Амплитудный коэффициент отражени пропускания

Величины Г и /ц носят названия амплитудных коэффициентов отражения и пропускания для волны, линейно-поляризованной в плоскости падения. [c.474]

Указание (см. рис. 14). Пусть на границе /—II амплитудный коэффициент отражения равен р, коэффициент пропускания т (для амплитуд), а на границе//—/— соответственно р и т. [c.870]

При использовании такой системы обозначений указанная поверхность раздела в рассматриваемом нами случае нормального падения имеет амплитудные коэффициенты отражения Я и пропускания где R = (п — 1)/(п +1) знаки + и у коэффициента отражения соответствуют случаям падения света на Н слева и справа (известно, что при отражении от оптически более плотной среды происходит, как говорят в оптике, потеря полуволны - фаза изменяется на тг). [c.135]

Формулы Френеля для амплитудных коэффициентов отражения и пропускания получены с учетом граничных условий, которые требуют непрерывности тангенциальных составляющих [c.57]

Покажем, что при падении линейно поляризованного света направление плоскости поляризации в отраженной и преломленной волнах оказывается повернутым относительно соответствующего направления этой плоскости в падающей волне. Этот поворот происходит вследствие различной зависимости амплитудных коэффициентов отражения и пропускания волн разной поляризации от угла падения а. Обозначив азимуты колебаний электрического вектора в падающей, отраженной и преломленной волнах через у, т], е, можно записать [c.60]

Здесь Г/т и Т/ — амплитудные коэффициенты отражения и пропускания отражающих поверхностей М, М и Ы для луча, идущего из среды с номером / в среду с номером т (номера сред обозначены на рис. 8.3) ( 1 и ( 2 — расстояния между пластинами к = 2 1% — волновое число. Амплитудные коэффициенты г/т и Гт/ различаются знаками, которые определяются условиями отражения на границах соответствующих сред. Будем считать, что покрытия нанесены на передних поверхностях всех трех пластин (см. рис. 8.3). Тогда знаки sgп коэффициентов отражения будут [c.73]

Для структуры с одиночной квантовой ямой понятие коэффициента поглощения, строго говоря, теряет смысл и вместо этого вводят относительную долю поглощаемой энергии А = - гр - ip, где г и i — амплитудные коэффициенты отражения и пропускания через слой квантовой ямы (см. (3.135)). Условно коэффициент поглощения а можно ввести и для оди- [c.39]

Общее рассмотрение. Представляет интерес вначале проанализировать поставленную задачу, исходя из общих соображений, и лишь затем перейти к конкретной модели. Так как система обладает аксиальной симметрией по отношению к оси г, электрические векторы падающей, отраженной и прошедшей световых волн параллельны друг другу и вместо векторных можно использовать скалярные амплитуды Ео, и Е,. Введем амплитудные коэффициенты отражения и пропускания света [c.95]

Исходя из формул Френеля для отражения света от стекла при нормальном падении, покажите, что амплитудные коэффициенты отражения гиг при отражении от поверхности в обоих направлениях удовлетворяют равенству г = —г и соответствующие коэффициенты пропускания I и удовлетворяют равенству [c.62]

Обозначим амплитудный коэффициент отражения на одной поверхности через г, тогда энергетический коэффициент отражения на одной поверхности равен R= г 1 , а коэффициент пропускания (в отсутствие поглощения) 1 = - R. [c.111]

Пусть тир — амплитудные коэффициенты пропускания и отражения при переходе волны из окружающей среды в плоскопараллельную пластинку (которая, в частности, может быть воздушным промежутком между зеркалами), а т и р — при переходе из пластинки в среду. Согласно формулам (3.12), [c.257]

Рис. 2.3.2. Зависимость амплитудных коэффициентов пропускания и отражения от угла падения при щ < (а) и фазовые соотношения между составляющими падающей ( ц,

Мы изучаем многослойную гетероструктуру, выращенную с использованием пяти композиционных материалов — А, В, С и Сг,В тл состоящую из N1 пар слоев С2/С1 распределенного брэгговского отражателя, активного слоя В с квантовой ямой А в центре и пар слоев С1/С2 правого зеркала, выращенного на подложке В. Оптические свойства диэлектрических зеркал характеризуются амплитудными коэффициентами r j, r J отражения и коэффициентами пропускания 1 , С через зеркало у. Предполагается, что поглощение в брэгговских отражателях отсутствует, т. е. [c.173]

Помимо амплитудных, представляют интерес энергетические коэффициенты отражения К и пропускания Г, равные отношению потоков энергии соответствующих волн. Так как интенсивность световой волны пропорциональна квадрату напряженности электрического поля, для любой поляризации выполняется равенство К = г . Кроме того, справедливо соотношение / + Г = 1, выражающее закон сохранения энергии при отсутствии поглощения на границе сред. [c.186]

В зависимости от того, каким способом зарегистрирована интерференционная структура на светочувствительном материале, а именно в виде вариации коэффициента пропускания (отражения) света или в виде вариации коэффициента преломления (толщины рельефа) светочувствительного материала, принято также различать амплитудные и фазовые голограммы. Первые называются так потому, что при восстановлении волнового фронта модулируют амплитуду освещающей волны, а вторые — потому, что модулируют фазу освещающей волны. Часто одновременно осуществляются фазовая и амплитудная модуляции. Например, обычная фотопластинка регистрирует интерференционную структуру в виде вариации почернения, показателя преломления и рельефа. После процесса отбеливания проявленной фотопластинки остается только фазовая модуляция. [c.22]

Для преломления волны из формул (2.3.3) и (2.3.4) следует, что при любом значении углов падения а и преломления знаки Вц и В , II, знаки Вх и совпадают. Это свидетельствует о том, что преломленная волна во всех случаях имеет фазу падающей волны. Амплитудные же коэффициенты пропускания и ix (так же, как и в отраженной волне) отличаются и зависят от углов падения (см. рис. 2.3.2, а). [c.60]

ЗдесьЛо = о jo(z)e fiiz = о ф (z) os/ zi/z, где учтена четность функции 0(z). Амплитудные коэффициенты отражения и пропускания связаны с Л соотношениями [c.101]

Здесь 3 о — перенормированная резонансная частота экситона. Напомним, что То =(2Го)" — радиационное время жизни. Выражения (3.144) полностью совпадают с полученными из общих соображений частотными зависимостями амплитудных коэффициентов отражения и пропускания (см. формулу (3.134)), если частоту Зо переобозначить в видесоо. [c.101]

Вспомните выражения для отражения и пропускания моно-хроматичного параллельного пучка света, падающего из вакуума на поверхность плоской изотропной преломляющей среды с по казателем преломления п. Обозначим через г и Гр амплитудные коэффициенты отражения, где индекс р соответствует случаю, когда колебания будут параллельны плоскости падения, и индекс п — случаю, когда они нормальны к этой плоскости. Соответствующие коэффициенты пропускания обозначим через t-p и tn. [c.117]

Положим АуЛ1 = г и А21А =8, г и 5 — амплитудные коэффициенты отражения и пропускания. Согласно принципу отражения, 01=0 и ы1 = ы[. Выражения для коэффициентов отражения и пропускания можно записать так [c.153]

Указание. Представить в комплексном виде падающую волну А exp(ifeja), волну внутри эталона В ехр (ikz) -Ь С ехр (—ikz) и волну, прошедщую через него, D ехр (ikiz). Если обозначить через ij, ij и Pi, Pj амплитудные коэффициенты пропускания и отражения зеркал эталона, то система уравнений для нахождения амплитуд В, С, D имеет вид [c.908]

Решая задачи подобного рода, удобно иметь дело не с истинной напряженностью поля внутри среды с показателем преломления пф I, 2l с величиной, в / раз большей. Тогда исчезают различия между коэффивд1ентами амплитудного пропускания волн, падающих на границу раздела с разных сторон (коэффициенты отражения, естественно, не изменяются) квадрат их обоих становится равным энергетическому коэффициенту пропускания. [c.135]

Встречное четырехпучковое взаимодействие. Рассмотрим приближение заданных интенсивностей пучков накачки. В этом случае, исходя из (3.23) и (3.24), получаем следующие выражения для амплитудных коэффициентов пропускания и ОВФ-отражения в случае записи одного типа решетки (пропускающей либо отражающей) и строго встречных пучков накачки [c.89]

Под действием света регистрирующая среда изменяет свои оптические свойства. Эти изменения зависят от интенсивности излучения. В результате облучения после химической обработки в светочувствительной среде может измениться или коэффициент пропускания (отражения), или коэффициент преломления. В первом случае голограмма называется амплитудной, а во втором — фазовой. При прохождении световой волны через голограммы в первом случае возникает амплитудная модуляция излучения, а во втором случае — фазовая модуляция проходящей через голограмму световой волны. Рассмотрим принцип образования голограммы предмета О сложной формы. Осветим его широкой плоской волной W, часть которой одновременно с предметом освещает и прямоугольную призму, предназначенную для изменения хода лучей и образования опорной волны W (рис. 6.1.3). Призма отклоняет световой пучок на некоторый угол 0, который создает в плоскости фотографической эмульсии поле с постоянной амплитудой йо и фазой, меняющейся вдоль голограммы линейно с координатой х Тогда комплексная амплитуда опорной волны записывается в виде Ло = аоехр(—tax), где а — = 2л/Х) sin Q. [c.374]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...