Поверхность раздела двух потоков

Относительно некоторых общих исследований задачи об установившихся волнах на поверхности раздела двух потоков укажем на работу Гельмгольца. Она содержит в конце также некоторые, основанные на вычислении энергии и количества движения рассуждения относительно длины тех волн, которые вызываются в первый момент благодаря ветру данной скорости. Эти исследования, повидимому, содержат допущение о том, что волны предполагаются обязательно установившегося вида, так как только на основании подобного допущения. можно получить определенное значение для количества движения ряда волн малой амплитуды. [c.535]

В ряде его работ рассмотрены важные задачи теории вибраторов, сообщающих периодические колебания поверхности ограниченной жидкости (1949, 1950, 1954 гг.). В работе Преломление и отражение плоских волн в жидкости при переходе с одной глубины на другую (1950 г.) впервые с точки зрения гидродинамики изучено изменение формы волны, выходящей на мелководье. Публикация О волнах на поверхности раздела двух потоков жидкости, текущих под углом друг к другу (1952 г.) позволила объяснить возникновение перисто-кучевых облаков. В статье Задача Коши — Пуассона для поверхности раздела двух текущих потоков (1955 г.) показано, что при начальном возмущении на поверхности раздела двух неограниченных жидкостей разной плотности, текущих с разными скоростями, неподвижный наблюдатель уловит правильные, почти строго периодические чередования подъемов и спадов жидкости. Это не следует из обычной постановки задачи Коши — Пуассона. [c.11]

Волны на поверхности раздела двух потоков [c.48]

Вернемся к задаче о волнах на поверхности раздела двух потоков и введем подвижную систему координат, перемещающуюся с некоторой постоянной скоростью [/ слева направо. По отношению к этой системе координат волна (7) будет прогрессивной, идущей со скоростью [/ в направлении уменьшающихся абсцисс. Верхний и нижний потоки будут иметь по отношению к новой системе координат скорости — II и — V. [c.50]

Волны на поверхности раздела двух потоков жидкости [c.392]

ВОЛНЫ НА ПОВЕРХНОСТИ РАЗДЕЛА ДВУХ ПОТОКОВ [c.393]

Р. Н. С а м у с е в а, О волнах на поверхности раздела двух потоков, текущих под углом друг к другу, Тр. Морского гидрофизического института 24 (1961), 126—134. [c.798]

О волнах на поверхности раздела двух потоков жидкости, текущих под углом друг к другу.— Изв. АН СССР, ОТН, 1952, 12, 1782—1787. [c.808]

Этот закон совпадает с законом отражения для волн любой природы и может быть получен как следствие принципа Гюйгенса. Может показаться, что закон отражения может быть успешно объяснен и корпускулярной теорией света. Действительно, при ударе о пол упругого мяча угол отражения также равен углу падения, поэтому свет можно представить себе как поток частиц, испытывающих упругие столкновения с поверхностью раздела двух сред. Но эта гипотеза не может объяснить, почему свет [c.264]

Преломление света м корпускулярной теории. Рассмотрим свет как поток частиц, падающих на поверхность раздела двух сред (рис. 20). Поскольку значение горизонтальной составляющей скорости при переходе из одной среды в другую не меняется, запишем [c.113]

Так как число Рейнольдса пропорционально отношению инерционной силы к силе вязкости, нахождение условий, определяющих границы устойчивости, должно производиться с учетом вязких свойств жидкости. Однако первое представление о механизме возникновения неустойчивости в прямолинейном потоке можно получить с помощью схемы движения поверхности раздела двух слоев идеальной жидкости. [c.360]

Гидравлика газожидкостных систем является разделом механики жидкости и газа, в котором рассматривается совместное течение этих сред. Такие потоки всегда имеют не только фиксированные внешние границы (стенки каналов, поверхности обтекаемых тел), но и внутренние поверхности раздела. Поверхности раздела двух сред (фаз) в общем случае изменяются в пространстве и времени. [c.9]

Поясним теперь смысл граничных условий (2.11), (2.12) к сопряженному уравнению теплопроводности (2.4). Как известно, в задачах теории теплопроводности на любой выбранной поверхности внутри тела, в частности на поверхности раздела двух различных сред Si, выполняется условие непрерывности теплового потока [c.32]

Для решения дифференциального уравнения необходимо знать краевые условия. На поверхности раздела двух поглощающих сред нейтронные потоки равны, а результирующие плотности нейтронных потоков в направлении нормали к поверхности раздела одинаковы (граничные условия четвертого рода) Вблизи границы между рассеивающей средой и вакуумом поток нейтронов изменяется таким образом, что при линейной экстраполяции поток нейтронов обращается в нуль на определенном расстоянии от границы (рис. 2-3), что соответствует граничным условиям третьего рода. [c.65]

В 15-4 и 15-5 обсуждалось сопротивление тел в потоке несжимаемой жидкости большой пли бесконечной протяженности. В этих условиях безразмерные коэффициенты сил зависят только от геометрии тела и числа Рейнольдса. В этом параграфе будет сохранено условие несжимаемости и будут рассмотрены силы, действующие на тела, движущиеся вблизи или по поверхности раздела двух жидкостей с различными плотностями, В таких случаях энергия тратится еще и на генерацию волновых движений поверхности раздела. Тем самым сила тяжести влияет на поле течения и на силу сопротивления и подъемную силу, действующие па тело. А если сила тяжести влияет на поле течения, то, как указывалось в 15-1, в качестве дополнительного безразмерного параметра необходимо привлекать число Фруда. [c.424]

Важно отметить, что приведенная выше аргументация не требует, чтобы термические свойства среды изменялись непрерывно достаточно того, чтобы они были конечны. Это позволит нам в дальнейшем утверждать, что на поверхности раздела двух сред тепловой поток непрерывен (см. 9 данной главы). [c.14]

Ж. Поверхность раздела двух сред с различными коэффициентами теплопроводности K и К - Пусть и Wj — температуры двух сред. В 3 данной главы было показано, что тепловой поток непрерывен на поверхности раздела двух сред. т. е. что [c.30]

В статье дается вывод условия, которому должны удовлетворять тепловые ПОТОКИ на поверхности раздела двух сред в том случае, когда, кроме тенлонроводности, учитывается и лучистый теплообмен. Поток лучистой энергии, вообще говоря, должен претерпевать разрыв при переходе через поверхность раздела и только в случае лучистого равновесия он непрерывен. В конце статьи приводится подробный разбор частных случаев выведенного условия, в число которых попадают некоторые известные формы условия на поверхности раздела. [c.338]

Как известно, на поверхности раздела двух сред, внутри которых теплообмен осуществляется одной теплопроводностью, требуют обычно равенство тепловых потоков [c.338]

Своеобразным аналогом пограничного слоя служат движения жидкости в струях, в следе за телом и, вообще, движения вблизи границы раздела двух потоков, имеющих различные скорости. Так же как и пограничный слой, эти области характеризуются сосредоточенным действием внутреннего трепия — ламинарного или турбулентного, в зависимости от того, какова общая структура потока. Вместе с тем обращает на себя внимание и некоторое отличие задач этого рода от задач пограничного слоя, заключающееся в отсутствии влияния твердой стенки, непроницаемой для жидкости и тормозящей ее движение силами вязкости. Такого рода движения, происходящие в значительном удалении от поверхности твердых тел, называют свободными. [c.654]

Слияние двух потоков. Поверхности раздела. Возникновение вихрей. Если два потока жидкости различного происхождения сливаются в один поток позади острого ребра обтекаемого тела (рис. 39), то в общем случае постоянная в уравнениях Бернулли для обоих потоков имеет разные значения. Это означает, что по обе стороны от поверхности раздела обоих потоков, на которой давление, очевидно, должно быть одинаковым, скорости имеют разные значения. Но даже в том случае, когда постоянная в уравнениях Бернулли для обоих потоков имеет одинаковые значения, скорости над и под поверхностью раздела могут отличаться друг от друга своими направлениями. Таким образом, в рассматриваемых случаях на поверхности раздела происходит [c.74]

В отличие от ряби Фарадея, возбуждение параметрических волн горизонтальными вибрациями изучено сравнительно слабо. В работе [32] исследовалась устойчивость плоской поверхности раздела двух осциллирующих потоков, разность скоростей которых является периодической функцией времени. Рассмотрение было проведено в рамках модели идеальной жидкости для бесконечно толстых слоев жидкостей. [c.45]

Таким образом, в невязком случае мы имеем дело с проблемой устойчивости поверхности раздела двух встречных потоков, причем разность их скоростей является периодической функцией времени. Аналогичная задача изучалась в [32]. Отличие лишь в том, что в [32 рассматривались слои бесконечной толщины. Это отличие должно стать существенным для возмущений, длина волны которых сравнима с толщиной слоев или превосходит ее. [c.47]

Метод отраженного излучения (эхо-метод) основан на регистрации волн, полей или потока элементарных частиц, отраженных от повреждения или поверхности раздела двух сред. [c.61]

Этой формулой определяется, таким образом, скорость прогрессивной волны длины распространяющейся по поверхности раздела двух неограниченных потоков, имеющих скорости и с . Из формулы (8) вытекают различные следствия, например длина волны не может быть меньше, чем [c.50]

Задачи Коши — Пуассона для поверхности раздела двух текущих потоков.— Изв. АН СССР, серия геофиз., 1955, 6, 505—513. [c.809]

Если поток излучения падает перпендикулярно поверхности раздела двух материалов с различными диэлектрическими постоянными и 2 и магнитными постоянными и Ц2, то энергия его будет частично возвращаться в первую среду, а остальная часть переходить во вторую. При этом коэффициент отражения связан с мощностью отраженной и падающей волн соотношением [c.129]

ПОГЛОЩЕНИЯ ПОКАЗАТЕЛЬ (к, ), величина, обратная расстоянию, на к-ром монохроматич. поток излучения длины волны X, образующий параллельный пучок, ослабляется за счёт поглощения в в-ве в е раз (натуральный П. п. см. Бугера — Ламберта — Бера закон) или 10 раз (десятичный П. п.). Измеряется в см или м" . См. Поглощение света. ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ, область течения вязкой жидкости (газа) с малой по сравнению с продольными размерами поперечной толщиной, образующаяся у поверхности обтекаемого тв. тела, у стен канала, по к-рому течёт жидкость, или на границе раздела двух потоков жидкости с разл. скоростями, темп-рами или хим. составом. П. с. характеризуется резким изменением в поперечном направлении скорости (динамич. П. с.) или темп-ры (тепловой, или температурный, П. с.) или же концентраций отд. хим. ком- [c.555]

Полученные в данном разделе результаты можно сравнить с экспериментальными данными, полученными в [71 ] для скорости подъема пузыря и кривизны его поверхности в двух режимах течения жидкости в ламинарном при О <7 Не <7 2100 и в переходном при 2100 Ке <7 " 000. Необходимо также, чтобы выполнялись условия >300 II Ео >100 (см. начало раздела). Эти условия выполняются, например, для воздушных пузырей, поднимающихся в потоке воды, движущемся со средней скоростью 40 см/с. [c.223]

Рассмотрим, что происходит с лучистой энергией. 1у, попадающей на поверхность раздела между двумя фазами. Некоторое количество энергии поглощается, что связано с процессом превращения во внутреннюю энергию части лучистой энергии, попавшей на тело.Твердые и жидкие тела поглощают практически все инфракрасное излузе-ние в пределах весьма тонкого поверхностного слоя (лля проводников толщина этого слоя порядка 1 мкм, для непроводников 1,27 мкм). Часть лучистой энергии проходит сквозь тело таким образом, тела, вообще говоря, обладают способностью к пропусканию. Наконец, часть лучистой энергии отражается от поверхности раздела двух сред. Поток эффективного излучения складывается из потоков собственного и отраженного излучений. [c.144]

По мере увеличения температуры стенки, а следовательно, и ее тепловой нагрузки, перегрев жидкости в пристенном слое увеличивается, в связи с чем равновесный размер пузырьков становится меньше. Таким образом, плотность распределеления одновременно сидящих на стенке пузырей увеличивается, как и густота заполнения жидкостного объема свободно движущимися пузырями. Это приводит к росту суммарной поверхности раздела двух фаз, а следовательно, к интенсификации парообразования. Мощным фактором, действующим в том же направлении, является многоочаговое возмущение пограничного слоя жидкости пузырями. При росте пузыря окружающая его жидкость оттесняется, после же отрыва пузыря менее нагретая жидкость устремляется к месту, где перед тем находился пузырь. Возникают пульсационные движения, которые в районе каждого центра парообразования периодически турбулизируют пристенный слой. Пока температурный напор мал, немногочисленные возмущения от отрывающихся пузырей не оказывают существенного влияния на осредненную во времени интенсивность теплоотдачи, и поэтому коэффициент теплоотдачи к кипящей жидкости может быть определен так, как будто никакого кипения и не происходит. По мере увеличения плотности теплового потока положение решительно изменяется интенсивность теплоотдачи начинает превышать уровень, отвечающий некипящей жидкости. Перемешивание жидкости вблизи поверхности нагрева из-за кипения столь энергично при больших тепловых нагрузках, что коэффициент теплоотдачи может оказаться почти независящим от того, развивается ли кипение в большом объеме или же при наличии вынужденного течения жидкости вдоль стенки. [c.165]

Метод Леви-Чивита был с успехом применен С. Р. Синхом к решению задачи о волнах конечной амплитуды, образуюш,ихся на открытой поверхности и на поверхности раздела двух жидкостей нижняя жидкость имеет бесконечную глубину, верхняя же имеет данную конечную глубину и отличается от нижней своей плотностью [46]. В работе определяются периодические волны двух разных семейств волны первого семейства имеют большее развитие на свободной поверхности, чем на поверхности раздела волны второго семейства, чисто внутренние, имеют амплитуду значительно большую, чем амплитуда поверхностных волн. В предположении, что скорости верхней и нижней жидкости одинаковые, устанавливается соотношение между длиной установившейся волны (того или другого семейства) и скоростью потоков в такое соотношение входят амплитуды образовавшихся волн. [c.723]

Двухфазные потоки представляют собой неоднородные среды, в которых имеются поверхности раздела двух фаз. К таким средам относятся дисперсии, эмульсии, суспензии, а также газожидкост [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...