Рассеяние на поверхности раздела

В табл. 15. 22 представлена зависимость амплитуды ультразвукового импульса от давления при постоянной температуре в системе вода И- метан (данные Всесоюзного нефтегазового ВНИИ). При давлении 107,5 кТ с.ч , соответствующем давлению насыщения, амплитуда ультразвукового импульса падает до нуля. Дополнительно звук поглощается из-за рассеяния на поверхностях раздела жидкость — газовая фаза. [c.310]

Интенсивность и поляризация света, рассеянного на поверхности раздела двух сред [c.268]

ИССЛЕДОВАНИЕ РАССЕЯНИЯ НА ПОВЕРХНОСТИ РАЗДЕЛА 269 [c.269]

Рассеяние энергии при вытягивании волокон составляет примерно 80% от всей работы разрушения углепластиков и стеклопластиков. Следует отметить, что понижение прочности связи на поверхности раздела приводит к большей вытягиваемой длине и, как следствие, к большей работе разрушения. Кроме того, повышение коэффициента вариации прочности волокон также способствует повышению работы разрушения. [c.25]

Таким образом, влияние размера кристаллитов на электросопротивление наноматериалов требует учета многих факторов и не всегда поддается точному аналитическому описанию. Но в общем случае если толщина пленки и размер кристаллита меньше длины свободного пробега носителей, то рассеяние последних на поверхностях раздела становится существенным, что и приводит к значительному росту электросопротивления, а электрон-фононное взаимодействие играет второстепенную роль. [c.67]

Физические свойства сплавов, как и механические свойства, отражают структурные изменения, происходящие при старении. Так, наблюдаемое повышение удельного электросопротивления при низких температурах старения (см. рис. 102) связано с начальной стадией распада, когда повышается рассеяние электронов проводимости очень малыми зонами [188] или искажениями вокруг когерентных с матрицей зон и дислокациями, возникающими на поверхности раздела частица — матрица [189, 190], Спад электросопротивления после определенных температур, зависящих от содержания кислорода в сплаве, связан с обеднением твердого раствора легирующими элементами, что подтверждается уменьшением периода решетки сплавов от закаленного состояния к состаренному при 1000° С. Так, сплав Nb — 2% Hf — 0,05% О имеет следующие значения периода 3,303 А и 3,301 А для закаленного при 1700° С и для состаренного при 1000° С (после закалки с 1700° С) состояния соответственно. Второй подъем электросопротивления наблюдается при достаточно высоких температурах старения и связан с обратным переходом фазы в твердый раствор. [c.252]

Успокаивающее действие масла на волны, повидимому, происходит благодаря изменениям в поверхностном натяжении вследствие растяжений и сокращений загрязненной поверхности воды -). Поверхностное натяжение чистой воды оказывается больше, чем сумма натяжений на поверхностях раздела между маслом и воздухом и между маслом и водой, так что брошенная на поверхность воды капля масла постепенно растягивается в тонкую пленку. Когда слой масла достаточно тонок, скажем, когда его толщина не превосходит двух миллионных долей миллиметра, тогда оказывается, что натяжение не является больше постоянным натяжение возрастает, когда толщина благодаря растяжению уменьшается, и наоборот. Из фиг. 51 на стр. 458 можно легко усмотреть, что в случае волн колебаний произвольная часть свободной поверхности будет иметь стремление по очереди сокращаться или растягиваться, смотря по тому, находится лн эта часть поверхности выше среднего уровня или ниже его. Возникающие благодаря этому изменения в натяжении вызывают изменяющееся по направлению касательное усилие, действующее на воду, благодаря чему скорость рассеяния энергии увеличивается. [c.793]

РАССЕЯНИЕ СВЕТА НА ПОВЕРХНОСТИ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД [c.63]

Теория сопоставлялась с наиболее полными результатами измерений рассеяния света поверхностями раздела жидкой ртути и метилового спирта [111, 399]. На чистую поверхность ртути нормально к поверхности проектировалось солнце. Рассеянный свет наблюдался под углом 45° и сравнивался со светом, рассеянным в тех же условиях поверхностью гипса. [c.269]

Наличие дефектов (царапин) на поверхности, а также присутствие загрязнений (пыли) приводят к дополнительному рассеянию света от неоднородностей на границе раздела стекло—воздух. С целью исключения двух последних недостатков волокно охватывается стеклянной оболочкой. Естественно, показатель преломления волокна должен быть больше показателя преломления стеклянного покрытия. [c.59]

Рассеяние света происходит также на свободной поверхности (на границе раздела жидкость—воздух) жидкости и на границе раздела двух несмешивающихся жидкостей. На возможность такого рассеяния указал Смолуховский еще в 1908 г. Однако это явление им не было обнаружено и теория явления не была разработана. Этот вопрос рассеяния света как экспериментально, так и теоретически был решен Л. И. Мандельштамом . Он пишет Ниже мне хотелось бы подробнее обсудить вопрос, относящийся к форме поверхности жидкостей. Поверхность жидкости, которая при идеальном равновесии должна быть, напрнмер, плоской, вследствие нерегулярного теплового движения непрерывно деформируется. Если заставить отражаться от такой поверхности световой луч, то наряду с регулярным отражением должно появиться н диффузионное. Достаточны уже очень малые — по сравнению с длиной волны — шероховатости, чтобы это рассеяние обладало заметной величиной . [c.321]

Таким образом, под действием сил поверхностного натяжения, стремящегося сделать поверхность минимальной и энергии теплового движения, обусловливающего отклонение от этого равновесного состояния, возникают мелкие неоднородности на поверхности жидкости. Эти неоднородности на поверхности представляют собой молекулярные шероховатости поверхности, нарушающие правильное зеркальное отражение, тем самым приводящие к рассеянию света на поверхности. Если соприкосновение двух несмешивающихся жидкостей приводит к уменьшению поверхностного натяжения на границе их раздела, то из-за уменьшения противодействия (поверхностного натяжения) флуктуации поверхности должны усиливаться тем самым должна увеличиваться интенсивность рассеянного света. Опыты, проведенные Мандельштамом на смеси из метилового спирта [c.321]

Установлена возможность измерения ультразвуковыми методами давления температуры или толщины слоя жидкости (масла), заключенного между двумя твердыми средами, при неизменных параметрах последних. При этом контроль осуществляется без изменения конструкции узла трения и без непосредственного контакта с жидкостью. Отмечается, что термообработка поверхностей трения изменяет картину распространения ультразвука на границах раздела сред, а рассеяние на микронеровностях тем больше, чем ближе их размер к длине волны. [c.436]

Р. в. на шероховатых и неоднородных поверхностях раздела сред приводит к тому, что волна не только отражается в зеркальном направлении, но и рассеивается в др. направлениях. Если шероховатая поверхность движется, то спектр рассеянной волны отличен от спектра падающей волны. Такие характеристики, как интенсивность и поляризация рассеянных волн, индикатриса, рассеяния, существенно зависят от соотношения между длиной волны, масштабом и высотой шероховатостей. Осн. методами для расчёта поля рассеяния на шероховатых поверхностях являются метод возмущений и Кирхгофа метод. Метод возмущений справедлив, когда [c.267]

Исходя из энергетического подхода, сформулирована общая постановка и получены решения некоторых задач распространения трещин в слоистых телах. Предполагается, что при распространении трещины на поверхностях раздела слоев развиваются зоны проскальзывания. Необратимо рассеянная анергия ЛЭ полностью характеризуется работой сил трепия на соответсавующих перемещениях контактирующих поверхностей системы. [c.386]

Повышение доли атомов, расположенных на поверхностях раздела (см. рис. 2.3, б), с уменьшением размера зерен также может служить причиной изменения электронного строения. Так, в спектрах комбинационного рассеяния и в спектрах катодной люминесценции частиц наноалмаза кроме полос, характерных для алмазного монокристалла 5/) -конфигурации, зафиксированы также полосы, отвечающие -гибридному состоянию, характерному для графита (рис. 3.3). Правда, наличие графитовой составляющей в нанокристаллах алмаза может быть связано также с частичной графитизаций в процессе их синтеза и хранения. [c.49]

Для оксида циркония переход в нанокристаллическое состояние также сопровождается значительным снижением теплопроводности, что связывается с увеличивающимся рассеянием фононов на поверхностях раздела [51]. Длина свободного пробега фононов в данном случае меньше таковой для монокристалла. Аналогичная ситуация имеет меето и для тонких алмазных пленок и фуллеритов (конеолидированных фуллеренов), теплопроводность которых значительно ниже теплопроводности алмазных монокристаллов [36]. На рис. 3.18 показано изменение теплопроводности нанокристаллических покрытий толщиной 0,5 —1,2 мкм из иттрийстабилизированного (8—15% УгОз) диоксида циркония в зависимости от размера кристаллитов при Т =25, 480 К. Точки — это опытные данные линии — результаты расчета по соотношению [c.70]

При старении сплавов А1 — Ag промежуточная фаза у зарождается в твердом растворе на дефектах упаковки, что приводит к непрерывному переходу структуры матрицы в структуру выделения (Никольсон и Наттинг). Методами малоуглового рассеяния рентгеновских лучей и электронной микродифракции было показано, что само выделение -фазы содержит дефекты упаковки. Однако по мере роста частиц фазы структура ее становится более совершенной. Из-за различия в структуре у никогда не бывает полностью когерентна и на поверхности раздела должны быть частичные дислокации, что уменьшает напряжения решетки. [c.235]

Теория рассеяния рентгеновских лучей твердыми телами в общем случае должна исходить из уравнений Максвелла, которые описывают распространение электромагнитных волн рентгеновского диапазона в неоднородной среде с учетом граничных условий на поверхности раздела среды. Строгое решение этой задачи весьма затруднительно. В оптике оно получено только для нескольких частных задач, в основном для двухмерных твердых тел. В большинстве практически важных случаев приходится использозать приближенные методы, учитывая специфику конкретной задачи и выбирая удобную для нее модель. Для рассеяния рентгеновских лучей искаженной кристаллической решеткой общие исходные уравнения можно значительно упростить. Если искажения решетки достаточно большие, так что происходят сбои фаз между волнами, рассеиваемыми атомами на расстоянии, меньшем характерной экстинкционной длины, то дефекты кристаллического строения создают для распространения и рассеяния рентгеновских лучей условия, в которых можно использовать более простое кинематическое приближение теории рассеяния. Основные критерии применимости кинематического приближения рассмотрены ранее (см., например, [69, 93, 94]). [c.235]

В случае умеренно и сильно отражающих подложек отражательная способность осадка уменьшается при увеличении оптической толщины (0 То 1) ДЛЯ о) = 1,0 вследствие того, что рассеянное излучение, падающее на поверхность раздела риооса-док—.вакуум под углами, превышающим1и предельный угол падения, не выходит. наружу. Существование полного внутреннего отражения на верхней границе раздела двух сред при углах падения излучения, превышающих предельный, следует из закона преломления Снеллиуса и формулы Френеля для диэлектриков, имеющих гладкую поверхность. Кривые для <п=0,4 имеют гори- [c.342]

Особенности теплового движения в поверхностных слоях жидкостей приводят к молекулярному рассеянию света поверхностями. К др. группе II, я. относятся термоэлектронная эмиссия, возникновение скачков потенциала и образование двойных слоев ионов на поверхностях раздела фаз. Эти П. я. в значит, степени связаны с адсорбцией ионов и динольных молекул (см. Электродные процессы, Электрокинетиче-ские явления, Электрокапиллярные явления). [c.60]

ИСТОЧНИКИ СВЕТА, генераторы световых радиаций в видимой, ультрафиолетовой и инфракрасной частях спектра. В зависимости от причины, вызывающей излучение радиаций, И. с. разделяются на две основные категории. 1) П е р в и ч н ы е И. с., излучения к-рых есть следствие энергетич. изменений материи за счет превращения в лучистую энергию какого-либо другого вида энер-1 ии (запасов внутриатомной и тепловой энергии вещества, тепловой энергии, выделяющейся при процессах горения и прохождения олектрич. тока через проводник, энергии электромагнитного поля при разряде в газах и энергии химич. превращений). К первичным источникам м. б. отнесены космич. образования, самостоятельно излучающие свет (туманности, звезды, солнце), и все виды искусственных И. с., работающих на принципе теплового излучения и люминесценции при использовании одного из вышеперечисленных видов энергии. 2) В т о р и ч н ы 0 И. с., излучение к-рых есть следствие воздействия лучистой энергии на вещество при отражении света, излучаемого другим источником, или его рассеянии на поверхности тел или в мутных средах, а также превращения лучистой энергии при ее поглощении ва счет процессов, связанных с возбуждением атома путем фотолюмипесценции (см. Люминесценция). Характерной [c.242]

Наличие внешнего электрического поля будет влиять на движение в жидкости и твердых неметаллических включений. Ясно, что электрокапиллярное движение твердых частиц невоаможно, так ак в этом случае возникающий вдоль поверхности градиент натяжения и силы, обусловленные им, будут уравновешиваться, в частицах упругими напряжениями. Перемещение твердых частиц в жидком металле связано с электрофорезом. Возникновение электрокинетических эффектов, приводящих к движению твердых частиц в металле при наличии внешнего электрического поля, обусловлено, по мнению [77], диффузным рассеянием электронов на поверхности раздела между металлам и твердым включением. Неупругое рассеяние электронов на границе приводит к тому, что граница получает избыточный импульс в направлении движения электронов, а остальная масса жидкости — импульс в обратном направлении. Для сферической непроводящей частицы электрофоретическая скорость в расплавленном металле равна [77] [c.60]

Узкого резонанса приближение NR-при-ближенне) 336—339, 358 Упругое рассеяние. См. Рассеяние Уравнение обратных часов 380 Условие на поверхности раздела 16, 17, 105 Условие скачка 58, 64 Усредненные по потоку интегралы 228—231 Устойчивость реактора, условия 393—396 [c.484]

Отражение и преломление звуковых волн. Явления отражения и преломления возникают при переходе звуковых волн из среды с одной плотностью в среду с другой плотностью. Падающая на поверхность раздела сред волна отражается под углом, равным углу падения (а = г), если поверхность раздела гладкая (рис. 1.26). Шероховатость поверхности должна быть мала по сравнению с половиной длины звуковой волны. При шерехо-ватости поверхности, соизмеримой с половиной длины волны и больше, ее отражение будет диффузное (рассеянное). Внутренние и наружные поверхности зданий и сооружений являются, как правило, для звука гладкими. Форма отражающей поверхности определяет характер отраженных волн, [c.40]

Основы теории рассеяния света на поверхности раздела двух сред, развитой Мандельштамом [15] и обобщенной Андроновым и Леонтовичем [111] и Гансом [113], приведены в 3. Здесь будут изложены основные результаты экспериментальных исследований и сделаны возможные сопоставления теории с опытом. [c.268]

Для ч-ц, размеры к-рых много больше X, параметр р близок к О, и рассеяние определяется геом, эффектами преломления света на поверхностях раздела объёмов. В этом случае I не зависит от X, что и наблюдается при рассеянии света в туманах и облаках — они имеют белый цвет. На изучении рассеяния света неоднородностями в газах, жидкостях и тв. телах основаны методы нефелометрии п ультрамикроскопии (см. Ультрамикроскоп), позволяющие определять концентрацию неоднородностей и изучать их природу (а в нефелометрии — п их размеры). Особый раздел О. н. с. составляет оптика тонких слоев. [c.494]

Полагая, что молекулярные шероховатости млюго меньше длины волны падаюш,его света, Маг дельштам разработал теорию рассеяния света на свободной поверхности жидкости и на границе раздела двух жидкостей. Теория рассеяния света на границе раздела двух прозрачных сред в дальнейшем была развита Андроновым, Леонто-вичем и др. [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...