Переход тангенциальный

Спутник движется по круговой орбите радиуса г, делая один оборот за время Т. В результате получения тангенциального (касательного) импульса скорости величины и он переходит на эллиптическую орбиту. Определить период обращения по эллиптической орбите Т. [c.394]

Характер этих особенностей тоже непосредственно следует из сказанного. Действительно, дойдя до линии отрыва, течение отклоняется, переходя из области пограничного слоя в глубь жидкости. Другими словами, нормальная составляющая скорости перестает быть малой по сравнению с тангенциальной и делается по крайней мере одного с нею порядка величины. Мы видели (см. (39.11)), что отношение так что возрастание Vy до Vy Vx означает увеличение в Vr раз. Поэтому при достаточно больших числах Рейнольдса (о которых, разумеется, только и идет речь) можно считать, что Vy возрастает в бесконечное число раз. Если перейти в уравнениях Прандтля к безразмерным величинам (см. (39,10)), то описанное положение формально означает, что безразмерная скорость и в решении уравнений становится на линии отрыва бесконечной. [c.232]

Космический аппарат находится на круговой орбите радиусом Го. Найти величину тангенциального приращения скорости До для перехода на эллиптическую орбиту с полуосью а>га и время перелета до апогея новой орбиты [301. [c.60]

Из эпюр, изображенных на рис. 111, 112 и 113, видно, что нормальные радиальные напряжения при переходе материала трубы из упругого состояния в пластическое не меняют характера распределения, а лишь возрастают пропорционально росту давления. Распределение нормальных тангенциальных напряжений в пластической стадии резко отличается от их распределения в упругой стадии работы материала. В упругой стадии в наиболее тяжелых условиях находится материал внутренних слоев трубы, а в пластической —наружных. Последнее подтверждается опытами над стальными трубами, разрушение которых начинается с поверхности. [c.285]

Поршни под давление.м рабочей жидкости через траверсы и роликовые подшипники опираются на копиры и под действием тангенциальной силы вращают ротор с валом. При переходе подшипников траверс на сливной участок профиля копира распределительная втулка соединяет подпоршневое пространство со сливной линией и поршни, перемещаясь к оси гидромотора, вытесняют рабочую жидкость. [c.25]

Постоянные и 5 выразим через А2, воспользовавшись тем, что тангенциальные составляющие Я и (в рассматриваемом случае векторы Н и Е лежат в плоскости, параллельной поверхности раздела) не терпят разрыва непрерывности при переходе из одной среды и другую. Поэтому при х = =. к получим из уравнений (3-1) - (3-4) [c.38]

Электрический ток (рис. 171, ) от источника питания / подводится к стержневому катоду 2 и цилиндрическому аноду 5, между которыми горит электрический разряд (дуга) 6. Рабочее вещество 3 в газообразном состоянии подается тангенциально в камеру 4 и, проходя через зону. разряда, стабилизирует электрическую дугу, нагревается до высоких температур и переходит в плазменное состояние. В плазмотроне с комбинированной стабилизацией дуги (рис. 171,6) магнитная катушка 7, установленная на аноде, создает внутри анода небольшое магнитное поле (обычно 8000 — 40 000 А/м), взаимодействие которого с электрическим полем разряда обеспечивает дополнительное вращение и стабилизацию дуги. [c.384]

В этом случае преобразования, которые надо выполнить, чтобы перейти от квадратичной формы Т, выраженной через 9, 9, 9, к форме Т, выраженной через р , р , р , совпадают с теми, которые надо выполнить для перехода от квадратичной формы к форме сопряженной, как, например, для перехода от уравнения конического-сечения в точечных одно.родных координатах к его уравнению в однородных тангенциальных координатах. [c.469]

Переходим к тангенциальному ускорению. Положительная ориентация для этого ускорения определяется направлением прямого вращения вокруг точки С ), поэтому имеем [c.99]

Внося эти значения д в 2Т, получим вьфажение 27 в функции от р, также представляющее собой функцию второй степени. Переход от живой силы 7, выраженной в переменных д, к живой силе 7, выраженной в переменных / , представляет собой хорошо известное преобразование квадратичной формы в присоединенную к ней форму. Такое преобразование применяют, в случае трех переменных, при переходе от уравнения конического сечения в точечных координатах к уравнению в тангенциальных координатах. [c.234]

С. В. Пинегин подчеркивает, что в упрочненном ударами слое возникают значительные остаточные сжимающие напряжения в нормальном и тангенциальном к поверхности направлениям. Они могут достигать у поверхности 700 МПа, но по мере удаления от нее быстро уменьшаются и на глубине примерно 4 толщины упрочненного слоя иногда меняют знак, переходя в растягивающие напряжения. Наиболее высокие значения последних обычно в 3—4 раза меньше максимальных сжимающих напряжений, но растягивающие более опасны с точки зрения возможности местного разрушения материала. [c.7]

В поперечных сечениях труб, имеющих симметричный шов, в околошовной зоне наблюдается постоянное повышение напряжений в направлении ко шву (рис. 3.3.8, я), т. е. тангенциальное напряжение при всех уровнях нагрузки достигает максимального значения в зоне перехода шва к основному металлу. [c.169]

Переходя к тангенциальному уравнению (13), необходимо прежде всего отметить, что функцию Н (а I q), так как она зависит исключительно от координат q и направляющих косинусов а, можно рассматривать как функцию Ж (F) произвольного элемента F, связанную с H(p q) соотношением [c.375]

Теорема 2 исключает возможность существования стационарного однородного винтового поля скоростей в реальной жидкости. Поэтому следует иметь в виду две возможности либо это поле скоростей существует только между сечениями 1-1 и 2- 2, а ниже по течению оно прыжком переходит в другое поле скоростей, либо его не существует и между сечениями 1-1 и 2-2. В этих случаях возникает необходимость найти то поле скоростей, которое может существовать в жидкости при условии, что в ней нельзя пренебрегать внутренней вязкостью, а можно пренебрегать только тангенциальными внешними силами. [c.105]

Применение больших скоростей в механических форсунках привело к уменьшению выходных отверстий сопел и тангенциальных отверстий вихревых камер. По этой причине форсунки механического распыливания требуют весьма тщательной очистки жидкости. Вместе с тем применение больших скоростей ограничило нижний предел расхода жидкости, так как размер отверстий нельзя делать чрезмерно малым — это мешает нормальной работе форсунки. Что касается верхнего предела, то ряд технических приемов и переход на повышенные давления позволили значительно поднять его уже созданы форсунки с единичной мощность в несколько тонн топлива в час. [c.10]

Однако важно заметить, что максимум остаточных сжимающих напряжений в цементованных или цианированных деталях располагается не у самой поверхности, а на некоторой глубине. У самой поверхности таких деталей наблюдается спад остаточных сжимающих напряжений, а в ряде случаев даже переход их в растягивающие. На рис. 8 показаны характерные эпюры тангенциальных остаточных напряжений, полученных на цианированных кольцах диаметром 80 мм, толщиной стенки 3 мм [6]. Снижение величины сжимающих напряжений (или переход их в растяги-кГ/мм [c.257]

О. а. обусловлено на.личием щели Д в энергетич. спектре электронов сверхпроводника (см. Сверхпроводимость). При < А носителя заряда не могут проникнуть в сверхпроводник. В то же время они обладают импульсом р > Д/п, т. к. в металле р Рг, где р,— ферми-импульс. При отражении от N — S-границы тангенциальная компонента импульса p сохраняется точно, а перпендикулярная компонента pi может измениться лишь на величину bpi й А/п. Если угол падения щ далёк от 90°, то 6pi pi. Поэтому обычное зеркальное отражение, при к-ром бр Pii невозможно. Малые изменения импульса 6р sfe Д/у соответствуют переходу с электронной ветви энергетич. спектра нормального металла на дырочную. При О. а. электрон (р > рг) подхватывает другой с антипараллельным импульсом, меньшим Рр, и образует куперовскую пару (см. Купера аффект), распространяющуюся без потерь вдоль поверхности сверхпроводника [3]. В нормальном металле остаётся дырка с импульсом, противоположным и.м-пульсу подхваченного электрона, что соответствует изменению знака п при О. а. При касательном падении

[c.503]

Т. к. тангенциальная по отношению к фронту скачка составляющая скорости и , os а не изменяется при переходе через У, с., то для косого У. с. можно получить аналогичные соотношения, если вместо и w, рассматривать нормальные фронту скачка составляющие скорости = и sin а и и 1 = и 1 sin а, где а — угол между вектором скорости и фронтом У, с, (рис. 1), Напр., повышение давления для плоского косого У. с. определяется ф-лой [c.228]

Для учета тангенциальных составляющих центробежных сил Су от точечных масс в графе 20 табл. 11 необходимо вместо /пр2 записать т р + а ). Приращение перерезывающей силы Qy при переходе через точечную массу вычисляют по формуле [c.146]

Ременные передачи развиваются в направлениях повышения прочности несущего слоя ремней (применение высокопрочных волокон, в том числе угольных) и повышения прочности сцепления со шкивом (применение ремней с обкладками и пропиткой, многоклиновых, зубчатых, в том числе с оптимальной формой зубьев). Введены уточнения в меха1Ш-ку работы ремня па шкивах в связи с учетом его тангенциальной податливости. Осуществлен переход на комплексный расчет ременных передач на несущую спо- [c.487]

По существу, дело так и обстоит при истолковании и обобщении экспериментальных фактов, касающихсй быстрых движений, и формулировке законов этих движений можно обойтись без применения теории относительности, пока не ставится вопрос о переходе к другим системам координат, движущимся по отношению к той исходной системе координат, для которой эти законы сформулированы. Исторически же дело обстояло совсем иначе когда возникла теория относительности, было известно еще очень мало экспериментальных фактов о движениях быстрых электрически заряженных частиц. Между тем уже в первой работе А, Эйнштейна по теории относительности (появившейся в 1905 г.) были теоретически выведены законы быстрых движений со всеми характерными их чертами (зависимость массы от скорости, связь между энергией и массой, различие между нормальным и тангенциальным ускорением и т. д.). Таким образом, хотя по существу законы быстрых движений являются обобщением опытных фактов и могут быть установлены независимо от теории относительности, открытием этих законов наука обязана теории относительности. Тем самым изложение законов быстрых движений вне связи с теорией относительности является отступлением от исторического хода развития механики теории относительности. [c.240]

Если скорость движения жидкости больше то ламинарное движение разрушается и переходит в новый вид движения, для которого характерно поперечное относительно основного потока перемещение частиц, что вызывает перемешивание жидкости. Упорядоченное слоистое течение исчезает, переходя в турбулентное. А лекулярное хаотическое движение характерно для ламинарного течения в турбулентном потоке происходит перемешивание макроскопических частиц. Это течение имеет неустановиБшийся характер, при котором скорость и другие параметры в данной точке изменяются во времени. Наличие интенсивного перемешивания потока при турбулентном течении приводит к появлению дополнительных тангенциальных напряжений в жидкости, к более интенсивному переносу в ней вещества и теплоты. [c.18]

Другой особенностью тангенциально-лопаточной закрутки является отсзгтствие приосевого обратного течения, что обусловлено аэродинамическим пережимом потока [ 23]. В области оси завихрителя наблюдается лишь провал осевой компоненты скорости, который в канале за завихрителем переходит в обратный ток. [c.38]

Фрикционная связь может быть описана как с геометрических позиций, так и на основе механического состояния материала, находящегося в зоне фактического контакта. При геометрическом описании фрикционной связи используется моделирование шероховатостей поверхности набором сферических сегментов, располон<е-ние которых по высоте диктуется принятым условием подобия натуры и модели. Сферы имеют одинаковый радиус R, равный среднему радиусу кривизны микронеровностей реальной поверхности. Геометрическая характеристика фрикционной связи, представляю щая собой отношение глубины внедрения или величины сжатия единичной неровности к ее радиусу (h/R), позволяет различать механическое состояние материала в зоне контакта. Эта характеристика в совокупности с физико-механической характеристикой фрикционной связи, которая представляет собой отношение тангенциальной прочности молекулярной связи к пределу текучести материала основы (t/ Ts), устанавливает границу меяоду внешним и внутренним трением. В первом случае нарушение фрикционной связи происходит по поверхностям раздела двух тел или по покрывающим их пленкам, при этом не затрагиваются слои основного материала. При переходе внешнего трения во внутреннее фрикционная связь оказывается прочнее, чем материал одного из тел, что приводит к разрушению основного материала на глубине. [c.10]

Несколько иная картина наблюдалась при обкатке роликами круглых образцов из сплава ЭИ437А (см. табл. 3.8, режимы 29— 31). Тангенциальные макронапряжения (рис. 3.20) на поверхности являются растягивающими, величина которых возрастает с увеличением усилия обкатки. Так, с увеличением усилия обкатки от 100 до 250 кгс растягивающие осевые макронапряжения возрастают от 18 до 47 кгс/мм . Глубина проникновения их мало зависит от усилия обкатки и для исследуемых режимов упрочнения составляла 50—60 мкм. Затем растягивающие осевые макронапряжения переходят в уравновешивающие их сжимающие напряжения порядка 50 кгс/мм с большой глубиной их залегания (до 850— 1000 мкм). [c.124]

Как указано в п. 4.1 для построения функции Ляпунова используются постоянство расхода, постоянство полного импульса П или уравнение количества движения и горизонтальность течения, при отсутствии на стенках канала внешних по отношению к жидкости тангенциальных сил. При этих условиях функция Ляпунова fifj является единственной функцией, удовлетворяющей заданным связям. Изменение функции и отражает убывание энергии за счет внутренних диссипативных сил в самой жидкости при переходе от сверхкритического состояния к любому состоянию, совместимому с заданными связями, в том числе и к конечному не только виртуальному, но и действительному подкритическому состоянию. [c.165]

Конечно, детали конструкции форсунки, отношение высоты камеры к диаметру, число тангенциальных отверстий и даже форма их в различных работах не были одинаковыми. Имелись конструктивные различия и в переходах от камеры завихрения к ирожимному соилу. Все это приводит к тому, что безразмерная величина средней капли, определенная по критериям подобия, даже при равных условиях не может быть одной и той же. Важно, однако, что для опы- [c.81]

Анализ данных, приведенных в таблице, приводит к следующим выводам. При увеличении числа тангенциальных вводов воздуха, расположенных по периметру камеры, резко падает сопротивление камеры и возрастает относительная крутка Так, из сравнения первого и последнего столбцов таблицы видно, что при переходе от входной скорости 2,А Juj eK к скорости входа 43 Mj eK полное сопротивление камеры падает в три с лишним раза (от 1640 до 520 мм вод. ст.), тогда как абсолютные значения тангенциальной скорости (максимальной и у стенки) сохраняют свое значение. [c.187]

При дроблении топливной пленки, создаваемой центробежной форсункой, имеют место те же процессы, что и в распыливании сплошной струи. При малой скорости истечения пленка сокращается и под действием сил поверхностного натяжения стягивается в одну струю, которая затем распадается на капли. С повышением скорости истечения на поверхности пленки возникают волны, которые по мере удаления от сопла интенсивно воздействуют на пленку, разрушая ее на отдельные частицы (рис. 5). При этом с повышением вязкости топлива переход от осесимметричных колебаний к волновым и к рас-пыливанию топлива непосредственно у сопла без видимой части пленки наступает при больших значениях давления, а следовательно,, и скоростей истечения топлива. Так, например, для центробежной форсунки с тремя тангенциальными отверстиями диаметром 0,83 мм, камерой закручивания диаметром 7 мм и соплом диаметром 2 мм [c.13]

В эл.-магн. стоячей В. фазы колебаний олектрпч. и магн. полой смещены во времени на п/2, поэтому поля обращаются в нуль по очереди . Аналогичное смещение по фазе происходит и в пространстве пучности Е приходятся на узлы Я и т. д. Поэтому поток энергии в таких В. в среднем за период колебаний равен пулю, но в каждой четвертьволновой ячейке происходит ме-риодич, с частотой 2(о) перекачка электрич. анергии в магнитную и обратно. В случае звуковых В, аналогичным образом ведут себя звуковое давление р и колебат. скорость частиц V, при этом кинетич. энергия переходит в потенциальную и обратно. Т. о., стоячая В, в любой физ. системе как бы распадается на совокупность независимых осцилляторов, колеблющихся в чередующихся фазах. Волновое поле внутри замкнутого объёма с идеально отражающими стенками (резонатора). существует в виде стоячих В. Простейший пример — система, состоящая из двух параллельных, от]ражающи1 зеркал, между к-рыми оказывается запертой плоская эл.-магн. В. интерферометр Фабри—Перо). Поскольку на поверхности идеально проводящего зеркала тангенциальная составляющая электрич. поля Еравна нулю, границы x=L фиксируют узлы ф-ции [c.318]

При наличии разрывов величии, характеризующих течение газа, в точках поверхности разрыва должны йыть выполнены условия, также вытекающие из закона сохранения массы, ур-ния кол-ва движения и закона сохранения энергии. Существуют поверхности разрыва, сквозь к-рые отсутствует поток вещества (т. и. тангенциальные разрывы). Удо.р)1ая волна является нонерх-постью разрыва, к-рая пересекается частицами. При переходе через такую поверхность разрыва энтропия частиц изменяется, причём для обычно рассматриваемых сред так, Что энтропия увеличивается тогда, когда плотность и давление возрастают, а скорость уменьшается. В противном случае энтропия уменьшается, Т. к. в соответствии со вторым законом термодинамики при адиабатич. процессах энтропия не может умень-1[1аться, то в таких средах скачки разрежения невозможны, а существуют только скачки унлотнеиня. При этом скорость газа перед скачком — сверхзвуковая. [c.380]

При падении световой волны по нормали к идеально плоской поверхности амплитуды отражённой и преломлённой световых волн могут быть получены из ур-ния волны в предположении непрерывности тангенциальных составляющих злектрич. вектора при переходе из одной среды в другую. С учётом оптич. свойств границы раздела сред непосредственно получают связь между амплитудами волн падающей, отражённой и прошедшей. При нормальном падении света амплитудный козф. отражения [c.510]

Существуют прямыеУ. в.,в к-рые вещество втекает по нормали к поверхности, и косые У. в. Последние возникают, напр., при сверхзвуковом движении тел—ракет, спускаемых космич. аппаратов, снарядов и др., когда перед телом движется У. в. Геометрия У. в. зависит от формы тела и от др, параметров. Поэтому в системе координат, где У. в. покоится, газ втекает в каждый элемент её поверхности под своим углом. Если этот угол не прямой, то элемент поверхности представляет собой косую У. в. На косой У. в. претерпевает разрыв нормальная составляющая скорости вещества, но тангенциальная составляющая непрерывна. Следовательно, на косой У. в. линии тока преломляются (о косых У. в. см. Уплотнения скачок). Путём перехода к новой системе координат, движуи1ейся параллельно поверхности разрыва, косую У. в, всегда можно свести к прямой. Поэтому первостепенный интерес представляют прямые У. в., и далее речь идёт только о них. [c.206]

Воздействие тангенциального магн, поля может приводить также к переходам между состояниями ЦМД. Особенно xopoiHO исследованы переходы между состояниями (1, 2, 0) ", (I, О, 0) . (t, О, 0)- и (1, 2, 0)-. [c.437]

При переходе от одного расчетного участка к другому формула (201) для лересчета радиальных напряжений также сохранится. При пересчете тангенциальных напряжений следует учесть, что радиальное перемещение с учетом температурных расширений имеет вид [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...