Напряжения дальнего порядка

Даже после рассмотренных систематических исследований многие вопросы остаются открытыми. Воздушная среда имеет тенденцию усиливать скольжение по границам зерен, но природа реакций с газовой фазой на этих границах и механизм усиления скольжения неизвестны. Точно так же механизм упрочняющего влияния поверхностной оксидной пленки и ее профиль по глубине еще требуют модельного описания в терминах толщин оксида я металла, компактности и адгезии оксида. Кроме того, если полагать, что само физическое присутствие окалины может вызывать упрочнение поверхностных зерен, то следует изучить состояние напряжения дальнего порядка, вызванного в подложке ростом пленки оксида или индуцированного термически, а также исследовать влияние этих напряжений на ползучесть и разрушение (см. табл. 5). Если рассматривать идеальный случай, когда напряжение сдвига на границе сплав/оксид передается сплаву как нормальное сжимающее или растягивающее напряжение, то элементарная механика предсказывает обратную зависимость скорости ползучести от диаметра образца. Этот эффект напряжения оксида также может либо складываться, либо конкурировать с другими поверхностными эффектами. [c.40]

Движение дислокаций происходит под влиянием препятствий дальнего и ближнего порядка. Препятствия дальнего порядка — это поля напряжений, обусловленные наличием дислокаций, для преодоления которых необходима большая энергия. Напряжения, необходимые для того, чтобы преодолеть эти внутренние препятствия дальнего порядка, практически не зависят от температуры и являются напряжениями дальнего порядка (атермические напряжения ад). Считают, что атермические напряжения соответ- [c.71]

На рис. 5.55 показано соотношение между скоростью распространения трещины и полудлиной трещины I. Напряжение Og = = т/а + Зт является эквивалентным напряжением Мизеса. Из приведенных результатов следует, что при постоянном максимальном главном напряжении скорость распространения трещины при комбинированном нагружении растяжением — кручением больше, чем при одноосном растяжении, а при чистом кручении (т. е, при уравновешенном двухосном растяжении — сжатии) больше, чем при указанном комбинированном нагружении, Следовательно, если действует напряжение сжатия a g, параллельное трещине, то даже при постоянном напряжении дальнего порядка, направленном перпендикулярно оси трещины, скорость dl/dt увеличивается, причем увеличивается тем больше, чем больше o g по абсолютной величине. В связи с этим можно предположить, что при растяжении напряжение a g, наоборот, уменьшает эту скорость. Таким образом, на распространение трещины ползучести оказывает влияние несингулярное поле напряжений, параллельное трещине сопротивление ползучести образцов с трещиной нельзя считать обусловленным максимальным главным напряжением. [c.180]

Диполи образуются, если положительные и отрицательные сегменты краевых дислокаций на двух близлежащих плоскостях скольжения не могут пройти друг через друга. Поскольку заторможенные ряды дислокаций в металле в состоянии ползучести не выявляются при исследовании с помощью трансмиссионного электронного микроскопа, то можно сделать вывод, что поля обратных напряжений дальнего порядка при этом не образуются. Однако в этой ситуации имеются другие источники создания обратных напряжений дальнего порядка, приводящие к образованию барьеров, которые не могут быть преодолены действием термических флуктуаций. Ранее уже упоминалось об образовании положительных и отрицательных диполей краевых дислокаций, которые являются примерами взаимодействия полей напряжений. Такие диполи, не имеющие полей напряжений дальнего порядка, могут взаимодействовать с близко расположенными дислокациями. [c.273]

Однако, поскольку обратные напряжения дальнего порядка изменяются периодически в объеме решетки, так что т и = 0, осредненная сила, действующая на единицу высоты порога движущей дислокации равна примерно [c.276]

В металлах с низкой энергией дефектов упаковки возможно образование рядов заторможенных дислокаций, которые будут оказывать сдерживающее влияние на обратные напряжения дальнего порядка, обозначаемые в теории т, и, возможно, изменять роль переползания дислокаций в механизме возврата. Для указанных металлов частота поперечного скольжения должна уменьшаться, что проявляется в увеличении 1у С этой точки зрения можно предположить, что в таких металлах винтовые дислокации с порогами будут иметь более высокую скорость перемещения, но они не будут переползать так быстро, как в металлах с высокой энергией дефектов упаковки. Последнее предположение приводит к выводу, что в металлах с низкой энергией дефектов упаковки вторая стадия ползучести должна достигаться быстрее, а скорость ползучести на этой стадии будет ниже. Поэтому расчетная энергия активации д с ростом приложенного напряжения должна уменьшаться линейно. Кроме того, чувствительность параметра р к изменению температуры должна быть невысокой. Указанные эффекты отмечены также и у металлов с более высокой энергией дефектов упаковки, если они деформируются под действием более высоких напряжений. [c.286]

Сопротивление сетки Франка и ячеистой структуры состоит, видимо, из трех вкладов 1) упругих напряжений дальнего порядка 2) упругих взаимодействий соединений элементов сетки с петлями источников Франка—Рида 3) образования ступенек при пересечении петель с элементами сеток (напряжение ближнего порядка) [122]. [c.193]

Если петля распространяется на несколько сотен периодов решетки, упругие напряжения дальнего порядка определяют [c.193]

При высоких температурах за счет увеличения скорости переползания и поперечного скольжения составляющие Xg и Xg становятся незначительными, а движение дислокаций оказывается несвязанным с преодолением полей напряжений дальнего порядка. [c.209]

Напряжения дальнего порядка т (за счет соединений) и т (за счет полей напряжений параллельных дислокаций) термически не активируются. [c.224]

Дальнодействующим силам торможения соответствуют напряжения с такой относительно большой длиной волны что тепловые колебания линий дислокаций не могут заметно облегчить их преодоление. Обусловленная силами дальнего порядка компонента напряжения течения (т ) считается зависящей от температуры только через температурную зависимость модуля сдвига и поэтому является атермической. Силы дальнего действия создаются дислокациями и их скоплениями в параллельных плоскостях скольжения, границами раздела, большими комплексами точечных дефектов, частицами выделений и т. д. [c.79]

Теория аморфизации под действием ионного легирования находится в стадии развития [168], однако одним из важнейших критериев является уровень накопленных напряжений, делающих термодинамически выгодным разрушение дальнего порядка атомов в кристаллической решетке. Известно [7], что аморфные материалы характеризуются высокой коррозионной стойкостью, износостойкостью, более высокой пластичностью и ударной вязкостью. [c.103]

На рис.3.21 показана типичная диаграмма напряженных состояний для хрупких материалов [48]. В нормальных условиях растрескивание начинается при напряжениях сжатия порядка 1/3 —2/3 предела упругости [49]. Образуются отдельные внутренние трещины, которые на начальном этапе не объединены и не вызывают разрушения тела в целом. Растрескивание сопровождается небольшим (менее 1%) увеличением объема. При дальнейшем увеличении сдвиговых напряжений происходит рост и слияние трещин, материал [c.105]

Аморфные металлические сплавы относятся к сверхпроводникам 2-го рода. Так как в аморфных сплавах нет дальнего порядка, их сверхпроводимость существенно зависит от величины напряженности магнитного поля Я и плотности электрического тока /. [c.243]

Таблицы строят следующим образом. Всю область изменения случайной величины разбивают на разряды в порядке возрастания и заменяют совокупность значений случайной величины внутри разряда представителем разряда, с которым производят все дальнейшие операции. В качестве представителя разряда можно брать средневзвешенное значение случайной величины внутри разряда или среднее значение разряда [9]. Для удобства и в запас надежности в качестве представителя разряда будем брать для нагрузки - верхнюю границу разряда, а для несущей способности - нижнюю границу. Учитывая известную зависимость S = Kq, для закона распределения напряжений можно получить следующую таблицу [c.52]

Теория твердого тела не позволяет вычислить заранее величину, а часто даже знак термо-э.д.с. и эффектов Пельтье и Томсона, однако она объясняет большинство свойств термопар. Например, зависимость термо-э.д.с. от давления вытекает из зависимости между уровнем Ферми и постоянной решетки. По той же причине изменения в структуре решетки в результате появления вакансий, а также дальнего или ближнего порядка приведут к изменениям термо-э.д.с. Точно так же введение примесей и механических напряжений окажет влияние на термопару, поскольку термо-э.д.с. очень чувствительна к изменениям в рассеянии электронов. [c.273]

Поскольку kd. 1, то Ст эк в по мере возрастания р убывает и при некотором давлении становится равным нулю. Напряженное состояние становится равноопасным ненапряженному. При дальнейшем увеличении давления оно будет и вовсе отрицательным. Напряженное состояние становится менее опасным, чем ненапряженное. Внешнее давление оказывает как бы поддерживающее действие, повышает связь между частицами и разрушение отрывом отодвигается. Что же касается условия пластичности, то на него всестороннее давление не влияет. В левой части диаграммы, показанной на рис. 57, б, ограничивающая прямая по пластичности становится вполне реальной. Она располагается ниже предельной кривой хрупкого разрушения. Это означает, что хрупкий материал при всестороннем сжатии приобретает свойства пластичности, что и подтверждается опытом. Чугунные образцы при испытании на растяжение в условиях всестороннего сжатия (порядка 10 ООО атм) ра- [c.91]

В дальнейшем мы будем считать, что функция напряжений в области имеет непрерывные производные вплоть до четвертого порядка. [c.107]

Соотношения (2.8), (2.8 ), (2.8") называются формулами Колосова— Мусхелишвили [38, 121]. В дальнейшем будут использоваться как пара функций ср(г), ф(г), так и пара Ф(г), Ч (2). Таким образом, для определения касательного напряжения нужно найти мнимую часть второго соотношения (2.8), а для нормальных напряжений решить соответствующую систему второго порядка. [c.371]

Поскольку смещение V p) имеет в точке ро полюс первого порядка, а напряжения Т и ограничены, то интеграл по поверхности от второго слагаемого должен стремиться к нулю при е -> о и поэтому его исключаем из дальнейшего рассмотрения. Ввиду же непрерывности смещения ц(р) в окрестности точки Ро интеграл [c.550]

Таким образом, дислокации не могут непосредственно перейти из одного зерна в другое (Набарро показал, что напряжение сдвига оказывается очень высоким — одного порядка с теоретическим сопротивлением сдвигу), поэтому распространение скольжения от одного зерна к другому осуществляется путем возбуждения источников дислокаций в соседнем зерне II) под действием концентрации напряжений у вершины полосы скольжения в зерне / (см. рис. 136). В этом случае наиболее эффективно нейтрализуются напряжения от скопления дислокаций в зерне I. При достижении такого напряжения сдвиг пересекает границу, поле напряжений около скопившихся ранее дислокаций ослабевает (релаксация напряжений), создаются условия для дальнейшей пласти- [c.225]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 В, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 В, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными, строго фиксированными, длинами волн. Для кобальта таких излучений будет.три. Самое интенсивное из них имеет длину волны X, равную 1,7853 А. Соседнее с ним, более слабое,— 1,7892 А. Эти два излучения образуют так называемый дублет Kjj. Третье излучение является слабым и практического значения не имеет. При дальнейшем повышении напряжения характер спектра не меняется. Возрастает лишь интенсивность излучения. Указанные же длины волн сохраняются. [c.487]

Во-первых, упругие свойства наращиваемого тела вызывают приращение напряжений одновременно во всех элементах наращиваемого тела при приращении внешней нагрузки. Во-вторых, ползучесть материала приводит к передаче части усилия от ранее рожденных элементов на вновь рожденные. Наконец, старение материала приводит к возрастной неоднородности, состоящей в большей жесткости (меньшей деформативности) ранее зародившихся элементов по сравнению со вновь рожденными, что уменьшает процесс разгрузки ранее рожденных элементов. Первый фактор объясняет увеличение максимального напряжения при учете последовательности возведения — загружения по сравнению со слу-, чаем загружения массива после его возведения. Второй эффект проявляется на временах порядка времени ползучести материала и усиливается при увеличении времени возведения. При малых временах возведения, когда ползучесть материала не успевает проявиться, решение вязкоупругой задачи наращивания стремится к решению задачи упругого наращивания. При увеличении времени возведения увеличивается эффект разгрузки первого родившегося элемента 0 = 0, и величина Р Т, 0) уменьшается от 1 94 при Г —> о до 0,941 при Г = 40 сут. При дальнейшем увеличении времени Г увеличение жесткости элемента 0=0 по сравнению с позднее рожденными элементами в силу увеличения разности возрастов приводит, как видно йз таблицы, к увеличению величины Р Т, 0). [c.101]

Для установления влияния температурных напряжений на ползучесть и разрушение сплавов, покрытых оксидами, можно использовать определенные термообработки образцов перед испытаниями на ползучесть, включая быстрый нагрев или охлаждение. В ре-шешш вопроса о существовании напряжений дальнего порядка [c.40]

На рис. 5.61 приведены в качестве примера результаты расчета /-интеграла плоского образца с центральной трещиной, выполненного Хатчинсоном методом конечных элементов с использованием сингулярных элементов. На этом рисунке — полуширина образца, и 6g — напряжение дальнего порядка и соответствующая ему деформация, определенные на основе обобщенного [c.191]

В момент, когда наступает ползучесть, дислокации начинают перемещаться к границам субзерен. Однако, так как разориентация соседних субзерен не оказывает влияния на скорость ползучести, эти границы служат просто стоком для дислокаций. Как показал Ли [53], поля напряжений, обусловливаемые субграницами, являются полями ближнего порядка и не оказывают какого-либо заметного влияния на обратные напряжения дальнего порядка, контролирующие движение дислокаций. В металлах с высокой энергией дефектов упаковки субзерна образуются в результате действия негомогенного напряженного состояния у границы зерна, что в свою очередь обусловливается различной ориентацией смежных зерен. Локальные изгибающие моменты и скручивание, которым подвергается каждое зерно, возрастают при более высоком приложенном напряжении, вследствие чего образуется субструктура с меньшим рамером зерен. Взяв за основу изложенное, предположили, что основной механизм, контролирующий скорость ползучести, определяется движением дислокаций внутри каждого субзерна. Поэтому здесь представляется возможным не учитывать размер субзерен, хотя в некоторых более ранних теориях высокотемпературной ползучести этому фактору и отводилась определенная роль. [c.270]

Рис. 53. Температурная завп-симость степени дальнего порядка т] мартенситного кристалла без внутренних напряжений (по оси абсцисс отложена безразмерная величина кТ

Подобная структура наблюдалась в ИПД NiaAl и в работе [72], однако размер зерен был несколько больше (50нм). Состояние после ИПД в NisAl также характеризуется повышенным уровнем остаточного электросопротивления, значительными внутренними напряжениями и высокой микротвердостью (рис. 3.15). Кроме того, как видно на этом же рисунке, данные рентгеноструктурного анализа свидетельствуют о полном отсутствии дальнего порядка в данном состоянии. [c.143]

Движение дислокаций в упорядоченном твердом растворе. Упрочнение в твердом растворе обычно рассматривается для случая полностью неупорядоченного сплава. Когда в решетке существует преимущественное расположение атомов (ближний или дальний порядок), это приводит к дополнительному упрочнению, т. е. для движения дислокаций нужна дополнительная энергия. В случае упорядоченных твердых растворов ( uaAu, NiaMn) появление краевой дислокации приводит к нарушению полной степени упорядочения, образуется граница антифазного домена, такая граница имеет характеристическую энергию, зависящую от степени упорядочения решетки. Сохранение в этом случае дальнего порядка возможно, если в решетке будут существовать пары дислокаций. Такая дислокация восстанавливает первоначальное расположение атомов. Поэтому полная дислокация в упорядоченной решетке состоит из двух обычных дислокаций, соединенных антифазной границей (А. Ф. Г.) — такая дислокация называется сверхструктурной (рис. 133). Для ее движения необходимо дополнительное напряжение. [c.304]

Состояние после ИПД в NijAl также характеризуется повышенным уровнем остаточного электросопротивления, значительными внутренними напряжениями и высокой микротвердостью. Кроме того, данные ре нтге но структурного анализа свидетельствуют о полном отсутствии дальнего порядка в данном состоянии. [c.23]

В работе [143] образование упрочненного поверхностного слоя объясняется взаимодействием движущихся к поверхности дислокаций со ступеньками скольжения, которые под нагрузкой действуют как концентраторы напряжений с областью напряжений ближнего порядка. Взаимодейстаие приближающихся к поверхности дислокаций с такими локальными очагами высоких напряжений может создавать соответствующий барьерный эффект, который, в свою очередь, может увеличивать вероятность процесса поперечного скольжения винтовых дислокаций, что также усиливает барьерное действие приповерхностного слоя. Так, в работах [47, 48] образование более прочного поверхностного слоя объясняется именно с позиций протекания преимущественного процесса поперечного скольжения винтовых дислокаций вблизи свободной поверхности и образования ими поверхностных ступенек, ограничивающих дальнейшее движение винтовых дислокаций [171]. [c.19]

Меньшее значение имеют упрочнение Мотта - Набарро отдельные атомы растворенного элемента создают локальные препятствия движений дислокаций),, изменения коэффиииента диффузии (диффузионные эффекты), модуля сдвига и напряжений Пайерлса - Набарро. Упорядочение дальнего порядка может быть причиной сильно выражеиного упрочнения при ползучести однако тепловые потери при упорядочении обычно сравнительно невелики, так что этот механизм упроннения при ползучести существен только при относительно низких температурах и в н ольшом числе сплавов. [c.141]

Значения структурных амплитуд, входящие в уравнение (15.2) или соответствующие полной п-волновой формулировке, зависят от таких факторов, как фактор Дебая—Валлера, параметров дальнего порядка для твердых растворов, концентрации примесных атомов и т.д. Предварительные эксперименты продемонстрировали зависимость критического напряжения от этих величин и указали на возможное применение измерений критического напряжения для их определения. [c.347]

Из твердых шаров можно составить плотно упакованный кристалл — упорядоченную систему, в которой каждый атом имеет ближайших двенадцать соседей. Тогда под жидкой фазой следует понимать кучу случайно разбросанных шаров, упакованных однородно и по возможности более плотно, по без дальнего порядка. Разумеется, тот факт, что эта система течет при наличии медленно меняюш ихся напряжений, исключительно важен для физики однако к обсуждаемому нами вопросу он отношения не имеет движения такого типа происходят гораздо медленнее, чем явления электронного переноса и т. п. Эта простая идея, выдвинутая первоначально Берналом [54] (см. также [55]), играет теперь решаюш ую роль при любой попытке качественной или количественной трактовки физических свойств жидкости [56]. Предложенная Берналом модель топологического беспорядка в простой жидкости вытесняет различные другие топологические концепции, основанные на феноменологических построениях типа дырок в решетке , паракристаллов , существенных структур , дислокаций и др. [57] ссылки па соответствующие работы изредка все же встречаются в разных местах этой книги. [c.97]

МэВ) обеспечивается применением вышеописанных методов и средств, в комплексе со стандартными высоковольтными генераторами типа РАП 150/300, гИзовольт-420 и др. Технически реализуемое максимальное стабилизированное напряжение составлй- ет 420 кВ. Для дальнейшего расширения диапазона Энергий требуется разработка малогабаритных, достаточно мощных ускорителей. Применение в качестве источников изотопов радиоактивных элементов, несмотря на простоту технических решений и очевидные преимущества (монохроматичность) не нашло практического признания вследствие малого радиационного выхода (на два порядка меньше по сравнению с рентгеновскими трубками). [c.467]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...