Закон намагничивания

Пьер Кюри в 1880 году, когда ему шел всего двадцать первый год, открыл пьезоэлектрические явления. Он много занимался исследованием законов намагничивания, позже, вместе с женой работал над исследованиями радиоактивности. Трагический случай в 1906 году оборвал его жизнь в самом расцвете. Он умер в тот момент, когда, наконец, начали сбываться мечты, открылась возможность работать в хорошо оборудованных лабораториях. Ни слава, ни деньги, ни карьера не волновали его душу. Когда ему, уже всемирно известному ученому, предложили орден Почетного легиона — высшую награду Франции, — он ответил Соблаговолите передать господину Министру мою благодарность и уведомить его, что у меня нет никакой потребности в ордене, но большая нужда в лаборатории . [c.161]

М = Я, где у-а — нач. магнитная восприимчивость. В области Рэлея (2) имеют место наряду с обратимыми также необратимые процессы смещения, и зависимость М(Н) здесь квадратична (см. Рэлея закон намагничивания). Наиб, крутой участок КПН 3) соответствует макс, восприимчивости и связан с необратимыми смещениями доменных границ. В области приближения к насыщению 4) осн. роль играют процессы вращения к направлению намагничивающего поля. Наконец, участок 5 характеризуется слабым ростом намагниченности и соответствует парапроцессу. [c.242]

Трехмерные векторные соотношения (5.12) Законы намагничивания (5.13), написанные в собственной систе-и поляризации в тензор- [c.311]

Заметим, что закон намагничивания (5.12) не выполняется для очень сильных магнитных полей, когда вектор намагниченности достигает максимальной величины при [c.312]

При наличии законов намагничивания и поляризации (5.12) и (5.13) процессы поляризации и намагничивания обратимы, а электромагнитное поле затрачивает на поляризацию и намагничивание тела отличную от нуля макроскопическую энергию [c.315]

РЭЛЕЯ ЗАКОН НАМАГНИЧИВАНИЯ, установленная англ. физиком Дж. У. Рэлеем (1887) зависимость намагниченности J (или магнитной индукции В) ферромагнетиков от напряжённости магн. поля Н в слабых полях (когда напряжённость поля, действующего на образец, много меньше коэрцитивной сили Не) Р- з. н. может быть выражен след, ф-лами [c.651]

Задаваясь последовательно возрастающими значениями Ф, находят абсциссы точек кривой намагничивания Fi. С учетом законов магнитной цепи кривые намагничивания отдельных участков можно складывать по абсциссам или ординатам и находить кривые намагничивания эквивалентных сопротивлений. [c.506]

В течение 1928—1936 гг. Н. С. Акулов и независимо от него В. Гейзенберг, используя закон магнитной анизотропии, разработали основы современной теории намагничивания ферромагнитных материалов, положившие начало широкому развитию магнитного анализа — области технической физики, занимающейся исследованием магнитных полей вблизи поверхности намагниченных и.зделий и установлением связей магнитных свойств металлов с их механическими и прочностными характеристиками. [c.6]

Одним из основных условий, определяющих точность и разрешающую способность магнитной дефектоскопии, является обеспечение требуемого режима намагничивания изделия в области расположения дефектов. Исходя из этого, зададимся оптимальным значением индукции В опт в центре усиления сварного шва и найдем закон распределения намагниченности по сечению шва, основываясь на гидродинамической модели, применение которой дало [c.80]

Для того чтобы найти распределение векторов намагничивания для различных областей ленты при намагничивающем внешнем поле Н, можно прибегнуть к известной теории статистической механики. Согласно теореме Больцмана, в условиях термодинамического равновесия закон распределения намагниченных областей при магнитостатическом поле отличается от закона их распределения при отсутствии этого поля множителем [c.140]

При рассмотрении общего случая магнитного тела произвольной формы приходится учитывать влияние размагничивающего поля образца и неоднородности поля Н, намагниченности М и плотности потока В. Поэтому с самого начала будем исходить из уравнений Максвелла. Эквивалентом закона Ампера является первое уравнение Максвелла, в котором предполагается, что намагничивание происходит достаточно медленно, чтобы можно было пренебречь токами смещения [c.68]

Простейшие материальные соотношения (как и уравнения состояния МСС) выражаются в ДПС для начально изотропных также в отношении поляризации и намагничивания сред. Законы поляризации, намагничивания недеформирующейся среды и закон Ома в ДПС при этом имеют вид [c.265]

В зависимости от способа возбуждения тяговые двигатели, так же как и другие электрические двигатели постоянного тока, имеют различные скоростные и электротяговые характеристики. Тяговые двигатели последовательного возбуждения имеют характеристики, показанные на рис. 170. Магнитный поток (или пропорциональная ему величина СФ) в зависимости от тока /д изменяется по закону кривой намагничивания I. В соответствии с формулой (9) скоростная характеристика 3 в зоне малых токов идет круто вниз, а при больших токах становится более пологой. Если частота вращения якоря изменяется в широких пределах, то ее зависимость от тока нагрузки называют мягкой характеристикой, а при небольшом изменении частоты вращения — жесткой. Таким образом, в зоне малых токов нагрузки характеристика V (/д) мягкая, а с увеличением нагрузки — более жесткая. [c.262]

Магнитная восприимчивость веществ, определяемая как отношение интенсивности намагничивания к напряженности поля Я, зависит от температуры и может служить ее мерой. Для парамагнитных веществ эта зависимость выражается законом Кюри [c.222]

Если принять изложенный механизм намагничивания, то следует ожидать появления еще одной особенности материалов с фиксированными доменными границами — на них не должен распространяться закон четности магнитострикции Б слабых полях. Проведенные эксперименты по определению продольной (е и) и поперечной (eJ ) магнитострикций методом проволочных датчиков сопротивления действительно показали отклонение от закона четности на составах, чувствительных к ТМО и обладающих А -эффектом второго рода. На составах, обладающих Л -эффектом первого рода и нечувствительных к ТМО, этот закон выполняется в пределах точности измерения (см. таблицу). Отклонение от закона четности в слабых полях, наблюдавшееся на одном из составов в работе [8], можно объяснить таким же образом. [c.89]

Намагничивание аморфных металлов происходит путем перемещения границ магнитных доменов и вращения вектора спонтанной намагниченности. В начале процесса намагничивания величина намагниченности растет пропорционально напряженности внешнего магнитного поля, однако с увеличением поля намагниченность асимптотически стремится к некоторому предельному значению, так что и для аморфных ферромагнетиков выполняется асимптотический закон приближения к насыщению. [c.301]

Управление по оптимальным законам- может быть обеспечено только при учете нелинейности кривой намагничивания машины и управлении напряжением в функции трех параметров частоты параметра скольжения и момента нагрузки /=/(а Р ц). [c.156]

В связи с на личием магнитных взаимодействий делались попытки ввести в рассмотрение магнитные заряды и написать для них закон, аналогичный закону Кулона для электрических зарядов. Выяснилось, однако, что никаких магнитных зарядов в природе не существует, а магнитные взаимодействия сводятся к взаимодействиям электрических токов (т. е. движущихся зарядов). В частности, магнитные свойства различных веществ объясняются наличием микроскопических токов, текущих внутри атомов за счет движения электронов вокруг ядра и за счет собственного вращения электронов и ядер (спинов). В обычных условиях в большинстве тел атомы ориентированы хаотически и действие внутриатомных токов не проявляется. Если же возникает упорядоченная ориентация элементарных частиц, из которых составлено тело, то соответствующий макроскопический эффект проявляется в магнитных свойствах тел, связанных с явлением намагничивания. [c.269]

Такими соотношениями могут служить закон Ома и законы поляризации и намагничивания тела. Эти добавочные соотношения не носят универсального характера, они по своему существу различны для различных тел и процессов. Во многих [c.310]

Уравнения Максвелла линейны для поля в пустоте нелинейность возникает за счет взаимодействия электромагнитного поля со средой при учете усложненного закона Ома и усложненных законов для электрической поляризации и намагничивания. [c.347]

Если катушка содержит стальной сердечник, то индуктивность L в законе (2.13) уже нельзя считать постоянной величиной, так как в этом случае она является функцией силы тока. Эта функция определяется по кривой намагничивания материала сердечника. Уравнение (2.14), описывающее процесс колебаний, теперь следует написать в виде [c.34]

РЭЛЕЯ ЗАКОН НАМАГНИЧИВАНИЯ устанавливает зависимость намагниченности I (или магнитной индукции В) ферромагнетиков от наиряжеп-постп магнитного ноля Н в слабых полях, когда макс. напряженность изменяющегося поля, действующего па образец после последнего размагничивания, много меныне коэрцитивной силы Я,, (см. рис.). [c.455]

Термодинамика намагничивания. Законы тердюдииампкп и применении к веществу, находящемуся в магнитном поле, могут быть записаны следующим образом [c.434]

Наличие текстуры позволяет объяснить характер доменной структуры, наблюдающейся в наноструктурном Со. Полосчатая доменная структура в этом состоянии отличается от упомянутой доменной структуры в крупнокристаллическом состоянии в основном тем, что стенки доменов не образуют строго прямых линий. Средняя ширина доменов практически одинакова в обоих случаях. Существование преимущественных ориентировок (кристаллографической текстуры) и высокий уровень обменной энергии приводят к тому, что магнитные моменты соседних микрокристаллитов благодаря не столь высокой разориентации их осей легкого намагничивания располагаются параллельно под влиянием сил обменного взаимодействия. В то же время местные отклонения осей легкого намагничивания от направления усредненного магнитного момента приводят к локальным изменениям в ширине доменов и направлении стенок доменов. Следует отметить, что разориентации микрокристаллитов в плоскости, перпендикулярной преимущественному направлению осей легкого намагничивания (т. е. в плоскости образца), не играют существенной роли в формировании доменной структуры. В этой связи в целом характер доменной структуры наноструктурного образца близок к тому, что наблюдался в случае крупнокристаллического образца. Это, с другой стороны, позволяет предполагать, что механизм формирования доменной структуры одинаков в обоих случаях и определяется фундаментальными магнитными законами (постоянными). [c.228]

КОЛЕБАНИЯ (вынужденные [возникают в какой-либо системе под влиянием внешнего воздействия переменного пружинного маятника (характеризуется переходным режимом и установившимся состоянием вынужденных колебаний резонанс выявляется резким возрастанием вынужденных механических колебаний при приближении угловой частоты гармонических колебаний возмущающей силы к значению резонансной частоты) электрические осуществляют в электрическом колебательном контуре с включением в него источника электрической энергии, ЭДС которого изменяется с течением времени] гармонические относятся к периодическим колебаниям, а изменение состояния их происходит по закону синуса или косинуса затухающие характеризуются уменьшающимися значениями размаха колебаний с течением времени, вызываемых трением, сопротивлением окружающей среды и возбуждением волн когерентные должны быть гармоническими и иметь одинаковую частоту и постоянную разность фаз во времени комбинационные возникают при воздействии на нелинейную колебательную систему двух или большего числа гармонических колебаний с различными частотами кристаллической решетки является одним из основных видов внутреннего движения твердого тела, при котором составляющие его частицы колеблются около положений равновесия крутильные возршкают в упругой системе при периодически меняющейся деформации кручения отдельных ее элементов магнитострикционные возникают в ферромагнетиках при их намагничивании в периодически изменяющемся магнитном поле модулированные имеют частоту, меньшую, чем частота колебаний, а также определенный закон изменения амплитуды, частоты или фазы колебаний неавтономные описываются уравнениями, в которые явно входит время некогерентные характерны для гармонических колебаний, частоты которых различны незатухающие не меняют свою энергию со временем нормальные относятся к гармоническим собственным колебаниям в линейных колебательных системах [c.242]

МАГНЕТИЗМ [земной (проявляется воздействием магнитного поля Земли является разделом геофизики, изучающим распределение в пространстве и изменение во времени магнитного поля Земли, а также связанные с ним процессы в земле и околоземном пространстве) является (разделом физики, изучающим магнитные явления формой материального взаимодействия между электрическими токами, между токами и магнитами и между магнитами)] МАГНИТО-ДИНАМИКА — раздел физики, в котором изучаются процессы намагничивания в изменяющихся во времени магнитных полях МАГНИТООПТИКА — раздел оптики, в котором изучаются испускание, распространение и поглощение света в телах, находящихся в магнитном поле МАГНИТОСТАТИКА изучает свойства стационарного магнитного поля электрических токов или постоянных магнитов МАГНИТОСТ-РИКЦИЯ (проявляется в изменении формы и размеров тела при его намагничивании гигантская проявляется некоторыми редкоземельными магнетиками с превышением в тысячи раз наибольшей величины магнитострикции никеля) МАЗЕР — квантовый генератор радиоволн СВЧ диапазона МАССА [ одна из основных характеристик материи, яв ляющаяся мерой ее инерционных и гравитационных свойств, атомная выражает значение массы атома в атомных единицах массы гравитационная определяется законом всемирного тяготения инертная определяется вторым законом Ньютона критическая — наименьшая масса делящегося вещества, при которой может протекать самоподдерживающаяся цепная ядерная реакция] [c.246]

В начале процесса намагничивания величина намагниченности растет пропорционально напряженности внешнего магнитного поля, однако с увеличением поля намагниченлость асимптотически стремится к некоторому предельному значению, так что и для аморфный ферромагнетиков выполняется асимптотический закон приближения к насыщению. Для магнитномягких аморфных металлических лент намагниченность насыщения достигается при весьма высоких значениях напряженности внешнего магнитного поля [во многих случаях эти значения составляют (8 80) 10 А/м]. Величина спонтанной намагниченности уменьшается с ростом температуры и в точке Кюри (Гс) становится равной нулю. При разработке магнитных материалов необходимо находить такие, у ко- [c.125]

При намагничивании устройствами электромагнитного типа, питающимися от источника постоянного тока (аккумуляторная батарея или выпрямитель), считалось, что величина намагничивающего тока в питающей катущке устанавливается мгновенно после подключения ее к источнику питания. В действительности же ток в цепи питания намагничивающего устройства устанавливается не сразу вследствие того, что в индуктивной системе питания, состоящей из катушки и ферромагнитного магнитопровода, при нарастании тока возникает противодействующая э. д. с. самоиндукции, которая по величине прямо пропорциональна индуктивности. Самоиндукция приводит к замедлению процесса установления тока. Данный процесс может оказаться таким, что источник питания будет отключен еще до того момента, при котором величина тока станет соответствовать установившемуся значению электричества, подчиняющемуся известному закону Ома. [c.135]

Точка Кюри для неупорядоченного сплава лежит при — 153,2° [9]. Для точки Нееля сплава в упорядоченном состоянии даются значения —115° [51], —128,2° [9], —133,2° [70], —123.2° [69], а для парамагнитной точки Кюри —73.2° [70]. Соединение АизМпг антифер-ромагнитно с температурой Нееля 75°. В парамагнитной области магнитная восприимчивость этого соединения подчиняется закону Кюри — Вейса с парамагнитной точкой Кюри —153°. Намагничивание АизМпз при комнатной температуре с повышением напряженности магнитного поля до 15 000 э изменяется линейно [80]. [c.75]

Крипап намагничивания (1-0-4) и петли гистерезиса в области Рэлея 1-3- -8 — симметричная петля при макс. напряженности Я , 2-7 — симметрич. петля при наибольшей И -с Я,,, 3-4 и 5-В — неспмметрич. смещенные петли I = 5<о0рН — линейная часть закона Рэлея. [c.455]

Здесь N — число часмц в единице объема. Вклад (М.М) имеет обычный вит закона Кюри, хотя здесь механизм намагничивания сводится к поляризации состояний системы, в то время как трактовка, основанная на нредставлении [c.763]

В частности, уравнение (6) не может служить базисом для получения макроскопических законов, регулируюпщх рост пластических деформаций, для учета эффектов, связанных с изменением непрерывно распределенных, дислокаций, для учета различных процессов и эффектов, связанных с макроскопическими теориями электрической поляризации и намагничивания сред, и во многих других случаях. [c.472]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...