Твердые тела удельное сопротивление

В диапазоне используемых рабочих токов (до 10 кА) удельные сопротивления канала разряда в жидкости примерно на порядок ниже, чем в твердых диэлектриках, поэтому основная доля энергии при пробое системы выделяется в твердой фазе. Учитывая, что характеристики плазмы в твердых телах близки, можно считать, что энергия канала разряда, сформированного в многослойной системе, распределена [c.102]

Полупроводниками называется группа веществ, удельное сопротивление которых меняется в широких пределах (10- — 10 Ом-м) и экспоненциально уменьшается с ростом температуры. Объяснение свойств полупроводников дает зонная теория твердых тел [13 . [c.213]

Так как / = i — удельное термическое сопротивление исследуемого твердого тела, [c.88]

Согласно элементарной теории Блоха для твердого тела, доля теплового рассеяния пропорциональна квадрату среднего перемещения иона из положения равновесия и, таким образом, пропорциональна Г/М0 , где Qe — температура Эйнштейна [96], а М — масса атома. Мотт [292] распространил эту теорию на жидкое состояние, не принимая во внимание влияния увеличения атомных перемещений, так что рь/ps — отношение удельных сопротивлений в твердом и жидком состояниях можно рассматривать как пропорциональное 6 /0 . Значения рь/рв можно найти из энтальпии плавления Н в предположении, что модель Эйнштейна можно применить к жидкости, как и к твердому состоянию (см. раздел 2). На основании этого, предположив, что энтропия плавления увеличивается только за счет изменений в колебательном движении, можно показать, что [c.102]

Следовательно, при нормальном падении коэффициент отражения г определяется только отношением удельных волновых сопротивлений твердого тела и жидкости, коэффициент прохождения для продольных волн, кроме того, зависит от отношения плотности, коэффициент прохождения сдвиговых волн равен нулю. [c.411]

Таблица 1 Скорость звука и удельное акустическое сопротивление для твердых тел и материалов

Удельные волновые сопротивления металлов и других твердых тел, по крайней мере, на порядок выше удельных волновых сопротивлений жидкостей (за исключением жидких металлов). Среди металлов наименьшей акустической жесткостью обладает алюминий (2 = 170-10 г/(см -с)), в который из воды (или наоборот) проникает около 30% энергии, т. е. коэффициент отражения на границе вода — алюминий по интенсивности составляет 0,7, а по амплитуде 0,83. На границе же вода — железо (г = 46-10 г/(см с)) амплитудный коэффициент отражения равен 0,94, а энергетический — 0,87, т. е. через границу раздела этих сред проникает всего около 13% акустической энергии. [c.146]

Удельные волновые сопротивления газов меньше, чем у жидкостей и твердых тел на три-четыре порядка (см. табл. 4). Поэтому на границе газ — жидкость и газ — твердое тело акустические волны испытывают почти полное отражение. Действительно, на границе между воздухом при нормальных условиях (г = 45 г/(см--с)) и водой г -- 15-10 г/(см -с)) амплитудный коэффициент отражения, согласно формуле (VII. 10), составляет 0,999, а энергетический — [c.146]

Рассмотрим численный пример. Пусть плоская ультразвуковая волпа с частотой оэ проходит пз твердого тела через неоднородный слой толщиной d в жидкость. Положим, что удельные волновые сопротивления внешних по отношению к слою сред различаются в два раза, т. е. = 2, и скорость звука в твердой среде j = 5 IO%i/ . Тогда М = —2 п = х 2 0,7 [c.179]

Ро — удельное объемное сопротивление при t = 0° С а — температурный коэффициент. Электропроводность твердых тел и зависимость ее от температуры определяется структурой вещества и его составом. [c.54]

В соответствии с этим полупроводники характеризуются, в противоположность металлам, отрицательным значением ТКр в широком диапазоне температуры, причем, как правило, наблюдается закономерность чем выше удельное сопротивление, тем больше и абсолютное значение ТКр. Электронные полупроводники представляют собой твердые тела с неустойчивыми [c.303]

В процессе трения твердых тел происходит поглощение механической энергии микрообъемами поверхностного слоя, в результате чего в трущихся поверхностях возникает изменение электрических потенциалов. Это свидетельствует о наличии в общей величине трения энергетической составляющей — сопротивления, связанного с элементарными электрическими процессами. Удельный вес той или [c.7]

Прежде эффективность нагнетания контролировалась гидравлическим прессованием. На основе огромного материала наблюдений автор отмечает, что гидравлическое прессование часто оказывалось недостаточным для правильной оценки результатов инжекции. Вследствие инжекции грунтовая вода, содержащаяся в трещинах породы, замещается впрыскиваемым раствором. Это означает изменение удельного сопротивления неоднородного тела. Вначале оно состояло из твердой породы и водоносных трещин, а после инжекции из твердой породы и закачанного раствора. [c.87]

После инжекции порода представляет собой сложное тело, состоящее из твердой части и наполнителя трещин. Обозначим их удельные сопротивления соответственно через Спо и др и их коэффициенты пропорциональности через и Тогда [c.88]

Внешняя нагрузка, прилагаемая к твердому телу при его деформировании средствами обработки, изменяется во времени и, следовательно, зависит от скорости перемещения рабочего органа КПМ, на котором закрепляется подвижная часть штампо-вой оснастки. Эту скорость называют скоростью деформирования. Изменение скорости деформирования во время обработки заготовки зависит не только от особенностей кинематики привода рабочего звена (ползуна) главного исполнительного механизма (ГИМ) КПМ и частоты вращения его ведущего звена (кривошипа), но и от сопротивления образца деформации. Очевидно, что и изменение удельного смещения объема заготовки (степени деформации) также происходит во времени. Такое изменение степени деформации е в единицу времени г называют скоростью деформации, т.е. [c.17]

Удельное сопротивление твердых тел прохождению электрического тока зависит [c.23]

Твердые тела, которые являются диэлектриками при Т = О, но имеют такие энергетические щели, что тепловое возбуждение при температурах ниже точки плавления может обусловливать заметную проводимость, называются полупроводниками. Ясно, что не существует четкого различия между полупроводником и диэлектриком грубо говоря, в наиболее важных полупроводниках энергетическая щель обычно меньше 2 эВ, а часто составляет лишь несколько десятых электронвольта. Типичные удельные сопротивления полупроводников при комнатной температуре лежат в интервале между 10 и 10 Ом-см (в отличие как от металлов, где р 10 Ом-см, так и от хороших диэлектриков, у которых р может достигать 10 Ом-см). [c.185]

Удельное акустическое сопротивление твердых тел на один порядок больше, чем у жидкостей, у жидкостей—на три порядка больше, чем у газов. [c.205]

Таблица 1.4. Скорость звука и удельное акустическое сопротивление в твердых телах

В зависимости от сопротивления деформирующим силам все тела можно разделить на твердые и жидкие. С точки зрения физики все тела делятся на твердые, жидкие и газообразные. Жидкости — промежуточная фаза между твердым телом и газообразным. При низкой температуре и малом удельном объеме жидкости имеют свойства, близкие к свойствам твердых тел, а при высокой температуре и большом удельном объеме — свойства, близкие к свойствам газов. [c.4]

Колебательные свойства твердого тела зависят от плотности р, модулей Юнга Е и сдвига О, коэффициента Пуассона .I, удельного волнового сопротивления рс и коэффициента затухания р. В табл. 2 приведены зависимости для определения скорости распространения волн различных типов в изотропных твердых телах. [c.15]

Анодное растворение полупроводников во многом напоминает анодное растворение металлов, но лимитирующей стадией может быть скорее перенос заряда внутри твердого тела, а не на границе раздела или в растворе. Анодное растворение сопровождается исчезновением дырок на поверхности полупроводника, и скорость процесса может определяться скоростью их перемещения к поверхности. Скорость перемещения зависит от формы пространственного заряда, которая в свою очередь определяется свойствами массивного вещества и характером дефектов полупроводника. Иллюстрацией к сказанному может служить анодное травление образцов Ое р- и /г-типа с различными удельными сопротивлениями (рис. 90). При электролитическом травлении катодная реакция происходит на отдельном электроде. При низких скоростях травления для полупроводников дг-типа нет ограничений в перемещении дырок к поверхности, но при высоких скоростях они возникают. Это более заметно на образцах /г-типа с низким сопротивлением вследствие низкой концентрации дырок. В полупроводниках р-типа подобные ограничения отсутствуют вследствие наличия в них достаточно большого числа дырок. Облучение полупроводников дг-типа увеличивает приток дырок, а, следовательно, и скорость травления. [c.196]

Пористые высокогеплопроводные металлы используются также и при изготовлении теплообменников сосредоточенного теплообмена (дискретного типа) для получения сверхнизких температур. Предельно развитая поверхность теплообмена пористой структуры позволяет уменьшить граничное термическое сопротивление Калицы, вызывающее температурный скачок на границе раздела жидкость - твердое тело, через которую передается теплота. Такой теплообменник представляет собой блок, содержащий две камеры, заполненные проницаемым высокотеплопроводным материалом с большой удельной поверхностью Обьпшо и пористая матрица и блок выполняются из меди. При растворении Не в Не на пористой насадке в одной из камер температура получаемой смеси может понизиться до 0,011 К. За счет этого происходит охлаждение всего блока и протекающего через другую камеру потока Не . [c.17]

Основная характеристика электропроводности — удельное электрическое сопротивление р, выраженное в Ом см, или его обратная величина — удельная электропроводность о = р . Для металлов удельное электросопротивление колеблется при 77 К в пределах от 0,2—0,5 мкОм см (Аи, Ag, Си) до 4—6 мкОм см (РЬ, Hg, s) и даже до 35 мкОм см (Bi) и резко растет с повышением температуры. Например, при 373 К для Ag р = = 2,13 мкОм см, для РЬ = 27 мкОм см. Многие твердые тела, состоявшие как из одинаковых атомов (алмаз. Si, Ge), так и из разных (Na l, LiF и т. д.), проводят электричество значительно хуже. Для материалов типа Si (полупроводников) при комнатной температуре р—Ю- —Ом см, для типичных диэлектриков при той же температуре р 10 —10 2 Ом - см. Если электросопротивление металлов с повышением температуры растет, то для полупроводников (а в принципе и для диэлектриков) оно падает. [c.41]

Опубликованы изотермы газов при низких температурах, таблицы и кривые теплоемкостей газов и твердых тел, таблицы удельных электрических сопротивлений. Оннес измерил удельные электрические сопротивления большинства хороших электропроводников (медь, алюминий, серебро) и приступил к исследованию сопротивления твердой (конечно, твердой — ведь температура всего лишь на несколько градусов выше абсолютного нуля ) ртути. И вот тут-то его ол идал сюрприз, да еще какой [c.148]

Как правило, электроимпульс-ное дробление и измельчение осуществляется в технической воде, удельное сопротивление которой колеблется в широких пределах. Изменение проводимости среды, в которой происходит разрушение, как и геометрии электродов и меж-электродного расстояния, приводит к изменению степени деформации импульса напряжения по амплитуде и по крутизне. Поэтому для обеспечения постоянства внедрения канала разряда в твердое тело при изменении условий пробоя соответствующие оптимальным значениям параметры импульса напряжения должны быть обеспечены известными /11/ федствами коррекции фронта импульса - регулированием параметров разрядного контура, изменением уровня напряжения заряда генератора импульсов, оптимизацией геометрии электродов, в том числе регулированием степени их изолирования от воды. [c.76]

Предельная энергия деформации. Эффекты пластической деформации твердого тела при нагружении проявляются в изменении его объема и формы, а внутренние — в возникновении линейных и сдвиговых деформаций. Жильмо [283] развил идею о том, что поглощенная энергия при деформации контролируется прочностью межатомной связи. Это означает, что данная энергия является фундаментальной характеристикой сопротивления материала разрушению. Приняв, что поглощенная пластической деформацией металла удельная энергия равна поглощенной удельной энергии разрушения совершенного кристалла, Жильмо получил следующее соотношение между теоретической прочностью на отрыв и энергией W [c.163]

Отвердевающие под давлением металлы при расположении их в последовательности от наиболее легко отвердеваюш,его к наиболее трудно отвердеваюш,ему образуют ряд свинец, висмут, олово, цинк, алюминий, медь, сурьма и платина. Свинцовые оиилки, сжатые в вакууме под давлением 2000 атм, сформировались в компактную массу, в которой даже при микроскопическом исследовании Спринг не мог найти малейших следов границ зерен свинца. Удельный вес отвердевшего под давлением свинца оказался равным 11,5013 вместо веса 11,3 для идентичного блока, полученного другим способом. При увеличении давления до 5000 атм свинец течет и проникает во все щели аппарата и вокруг пистона. Обнаружение у тонких свинцовых листов, имевших слоистый вид, сопротивления при давлении 5000 атм более низкого, чем у твердого тела, Спринг рассматривал как подтверждение эксперимента Треска. [c.73]

Обобщая все сказанное, нужно отметить, что в некоторых материалах процесс плавления, возможно, начинается как структурное разуиорядочение еще ниже точки плавления и продолжается как термически вызываемая перестройка жидкой структуры выше точки плавления. Видимо, описанные явления, происходящие ниже точки плавления в твердых телах с простой структурой, не существуют в материалах с высокой степенью чистоты. Исключения могут составлять некоторые чистые материалы с открытой структурой и интерметаллические соединения кроме того, эти эффекты, конечно, наблюдаются в некоторых неорганических солях со сложной структурой. Наиболее общи явления послеплавления и предза-твердевания, хотя и здесь кое-что является результатом содержания примесей в расплаве. В определенных сложных интерметаллических соединениях структура может не распадаться до тех пор, пока не будет достигнута температура, превышающая точку плавления. Возможны ассоциации в форме разрозненных группировок в некоторых металлических и неметаллических жидкостях при температурах выше точки плавления, которые в результате дают аномальные физические свойства, но это явление неправильно описано как предвестие затвердевания. В некоторых металлических жидкостях (например, системы Bi—Sb [38] Си—Sn, Mg—Pb [378] d—Sb [579] Hg—TI [70]) температурный коэффициент удельного сопротивления (и, возможно, другие свойства) скачкообразно изменяется при температурах выше точки плавления, возможно, в результате скачкообразного разрушения жидкой структуры. Подобные результаты можно наблюдать в сложных ионных и неметаллических жидкостях, очевидно, по этой же причине [223]. [c.162]

Реальные электроизоляционные материалы в какой-то степени проявляют и электропроводящие свойства, однако, поскольку в основе явлений лежат диэлектрические свойства, их относят к диэлектрикам. Разница между электроизоляционными материалами и проводниками, вообще говоря, заключается в том, что удельное электрическое сопротивление у первых очень велико, а у последних очень мало, и, как показано на рис. 2-1-1, оно может различаться более чем в 10 раз. Другое принципиальное различие заключается в том, что температурный коэффициент сопротивления у диэлектриков отрицательный, а у проводников положительный. Теоретическое объяснение этого факта дано в электронной теории твердого тела. Более подробно он будет рассмотрен при обсуждении электропроводности. Здесь же можно отметить, что к проводникам относят вещества, у которых уровни Ферми находятся в разрешенных зонах, а к электроизоляционным материалам — те, у которых они находятся в запрещевных зонах. [c.55]

Вопросам опытного и расчетного определений термического сопротивления контакта в вакууме между металлическими поверхностями различной степенью Щфоховатосги посвящено исследование Каганера и Жуковой [Л. 34]. Авторы предпринимают попытку получить расчетную формулу, учитывающую влияние качества фактической поверхности контакта. За основу принимается конусо-идальная модель неровностей шероховатых поверхностей. Приняты следующие допущения 1) высота микронеровностей в поперечном и продольном направлениях одинакова 2) диаметр пятен касания одинаков. Путем элементарных рассуждений и применения основных положений из теории. механического контакта поверхностей твердых тел [Л. 12] и теории контактного теплообмена [Л. 14] авторами работы [Л. 34] получены следующие выражения для расчета удельного термического сопротивления металлического контакта [c.28]

Ом-м для сравнительно низкокачественных, применяемых в малоответственных случаях л1атериалов (дерево, мрамор, асбестоцемент и пр.), до 10 —10 Ом -м для таких материалов как слюда, полистирол, полиэтилен и пр. еще -выше значения р для неионизированных газов. Значения р диэлектриков весьма велики по сравнению с удельными сопротивлениями проводников. Так, для серебра, меди и алюминия (также три нормальной температуре) р — порядка Ю мкОм-м таким образом, отношение удельных сопротивлений высококачественного твердого диэлектрика и хорошего проводника выражается колоссальным числом — порядка 10 —10 4 Для твердых тел нельзя указать ни одного другого физического параметра, который изменялся бы в столь широких пределах. [c.15]

Влияние давления на удельную теплоемкость твердых тел хорошо изучено вплоть до 10 ГПа [87]. Однако определение зависимости удельной теплоемкости от давления в области очень низких температур связано со значительными экспериментальными трудностями. В работе [88] измеряли удельную теплоемкость индия при давлении 0,8 ГПа и температурах, начиная с 1,3 К. В качестве среды, передающей давление, бьш использован алмазный порошок, имеющий низкую теплоемкость и высокую теплопроводность. Датчиками температуры служили угольные сопротивления. Образец нагревали переменным током. При расчетах был уточнен вклад алмазного порошка в измеряемую теплоемкость [89], чго позволило проводить эксперименты, не устанавливая квазиадиабати-ческих условий. [c.114]

Исследования разрушения твердых тел показывают снижение удельного сопротивления и энергоемкости при разрушении по мере увеличения толщины срезаемой стружки при обычном в практике экскаваторо- [c.211]

В химически чистом материале может быть нарушена внутренняя геометрическая структура вследствие напряжений, возникающих при механической обработке. Так, после холодной протяжки удельное сопротивление меди возрастает на несколько процентов. Кинетическ-неупорядоченность, вызванная движением свободных электронов в проводнике или тепловыми колебаниями атомов в решетке любого твердого тела, значительно снижается при охлаждении вещества. [c.112]

В фитилях тепловых труб испарение происходит как с поверхности менисков 4лакрообъемов жидкости, так и с поверхности микропленок. Однако транспортировка жидкости в тонких слоях мала, и, по-видимому, поэтому их роль в испарительных процессах незначительна. Свойства жидкости в тонких слоях отличаются от свойств жидкости в макрообъемах. Это вызвано силами молекулярного и электростатического взаимодействия молекул пристенного слоя жидкости и молекул твердой стенки. Вследствие такого взаимодействия у полярных жидкостей (воды, спиртов, ацетона) происходит ориентация дипольных молекул относительно поверхности твердого тела и соответственно снижение их подвижности — структурирование. Влияние стенки на жидкость проявляется на относительно большом расстоянии— порядка 10 мкм. При этом физические свойства жидкости, такие, как теплопроводность, вязкость, удельное сопротивление, могут в тонком слое отличаться от свойств макрообъемов жидкости. Для неполярных жидкостей различие свойств жидкости в объеме и у стенки может быть вызвано поверхностной концентрацией примесей. Так как свойства и, следовательно, химические потенциалы жидкости в объеме и в тонком слое у стенки неодинаковы, то в изотермических условиях в тонком слое должно возникнуть добавочное давление [c.28]

Процесс виброобработки мелкодисперсных сыпучих тел в значительной степени формируется под влиянием воздействия газовой или жидкой фазы. Вследствие плохой воздухопроницаемости сыпучее тело оказывается подверженным большим аэродинамическим нагрузкам. Аэродинамические сопротивления возникают в результате того, что между пульсациями давления газовой фазы и движением твердой фазы имеется сдвиг фаз. Вследствие этого возникают аэродинамические силы, препятствующие движению твердой фазы. Так, в пространстве между поверхностью рабочего органа и нижним монослоем сыпучего тела при подбрасывании возникает разрежение, а при падении — повышение давления относительно атмосферного. Уравнивание этих периодических колебаний давления достигается вследствие периодического оттока избыточного и притока недостающего количества воздуха, проходящего через поры, имеющиеся в слое сыпучего тела. Поэтому на частицы мелкодисперсного тела действует пульсирующий аэродинамический напор, направленный с некоторым сдвигом по фазе в основном в сторону, противоположную их перемещению. Аэродинамические силы, действующие на частицы, являются главным образом функцией массы груза, удельной газопроницаемости и зависят от режима колебаний. [c.80]

Для исследования распределения температуры внутри твердых ялн сыпучих тел применяют ИПТ различного конструктивного оформления. Методическая погрешность при контактном измерекки внутренних температур зависит от ряда факторов, важнейшими из которых являются особенность расположения термоприемника внутри тела и его ориентация относительно первоначального направления теплового потока отличие термического сопротивления термоприемника от термического сопротивления того участка тела, где размещается термоприемник разница в удельных теплоемкостях и плотностях термоприемника и исследуемого объекта. [c.388]

Существует мнение, что при трении металлических тел обычно преобладает адгезионное взаимодействие их поверхностей. В этом случае коэффициент трения / может быть оценен из следующих соотношений / 1 /Я [20.1 j или f --= хЦН — 2WIX) [20.331, где чг — сопротивление сдвигу Н — твердость менее прочного металла W — удельная энергия адгезии контактирующих металлов X — глубина внедрения твердой неровности в поверхность менее прочного материала. [c.389]

Порядки некоторых акустических величин. Для понимания даль- ейших параграфов необходимо обратить внимание на отличие в порядке величины удельных акустических сопротивлений твердых, жидких и газообразных тел. Приведем таблицу, характеризующую акустические свойства некоторых типичных сред. [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...