Сравнение коэффициентов отражения различных волн

Сравнение коэффициентов отражения различных волн [c.141]

Сравнение комплексных коэффициентов отражения различно поляризованных волн лежит в основе поляризационного метода исследования диэлектриков в свободном пространстве. Суть этого метода заключается в следующем. Если на поверхность раздела двух сред падает электромагнитная волна с круговой или эллиптической поляризацией, то отраженная волна меняет поляризационную структуру. Комплексный коэффициент поляризации отраженной волны р равен отношению коэффициентов Френеля для параллельно и перпендикулярно поляризованной волны [c.59]

В табл. 7.1 приведены значения теоретической эффективности в максимуме 1-го порядка для оптимизированных решеток о различным профилем штриха, имеющих 600 штрихов/мм в золотое покрытие, на длине волны 10,9 нм [481. Сравнение показывает, что наибольшую эффективность имеет эшелетт, эффективности синусоидальной и ламинарной решеток почти одинаковы и примерно в два раза меньше, чем у эшелетта. С уменьшением длины волны вследствие зависимости коэффициентов отражения от угла скольжения это различие уменьшается. Для сравнения в правом столбце таблицы приведены значения эффективности аналогичных решеток в видимой области спектра при нормальном падении, где коэффициенты отражения можно считать равными 1. [c.270]

При сравнении абсолютных величин коэффициентов отражения и трансформации различных электромагнитных волн оказывается, что волны, имеющие только поперечную составляющую плотности тока, отражаются от конца волновода значительно слабее, чем волны, несущие продольные токи. К такому выводу можно придти, сравнивая имеющиеся в гл. I и И результаты для магнитных и электрических волн. Этот вывод может быть выражен в более общей, но менее строгой форме, а именно можно сказать, что продольные токи гораздо сильнее отражаются от края волновода, чем поперечные. [c.141]

Численные оценки плотности поля и(х) в разных точках вдоль оси лазера, сделанные по формуле (2.86) для различных значений коэффициента отражения выходного зеркала R, и сравнение их со средним значением показывают, что даже при довольно прозрач-но.м выходном зеркале резонатора [R ,3) неравномерность суммарной плотности поля и по длине резонатора не будет превосходить примерно 20 % (хотя для плотностей бегущих волн Uj и при таком R наблюдается значительная неравномерность). Это же подтверждает и правомерность принятого при выводе допущения о постоянстве порогового коэффициента усиления по длине резонатора. [c.94]

Как видно из приведенных уравнений, коэффициенты отражения и прохождения звука через границу двух сред не зависят от частоты колебаний звука. Однако отражение звуковых волн от различных препятствий может быть различно звуковая вол на будет сильно отражаться, если размер препятствия велик по сравнению с длиной волны. В этом случае за препятствием образуется звуковая тень. [c.84]

Мы рассмотрели отражение и прохождение звука при скачкообразном изменении свойств среды — при резкой границе между средами с различными акустическими свойствами. При нормальном падении коэффициенты отражения и прохождения определяются в этом случае только отношением волновых сопротивлений сред по обе стороны от границы. Даже если переход от одного волнового сопротивления к другому происходит не скачком, а непрерывно, но на расстоянии, малом по сравнению с длиной волны, коэффициенты отражения и прохождения остаются практически такими же, как и при скачке. [c.138]

В открытом пространстве возможно появление эха или от действия источников звука, отстоящих друг от друга не менее 17. .. 18 м, или вследствие отражения звуковых волн от различных предметов (больших размеров по сравнению с длиной волны), находящихся в этом пространстве и отстоящих от источника звука не менее чем на 8,5. .. 9 м. Второй случай, по существу, мало чем отличается от первого, так как при отражении звуковых волн (от какой-нибудь преграды на ее пути) появляется мйимый источник звука, представляющий собой зеркальное отражение истинного источника звука в этой преграде. Мощность мнимого источника звука меньше мощности истинного источника ва тр раз, гдеа р — коэффициент отражения звуковых волн от поверхности преграды. Так как коэффициенты отражения в реальных случаях мало отличаются от единицы, то можно считать, что мнимые источники звука имеют одинаковую мощность с основным. Поэтому оба случая возникновения эха можно объединить в один два или несколько источников звука, разнесенных по расстоянию друг от друга. Как указывалось ранее, возникновение слышимого эха определяет две величины разность расстояний от точки наблюдения до источников звука и разность уровней, создаваемых ими в этой точке (см. рис. 2.21). Чаще всего встречаются два варианта расположения источников звука или их оси направлены в одну сторону, или встречно. В обоих случаях координатные оси х, у и г привязывают к одному из громкоговорителей (центр координат помещают на земле под одним из громкоговорителей, ось X — ио проекции оси излучателя на горизонтальную плоскость, ось г — вертикально через центр излучателя, ось у — перпендикулярно им). Тогда для работающих громкоговорителей в одном направлении координаты звукового поля для второго громкоговорителя будут отличаться только координатой у, определяемой расстоянием между громкоговорителями а при встречной работе различие будет только в координате х она будет отличаться на расстояние между громкоговорителями Ь (т. е. Х2 Ь — х). [c.194]

Смешение прн отражении испытывают волновые пучки различной физической природы. Причиной смешения является зависимость фазы коэффициента отражения от д, меняющая условия интерференции плоских волн в отраженном nyWe по сравнению с падающим. Для остронаправленного пучка зависимость >р(д) проявляется как зффективное смешение отражаюшей границы в Z-направлении на величину, зависящую от угла падения. В отдельных случаях, как будет видно из дальнейшего, смешение при отражении допускает и другие наглядные интерпретации. [c.280]

Отражение от тонкого слоя. Г. С. Подъянольским [47] получены и исследованы формулы лЧля коэффициентов отражения и преломления стационарных плоских волн на слое, мощность которого мала по сравнению с длиной падающей волны. Им же проведе11ы расчеты модулей и аргументов этих коэффициентов для продольных, обменных и поперечных волн при различных соотношениях мон ности слоя и длины волны и разных углах падения. Однако анализ полученных расчетных данных о коэффициентах отражения волн Р8 от тонкого слоя до настоящего времени не проводился. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...