Время релаксации анизотропии

Время существования явления Керра, или, что то же самое, время релаксации анизотропии, может быть определено из хода убывания интенсивности света зеленого импульса в зависимости от разности времен прихода обоих импульсов. [c.536]

Такие измерения показали, что время релаксации анизотропии в сероуглероде равно с, а в нитробензоле 50-10 с. [c.536]

ОНИ также будут приближать оси наибольшей поляризуемости молекул к тому же направлению внешнего поля. Действительно, в отличие от вектора, у оси наибольшей поляризуемости нет одностороннего направления, оба направления ее совершенно эквивалентны. Не имеет никакого значения, каким концом эта ось приближается к направлению вектора Е . Таким образом, эффекты ориентации осей наибольшей поляризуемости в соседние половины периода, несмотря на противоположные направления векторов Е в эти полупериоды, будут складываться, а не вычитаться. Хотя за каждый полупериод ориентация и ничтожна, благодаря такому сложению за время релаксации анизотропии Tq возникает достаточная ориентация, чтобы вызвать двойное преломление. [c.561]

Тд и — 7 И 19 — времена релаксации анизотропии, соответствующие узкой и широкой частям крыла и — энергия упругих волн в 33, потенциальная энергия молекул в электрическом поле [c.14]

К большому удивлению, практически все наблюдавшиеся случаи можно описать двумя временами релаксации и инерционным параметром а. Короткое время релаксации анизотропии соответствует области применимости формул (6.32), (6.41) и (7.27) феноменологической теории. Распределение интенсивности в крыле линии Релея в бензоле показано на рис. 82. Для определения времени релаксации т удобно экспериментальный материал наносить на график в координатах 1 / = = 1(Дг) и (Дг)2. [c.353]

Малые времена релаксации анизотропии в жидкостях [53,73 [c.356]

Таблица 33 Большие времена релаксации анизотропии в жидкостях

Вещество Измеренные времена релаксации анизотропии тг-Ю , сек Вычисленное Т- 1 0 2 Вязкость Т)-10 , пз [c.356]

ВРЕМЯ РЕЛАКСАЦИИ АНИЗОТРОПИИ И ВРЕМЯ ИНЕРЦИИ ЭФФЕКТА КЕРРА. [c.368]

Здесь т — время релаксации анизотропии исследуемой жидкости, измеренное относительно эталонной. Так как А/ есть величина смещения одной системы полос относительно другой, а начальную разность фаз (между звуковой волной и электрическим напряжением) можно считать постоянной и одинаковой для обоих конденсаторов, то т есть разность между временем релаксации исследуемой и эталонной жидкостей. В качестве эталонной жидкости использовался сероуглерод. [c.369]

Но окончательно такой вывод может быть сделан только после того, как будет тщательно изучена деполяризация центральной компоненты линии Релея для тех веществ, для которых в [525] получены столь большие времена релаксации анизотропии. [c.370]

Если частота электрического поля сом будет много больше, чем 1/т (т — время релаксации анизотропии), то молекулы не успеют следовать за изменением поля и в (30.2) не будет составляющей, зависящей от частоты модулирующего поля, но будет лишь постоянная составляющая, а в спектре прошедшего света будет присутствовать только частота падающего света. [c.372]

Некоторые особенности эффекта Керра в жидкости. Следует остановиться на особенности эффекта Керра в жидкостях. При включении внешнего электрического поля искусственная анизотропия жидкости не исчезает мгновенно. Требуется определенное время, так называемое время релаксации, зависящее от структуры данной жидкосги, для того, чтобы анизотропная жидкость снова перешла б изотропное состояние, т. е. повернутые диполи под [c.291]

На рис. 5.33 показано, как зависит константа одноосной магнитной анизотропии Ки от температуры отжига и его продолжительности. Основываясь на этих данных, можно заключить, что Ки появляется только при температурах ниже точки Кюри при высоких температурах Ки легко (т. е. за небольшое время) достигает насыш,ения, но при низких температурах, когда время релаксации большое, насыщения не происходит с понижением температуры [c.152]

По мнению авторов работы [8, 9], одноосная анизотропия обусловлена группами катионов, предпочтительно ориентированными в определенных узлах решетки. В этом случае катионные вакансии влияют лишь на время релаксации переориентации ионов, ускоряют диффузию катионов в шпинели, не внося непосредственного вклада в наведенную анизотропию. [c.191]

Записанная таким образом проводимость имеет ту же форму, что и проводимость в (13.8.11), если ввести, как это уже фактически было сделано в (13.15.15), некоторую среднюю эффективную массу mt- Величина/п обычно называется эффективной массой носителя в зоне проводимости. Приведенные выше рассуждения основаны на допущении, что время релаксации т для каждого эллипсоида изотропно, несмотря на анизотропию эффективной массы. [c.345]

Сплавы Си — А1 — N1 и Си — 2п — А1 имеют размеры кристаллитов порядка миллиметра, фактор упругой анизотропии зтих сплавов очень высок (13—15) — все это создает условия легкого возникновения концентрации напряжений на границах зерен. Несмотря на зто, сплавы Си — 2п — А1 характеризуются сравнительно высокой пластичностью, в них часто наблюдается транскристаллитное разрушение. Причина такого поведения заключается в различии кристаллических структур сплавов Си — А1 — Мт и Си — 2п — А1. Сплавы Си — А1 — N1, как указано в таблице, имеют кристаллическую структуру 00 , в то время как сплавы Си — 2п — А1 — структуру В2. Элементарная ячейка структуры ООз имеет постоянные решетки в два раза больше, чем элементарная ячейка структуры В2. Поэтому величина вектора Бюргерса сверхструктурной дислокации, движущейся в кристаллах типа Юз в два раза больше соответствующей величины в кристаллах В2. В связи с этим движение дислокаций в кристаллах со структурой типа 00 затруднено. Например, в сплавах Си — А1 — N1 скольжение дислокаций происходит при напряжении растяжения 600 МПа, в то время как в сплавах Си — 2п — А1 — 200 МПа. Таким образом, можно считать, что в сплавах Си — 2п — А1, в которых дислокации движутся легко, высокая пластичность обусловлена легкостью релаксации напряжений на границах зерен. [c.129]

Следовательно, сигнал U пропорционален корреляционной функции высшего порядка. Если длительность переключающего импульса мала по сравнению с временем, в течение которого величина Es(t) претерпевает существенные изменения, то отсюда следует, что U s(t) . Время раскрытия оптической ячейки Керра определяется длительностью переключающего импульса, а также ориентационным временем релаксации и по порядку величины составляет несколько пикосекунд. Подходящей жидкостью для оптически настраиваемой ячейки Керра оказался S2, обладающий высокой анизотропией поляризуемости и малым временем ориентационной релаксации (до 2 пс). [c.64]

Разработанная теория распределения интенсивности в крыле линии Рэлея (М. А. Леонтович, 1941. г., С. М. Рытов, 1957, 1970 гг.) вместе с результатами измерений позволяет определять времена релаксации анизотропии. [c.598]

Соотношение (6.18) позволяет заключить, что время релаксации анизотропии т будет характеризовать и длительность существова- [c.103]

Для определения истинной полуширины / .-компоненты применялся способ, предложенный Аблековым [221]. На рис 88, а и б показано изменение истинного распределения интенсивности в узком участке крыла в зависимости от температуры. Если предположить, что распределение интенсивности определяется только процессами модуляции света, вызванными поворотной диффузией анизотроных молекул [41, 505], то полуширина распределения OV и время релаксации анизотропии связаны простым соотношением [c.362]

Вскоре после того как Леонтовичем [39] была построена релаксационная теория и автор определил время релаксации анизотропии т по формулам теории и измерениям распределения интенсивности в крыле [73], стало ясно, что существует огромное расхождение между величинами т, полученными из рассеяния и из измерения инерции эффекта Керра. Последними количественными измерениями инерции эффекта Керра были тогда и остаются еще и теперь измерения Ханли и Меркса [525]. Для удобства обсуждения результатов измерения времени инерции эффекта Керра в жидкостях, укажем вкратце на принцип рассматриваемого метода 525]. Метод этот состоит в том, что бегущая ультразвуковая волна стробоскопируется светом, модулированным ячейкой Керра, которая питается от того же генератора, что и пьезокварц, излучающий звуковую волну. Фотография бегущей волнь в таком опыте будет представлять собой систему эквидистантных светлых и темных полос, положение которых зависит от соотношения между фазой звуковой волны и фазой световой модуляции. [c.368]

Другой механизм влияния электрич. поля на оптич. свойства вещества связан с определ. ориентацией в поле молекул, обладающих постоянным дипольным моментом или анизотропией поляризуемости. В результате у первоначально изотропного ансамбля молекул появляются свойства одноосного кристалла. Характерное время ориентационных процессов колеблется от 10 —10 с для газов и чистых жидкостей до 10 с и больше для коллоидных растворов, молекул, аэрозолей и т. п. Особенно сильно выражен ориентационный эффект в жидких к р и с т а л л а X (время релаксации 10" с), в них наблюдается целый ряд электрооптич. эффектов. В твёрдых телах при наложении электрич, поля наблюдается появление оптической анизотропии, обусловлен, установлением различий в ср. расстояниях между частицами решётки вдоль и поперёк поля (стрикционный эффект). Как ориентационный, так и стрикционный эффекты не только дают существ, вклад в эффект Керра, но и приводят к изменению интенсивности и деполяризации рассеянного света под влиянием электрич, поля (т. н. дитин дализм). [c.589]

Рис. 5.35. Закон Аррениуса для магнитной анизотропии, наведенной магнитным полем в сплаве (Feo,2 oo,8) 7oSi2,5627,5 (т — среднее время релаксации при температурах отжига Та). Закон Аррениуса наблюдается также для энергии магнитного гистерезиса IFa и магнитной проницаемости iie [87]

При приложении электрического напряже1Игя к слою нематического ЖК с отрииатсльгго анизотропией диэлектрической проницаемости, обла- ающего достаточной электропроводностью (10- —10- Ом- -см ), он с некоторого порогового значения напряжения теряет механическое равновесие, т. е. в слое возникает макроскопическое движение молекул, переходящее в турбулентное [19J. Оно обусловлено взаимодействием внешнего электрического поля с объемными зарядами, образующимися в жидкости в результате анизотропии ее проводимости Преломление световых лучей на градиентах показателя преломления в перемешивающемся слое Жидкого Кристалла и приводит к их интенсивному рассеянию, вследствие чего этот эффект получил название динамического рассеяния света. Он характеризуется низкими упразляго-щими напряжениями (единицы вольт) и достаточным оптическим контрастом, а также удобен в условиях хорошей освещенности. Время релаксации ЖК. к исходному прозрачному состоянию после выключения напряжения составляет обычно десятки и сотни [c.35]

Во внешнем магнитном поле Н частицы приобретают дополнительную энергию —МН = —МН os ф, которая изменяет энергетический барьер Ев и время релаксации т [1034, 1053]. В тех случаях, когда эффектами анизотропии можно пренебречь МН KV или к-вТ KV), ориентации векторов М отдельных частиц стохастически изменяются под действием тепловых флуктуаций, вследствие чего исчезают внешние признаки ферромагнетика петля гистерезиса вырождается в одиночную кривую намагничивания (коэрцитивная сила Не и остаточная намагниченность равны нулю), описываемую формулой Ланжевена [1033, 1034] [c.320]

Модель Ота 10, 11] предполагает непосредственный вклад вакансий в анизотропию за счет перегруппировки пар ион-вакансия. В этом случае концентрация вакансий определяет величину анизотропии, но не оказывает влияния на время релаксации [23]. Проведенные в работе [12] расчеты показывают, что индуцированная анизотропия, вызванная преимущественным расположением катионных вакансий, достаточно велика, чтобы объяснить явление дезаккомодации в ферритах. Указывается также, что предпочтительное расположение катионных вакансий происходит при температуре, когда может диффундировать лишь один сорт катионов. Экспериментальные результаты работы [21] подтвердили модель Ота, в соответствии с которой величину дезаккомодации можно регулировать, изменяя концентрацию катионных вакансий. [c.193]

В опытах [525] изучались чистые жидкости, у которых вязкость заключена в пределах от 0,01 до 0,9 пз, а также растворы сероуглерода в парафиновом и минеральном маслах и раствор нитробензола в минеральном масле. Во всех чистых жидкостях найдено время релаксации 2-10 сек. В растворах сероуглерода в маслах т=0 с точностью до 5-10 сек, а в растворах нитробензола в минеральном масле т==7-10 сек. Расхождения между данными по инерции явления Керра [525] и данными для той же физической величины, приведенными в табл.32 и 33, так велики, что нет никакой надежды их примирить. Но в этом расхождении нельья было видеть прямого противоречия, пока не была детально изучена поляризация центральной компоненты линии релеевского триплета. Действительно, время релаксации 10 —10 сек, найденное по рассеянию (табл. 32, 33), недоступно измерению в эффекте Керра по существу самого экспериментального способа измерения инерции этого эффекта. С другой стороны, если времена 10 сек реальны, они не могли быть обнаружены при спектрографическом методе исследования крыла линии Релея. Действительно, процессы релаксации анизотропии с 2 10 сек модулируют рассеянный свет с частотой / 10 гц. Следовательно, полуширина спектрального распределения интенсивности света, рассеянного на [c.369]

При анализе механизма порообразования при изотермической обработке и термоциклировании кадмия с легкоплавкими примесями авторы работ [210, 255] исходят из следующего. При резкой смене температуры благодаря анизотропии термического расширения кадмия в образцах возникают высокие термоструктурные напряжения, которые могут релаксировать путем миграции границ и межзерен-ного проскальзывания. Присутствующие на границах зерен поры и жидкость задерживают миграцию границ и вклад ее в релаксационные процессы при этом уменьшается. В этих условиях релаксация осуществляется в основном благодаря проскальзыванию вдоль границ зерен. Задержка проскальзывания, например, в местах стыка трех зерен вызывает концентрацию растягивающих напряжений, что должно приводить к образованию несплошностей. В соответствии с наблюдениями [210—212], поры и трещины образуются преимущественно в местах стыка трех зерен. Как и при изотермической обработке, причиной образования пор во время термоциклирования мон ет явиться различие удельных объемов фаз до и после оплавления [2551. Однако этот фактор существенной роли не играл, поскольку многократное чередование процессов плавления и кристаллизации (термоциклы по режиму 280 300° С) мало сказывалось на изменении удельного объема образцов. [c.104]

Время выключения т кл- Для модуляторов, использующих пе-.матические и холестерические жидкие кристаллы, Твыкл определяется в основном временем релаксации жидкого кристалла за счет сил межмолекулярпого взаимодействия к исходно.му состоянию и составляет величину Tдц л 10 —10 с. Уменьшение вре.мени а тем са.мым и длительности цикла запись — считывание — стирание (улучшение реверсивности модулятора) возможно при использовании жидких кристаллов с переменой знака оптической анизотропии и принудительным возвращением его молекул к исходному состоянию [107]. [c.193]

Измерение спектров и анизотропии флуоресценции в стационарном, импульсном и модуляционном режимах позволяет в настоящее время изучать широкий спектр структурных и динамических свойств молекулярных систем локализацию и доступность флуорофоров в макромолекулах, мембранах и других микрогетерогенных системах, их организацию и структуру, проницаемость, коэффициенты распределения и сегрегацию веществ в таких системах, микровязкость, вращательную диффузию и сегментальную подвижность, заторможенное и ограниченное вращение групп, процессы релаксации, димеризации, связывания, ассоциации и денатурации. Изучая релаксацию спектров и анизотропию флуоресценции, можно получить информацию о ближайшем окружении флуорофора (1-2 молекулярных слоя) изучая перенос энергии, тушение и реакции возбужденных молекул, можно зондировать уже больший объем вокруг флуорофора (до 10 нм). Как это сделать практически, можно научиться по книге Дж. Р. Лаковича. Конечно, данная область находится лишь в начале своего развития. Многие возможности пока ещё не реализованы, многие трудности и ограничения пока не до конца осозна11Ы, иногда появляется излишний оптимизм и делаются довольно смелые выводы. Со временем все эти трудности роста при широком применении флуоресцентных методов будут преодолены. Безусловно, можно надеяться, что именно флуоресцентные методы позволят получить более глубокую информацию о структуре и свойствах организованных молекулярных систем - как природных, так и синтетиче ских, - научиться управлять ими и создавать эффективные системы для преобразования солнечной энергии в химическую, записи и обработки информации, молекулярной электроники. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...