графиком и осью X, равна массе тела [8]. Это свойство функции Ра следует из ее определения. Из этого онределения также следует, что площадь, заключенная между двумя координатами и равна массе Ат тела, заключенного в отсеке между двумя поперечными сечениями Xi и тела, т. е. [c.79]

При переходе непосредственно от однородного распределения свойств в объемной части кристаллического тела (D =3) наблюдается массовый выход дислокаций и формируется первая подповерхностная зона I с повышекной плотностью данных линейных дефектов (рис. 6.16). В этой зоне осуществляется самоорганизация дислокационных скоплений в замкнутые ячеистые, спиральиыс или другие структуры. Сжимающие напряжения в ней обеспечивают сохранение форл ы и свойств граничащей с ней объемной фазы, которая простирается вглубь объекта. В частности, увеличение плотности дислокаций способствует упрочнению материала, что используется в некоторых технологических методах поверхностной обработки сталей. [c.300]

Значительные результаты в исследовании плоских потенциальных установившихся движений газа были получены на основе обобщения метода Чаплыгина перехода к переменным годографа в качестве независимых переменных). Уже в тридцатах годах были достигнуты хорошие результаты в применении приближенного метода Чаплыгина к задачам дозвукового обтекания тел. Приближенный метод Чаплыгина для расчета адиабатических потенциальных движений газа, как известно, основан на замене истинной адиабатической связи между давлением р и плотностью р линейной связью между р и 1/р. При этом уравнение для потенциала скорости ф или функции токал ) в специальным образом преобразованных [c.162]

Спекание проводят для повышения прочности предварительно полученных заготовок прессованием или прокаткой. В спрессованных заготовках доля контакта, между отдельными частицами очень мала и спекание сопровождается ростом контактов между отдельными частицами порошка. Это является следствием протекания в спекаемом теле при нагреве следуюш,их процессов восстановления поверхностных оксидов, диффузии, рекристаллизации и др. Протекание этих процессов зависит от температуры и времени спекания, среды, в которой осуществляется спекание и других факторов. При спекании изменяются линейные размеры заготовки (больн1ей частью наблюдается усадка — уменьшение размеров) и физикомеханические свойства спеченных материалов. Температура спекания обычно составляет 0,6—0,9 температуры плавления порошка однокомпонентной системы или ниже температуры плавления основного материала для композиций, в состав которых входят несколько компонентов. Время выдержки после достижения температуры спекания по всему сечению составляет 30—90 мин. Увеличение времени и температуры спекания до определенных значений способствует увеличению прочности и плотности в результате активизации процесса образования контактных поверхностей. Превышение указанных технологических параметров может привести к снижению прочности в результате роста зерен кристаллизации. [c.424]

Необходимо заметить, что при быстром движении закон сопротивления среды уже не будет линейным. Для скоростей, обычно встречаюо ихся на практике, а именно между 2 и 200 Mj eK, сопротивление приблизительно пропорционально квадрату скорости ). Это так называемый квадратичный или гидравлический закон сопротивления, одинаково хорошо применимый как для воды, так и для воздуха. Коэффициент при г - можно взять в форме КАа, где множитель К зависит только от свойств среды и пропорционален ее плотности, А есть площадь миделева сечения движущегося тела, т. е. площадь проекции тела на плоскость, перпендикулярную к направлению движения, и а — отвлеченное число, зависящее от формы, но не от размеров движущегося тела, и от ориентировки тела относительно направления движения, предполагаемого поступательным. [c.25]

Уравнение Клайперона. Состояние газа может быть охарактеризовано тремя определяющими параметрами абсолютной температурой Т, плотностью р и давлением р. Анализируя размерности этих параметров, можно заметить, что безразмерные комплексы из этих величин получить невозможно. Действительно, размерность температуры не содержится в двух других параметрах, а размерность времени содержится только в формуле для размерности давления. Поэтому предположим, что состояние газа определяется значением температуры, плотности и одной какой-либо физической постоянной, в формуле размерности для которой была бы размерность температуры и линейных размеров. Такой величиной может быть теплоемкость с , измеренная в механических единицах измерения [с ] "=1 Обозначим через А [кгс-м/кал] механический эквивалент тела. При этом = Лс , где — теплоемкость в тепловых единицах (кал/кг град). [c.165]

Для сравнительного анализа трех изучаемых явлений — скольжения, качения и волнообразного длиже-ння — в книге используются различные инструменты анализа — теоретико-множественная модель области контакта, изображение бегущей волны в виде модели движущегося ящика , понятия волны линейной плотности, мгновенного расхода деформируемого тела через неподвижное сечение, описываются демопстрациоиные приборы, поясняющие явление эстафетной передачи массы движущейся волной. Все эти средства, а также наглядные изображения изучаемых волн и волновых устройств служат целям возможно более простого изложения физической сущности сложных механических явлений, како-вымп являются качение и волновое двин ение деформируемых тел, и пояснению работы описываемых волновых устройств. [c.10]

Термин и понятие гибкая пить в механике обычно означает одномерное тело (линию), обладающую массой (линейной плотностью в каждой точке х) [6 . Считается, что площадь поперечного сечения нити пренебрежимо мала. Такая пить может лишь изгибаться (перастяжимая нить), либо также удлиняться и сокращаться (растяжимая пить). Мы будем но установившейся традиции пользоваться термином гибкая нить и для растяжимой, и для иерастяжимой нити. Когда речь идет об абсолютно жестких недеформируемых нитях, мы будем говорить жесткая пить . [c.39]

Линейная плотность р тела вдоль оси х может быть интерпретирована как липейпая плотность проекции тела на ось X. Если любое физическое тело А, рассматриваемое как геометрическая фигура, спроектировать па ось х, то [c.76]

Выражения (5,11) и (5.12) свидетельствуют о том, что изменения длины тела (т. е. его деформация) вдоль оси х однозначно связаны с изменением его линейной (вдоль той же оси х) плотности. Если нет деформации (е . = 0), то пет и изменения линейной плотности (р,. = ро). Эти выражения являются универсальными п годятся д.пя физических тел независимо от их формы и фпзической природы. Применим их, например, к изогнутой перастя-жимой нити. Согласно (5.9) для нити = os a,,. — 1, следовательно, [c.79]

Теперь рассмотрим поведение функции р = p .(a ) линейной плотности в случаях, когда тело, проектированием которого на ось х получена функция р ., движется. Пусть деформируемыми телами, проектируемыми на ось х (физическими прообразами функции р ), будут деформи-мируемые весомые нити. Первое, что можно сказать о нроектировании на ось х движущихся нитей, это то, что линейные плотности р их проекций будут изменяться во времени, или другими словами, функция р станет функцией двух переменных — координаты х и времени t — [c.80]

Заметим, что мы вывели эту формулу применительно к волне на эпюре р ., а не применительно к какой-либо конкретной волне на деформируемом физическом теле. Значит, эта формула справедлива для любой волны, проектирование которой на ось х дает волну линейной плотности. Но проектировать на ось можно любые тела абсолютно твердые, деформируемые, жидкие, газообразные, сыпучие 9]. Поэтому бегущие волны на этих телах также могут быть путем нроектирования па ось х представлены в виде волн линейной плотности и для них также справедлива формула (5.16). Нас по-прежнему будет интересовать прежде всего применение этой формулы для волн на гибких нитях. [c.83]

Рассмотренный нами признак того, что бегущая волна деформации не переноснт массу — пеизмеппость эпюры линейной плотности р , т. е. отсутствие воли линейной плотности,— не единственный. Другим признаком является симметричность волн линейной плотности. К такому заключению можно прийти, используя сделанные нами ранее выводы о том, что выпуклая бегущая волна переносит массу в паправленни своего движения, а вогнутая — в противоположном. Симметричные волны деформации физического тела можно рассматривать как последовательность (череду) выпуклых и вогнутых бегущих полуволн (гребней и впадин), причем объемы греб- [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...