Предел коэффициента отражения зерка

Метод хода лучей основан на построении двумерного распределения интенсивности в фокальной плоскости системы с помощью дискретных лучей, траектории которых определяются их координатами и направляющими косинусами на входном отверстии системы, а также геометрией поверхностей зеркал. При существующей точности изготовления искажения фронта волны при отражении значительно больше дифракционных пределов, поэтому фазовые соотношения между отдельными лучами в фокальной плоскости не учитываются. Таким образом, расчет по методу хода лучей ведется в рамках геометрической оптики. Важным обстоятельством для рентгеновской области спектра является то, что расчет траектории каждого луча позволяет определить точные значения локальных углов скольжения на каждом из зеркал, от которых зависят и коэффициенты отражения. Учитывая эти коэффициенты при суммировании лучей в фокальной плоскости, можно рассчитать разрешение и эффективность с точностью, не достижимой никакими аналитическими методами. Общие принципы расчета характеристик оптических систем методом хода лучей можно найти в литературе [2]. [c.169]

Интерферометр Фабри—Перо как резонатор лазера. Для получения эффекта генерации излучения, т. е. создания когерентного и направленного излучения, необходим оптический резонатор, настроенный на определенную длину волны. Он представляет собой ИФП с зеркалами сравнительно небольших размеров, между которыми помеш ается активная среда (см. 3). Часто одно из зеркал делают полупрозрачным, а другое — полностью отражаюш им. Коэффициент отражения R зеркал выбирается в зависимости от заданного усиления активной среды и может лежать в пределах 0,2—0,98. Чаще всего стремятся к увеличению параметра Rt. Лавина фотонов, возникающая в активной среде и увлекающая за собой все новые и новые порции фотонов, оказывается как бы зажатой между двумя зеркалами. В оптическом резонаторе происходит накопление электромагнитной энергии. Оптический резонатор определяет пространственную и временную когерентность лазерного излучения, а следовательно, существенно влияет на форму и ширину генерируемой спектральной линии. [c.128]

Для борьбы с краевым эффектом в неустойчивых резонаторах принимают меры к уменьшению интенсивности дифрагированной волны. Для этого используют зеркала со сглаженным краем, т. е. зеркала, у которых коэффициент отражения спадает на краю не скачком, а плавно — в пределах зоны шириной не менее а/Л экв 146]. Зеркала со сглаженным краем ослабляют зависимость потерь от апертуры зеркал при этом геометрооптическое рассмотрение потерь в неустойчивом резонаторе становится более корректным. [c.210]

Прежде всего отметим, что система, рассматриваемая в это задаче, представляет собой распределенный резонатор, у которого существует бесконечный набор собственных частот. Причина их появления поясняется на рис. 2.32. Па нем показана дисперсионная характеристика некоторой среды, заключенной между двумя зеркалами, расстояние между которыми Ь. Предположим, что зеркала идеально отражающие, тогда по длине системы должно укладываться целое число полуволн, иначе говоря, в системе возбуждаются только волновые числа, удовлетворяющие соотношению ki = тгг/Ь, где i — целое. Пм соответствуют частоты Это и есть собственные частоты резонатора. Пх значения определяются дисперсионной характеристикой среды и длиной системы. Отметим, что при увеличении Ь точки на графике ш к) все более плотно заполняют дисперсионную кривую, так что в пределе Ь оо собственные частоты существуют практически при любом заданном значении частоты из некоторых интервалов. Папример для дисперсии, показанной на рис. 2.32, собственные частоты бесконечно длинной системы плотно заполняют интервал (О, о о)- Если зеркала пе идеально отражающие и их коэффициенты отражения зависят от частоты, то набор возможных волновых чисел уже не будет эквидистантным, но все равно, нри увеличении длины системы они будут более плотно заполнять всю ось к, следовательно точки, отвечающие собственным частотам, будут также плотно заполнять дисперсионную кривую. [c.126]

Др. Слой серебра наносится на внутреннюю (тыльную) поверхность зеркала и защищается от повреждений тонким слоем меди и слоем лака. Общее значение коэффициента отражения р (учитывая толщу стекла и отражение на преломляющей поверхности) лежит в пределах от 0,82 до 0,84. Серебряное покрытие в видимой области имеет наибольшее значение коэффициента отражения (р = 0,Й4-ь0,98). [c.223]

В частности, нижний предел значения а, вычисляемого по интегральной интенсивности рассеянного излучения, определяется интенсивностью источника, коэффициентом отражения зеркала и фоном установки. В оптимальном случае наблюдаются индикатрисы о отношением интенсивностей в максимуме зеркального пика к крыльям около 10 —10 что дает при Я = 1 нм Оцт л 0,1-ь0,2 нм. Диапазон корреляционных длин шероховатости, вклад от которых учитывается в интенсивности рассеяния, задается снизу максимальными значениями углов наблюдения (по отношению к зеркальному пику), для которых рассеянное крыло еще заметно над фоном. Сверху диапазон корреляционных длин ограничен угловой шириной зеркального пика (в соответствии с соотношением ртах < У2п0у, где У — полуширина зеркального пика). В большинстве случаев диапазон корреляционных длин составляет примерно от 0,1 до нескольких десятков микрометров. Разброс значений аир, определяемых данным методом, очень мал (поскольку интенсивность рассеянной компоненты зависит от них экспоненциально) и обычно не превышает 10 %. Однако абсолютная точность этих значений может быть значительно хуже, так как она определяется точностью теории рассеяния и индивидуальными особенностями функции распределения шероховатостей данного зеркала. [c.240]

Можно ожидать, что температурная зависимость /пор дли ДГС-лазера, в котором полностью обеспечено ограничение для носителей, практически полностью определяется температурной зависимостью коэффициента усиления. Изменение с температурой таких величин, как скачок показателя преломления, коэффициента отражения зеркал, потерь на свободных носителях, потерь на рассеяние и потерь связи, по-видимому, имеет гораздо меньшее значение. Экспериментальная зависимость /пор(Т ) была получена в ранних работах Хаяси и др. [59] и Паниша и др. [61] на лазерах с ДГС GaAs — AUGai . As (х = = 0,2—0,4), активная область которых была легирована Si (компенсирована), а ее толщина лежала в пределах 0,5 d < 2 мкм. Эти данные являются единственными, в которых для ДГС-лазеров зависимость Jnop(T) была измерена в широком интервале температур от комнатной и ниже. На рис. 7.4.11 показана температурная зависимость /пор(Т ) для d = 0,5 1,0 2,0 мкм. Изменение /пор с температурой может быть представлено выражением 7.3.1, в котором 7 о лежит в интервале от 120 К до 165 К. Для сравнения на том же рисунке показана расчетная зависимость /ном(Л- Эта зависимость была получена с использованием модели ГЛГ-МЭС для коэффициента усиления (см. 7 и 8 гл. 3). Она соответствует кривой для Мд = [c.216]

Как рентгеновские зеркала многослойные структуоы в практическом смысле оказались значительно более гибкими , чем обычные кристаллы. Их параметры легко можно изменять, придавая им нужные свойства. Например, подбирая период структуры в соответствии с условием (3.3), можно настраивать пик отражения на данную длину волны, или на данный угол падения, или на то и другое одновременно. Ширину пика можно варьировать в значительных пределах, подбирая пары веществ — компонентов покрытия, толщины слоев и их число. Наконец, можно так подобрать вещества и толщины слоев, чтобы пиковый коэффициент отражения был максимален. Отметим, что аналогичный резонансный характер с максимумом, положение которого определяется условием (3.3), носит и зависимость коэффициента отражения от длины волны. В связи с этим многослойное зеркало является одновременно и дисперсионным элементом для рентгеновского излучения. [c.78]

Генерация в лазере с обращающим зеркалом возникала лишь при подаче сигнального пучка, энергия которого могла достигать энергии пучков накачки. Импульс генеращ1И следил за импульсом накачки активного элемента при его сдвиге в пределах импульса накачки обращающего зеркала. Ширина спектра генерации лазера была уже, чем у спектра излучения накачки, и составляла 30 см". Интегральный коэффициент отражения обращающего зеркала в режиме генерации достигал 40% при энергии падающего на него излучения 4 Дж. Энергия генерации лазера, измеренная со стороны зеркала Зг, равнялась 5 Дж при энергии сигнального пучка, изменяющейся в пределах 0,03—0,3 Дж. [c.212]

При наличии большого числа блестящих точек на поверхности наблюдаемого объекта или визирной марки система автоматически настраивается на ту из них, у которой выше коэффициент отражения, В экспериментальных исследованиях описанной системы [129] в качестве блестящих точек использовались позолоченные уголковые отражатели диаметром около 1 см. Ширина центральной зоны главного лепестка диаграммы направленности в сечении на поверхности объекта для трассы длиной 6 км составляла 12,5 см, что очень близко к дифракционному пределу. Отношение сигнал-шум в максимуме диаграммы направленности при работе адаптивной системы возрастало в 1,5 раза по сравнению с экспериментами, когда фазовая коррекция не производилась. Достаточно полная компенсация атмосферных искажений (мерцания и т. п.) обеспечивалась при ширине полосы пропускания около 2 кГц. В системе, описанной в [129], использовалось семь фазовых корректоров. При увеличении числа корректоров, т. е. при разбиении апертуры приемопередающей системы па большее число зон, амплитуда сигнала, приходящего на объект, возрастает пропорционально квадрату числа корректоров. Однако при этом может увеличиться время обработки сигналов, В других системах [139], использующих принцип фазового сопряжения, фаза переотра-женной волны изменялась с помощью деформируемых зеркал. Однако их динамические характеристики (быстродействие, частотные характеристики) хуже, чем у описанной системы. [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...