Анизотропия стационарные

Образование петель пластического гистерезиса возможно только при наличии так называемой деформационной анизотропии материала, частным проявлением которой при линейном напряженном состоянии является эффект Баушингера пределы пропорциональности или текучести периодически изменяются с изменением направления пластического деформирования, т. е. с переходом от пластического растяжения к сжатию и наоборот. Так на диаграмме рис. 1.7 ордината точки D, отвечающей пределу пропорциональности при сжатии, следующем за растяжением, меньше ординаты точки А, соответствующей началу разгрузки. Ордината точки G, отвечающей пределу пропорциональности при дальнейшем растяжении, не совпадает с ординатой точки Е. Существенно, что в гипотетическом случае изотропного упрочнения, при котором ординаты точек А к D должны совпадать, материал приспособился бы к любому стационарному режиму нагружения с заданным [c.15]

Процесс циклического деформирования реальных металлов и сплавов осложняется тем, что обычно степень и характер деформационной анизотропии на протяжении определенного числа циклов постепенно изменяется. Некоторые конструкционные металлы, называемые циклически разупрочняющимися, склонны при мягком нагружении к постепенному расширению петель пластического гистерезиса, в то время как материалы, называемые циклически упрочняющимися, склонны к постепенному сужению ширины петель. В предельном случае изотропного упрочнения, когда эффект Баушингера отсутствует, ширина петли стремится к нулю. Существуют и циклически стабильные материалы, для которых характерна постоянная или быстро устанавливающаяся ширина петли пластического гистерезиса. При стационарном жестком нагружении циклически упрочняющихся материалов размах напряжения возрастает, а в случае циклически разупрочняющихся — убывает. [c.17]

Тогда вариационные уравнения для всех рассматриваемые конструктивно-анизотропных оболочек в качестве условий стационарности имеют одинаковые дифференциальные уравнения равновесия, выраженные в обобщенных усилиях (производные понимаются в обобщенном смысле), и геометрические соотношения такие же, как для гладкой оболочки. Все различия содержатся в физических уравнениях, которые в общем случае по форме совпадают с уравнениями для анизотропных оболочек, но имеют различные параметры упругости, отражающие все особенности конструктивной анизотропии. Таким образом, приведение конструктивно-анизотропных оболочек к анизотропным состоит в определении физических параметров. [c.218]

В последнее время нашли применение датчики силы, основанные на принципе магнитной анизотропии, т. е. изменения магнитных свойств материала при сжатии его в разных осевых направлениях. Такой датчик стационарно устанавливается в приводе, а его сигнал воспринимается вторичным измерительным устройством. Наиболее широкое применение в силоизмерительной аппаратуре получил тензометрический метод измерения на основе полупроводниковых или металлических тензорезисторов. Наклеенные на упругий элемент, они меняют омическое сопротивление при деформации поверхности этого элемента. Например, два датчика равного сопротивления наклеиваются на деталь, воспринимающую усилие сжатия. Такой деталью может быть электрододержатель, который играет роль упругого элемента сжатие—растяжение. Если датчики наклеиваются на нижнюю консоль, то последняя используется как упругий элемент деформации изгиба. Один из датчиков наклеивается вдоль направления усилия, второй — перпендикулярно к нему. Первый датчик реагирует на возможную деформацию, а второй датчик является термокомпенсирующим элементом, так как в процессе сварки упругий элемент нагревается (за счет сварочного тока), а изменение сопротивления за счет разогрева датчика не должно восприниматься как измерительное. Тензодатчики включаются в плечи измерительного моста. К одной диагонали моста подключается источник стабильного напряжения, с другой его диагонали сигнал через нормирующий усилитель подается на измерительный или записывающий прибор. Мост первоначально балансируется резисторами, включенными в другие плечи моста, поэтому выходной сигнал во время измерения будет пропорционален только силе сжатия или изгиба. Кривая выходного напряжения первоначально тарируется по стандартным динамометрам. На основе тензорезисторов строят выносные датчики, внутри которых обычно имеется упругий элемент изгиба. Такие датчики могут устанавливаться между электродами и вне их. [c.226]

Анизотропия пород здесь имеет очень большое значение. В то время как в ранее рассмотренных методах мы имели дело со стационарными и квазистационарными условиями, последние в радиометрических методах встречаются только в исключительных случаях. Поэтому описанные выше методы постоянного и переменного тока нельзя непосредственно применять при высоких частотах. [c.227]

Результат несовпадения между экспериментальными и расчетными значениями Ез, на наш взгляд, объясняется спецификой нестационарного взаимодействия мощеного ЛИ линейной поляризации с вырожденным молекулярным переходом, а именно тем, что при оценках нельзя брать значения а и полученные из результатов измерений в слабом поле неполяризованного стационарного излучения и усредненные по всем возможным ориентациям. По-видимому, в поле МЛИ анизотропия столкновительно-уширенных переходов приводит к суш ественному отличию в характере насыщения. Отсутствие уширения контура Л (А.) с ростом / предсказывается теоретически и причины этого эффекта обсуждались в п. 4.5. Для получения дополнительной экспериментальной информации были поставлены эксперименты с бинарными смесями при различной поляризации МЛИ их результаты излагаются ниже. [c.180]

В предыдущих параграфах мы "видели, что образец сегнетоэлектрика может быть однородно поляризован, а ферромагнетика однородно намагничен. Было также отмечено, что эффекты наведения оптической анизотропии указывают на важное значение сильных стационарных электрических и магнитных полей, которые будем считать однородными в исследуемом образце, чтобы избежать рассмотрения пространственной дисперсии. Такие поля являются фоновыми решениями во многих динамических задачах и задачах устойчивости. В эксперименте, например, переменное поле слабой амплитуды с длиной волны Я распространяется по квазиоднородному состоянию с конечной стационарной поляризацией или намагниченностью, характерная длина изменения которых много больше X. [c.71]

В этой главе будут описаны основы теории стационарных измерений анизотропии флуоресценции и приведены избранные примеры применения метода в биохимии. В следующей главе мы рассмотрим теорию и применение кинетических измерений анизотропии флуоресценции. [c.122]

Прежде чем продолжить дальнейшее обсуждение факторов, приводящих к деполяризации флуоресценции, полезно разобраться в методах, которые используют для измерения анизотропии или поляризации. Мы коснемся здесь стационарных измерений, но подобное изложение применимо и к кинетическим измерениям анизотропии. Обычно используют два метода однолучевой (L-формат), в котором используется один канал регистрации испускания, и двухлучевой (Т-формат), в котором параллельная и перпендикулярная составляющие наблюдаются одновременно в разных каналах. Каждый метод имеет свои преимущества. Методика, описанная ниже,. введена для корректировки различной чувствительности прибора при регистрации по-разному поляризованных составляющих испускания (гл. 2). [c.136]

Обычно одно из значений R отрицательно и, следовательно, неприемлемо. Вычисленное значение R затем подставляют в уравнение (6.46) вместе со стационарной анизотропией для нахождения. [c.188]

Можно видеть, что при такой форме записи не зависит от скорости вращения, которая влияет только на вклад (г -- ) в стационарную анизотропию. [c.189]

Таким образом, мгновенная пластическая деформация влияет на ползучесть постольку, поскольку точка состояния при этом удаляется от линии стационарных состояний АВ. Отметим и общую тенденцию, характеризующую влияние ползучести на диаграммы мгновенного деформирования. Быстрое пластическое деформирование создает систему напряжений в стержнях, приспосабливающую материал М к данному нагружению. Например, после предварительного растяжения и разгрузки ОКЫ создается анизотропия, при которой предел упругости при растяжении иь ОК, а при сжатии иМ < ОК (эффект Баушингера). Последующая ползучесть при выдержке изменяет распределение напряжений в модели. Так, обратное последействие после разгрузки ОКЬи смещает точку состояния к центру и снимает анизотропию. Ползучесть при ненулевом напряжении ВТ, наоборот, действует в том же направлении, что и п-ластическое деформирование, усиливая анизотропию. [c.194]

Формы роста кристаллов (габитус) определяются анизотропией скорости К. и условиями тепло- и массопере-иоса. Кристаллы с шероховатыми поверхностями имеют обычно округлую форму. Атомно-гладкие поверхности проявляются в виде граней. Стационарная форма кристаллич. многогранника такова, что расстояние от центра до каждой грани пропорционально её скорости роста. В результате кристалл оказывается образованным гранями с мин. скоростями роста (грани с большими скоростями постепенно уменьшаются и исчезают). Они параллельны плоскостям с наиб, плотной упаковкой и наиб, сильными связями в атолнюй структуре кристалла. Поэтому кристаллы с цепочечной и слоистой структурой имеют игольчатую или таблитчатую форму. Анизотропия скоростей роста и, следовательно, форма роста кристалла в разл. фазах зависят от состава, У, А Г и сильно меняются под действием поверхностно-активных примесей. [c.500]

Анизотропия М. в. М, в. зависят от направления, т. е. анизотропны. Наиб, яркое макроскопич. проявление анизотропии М, в.— образование кристаллит, и жид-кокристаллич. структур. Анизотропия М. в. проявляется также в обмене энергией между разл, степенями свободы молекул, что приводит к стационарно.му (но не [c.88]

Возможность описания с помощью той же модели многих особенностей деформирования при непропорциональном нагруже-0JJ связана с тем, что последние, как и рассмотренные в данной [ лаве закономерности пропорционального стационарного и нестационарного нагружения, связаны с чувствительностью материала к предыстории деформирования носителями памяти явля-joT H микронапряжения. Таким образом, благодаря введению в рассмотрение микронапряжений структурная модель способна адекватно отражать деформационную анизотропию реальных материалов, проявляющуюся в самых разнообразных условиях. [c.209]

Хотя задачи, решенные в этой главе, выбирались исключительно для иллюстрации основных Ссобенностей двух альтернативных 1ЩДХ0Д0В, мы отчетливо сознаем, что оба метода не допускают введения ни неоднородностей, ни анизотропии. Это положение будет неправлено в следующей главе на примере решения общих двумерных задач о стационарных потенциальных течениях. В то же самое Р Мя мы надеемся, что настоящая глава ободрила читателя, продемонстрировав принципиальную простоту МГЭ, и дала ему хорошее федставление о физической сущности процедуры построения ранений. [c.51]

Как и в случае конечномерных динамических систем, в области задач об оптимальном управлении системами с распределенными параметрами сохраняют полную работоспособность усовершенствованные методы классического вариационного исчисления. При этом и здесь основное внимание было уделено составлению необходимых условий минимума для экстремальных задач со связями, трактуемыми как проблема Майера — Больца. Главным образом это было сделано для задач, связанных с уравнениями эллиптического типа. Было показано, что в таких типичных задачах, возникающих из проблем оптимального управления, необходимые условия стационарности (уравнение Эйлера и естественные граничные условия, а также условия Вейерштрасса Эрдманна) составляются при помощи обычных приемов. Критерии опираются снова на множители Лагранжа которые здесь зависят уже обычно от пространственных координат, а соответствующие дифференциальные уравнения снова конструируются исходя из подходящих форм функции Гамильтона. Условия стационарности дополняются необходимым условием Вейерштрасса сильного относительного минимума. Разумеется, это условие, которое записывается через условие экстремальности функции Гамильтона на оптимальных решениях, имеет смысл, аналогичный соответствующему условию принципа максимума. Важно, однако, заметить, что при работе с модификациями классических методов вариационного исчисления в случае уравнений с частными производными проявляются некоторые новые черты. В результате получаются условия оптимальности, более сильные, нежели известные в настоящее время обобщения принципа максимума на системы, описываемые уравнениями в частных производных. Упомянутые черты проявляются, в частности, в связи с тем обстоятельством, что приращение минимизируемого функционала при изменении объемного управления (за счет варьирования от оптимального управления) в пределах области достаточно малой меры зависит не только от вариации управления и меры области, но также существенно определяется и предельной формой области варьирования. Таким образом, получается, что при изменении формы области, определяющей вариацию, могут, получаться более или менее широкие необходимые условия экстремальности. Как отмечено выше, эффект анизотропии варьирования пока был получен только классическими методами. Причины этого, по-видимому, различны некоторые работы, посвященные принципу максимума, относятся к таким задачам, где этот эффект вообще не проявляется, в других случаях эффект анизотропии исключался вследствие ограничения при исследованиях лишь вариациями специального вида. Полезно также заметить, что описываемый эффект анизотропии расширяет возможность управления и оптимизации в обширном классе случаев независимо от типа исходных уравнений. Эффективность классических методов вариационного исчисления была проверена на конкретных типах задач. В частности, таким путем была исследована задача об оптимальном распределении проводимости электропроводной жидкости (газа) в канале магнитодинамического генератора электрической энергии. Эта задача как раз доставляет пример вариационной проблемы, где эффект анизотропии варьирования играет существенную роль. Развитию классических методов исследования посвящены работы К. А. Лурье. [c.239]

В дальнейшем упомянутый выше метод распространяется (разд. 4.12) на волны, возбуждаемые движущимися воздействиями, осциллирующими с фиксированной частотой со,,. Для их исследования требуется метод, пригодный для анизотропии, так как (какова бы ни была волновая система) движение источника вносит существенную анизотропию. Случай о = О (неосциллирующий движущийся источник) включает задачи разд. 3.9 и 3.10 и, в частности, позволяет получить оценку распределения волновой энергии, связанной со стационарным движением корабля. И наоборот, наш настоящий метод существенно опирается на идею, впервые введенную в конце разд. 3.9. [c.437]

Из (2.29) можно получить большое разнообразие стационарных муль-тисолитонных решений двумерного УКП. В частности, (2.27) получается при N= 2 в пределе к - 0, к2 О, а Ki - К2 - 1 При этом Det М 97 + + 3. Такие решения в двумерном пространстве неустойчивы, однако отдельный солитон (2.27) устойчив. Рассмотрим устойчивость этого решения в трехмерном пространстве. Здесь существуют две возможности. Дифракционная добавка от третьей координаты у в изотропной среде имеет тот же знак, что и от д , а в анизотропных средах (например, в антиферромагнетиках) знак может быть противоположным. В первом случае доказательство неустойчивости проводится так же, как и в случае одномерного солитона. Однако во втором случае, если следовать этой же схеме, неустойчивость солитона не обнаруживается. Это тем не менее не доказывает, что солитон устойчив, поскольку данный метод не охватывает все виды возможных возмущений солитона. Поэтому рассмотрим этот случай по другой схеме, предложенной в [2.10, 2.11. Перепишем уравнение (2.13) в виде с явным учетом анизотропии дифракции [c.34]

Измерение спектров и анизотропии флуоресценции в стационарном, импульсном и модуляционном режимах позволяет в настоящее время изучать широкий спектр структурных и динамических свойств молекулярных систем локализацию и доступность флуорофоров в макромолекулах, мембранах и других микрогетерогенных системах, их организацию и структуру, проницаемость, коэффициенты распределения и сегрегацию веществ в таких системах, микровязкость, вращательную диффузию и сегментальную подвижность, заторможенное и ограниченное вращение групп, процессы релаксации, димеризации, связывания, ассоциации и денатурации. Изучая релаксацию спектров и анизотропию флуоресценции, можно получить информацию о ближайшем окружении флуорофора (1-2 молекулярных слоя) изучая перенос энергии, тушение и реакции возбужденных молекул, можно зондировать уже больший объем вокруг флуорофора (до 10 нм). Как это сделать практически, можно научиться по книге Дж. Р. Лаковича. Конечно, данная область находится лишь в начале своего развития. Многие возможности пока ещё не реализованы, многие трудности и ограничения пока не до конца осозна11Ы, иногда появляется излишний оптимизм и делаются довольно смелые выводы. Со временем все эти трудности роста при широком применении флуоресцентных методов будут преодолены. Безусловно, можно надеяться, что именно флуоресцентные методы позволят получить более глубокую информацию о структуре и свойствах организованных молекулярных систем - как природных, так и синтетиче ских, - научиться управлять ими и создавать эффективные системы для преобразования солнечной энергии в химическую, записи и обработки информации, молекулярной электроники. [c.6]

Пусть / (i) отображает кинетику затухания 0бн10Й интенсивности флуоресценции [/ (г) +2 (i)]. Стационарное измерение анизотропии является в действительности усреднением r t) с весом l t). Таким образом, [c.145]

Как было описано в разд. 5.7.1, измерения стационарной анизотропии широко применяются при оценке микровязкости мембран и мицелл. Для такой оценки строят градуировочную кривую зависимости анизотропии от вязкости, используя растворы сравнения с известной вязкостью. Затем измеряют анизотропию для того же флуорофора, распределенного в неполярную область мембран. Микровязкость мембран вычисляют методом сравнения. В этой методике используется уравнение Перрена, которое описывает зависимость анизотропии от вязкости и других факторов (разд. 5.6). Как указывалось, уравнение Перрена в действительности является прямым следствием предполагаемого экспоненциального затухания г(г) для сферических молекул. Вообще, в этом методе принимается, что природа вращательной деполяризации идентична для растворителя сравнения и для мембран. Как и следовало ожидать, измерения кинетики затухания анизотропии были использованы для проверки этого предположения. [c.172]

Зависимость от / , со и т иллюстрирует рис. 6.11, из которого видно, что эта зависимость квадратичная. Для любого измеренноЛ)-значения tgД существуют два возможных значения К. Обычно правильное значение выбирают по температурной зависимости,/ , стационарной анизотропии или по другим экспериментальным данным. Для вычисления из 15 Д необходимо, чтобы т и [c.183]

Следовательно, можно ожидать, что отсекаемый отрезок на оси у будет равен нулю это и является наблюдаемым результатом. Кроме того, график зависимости г от г - г)/т линеен [ 36]. Такая линейность в области времен затухания эквшалентна экспоненциальному затуханию анизотропии во временной области. Следовательно, в минеральном масле DPH вращается незатрудненно и изотропно. Совершенно иные результаты наблюдаются для DPH, связанного с.везикулами DMP . В этом случае наблюдаются значительные ненулевые значения, что очевидно из ненулевого отрезка, отсекаемого на оси у. Значения находятся в точном соответствии с результатами, полученными кинетическими и дифференциально-фазовым методами. Ценность этих результатов состоит в том, что даже стационарные методы могут давать надежную информацию о кинетике затухания, если имеется подходящий способ изменять времена затухания флуоресценции. [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...