Время релаксации измерение

Сплошные кривые соответствуют теоретической зависимости (111.38) в предположении, что времена релаксации, измеренные независимо, равны Тх= Т2= [c.55]

Для качественного доказательства существования механизма спиновой диффузии интересно сравнить время релаксации, измеренное в отсутствие поля, со значением, экстраполированным с помощью (IX.57а) [c.360]

Такие измерения показали, что время релаксации анизотропии в сероуглероде равно с, а в нитробензоле 50-10 с. [c.536]

В случае его квазистационарности необходимо установить характерное время релаксации процесса г такое, чтобы при измерении статистических характеристик шума усреднение их достаточно было проводить за времена, много большие, чем х. В частности, если оценка дисперсии шума с приводит к тому, что при увеличении времени измерения t до значения х а растет, а при i > х не меняется, то можно говорить о квазистационарности дисперсии со временем релаксации х. Значение при этом можно связать с физическими процессами на поверхности катода. [c.235]

Исследование Ш.— де X. э. позволяет получить информацию об электронных свойствах металлов и вырожденных полупроводников. Измерение периода осцилляций Д даёт величину концентрации носителей заряда N при известном значении т. Значение т можно определить по температурной зависимости амплитуды осцилляций Ш.—де X. э. Зависимость амплитуды осцилляций от Н позволяет вычислить время релаксации носителей т. Учёт спина электрона приводит к более сложным зависимостям, в частности к расщеплению экстремумов осцилляций, что, в свою очередь, позволяет определить величину g-фактора носителей заряда. [c.478]

Определить параметры высокоэластичности резиновой смеси — эффективное время релаксации Тр и эффективное время последействия Тп — обработкой результатов измерения ориентационной усадки листовых заготовок после выхода из калибрующего зазора каландра при осуществлении изотермического установившегося режима переработки. [c.96]

Рассмотрим в качестве иллюстрации следующую задачу в сосуд, в котором первоначально был вакуум, через малое отверстие врывается газ. Температура и давление в атмосфере То и Ро считаются постоянными. Требуется найти температуру газа в сосуде к моменту выравнивания давлений внутри и вне сосуда. Время релаксации температур гораздо больше времени выравнивания давления, и неравновесное по температуре состояние газа в сосуде с Т> То можно считать метаста-бильным за время измерения. Газ считаем совершенным. [c.119]

В действительности, однако, наблюдалась противоположная картина (кривые 3, 5, 6). Как указывают авторы работы [1094], эффект суперпарамагнетизма и не должен отчетливо проявляться, ибо для наименьших размеров исследуемых частиц Ni время релаксации т 10 1 с соизмеримо с периодом СВЧ-излучения (т зм 10 с) при измерении ФМР. Вместе с тем уменьшение размера частиц сопровождалось изменением формы линии ФМР. Так, частицы средним [c.329]

Чтобы определить время релаксации х полярного диэлектрика (при заданной температуре), в некотором интервале частот проведены измерения е". Из полученных результатов выяснилось, что т соответствует частоте значительно большей, чем предсказывает теория для указанного интервала частот. [c.45]

Это предположение (как легко видеть из (13.11.5)) обычно выполняется для достаточно слабых магнитных полей Во- Поэтому условия, при которых удовлетворяется неравенство (13.11.15), часто называют условиями слабого поля. Наибольшие значения напряженности Во, для которых неравенство (13.11.15) еще имеет силу, можно легко определить, если известны Гр и Шр эти параметры можно оценить из результатов измерений подвижности и данных циклотронного резонанса. Используя общепринятые значения этих величин для германия, можно легко показать, что неравенство (13.11.15) при комнатной температуре выполняется для полей порядка 10 кэ. При более низких температурах время релаксации становится больше, однако и предельная величина Во может быть значительно ниже. Читателю предоставляется возможность самому определить пределы применимости данного приближения для различных веществ. [c.335]

В последние несколько лет для определения поверхности Ферми стали использоваться магнитоакустические явления, в частности геометрический резонанс ), Такие измерения особенно полезны потому, что они дают значение к/ для данного направления в к-пространстве, тогда как другими методами этот параметр непосредственно определить нельзя. Вместе с эффектом де Гааза — ван Альфена эти эффекты могут быть использованы для построения поверхности Ферми. Магнитоакустические методы используют тот факт, что при возмущении решетки звуковой волной происходит деформация зоны Бриллюэна, а также поверхности Ферми. Поэтому изменяется также и распределение заполненных электронных состояний. Однако, когда решетка возвраш,ается обратно в невозмущенное состояние, электроны могут прийти в равновесие с этим состоянием только в результате столкновений. Если время релаксации велико (длина свободного пробега I сравнима с длиной звуковой волны), то электроны не успевают прийти в равновесие раньше, чем произойдет следующее смещение решетки в данной точке. Таким образом, электроны смещаются относительно ионов решетки, нарушается зарядовая нейтральность и возникают градиенты электрического поля. [c.115]

Совершенно аналогично положение и в общем вопросе о релаксации для каждого типа измеряемых макроскопических величин существует свое время релаксации, вообще говоря, тем большее, чем меньше будут области фазового пространства, соответствующие возможным результатам измерения этой величины. Время релаксации будет также тем больше, чем сложнее формы этих областей, т. е. чем менее грубы соответствующие измерения. С другой стороны, для каждого, сколь угодно большого времени t при данном начальном состоянии АГ будут существовать такие величины, по которым релаксация еще не произошла. Например, очевидно, что для каждого данного р такими величинами будут величины, возможные результаты измерения которых разбивают фазовое пространство на область АГ и на дополнительную область. В частности, при сколь угодно большом t вероятность найти систему в области АГ не будет пропорциональна величине области АГ , как следовало бы по формуле флюктуаций, а будет равна единице, вероятность же обнаружить систему в дополнительной области будет равна нулю. [c.38]

Возникающее здесь время релаксации зависит не только от типа измерения, устанавливающего релаксацию, но и от начального состояния системы — начальной области ATq — ее величины и формы, т. е. от типа измерения, устанавливающего начальное состояние (так как это последнее измерение определяет вид областей ДГо фазового пространства, соответствующих [c.39]

Измерения релаксационного модуля упругости можно использовать для проверки молекулярной модели процесса. Определение релаксационных процессов возможно и тогда, когда область частот релаксации недоступна для непосредственного эксперимента. В этом случае удается измерить только —/С ). Если известна разность то можно найти время релаксации, а по нему определить тип релаксационного процесса. Многочисленные примеры применения релаксационной теории поглощения звука в жидкостях и газах приведены в [14, 15]. [c.394]

Экспериментальному изучению колебательной релаксации посвящено много работ. Подавляющее большинство из них выполнено методом измерения дисперсии и поглощения ультразвука (дисперсия и аномальное поглощение возникают в области частот ультразвука, сравнимых с обратным временем релаксации) и на ударных трубах. Первый метод дает времена релаксации при невысоких (комнатных) температурах, второй — в широком интервале температур вплоть до десяти тысяч градусов. [c.227]

Обычно на опыте интерференционными методами определяют распределение плотности газа в релаксационном слое и тем самым ширину слоя Ах, а затем сравнивают измеренные величины с расчетными или сразу же оценивают время релаксации по формуле Дд их. [c.227]

Заканчивая рассмотрение релаксационных процессов, остановимся кратко на возможностях релаксационной спектрометрии этот термин начинает последнее время встречаться в научной литературе. Выше уже указывалось на возможность определения времени релаксации. Однако, если даже это время с достаточной точностью известно, не всегда представляется возможным однозначно установить, какой из молекулярных механизмов ответственен за релаксацию. В этом отношении акустические данные должны быть подтверждены какими-нибудь другими данными. Релаксационная спектральная линия достаточно широка в отличие от того, что мы имеем в оптической спектроскопии. В том случае, когда времена релаксации двух процессов отличаются не более чем примерно в 10 раз, существующая в настоящее время точность измерения поглощения (10%) не позволяет различить два релаксационных процесса, не говоря уже о более тонкой структуре релаксационного спектра . Можно сказать, что в настоящее время пока разрешающая способность релаксационной спектрометрии весьма низка. [c.297]

В зависимости от агрегатного состояния калориметрического вещества калориметры, в которых осуществляется измерение разности температур во времени, классифицируют на жидкостные (с жидким калориметрическим веществом) и массивные (с твердым калориметрическим веществом). В массивных калориметрах теплообмен между образцом и калориметрическим веществом происходит путем теплопроводности. Время релаксации температуры (инерционность калориметра) зависит от коэффициента теплопроводности между образцом и калориметрическим веществом, а также от удельной теплопроводности и геометрических параметров калориметрической системы. Для сокращения временного интервала релаксации температуры необходимо уменьшить массу металлических частей калориметра и использовать металлы с высокой удельной теплопроводностью. [c.95]

Скорость тела, движущегося в вязкой среде. На тело, падающее в вязкой среде, действует сила сопротивления, равная —yv. Например, в опыте Милликена капля массой М, обладающая зарядом q, падает под действием силы тяжести Mg и электрического поля, напрян1енность которого равна Е. Капля быстро достигает конечной скорости Vg. Составьте и решите уравнение движения капли, из которого можно получить как функцию времени. (Указание. Ищите решение в виде v = А + и определите из уравнения значения а, Л и В, а также значения v при i = О и ( = оо.) Рассматривая предел при покажите, что конечная скорость равна = = (ij/M)t + gx, где т = 7H/y — время релаксации. Измерение конечной скорости в зависимости от напряженности электрического поля является удобным способом определения времени релаксации т и отсюда коэффициента затухания Y- В одном из подобных типичных опытов между двумя параллельными пластинами, находящимися на расстоянии 0,7 см друг от друга, поддерживается разность потенциалов 840 В (при этом [c.234]

Разработанная теория распределения интенсивности в крыле линии Рэлея (М. А. Леонтович, 1941. г., С. М. Рытов, 1957, 1970 гг.) вместе с результатами измерений позволяет определять времена релаксации анизотропии. [c.598]

Будем считать, что можно ввести время релаксации, которое связано с длиной свободного пробега носителя и его скоростью соотношением x=XjV ,p. В модели свободных электронов Друде предполагалось, что электроны сталкиваются с атомными остатками, расположенными в узлах решетки. В этом случае следовало ол идать, что длина свободного пробега должна быть сравнима с межатомными расстояниями. Однако оценка длин свободного пробега по измеренной удельной электропроводности дает значения, во много раз превышающие межатомные расстояния. Этот факт свидетельствует о том, что столкновения электронов в кристаллах имеют другую природу. [c.249]

Хотя поведение как у, так и у" свидетельствует о наличии релаксационных эффектов, однако оказалось невозможным описать все эти явления введениелг только одного времени релаксацип. Время релаксации, определенное из баллистических измерений, имеет порядок 10 сек, тогда как из измерений на постоянном токе вытекает, что эти времена меньше 10 сек. [c.528]

Так, например, было обнаружено, что величина тока остается неизменной в течение нескольких часов. Поскольку точность измерений тока составляла около 1%, было найдено, что скорость затухания тока имеет величину порядка 1 о в 1 час. Этот первый грубый результат показал, что время релаксации превышает 100 час. Наоборот, как только катушку вынимали из ванны с жидким гелием, в результате чего температура свинца поднималась выше точки перехода, ток мгновенно исчезал . Иными словами, время релаксации в этом случае составляло менее 1 сек. Время релаксации порядка 100 час определяет верхний продел сопротиилепия сверхпроводящего свинца, который, такилг образом, близок к 10 ом-см. Эту величину нужно сравнивать со значением 10 ом-см (остаточным сопротивлением чистой меди или серебра при температуре жидкого гелия). Последующие замечательные эксперименты Камерлинг-Оннеса [86] убедительно доказали, что этот незатухающий ток может быть возбужден с помощью батареи и выключен путем разрыва цепи ). Нужно отлютить, что в вышеуказанных экспериментах всякий раз, когда незатухающий ток прерывался при температурах ниже Гцр., катушка сохраняла магнитный момент, составлявший 5% ее магнитного момента в присутствии тока. Эти наблюдения ставили втупик исследователей мы обсудим их в п. 7, б. [c.616]

Скорость звука с определяется структурой среды и взаимодействием между молекулами, поэтому измерения её величины дают сведения о равновесной структуре жидкостей и газов. По скорости звука можно определить адиабатич. сжимаемость вещества, отношение темплоёмкостей, модули упругости твёрдого тела и др. Данные измерения скорости звука позволяют судить о составе газовых и жидких смесей, в т. ч. и растворов. Данные по поглощению звука позволяют определять коэф. сдвиговой н объёмной вязкости, времена релаксации и др. параметры. [c.193]

ТО в спектральном контуре поглощения (усиления) этой волны образуется провал на частоте Длительность существования провала определяется временем жизни частиц на возбуждённом уровне. Перестройкой частоты пробного пучка удаётся измерить естеств. форму линий перехода, совпадающую с формой провала в насыщенном спектре поглощения (усиления) и обычно скрытую неоднородным (в газе — доплеровским) уширением. Этим методом можно также определить времена релаксации двухуровневой системы, Т. о., Н. с. позволяет измерять параметры одиночного оптич. резонанса, не поддающиеся измерению методами линейной спектроскопии. Циркулярно поляризованная волна накачки может индуцировать в среде гиротропию для пробной световой волны. [c.306]

Техн. приложения О. о. атомов в основном связаны с измерениями величины магн. поля. Большие времена релаксации обеспечивают узость линий магн. резонанса (единицы Гц), что позволяет с большой точностью измерять их частоту и тем самым индукцию магн. поля. Магнито.метры на этом принципе (квантовые магнитометры) используются для измерений полей геомагн. диапазона и ниже. Их гл. достоинство — очень высокая чувствительность (до 10" Тл/Гц), не зависящая от величины индукции измеряемого поля. [c.441]

ПРИЕМНИКИ ОПТИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ -устройства, предназначенные для обнаружения илц измерения оптического излучения и основанные на пре- образовании энергии излучёняя в др. виды эн гии (тепловую, механическую, электрическую и т. д.), оолм удобные для непосредств. измерения. Они реагируют на интенсивность излучення, усреднённую по нн. периодам колебаний светового поля, т. к. время релаксации приёмника, иезависимо от того, на каком принципе ей основан, определяется процессами переноса и релаксация, к-рне происходят за время, много большее период да колебания светового поля. < [c.112]

Для прямого наблюдения структуры излучения и измерения длительности импульса применялся поглотитель (ванадий—фта-лоцианин, растворенный в нитробензоле) с относительно большим временем релаксации = не. Так как в эксперименте трудно варьировать время релаксации поглотителя, то при помощи плоскопараллельной пластины переменной [c.267]

Это время зависит и от рассматриваемой физической величины и от точности, с которой эта величина измеряется различные возможные результаты измерения этой величины определяют разбиение фазового пространства на области МТак, например, время релаксации зависит от того, рассматриваем ли мы релаксацию по температурам или по давлениям, и ог того, с какой точностью будем мы, например, измерять темпе-ратуру с точностью ли в 1° или с точностью в 0.001 Каждому определенному выбору рассматриваемой величины и типа ее измерения (например, выбору измерения температуры двух частей системы с точностью 0.001°) соответствует свое разбиение фазового Г-пространства системы на области (например в указанном случае подавляющая часть фазового пространства будет соответствовать состоянию, при котором разность температур двух частей меньше 0.001°, т. е. при данном типе измерения — равновесному состоянию следующая по величине часть фазового пространства будет соответствовать разности температур частей, заключенной между 0.001° и 0.002°, и т. д.). Следовательно, каждому выбору типа измерения соответствует свое время релаксации,— то время, после которого доля точек области Л/о, попавшая в каждую из областей начнет достаточно мало отличаться от доли, соответствующей равномерному распределению этих точек по фазовому пространству. Время релаксации зависит, конечно, в общем случае и от выбора начального состояния Mq. [c.28]

Действительно, независимо от того, какой вероятностный закон распределения микросостояний мы примем внутри выделенной начальным опытом области (этот закон скажется лишь на результатах испытаний в различных опытах), в данном рассматриваемом нами опыте система исходит из вполне определенного микросостояния и движется по вполне определенной траектории фазового пространства. Не возмущая траекторию системы, будем производить последовательные измерения каких-либо относящихся ii системе величин (в соответствии с классической точкой зрения, мы можем считать, что эти измерения не влияют на систему). Будем, например, производить последовательные опыты через времена, большие, чем время релаксации по измеряемым величинам. В соответствии с указанной в 1 характеристикой процессов релаксации, результаты измерений, произведенных после времени релаксации, будут распределены согласно флюктуационной форму-. ч [c.53]

Теймор измерил также дрейфовую скорость экситонов в поле градиента напряжений, освещая входную поверхность импульсом излучения и определяя временную задержку, с которой экситоны достигают данной области кристалла. Он получил предсказанную теоретически линейную зависимость скорости дрейфа от внешней силы и таким образом определил время рассеяния в температу рном интервале от 1,5 до 20 К. Результаты его измерений приведены на рис. З, е. Время рассеяния в этом температурном интервале ме няется почти на два порядка. Найденная экспериментально температурная зависимость вида согласуется с теоретическим предсказанием для рассеяния носителей на фононах. Этот фундаментальный процесс оказалось возможным наблюдать благодаря чрезвычайно высокой чистоте кристалла. В силу малой массы носителей и относительно большого времени релаксации при низких температурах (для сравнения укажем, что время релаксации электронов в меди при Г, == 300, К равно с) экситоны в сверхчистом [c.136]

Здесь 1а относится к процессу отжига после закалки. При определенном числе значений времени релаксации измерение скорости неупругой деформации в экспериментах по релаксации с использованием уравнения (5) для об раздов, находящихся как в равновесном, так и в нерав новесном состоянии, дает возможность исследовать от жиг вакансий. Преимущество последнего метода по сравнению с методом анализа, основанным на логариф мически нормальном распределении, заключается в том, что он не зависит от формы спектра времен релаксации. Однако, как и в случае двух ранее упомянутых методов, форма релаксационного спектра должна оставаться постоянной во время отя ига. [c.361]

Для случая, когда время изменения температуры имеет тот же порядок, что и время релаксации, может быть развита более общая теория. Кантровиц рассмотрел эту более общую задачу [46], [47[ и создал метод измерения времени релаксации для различных газов (N2, Н О), используя трубку полного напора. [c.192]

Из кривых, приведенных на фиг. 1, можно видеть, что сопротивления термисторов обычно велики. Температурный коэффициент сопротивления термисторов имеет отрицательный знак, а абсолютная величина его часто на несколько порядков больше температурного коэффициента сопротивления платиновых термометров при тех же температурах. Большая чувствительность термисторов позволяет применять для измерения температур простые мосты и потенциометрические схемы, тогда как при использовании платиновых термометров сопротивления аналогичные измерения потребовали бы специального измерительного оборудования. Большая величина сопротивления термисторов упрощает проблему подводящих проводов. Это обстоятельство позволяет удалять термисторы от измерительных схем или использовать, где это необходимо, подводящие провода с плохой теплопроводностью и электропроводностью. В результате небольших габаритов и небольшой теплоемкости термисторы имеют меньшее время релаксации, чем другие термометры сопротивления, что удобно при измерении быстро меняющихся температур. Кроме того, термисторный термометр легче привести в тепловой контакт с объектом, температура которого измеряется. [c.166]

Коэффициент диффузии вблизи критической точки исследовав экспериментально лишь в нескольких случаях. В частности, Нобль и Блум [57] провели такое исследование для тана вблизи критической точки методом спинового эха. Их результаты, представленные на фиг. 18, явно свидетельствуют о наличии области понижения коэффициента диффузии. Это подтверждается измерениями Криниц-кого и Паулеса [45] на НС1, выполненными методом ЯМР. Измеряя время релаксации Тi, они обнаружили его понижение в критической точке. Хотя эти измерения указывают на наличие в критической точке небольшой аномалии коэффициента диффузии, они не достаточно точны для определения характера аномалии. Напротив, данные Траппенирса и др. [74, 75] но метану не указывают на какую-либо аномалию в критической точке. Все эти результаты не настолько обстоятельны, чтобы можно было решить, существует ли указанная аномалия, и если да, то одинакова ли она во всех случаях. Наблюдения лишь свидетельствуют о наличии ступеньки у коэффициента диффузии эта особенность поведения последнего в первую очередь подлежит теоретическому изучению. [c.263]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...