Момент вращающий электромагнитный

Момент вращающий электромагнитный 25 [c.347]

Момент вращающий электромагнитный 23 [c.298]

Для оценки вращающего момента датчика электромагнитного типа (фиг, 3, а) найдем вначале момент, развиваемый под влиянием 56 [c.56]

Аналогично производится пуск турбины типа ГТЭ-25У цикл зажигания осуществляется при частоте вращения генератора 800 об/мин, что соответствует частоте вращения турбины 1600 об/мин. После этого генератор (с ТПУ) работает в режиме стабилизации вращающегося электромагнитного момента 140 Н м с увеличением частоты вращения ротора и активной мощности ТПУ до 1,6 МВт. В дальнейшем активная мощность и вращающий момент ТПУ уменьшаются до 14 Н-м и ТПУ отключается (при частоте вращения турбины 2400—2500 об/мин). Тиристорное пусковое устройство может длительно (до 120 мин) работать в режиме медленного вращения и расхолаживания ГТУ при частоте вращения генератора 400—500 об/мин, обеспечивая подхват на выбеге турбоагрегата. Тиристорное пусковое устройство обеспечивает разгон турбоагрегата как при работе валоповоротного устройства (4 об/мин по валу генератора), так и при трогании с места (без работы ВПУ). Для оптимизации рабочих параметров при пуске применено поворотное устройство из первых четырех направляющих аппаратов компрессора. [c.152]

Если же к валу ротора приложить двигательную нагрузку Л1и.а, то при разгоне ротор достигнет синхронной частоты, когда частота вращения электромагнитного поля будет равна частоте вращения ротора и в роторной цепи ток будет равен нулю, так как вращающееся электромагнитное поле будет относительно вращающегося ротора неподвижным. При дальнейшем разгоне ротора его частота вращения будет выше частоты вращения электромагнитного поля и уже ротор будет пересекать магнитные силовые линии вращающегося электромагнитного поля, а это приведет к изменению направления электрического тока в роторной цепи и к возникновению тормозного момента Мн.а, электродвигатель перейдет в режим генераторного торможения с отдачей электроэнергии в электрическую сеть. [c.266]

Рассмотрим пуск и разгон ротора такого электродвигателя. В момент присоединения статорной обмотки электродвигателя к электрической сети возникшее вращающееся электромагнитное поле пересекает стержни обмотки неподвижного ротора и наводит в них э. д. с., под действием которой в них протекает ток. В этот момент стержни охватываются наибольшим числом магнитных силовых линий и имеют поэтому наибольшее активное сопротивление. По мере увеличения частоты вращения ротора количество магнитных силовых линий, сцепленных со стержнями, уменьшается, уменьшается также и активное сопротивление [c.271]

Проводящее неоднородное сферическое твердое тело с моментами инерции А = В ф С раскручивается симметричным вращающимся электромагнитным нолем вокруг центра инерции, совпадающего с центром сферы. Па начальной стадии движения, когда угловая скорость тела мала, можно считать, что на него действует [c.99]

Силы / пр создают вращающий электромагнитный момент [c.23]

Как показывает практика и расчеты, при наличии переменной составляющей момента сил сопротивления Мс вращающий электромагнитный момент М, развиваемый двигателем, будет отличаться от Мс вследствие влияния электромагнитной инерции асинхронного двигателя. Это объясняется влиянием переходного процесса (отставание тока и электромагнитного момента двигателя от изменяющегося момента сопротивления) из-за несоответствия момента, развиваемого двигателем, фактической частоте вращения ротора [6]. Амплитуда переменного момента асинхронного двигателя в значительной степени будет определяться соотнощением частоты изменения Мс и собственной частоты /о двигателя или системы электропривода, а также свойством системы рассеивать подводимую электроэнергию. [c.231]

В тех случаях, когда постоянная времени электромеханического переходного процесса из-за большого момента инерции вращающихся частей значительно превышает электромагнитную постоянную времени двигателя, процесс разгона рассматривается как квазистатический. Тогда исходная вариационная задача представляется в дискретной форме (6.27), которая для времени разгона fp. С, принимает вид, аналогичный зависимости (3.1) [c.225]

В прецизионных трехосных гиростабилизаторах, используемых в инерциальных системах, для уменьшения моментов Мр°, Мр ° и ° внешних сил, действующих вокруг осей 21, 2ц и Хщ прецессии, применяют поплавковые, воздушные и электромагнитные и другие подвесы, вибрирующие и вращающие специальные шариковые подшипники и др. [c.507]

Магнитное поле, изменение которого со временем вызывает вращение магнитного вектора Н с определенной частотой v, связано по теории Максвелла с электрическим вектором Е, также вращающимся с частотой v. Таким образом, для того чтобы вызвать переориентацию магнитного момента jty, атомы надо подвергать действию поляризованной по кругу электромагнитной волны. Практически можно воспользоваться плоско-поляризованной волной, так как прямолинейные колебания можно разложить на два круговых, вращающихся в противоположных направлениях. Круговое колебание, направление вращения которого совпадает с направлением вращения вектора jiy, поведет к переориентациям. Круговое колебание, происходящее в противоположном направлении, переориентации не вызовет. [c.570]

Примером могла бы служить система, которая содержит тело, вращающееся без трения и без (других) сопротивлений вокруг одной из его главных осей инерции как маятник, который мы рассматривали в 22. Угол, производная по времени от которого определяет угловую скорость вращающегося тела, является соответствующей координатой р далее, нужно было бы предположить, что силы прилагаются всегда только к обоим концам валов, так что всегда отсутствует момент, ускоряющий или замедляющий вращение. Максвелл пользуется образом вращающегося тела, подчиненного такому условию, для того чтобы объяснить магнетизм внутри элемента объема эфира, и разъясняет этим тот факт, что электромагнитная энергия эфира содержит члены, линейные относительно сил тока, тогда как чисто электродинамическая энергия является однородной квадратичной функцией сил тока. Силы тока Максвелл рассматривает как скорости изменения циклических координат. [c.493]

Учитывая зависимость электромагнитного вращающего момента от тока в якорной цепи и пользуясь зависимостями (2.2)—(2.3), представим уравнение [c.13]

Отметим, что уравнения электромагнитных переходных процессов в двигателях переменного тока (асинхронных или синхронных) являются существенно нелинейными в силу того, что электромагнитный вращающий момент выражается в виде векторного произведения потокосцепления и тока. Кроме того, у асинхронного двигателя взаимоиндуктивности между статорными и роторными обмотками являются функциями угла 0 между магнитными осями фаз статора и ротора. Угловая скорость ротора 0D, являющаяся функцией времени t (независимого переменного), связана дифференциальной зависимостью с углом 0. Поэтому уравнения, в которых потокосцепления выражаются через токи, являются также нелинейными [61], [105]. [c.18]

Электромагнитный вращающий момент [c.19]

Поскольку зависимостью тина (2.27) связаны круговая частота сети Мс и синхронная угловая скорость ротора, то для перехода к механическим угловым величинам в уравнениях (2.26) необходимо заменить Ио в эл. рад/с на сОс в рад/с. Отметим также, что согласно исследованиям, изложенным в работе [91], электромагнитный вращающий момент и скорость вращения ротора инвариантны относительно фазы if включения напряжения сети. Поэтому в выражениях для напряжений статора [c.25]

Дифференциальное уравнение, характеризующее зависимость электромагнитного вращающего момента асинхронного двигателя от угловой скорости ротора, имеет вид [c.23]

Колебания сосредоточенных масс упругих систем испытательных машин считают моногармоническими. В действительности вследствие влияния различных конструктивных или других факторов (непостоянство момента инерции массы инерционных возбудителей колебаний с вращающимися неуравновешенными массами, конечного отношения радиуса кривошипа к длине шатуна, нелинейность характеристики электромагнитного возбудителя колебаний и т. п.) возбуждаемые колебания не всегда бывают моногармоническими. Однако искажения формы кривой цикла нагружения, как правило, невелики, и высшими гармоническими составляющими можно пренебречь. [c.36]

МОЩНОСТИ требует более совершенного оборудования. Поэтому проектанты стали ориентироваться на электромеханические насосы с уплотнением вращающегося вала. Этот переход был продиктован стремлением повысить КПД насосных агрегатов, который в случае использования герметичных насосов заведомо меньше 60%, а также неизбежным усложнением конструкционных решений в герметичных насосах с ростом их мощности. Кроме того, переходные режимы в АЭС, а также необходимость предупреждения недопустимого развития аварийных ситуаций в реакторе при обесточивании и некоторых других неисправностях требовали обеспечения достаточно продолжительного выбега обесточенного насоса. Для герметичных и электромагнитных насосов возможность удовлетворения этого требования практически исключается, в то время как в насосах с уплотнением вала задача решается без особых трудностей (в частности, за счет искусственного увеличения момента инерции ротора агрегата). [c.9]

Если изменять токи в первой и второй паре катушек таким образом, чтобы их сумма оставалась постоянной, то вращающий момент электромагнитного датчика будет пропорционален разности токов [c.58]

Пример. Рассчитать электромагнитную муфту для вращающего момента двигателя = 70 кгм диаметр поверхности трения О — 430 мм Е = 220 в. [c.559]

Все указанные виды электрического торможения за исключением рекуперативного применяются тогда, когда требуется быстрая, а иногда и точная остановка. Рекуперативное торможение даёт возможное тормозить двигатель лишь на высоких скоростях. Каждый вид электрического торможения обусловливает особые тормозные механические характеристики. Электрическое торможение в часто пускаемых приводах вызывает всегда повышение мощности двигателя по сравнению с работой без электрического торможения, так как во время последнего в двигателе имеют место потери. В более редких случаях применяется электромагнитное торможение посредством тормозного диска, насаженного на вал двигателя и вращающегося в поле особого электромагнита. Токи Фуко, индуктируемые в диске, создают тормозной момент. Двигатель при этом отключается от сети. [c.4]

Вращающий момент (электромагнитный) [c.228]

Муфта по схеме 7 Станкозавода имени Орджоникидзе имеет неподвижную электромагнитную систему. Ее преимущества — отсутствие скользящих контактов и малый момент инерции вращающихся частей муфты недостаток — наличие двух дополнительных воздушных зазоров в цепи магнитопровода, для преодоления сопротивления которых магнитным потоком требуется увеличивать обмотку электромагнита. Возможны и другие схемы муфт скольжения с неподвижным электромагнитом, например, по типу схемы в на фиг, 43. [c.233]

Ml — электромагнитный вращающий момент двигателя [c.38]

Электромагнитный вращающий момент Л[эм, развиваемый двигателем, и частота вращения якоря двигателя п определяются по формулам [c.311]

Это довольно сложное дифференциальное уравнение, решение которого пропзиодится л. 1я двух режимов — переходного и стационарного. Переходные явления не рассматриваются, так как нет необходимости знать, что будет с распределением зарядов в момент воздействия электромагнитной волны. Требуется знать, что произойдет после возникновения установившихся колебаний. Существуют разнообразные методы поисков стационарного решения. Если воспользоваться методом вращающегося вектора, можно найти ро. [c.292]

Для увеличения вращающего момента в электромагнитном датчике могут быть введены добавочные катушки иодмагиичивания, располагаемые на всех четырех полюсах и питаемые одинаковым и неизменным по величине током. [c.58]

Характеристика дв тателя (функииональная связь М и п) сохраняется независимо от того, в каких условиях происход1, т разгон двигателя — вхолостую или под нагрузкой. При разгоне вхолостую весь момент, вращающий ротор (электромагнитный момент), расходуется только на ускорение ротора и ведомых масс [c.465]

Муфты скольжения — передают вращающий момент только при отставании ведомого вала от ведущего (при скольжении), обеспечивают плавный разгон машины и облегчают работу двигателя при пуске (пусковые гидродинамические и электроиндукционные асинхронные муфты) позволяют изменять угловую скорость ведомого вала яя счет скольжения (порошковые электромагнитные и электроиидук-ционные асинхронные муфты). [c.449]

Выполняя свою основную функцию по электромеханическому преобразованию энергии, ЭМУ вызывает побочные вторичные явления — тепловые, силовые, магнитные, оказывающие значительное, а в ряде случаев, например в гироскопических ЭМУ [7], и определяющее влияние на показатели объекта. Нагрев элементов ЭМУ определяет его долговечность и работоспособность, а в гироскопии — также точность и готовность прибора. Деформации и цибрации в ЭМУ возникают из-за наличия постоянных и периодически меняющихся сил различной физической природы, в том числе сил температурного расщирения элементов, трения, электромагнитных взаимодействий, инерции, от несбалансированности вращающихся частей, неидеальной формы рабочих поверхностей опор и технологических перекосов при сборке и др. и существенно влияют на долговечность и акустические показатели ЭМУ, а в гироскопии — через смещение центра масс и на точность прибора. Магнитные поля рассеяния ЭМУ создают нежелательные взаимодействия с окружающими его элементами, приводящие к дополнительным потерям энергии, вредным возмущающим моментам, разбалансировке и пр. [c.118]

Исследования, выполненные И. С. Пинчуком, показали, что выражение для электромагнитного вращающего момента при начальном скольжении = О может быть представлено в виде [92] [c.24]

На рис. 85, б показан график изменения момента инерции У (ф), графики зависимостей (о (ф) — на рис. 85, в. Для сравнения на рис. 85, в показаны также графики зависимостей со (ф) при расчете по статической 2, упрощенной 3 и динамической 1 характеристикам двигателя, причем в последнем случае электромагнитная постоянная времени принималась равной Тд = 0,05 сек, что соответствует Тд1Тм, ср = 0,772 . Характеристики машинного агрегата статическая 2, упрощенная 3 и динамическая 1 приведены на рис. 85, г. Динамическая характеристика имеет специфическое двухпетлевое очертание а системе координат вращающий момент — относительная скорость s звена приведения, что обусловлено типом зависимости J (ф) [26]. [c.324]

Вращающий момент электродвигателя 10 при включенной электромагнитной муфте И передается через шкивы и клиноременную передачу, которые вращают червяк и колесо, выгголпенное зацело с гайкой ходового винта. Гайка передает движение на ходовой винт 12. В результате этого стол 14 вместе с уложенным на него образцом начинает подниматься вверх. При контактировании образца с индентором 4 к образцу прикладывается предварительная нагрузка. В режиме Отсчет высоты после приложения предварительной нагрузки движение стола прекращается, так как при страгивании индентора 4 контактная группа размыкается и отключает электродвигатель. Первоначальная высота изделия высвечивается на индикаторных лампак блока 7. После этого испытание материала можно проводить в одном из следующих режимов режиме до получения заданной деформации или ре- [c.263]

Однако это состояние тоже не будет стационарным, так как во-первых, возможно поглощение фотона к и возбуждение атома, т. е. обратный переход в начальное состояние, и, во-вторых, возбуждение атома и рождение нового фотона к, т. е. виртуальный переход в состояние /,к, к ) с энергией Е -1--I- йшк + к + Eq. Поскольку эта энергия отличается от исходной на энергию двух квантов света, такое состояние реально недостижимо, если в начальный момент времени мы имели только возбужденный атом. Реальные переходы возможны лишь при равенстве энергий двух состояний. Однако такие виртуальные переходы дают вклад в амплитуду реальных переходов. Этот вклад пропорционален очень малому отношению Лю (к)/ (ftwk + Ьшк ) и им можно пренебречь. В таком приближении в операторе взаимодействия (1.40) пренебрегают членами, не сохраняющими общее число возбуждений в системе атом -I- фотоны. Это приближение, которое мы будем называть резонансным, используется весьма широко. По традиции, идущей от работ, рассматривавших спины в электромагнитном поле, его иногда еще называют приближением вращающейся волны . В резонансном приближении в бесконечной цепочке зацепляющихся уравнений (1.65) мы можем ограничиться учетом только двух состояний описываемых функцией 11) 0) с энергией Е + Ео и функцией 10) 1к) = 0)1к) с энергией fiwk + Eq. Эти состояния ради краткости будем обозначать как 1 и к. Тогда (1.65) принимает следующий вид [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...