Амплитудный коэффициент отражени

Величины Г и /ц носят названия амплитудных коэффициентов отражения и пропускания для волны, линейно-поляризованной в плоскости падения. [c.474]

Отношение отраженного потока к падающему определяется, таким образом, квадратами амплитудных коэффициентов отражения г и [c.476]

Указание (см. рис. 14). Пусть на границе /—II амплитудный коэффициент отражения равен р, коэффициент пропускания т (для амплитуд), а на границе//—/— соответственно р и т. [c.870]

Общий метод определения коэффициентов отражения, который годится как для одного слоя на подложке, так и для МИС, состоит в использовании рекуррентных соотношений, вытекающих из условий непрерывности тангенциальных компонент электромагнитного поля на каждой из границ раздела. При одном слое (пленке) амплитудный коэффициент отражения выражается через коэффициенты отражения от верхней rt и нижней границ раздела (которые, в свою очередь, определяются формулами (3), (4)) [c.433]

Амплитудны коэффициент отражения получается из [c.190]

При использовании такой системы обозначений указанная поверхность раздела в рассматриваемом нами случае нормального падения имеет амплитудные коэффициенты отражения Я и пропускания где R = (п — 1)/(п +1) знаки + и у коэффициента отражения соответствуют случаям падения света на Н слева и справа (известно, что при отражении от оптически более плотной среды происходит, как говорят в оптике, потеря полуволны - фаза изменяется на тг). [c.135]

Коэффициентом передачи зеркала является его амплитудный коэффициент отражения [c.52]

Предположим, что поверхность объекта, имеющая прямоугольную форму со стороной а вдоль оси х, была освещена прт экспонировании равномерно, а амплитудный коэффициент отражения постоянен по всей поверхности. Тогда (7.63) можно привести к виду [c.156]

Из (3.23) и (3.24) следует выражение для амплитудного коэффициента отражения в обращенную волну (0) /а (0)) [c.73]

Таким образом, величины параметров отраженной и проходящей волн существенным образом зависят от соотношения между удельными волновыми сопротивлениями граничащих сред, причем для коэффициентов отражения н прохождения эта зависимость имеет различный характер. Прежде всего замечаем, что коэффициенты отражения и при любом соотношении между Zj и имеют разный знак. Это означает, что давление или скорость при отражении меняют знак на обратный. Поскольку в формулы (VII.8) и (VII.9) входят переменные (во времени) значения р и v, то изменение их знака прп отражении соответствует изменению фазы на 180°. В проходящей же волне согласно соотношениям (VI 1.9) давление и скорость всегда совпадают по фазе с давлением и скоростью в падающей волне, т. е. и друг с другом. Отвлекаясь пока от фазовых соотношений и учитывая, что формулы (VII.8) справедливы для любых мгновенных значений давления и скорости, в том числе и для их амплитуд, можно ввести обобщенный амплитудный коэффициент отражения [c.144]

Среди твердых тел волновым сопротивлением, близким к волновому сопротивлению воды, обладают некоторые твердые полимеры, в частности каучук, полистирол, тефлон, поливинилацетат и ряд других, в которые ультразвук проникает из воды почти полностью, без существенного отражения. Например, на границе вода г = = 15-10 г/(см -с)) — каучук (г = 14-10 г/(см -с)) амплитудный коэффициент отражения составляет всего 3%, а энергетический — лишь около 0,1%. От полистирола (г = 23-10 г/(см -с)) в воде отражается примерно 4% энергии, от тефлона — около 3%. Поскольку эти материалы сильно поглощают ультразвуковые волны, то они могут рассматриваться как почти идеальные поглотители ультразвука и использоваться, например, для заглушения стенок ванны с жидкостью в тех случаях, когда в измерительных или иных целях необходимо устранить отраженные волны. [c.146]

Удельные волновые сопротивления металлов и других твердых тел, по крайней мере, на порядок выше удельных волновых сопротивлений жидкостей (за исключением жидких металлов). Среди металлов наименьшей акустической жесткостью обладает алюминий (2 = 170-10 г/(см -с)), в который из воды (или наоборот) проникает около 30% энергии, т. е. коэффициент отражения на границе вода — алюминий по интенсивности составляет 0,7, а по амплитуде 0,83. На границе же вода — железо (г = 46-10 г/(см с)) амплитудный коэффициент отражения равен 0,94, а энергетический — 0,87, т. е. через границу раздела этих сред проникает всего около 13% акустической энергии. [c.146]

Удельные волновые сопротивления газов меньше, чем у жидкостей и твердых тел на три-четыре порядка (см. табл. 4). Поэтому на границе газ — жидкость и газ — твердое тело акустические волны испытывают почти полное отражение. Действительно, на границе между воздухом при нормальных условиях (г = 45 г/(см--с)) и водой г -- 15-10 г/(см -с)) амплитудный коэффициент отражения, согласно формуле (VII. 10), составляет 0,999, а энергетический — [c.146]

Таким образом, при неполном отражении от границы среды па стоячую волну, образованную интерференцией отраженной волны с падающей, накладывается бегущая волна, интенсивность которой при отсутствии диссипативных потерь в среде, очевидно, равна интенсивности волны, проходящей через границу раздела в соседнюю среду, как бы поглощающей эту волну. В этом смысле говорят о потерях на отражение , величина которых определяется по энергии коэффициентом отражения р/, а по амплитуде — амплитудными коэффициентами отражения Рр или р . [c.149]

Граничные условия такл<е остаются прежними в виде уравнений (Х.35). Произведя в них соответствующие дифференцирования и решая полученные уравнения при х О относительно Л/7Л/ и А х Ах, находим амплитудные коэффициенты отражения для продольных и сдвиговых волн [c.223]

О Коэффициент отражения иа границе слоя диэлектрика с л 1.5 невелик (/ <0,04), поэтому в первом приближении можно не учитывать многократные отражения. При оптической толщине покрытия л/= /4 отраженные от передней и задней границ слоя волны будут в противофазе. Чтобы они полностью погасили друг друга в результате интерференции, их амплитуды должны быть одинаковы (по модулю). Используя формулы (5.66) для амплитудных коэффициентов отражения, получаем [c.266]

Формулы Френеля для амплитудных коэффициентов отражения и пропускания получены с учетом граничных условий, которые требуют непрерывности тангенциальных составляющих [c.57]

Покажем, что при падении линейно поляризованного света направление плоскости поляризации в отраженной и преломленной волнах оказывается повернутым относительно соответствующего направления этой плоскости в падающей волне. Этот поворот происходит вследствие различной зависимости амплитудных коэффициентов отражения и пропускания волн разной поляризации от угла падения а. Обозначив азимуты колебаний электрического вектора в падающей, отраженной и преломленной волнах через у, т], е, можно записать [c.60]

Соотнощения (2.3.7) позволяют осуществить определение амплитудных коэффициентов отражения по положению плоскости поляризации, не проводя фотометрических измерений. [c.61]

Покажем, что при а > Кпр амплитудный коэффициент отражения (как для параллельной, так и для перпендикулярной поляризации) по модулю равен единице, т. е. гц = rj. = 1. [c.66]

Обозначим амплитудные коэффициенты отражения как и прежде [c.66]

Рис. 2.4.3. Зависимость амплитудных коэффициентов отражения от угла падения при П2 < Щ (а) фазовые соотношения между составляющими падающей ( [ , ) и отраженной волн при пг < И] (б)

Оптические свойства металлов.определяются путем измерения отраженного излучения. При отражении от металлов формула Френеля при нормальном падении и Д1 = 1 для амплитудного коэффициента отражения запишем из (2.3.10) в виде [c.81]

Для того чтобы реализовать это условие, надо правильно подобрать коэффициент преломления слоя II. В соответствии с формулами Френеля для системы слоев /, II, III (однослойное просветление) справедливо соотношение для амплитудного коэффициента отражения [c.192]

Здесь б=- с 1П1, т. е. разность фаз между соседними интерферирующими лучами Г12 и Ггз—амплитудные коэффициенты отражения для соответствующих номеров сред. [c.192]

Здесь не приводим формулы для расчета (они сложны) приведем лишь векторное рассмотрение. Будем считать так же, как в предыдущем случае, что интерферируют. теперь три луча, которые имеют амплитудные коэффициенты отражения гц, ггъ. и Г34. Для того чтобы Я было равно нулю, необходимо, чтобы длины векторов, обозначенные через величины г, образовали бы замкнутый треугольник (рис. 3.7.7). Эти треугольники будут характеризоваться внутренними углами ф и г з. Определим амплитудные коэффициенты гхг, Гг% и Г34 поочередно для каждого слоя. Пусть = 1, 2= 1,45, 3 = 2,2, а 4 = 1,5 (крон К-8). Тогда по формулам Френеля [c.195]

Здесь Г/т и Т/ — амплитудные коэффициенты отражения и пропускания отражающих поверхностей М, М и Ы для луча, идущего из среды с номером / в среду с номером т (номера сред обозначены на рис. 8.3) ( 1 и ( 2 — расстояния между пластинами к = 2 1% — волновое число. Амплитудные коэффициенты г/т и Гт/ различаются знаками, которые определяются условиями отражения на границах соответствующих сред. Будем считать, что покрытия нанесены на передних поверхностях всех трех пластин (см. рис. 8.3). Тогда знаки sgп коэффициентов отражения будут [c.73]

Учитывая (8.7) и заменяя амплитудные коэффициенты отражения [c.73]

Рассмотрим теперь амплитудный коэффициент отражения г, определяемый как отношение обратной и прямой составляющих напряжения V(z), а именно [c.176]

Амплитудный коэффициент отражения г (в = 0) = Гр(0 = 0) = г легко получить, используя выражения (3.8.2) и закон Снеллиуса [c.231]

Это соотношение используется в методе Робинсона—Прайса который позволяет измерить зависимость показателя преломления вещества от частоты в области сильного поглощения. В этом методе прежде всего измеряют отражательную способность в возможно более широком диапазоне частот, а затем, используя (3.12.17), вычисляют фазу ф (х) амплитудного коэффициента отражения. Если R (ы) и ф ы) известны, то с помощью выражения (3.12.16) нетрудно вычислить л(о)) и к(оз). Полное описание различных методов определения оптических констант см. в книге Белла [45]. [c.231]

Для структуры с одиночной квантовой ямой понятие коэффициента поглощения, строго говоря, теряет смысл и вместо этого вводят относительную долю поглощаемой энергии А = - гр - ip, где г и i — амплитудные коэффициенты отражения и пропускания через слой квантовой ямы (см. (3.135)). Условно коэффициент поглощения а можно ввести и для оди- [c.39]

Установим с помощью формул Френеля соотношения между фазами падающей, преломленной и отраженной волн. Амплитудные коэффициенты отражения — величины вещественные (случай полного внутреннего отражения, когда это не так, рассматривается в гл. XXIV). Поэтому фазы отраженной, преломленной и падающей волн либо совпадают, либо отличаются на я. Заметим, что направления, выбранные для наших векторов в качестве положительных, конечно, условны (так же как во всякой геометрической задаче). Но поскольку мы придерживаемся их на всем протяжении нашего рассмотрения, то найденные таким путем соотношения имеют общий смысл. Наш выбор положительных направлений означает, в частности, что волны i, г, d совпа,[1,ают по фазе, если амплитуды Ег, имеют одинаковые знаки, и противоположны по фазе, если знаки различны. [c.475]

Чтобы перейти к модели плавно спадающего амплитудного коэффициента отражения ему следут приписать, очевидно, значение, равное [c.129]

Рассчитаем эффективный коэффициент отражения излучения, падающего на Н слева, от совокупности поверхности Н и правого зеркала, амплитудный коэффициент отражения которого будем считать равнымR 2. Обозначим амплитуды волн, падающих на Н слева и справа, и Л2, отходящих от Н направо и налево — и Л4 (рис. З. а) А2 и Л3 связаны очевидным соотношением А = ехр(2Л/2) R . Поскольку Л3 складывается из амплитуд волны, проходящей через Н слева направо, и волны, отраженной от Я справа, получаем Л3 = f — (/ J) y4i - R[A2 - (Л ) - [c.135]

В случае нормального падения волны 6i = б = О, k x = k , kx = k и формула для амплитудного коэффициента отражения (VIII.3) принимает вид [c.173]

I i U I.V и 1] U ,у. Произведя теперь в уравненин (Х.32) с учетом выражений (Х.29) — (Х.31) необходимые дифференцирования для нахождения деформаций, полагая в них затем х О и опуская временной множитель ехр (i4d/), с помощью граничных условий (Х.35) получим два уравнения, из которых по схеме, использовавшейся уже в гл. УП, найдем искомые отношения А х/Ах и A iiAx, т. е. амплитудные коэффициенты отражения [c.221]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...